- •8 Приложения. Элементы векторной и тензорной алгебры
- •1.1 Задачи курса «Механика сплошных сред»
- •1.2 Предмет механики сплошной среды
- •1.3 Методы механики сплошной среды
- •1.4 Основные принципы механики сплошной среды
- •1.5 Элементарный объем
- •1.6 Переменные Лагранжа и Эйлера
- •1.7 Движение и равновесие сплошной среды
- •2 Статика сплошной среды
- •2.1 Напряжение в точке
- •2.2 Напряженное состояние в точке
- •2.3 Соотношения Коши и компоненты напряженного
- •2.4 Тензор напряжений
- •2.5 Доказательство тензорности напряженного состояния*
- •2.6 Условия симметричности тензора напряжений
- •2.7 Доказательство равенства парных касательных
- •2.8 Общий случай напряженного состояния*
- •2.9 Главные напряжения
- •2.10 Нормальные и касательные напряжения
- •2.11 Максимальные касательные напряжения
- •2.12 Шаровой тензор и девиатор напряжений
- •2.13 Изображение напряженного состояния в точке
- •2.14 Октаэдрические напряжения и интенсивности
- •2.15 Уравнения равновесия
- •2.16 Уравнения равновесия в недекартовых системах
- •2.17 Уравнения равновесия в общем случае *
- •2.18 Краевая задача статики сплошной среды
- •3 Кинематика сплошной среды
- •3.2 Абсолютная и относительная деформация
- •3.3 Поле относительных смещений
- •3.4 Составляющие движения сплошной среды
- •3.5 Тензор малых деформаций
- •3.6 Геометрический смысл компонент тензора малых
- •3.7 Тензоры конечных деформаций
- •3.8 Общий случай малых деформаций *
- •3.9 Анализ деформированного состояния в точке
- •3.10 Инварианты тензора малых деформаций
- •3.11 Главные деформации
- •3.12 Максимальные угловые деформации
- •3.13 Октаэдрические деформации и интенсивности
- •3.14 Условия совместности деформаций
- •3.15 Определение перемещений по деформациям*
- •3.16 Поле скоростей
- •3.17 Первая теорема Гельмгольца
- •3.18 Тензор скоростей деформаций
- •3.19 Свойства тензора скоростей деформаций
- •3.20 Вторая теорема Гельмгольца*
- •4 Элементы термодинамики сплошных сред
- •4.1 Термодинамические системы и параметры состояния
- •4.2 Законы сохранения
- •4.3 Теоремы э. Нётер и свойства симметрии
- •4.4 Закон сохранения массы и уравнение неразрывности
- •4.5 Вывод уравнения неразрывности*
- •4.6 Теорема «живых сил»
- •4.7 Первое начало термодинамики
- •4.8 Уравнение теплопроводности
- •5 Основы теории упругости
- •5.1 Предмет теории упругости
- •5.2 Обобщенный закон Гука
- •5.3 Упругое изменение объема и формы
- •5.4 Потенциальная энергия упругого деформирования
- •5.5 Постановка задач в теории упругости
- •5.6 Решение задач теории упругости в перемещениях
- •5.7 Решения задач теории упругости в напряжениях
- •5.8 Плоское напряженное состояние*
- •5.9 Плоское деформированное состояние*
- •5.10 Плоская задача в моментной теории упругости *
- •5.11 Функция напряжений*
- •5.12 Способы решения задач теории упругости*
- •6 Основы теории пластичности
- •6.1 Предмет теории пластичности
- •6.2 Переход в пластическое состояние при растяжении
- •6.3 Условия пластичности
- •6.6 Экспериментальная проверка условий
- •6.7 Теории пластичности
- •6.8 Теория пластического течения
- •6.10 Постулат Друкера и ассоциированный закон
- •6.11 Области применимости различных теорий пластичности
- •6.12 Экстремальные принципы пластического
- •7 Применение теории пластичности в омд
- •7.1 Постановка задач при расчетах процессов омд
- •7.2 Математический аппарат и краевые условия при омд
- •7.3 Способы решения задач теории пластичности
- •1.Численные методы;
- •2.Прямые методы получения решений на основе экстремальных принципов мсс;
- •3.Уменьшения числа независимых переменных и искомых функций.
- •7.4 Частные виды напряженно-деформированных
- •1. Толщина пластины значительно меньше остальных размеров;
- •2. Деформирующие усилия приложены в срединной плоскости пластины.
- •7.5 Особенности плоского деформированного состояния
- •7.6 Осесимметричное деформированное состояние
- •7.7 Метод линий скольжения
- •7.8. Свойства линий скольжения
- •7.9 Простые сетки линий скольжения
- •7.10 Статические граничные условия в млс
- •7.11 Задача о внедрении штампа в полупространство
- •7.12 Основные краевые задачи в млс*
- •7.13 Определение поля скоростей в млс*
- •7.14 Полные решения задач плоской деформации
- •Пластичности в омд”
- •8. Приложения. Элементы векторной и тензорной алгебры и анализа
- •8.1 Скаляры и векторы
- •8.2 Векторный базис
- •8.3 Сложение и умножение векторов
- •8.4 Тензоры 2-го ранга
- •8.5 Преобразование компонент тензора
- •8.6 Сложение и умножение тензоров
- •8.7 Симметрирование и альтернирование тензоров
- •8.8 Умножение тензора на вектор
- •8.9 Главные оси тензора
- •8.10 Определение величины и направления главных компонент тензора
- •8.12 Поверхности уровня и градиент скалярного поля
- •8.13 Векторное поле и векторные линии
- •8.14 Поток и дивергенция векторного поля
- •Теорема Остроградского–Гаусса:
- •8.15 Циркуляция и ротор векторного поля
- •8.16 Оператор («набла»)
- •8.17 Дифференