2.13. Уравнение состояния вырожденного идеального бозе-газа

Давление вырожденного идеального бозе-газа найдём из уравнения (2.34)

(2.46) Уравнение (2.46) представляет собой уравнение состояния вырожденного идеального бозе-газа и в то же время, как указано выше, это уравнение описывает единственный равновесный

процесс в вырожденном идеальном бозе-газе (процесс конденсации Бозе-Эйнштейна).

2.14. Определение плотности энтропии вырожденного идеального бозе-газа

Из уравнения (1.12) и уравнения (2.46) следует, что плотность энтропии вырожденного идеального бозе-газа равна

(2.47)

2.15. Определение плотности теплоёмкости вырожденного идеального бозе-газа

Из определения (1.17) и (2.45) следует, что плотность теплоёмкости

(2.48) Заметим, что последнюю можно найти также, используя выражения для неё в уравнениях (1.18) и (1.19).

2.16. Замечание по поводу температуры вырождения идеального бозе-газа, состоящего из частиц

Нетрудно видеть, что температура вырождения идеального бозе-газа, состоящего из частиц, есть не что иное как температура перехода закрытой термодинамической системы невырожденный идеальный бозе-газ в открытую систему вырожденный идеальный бозе-газ [3].

2.17. Критические замечания

Из сравнения U′ в (2.45) и C′ в (2.48) следует, что для вырожденного идеального бозе газа имеет место следующая связь между ними

. (2.49)

У авторов работы [8] последнее выражение имеет другой вид

, (2.50) где внутренняя энергия согласно [8] пропорциональна объёму . Из (2.50) следует, что авторы работы [8] считают, что в вырожденном идеальном бозе-газе можно ввести теплоёмкость при постоянном объёме, что противоречит развитой выше теории открытых систем. В той же работе [8] авторы в вырожденном идеальном бозе-газе пытаются ввести адиабатический процесс (получают уравнение Пуассона). Из сказанного выше такое возможно, если открытую систему вырожденный идеальный бозе-газ считать закрытой.