- •8 Приложения. Элементы векторной и тензорной алгебры
- •1.1 Задачи курса «Механика сплошных сред»
- •1.2 Предмет механики сплошной среды
- •1.3 Методы механики сплошной среды
- •1.4 Основные принципы механики сплошной среды
- •1.5 Элементарный объем
- •1.6 Переменные Лагранжа и Эйлера
- •1.7 Движение и равновесие сплошной среды
- •2 Статика сплошной среды
- •2.1 Напряжение в точке
- •2.2 Напряженное состояние в точке
- •2.3 Соотношения Коши и компоненты напряженного
- •2.4 Тензор напряжений
- •2.5 Доказательство тензорности напряженного состояния*
- •2.6 Условия симметричности тензора напряжений
- •2.7 Доказательство равенства парных касательных
- •2.8 Общий случай напряженного состояния*
- •2.9 Главные напряжения
- •2.10 Нормальные и касательные напряжения
- •2.11 Максимальные касательные напряжения
- •2.12 Шаровой тензор и девиатор напряжений
- •2.13 Изображение напряженного состояния в точке
- •2.14 Октаэдрические напряжения и интенсивности
- •2.15 Уравнения равновесия
- •2.16 Уравнения равновесия в недекартовых системах
- •2.17 Уравнения равновесия в общем случае *
- •2.18 Краевая задача статики сплошной среды
- •3 Кинематика сплошной среды
- •3.2 Абсолютная и относительная деформация
- •3.3 Поле относительных смещений
- •3.4 Составляющие движения сплошной среды
- •3.5 Тензор малых деформаций
- •3.6 Геометрический смысл компонент тензора малых
- •3.7 Тензоры конечных деформаций
- •3.8 Общий случай малых деформаций *
- •3.9 Анализ деформированного состояния в точке
- •3.10 Инварианты тензора малых деформаций
- •3.11 Главные деформации
- •3.12 Максимальные угловые деформации
- •3.13 Октаэдрические деформации и интенсивности
- •3.14 Условия совместности деформаций
- •3.15 Определение перемещений по деформациям*
- •3.16 Поле скоростей
- •3.17 Первая теорема Гельмгольца
- •3.18 Тензор скоростей деформаций
- •3.19 Свойства тензора скоростей деформаций
- •3.20 Вторая теорема Гельмгольца*
- •4 Элементы термодинамики сплошных сред
- •4.1 Термодинамические системы и параметры состояния
- •4.2 Законы сохранения
- •4.3 Теоремы э. Нётер и свойства симметрии
- •4.4 Закон сохранения массы и уравнение неразрывности
- •4.5 Вывод уравнения неразрывности*
- •4.6 Теорема «живых сил»
- •4.7 Первое начало термодинамики
- •4.8 Уравнение теплопроводности
- •5 Основы теории упругости
- •5.1 Предмет теории упругости
- •5.2 Обобщенный закон Гука
- •5.3 Упругое изменение объема и формы
- •5.4 Потенциальная энергия упругого деформирования
- •5.5 Постановка задач в теории упругости
- •5.6 Решение задач теории упругости в перемещениях
- •5.7 Решения задач теории упругости в напряжениях
- •5.8 Плоское напряженное состояние*
- •5.9 Плоское деформированное состояние*
- •5.10 Плоская задача в моментной теории упругости *
- •5.11 Функция напряжений*
- •5.12 Способы решения задач теории упругости*
- •6 Основы теории пластичности
- •6.1 Предмет теории пластичности
- •6.2 Переход в пластическое состояние при растяжении
- •6.3 Условия пластичности
- •6.6 Экспериментальная проверка условий
- •6.7 Теории пластичности
- •6.8 Теория пластического течения
- •6.10 Постулат Друкера и ассоциированный закон
- •6.11 Области применимости различных теорий пластичности
- •6.12 Экстремальные принципы пластического
- •7 Применение теории пластичности в омд
- •7.1 Постановка задач при расчетах процессов омд
- •7.2 Математический аппарат и краевые условия при омд
- •7.3 Способы решения задач теории пластичности
- •1.Численные методы;
- •2.Прямые методы получения решений на основе экстремальных принципов мсс;
- •3.Уменьшения числа независимых переменных и искомых функций.
- •7.4 Частные виды напряженно-деформированных
- •1. Толщина пластины значительно меньше остальных размеров;
- •2. Деформирующие усилия приложены в срединной плоскости пластины.
- •7.5 Особенности плоского деформированного состояния
- •7.6 Осесимметричное деформированное состояние
- •7.7 Метод линий скольжения
- •7.8. Свойства линий скольжения
- •7.9 Простые сетки линий скольжения
- •7.10 Статические граничные условия в млс
- •7.11 Задача о внедрении штампа в полупространство
- •7.12 Основные краевые задачи в млс*
- •7.13 Определение поля скоростей в млс*
- •7.14 Полные решения задач плоской деформации
- •Пластичности в омд”
- •8. Приложения. Элементы векторной и тензорной алгебры и анализа
- •8.1 Скаляры и векторы
- •8.2 Векторный базис
- •8.3 Сложение и умножение векторов
- •8.4 Тензоры 2-го ранга
- •8.5 Преобразование компонент тензора
- •8.6 Сложение и умножение тензоров
- •8.7 Симметрирование и альтернирование тензоров
- •8.8 Умножение тензора на вектор
- •8.9 Главные оси тензора
- •8.10 Определение величины и направления главных компонент тензора
- •8.12 Поверхности уровня и градиент скалярного поля
- •8.13 Векторное поле и векторные линии
- •8.14 Поток и дивергенция векторного поля
- •Теорема Остроградского–Гаусса:
- •8.15 Циркуляция и ротор векторного поля
- •8.16 Оператор («набла»)
- •8.17 Дифференциальные операции 2-го порядка
- •8.18 Потенциальные векторные поля
- •8.20 Гармонические векторные поля
- •8.21 Основная теорема векторного анализа
- •8.22 Производная и градиент векторного поля
- •8.23 Поток тензорного поля
- •8.24 Дивергенция тензорного поля
- •8.25 Производная тензорного поля по направлению
- •Предметный указатель
- •Перечень ссылок
7.8. Свойства линий скольжения
Линии скольжения обладают рядом свойств, изученных в основном Г.Генки и Л.Прандтлем, которые позволяют строить СЛС буквально при помощи линейки и транспортира. Свойства эти выражены в виде теорем о ЛС. Рассмотрим некоторые важнейшие из свойств ЛС.
1. Первая теорема Генки:
При переходе от одной ЛС к другой одного семейства вдоль ЛС другого семейства изменения величин и не зависят от того, по какой ЛС другого семейства совершался переход.
Обозначим параметры ζ и λ ЛС а1,а2,b1,b2 соответственно через ζ1,ζ2,λ1 и λ2. Точки пересечения ЛС разных семейств называются узлами СЛС. Обозначим их буквами А с индексами. Тогда по (7.24) для узлов А11,А12,А21 и А22 будем иметь:
Геометрическая интерпретация этих соотношений показана на рисунке 7.20.
Рисунок 7.20 − К докакзательству 1-й теормы Генки
Отсюда следует:
что и требовалось доказать.
Полученные соотношения геометрически интерпретируются
следующим образом:
угол пересечения касательных к двум линиям скольжения одного семейства в узлах пересечения линиями скольжения другого семейства неп зависит от выбора линий скольжения другого семейства.
Следствием из 1-й теоремы Генки являются утверждения:
1. Если некоторый отрезок линии скольжения одного семейства (b) между двумя линиями скольжения другого семейства (а) будет прямым, то и все остальные отрезки линий скольжения этого семейства, проходящие между этими же линиями скольжения другого семейства, также будут прямыми, причем длина их будет оди-
наковой (рис.7.21):
Рисунок 7.21 − Следствие из 1-й теоремы Генки
2. Вдоль линии скольжения напряжение σ0 меняется пропорционально углу θ.
Действительно, из (7.23) следует, что:
для семейств а и b соответственно.
3. Если известно значение σ0 в каком-либо узле СЛС, то оно может быть определено в любом узле сетки.
Пусть в узле А известно σ0А. Т.к. сетка известна (рис.7.22), то θА
Рисунок 7.22 − Определение в узлах СЛС
тоже известен. Тогда . В узле B находим:
и .
Отсюда получаем:
.
7.9 Простые сетки линий скольжения
Сетки, у которых хотя бы одно из семейств линий скольжения состоит из прямых линий, называются простыми.
Вдоль прямой ЛС угол θ=соnst, а т.к. параметр ζ (или λ) также равен константе, то из (7.23) следует, что σ0 вдоль прямой ЛС постоянно. Кроме того, из (7.23) следует, что и парметр ЛС другого семейства, например b, состоящего не из прямых линий, вдоль прямой ЛС также постоянен,а т.к. он постоянен и вдоль ЛС своего семейства, то он постоянен во всей сетке. Примером может служить центрированная СЛС (рис.7.23).
Рисунок 7.23 − Центрированная СЛС
Здесь const и . Если в некоторой области оба семейства ЛС состоят из прямых линий, то в этой области параметры ζ и λ постоянны и σ0=const, т.е. напряжения не меняются. Такая СЛС называется равномерной (рис.7.24).
Рисунок 7.24 − Равномерная СЛС
Легко видеть, что к области с равномерной сеткой может примыкать только простая СЛС. Пусть в области АВDE СЛС равномерная (рис.7.25).
Рисунок 7.25 − Простые СЛС
Прямая линия АВ является границей области АBED, но принадлежит и соседней области ABC. На основании следствия из 1-й тео-ремы Генки в области ABC одно семейство ЛС (семейство а) должно состоять из прямых линий. Второе (b) – из дуг окружностей, чтобы оба семейства были ортогональны друг другу. Поэтому сетка в области ABC является простой.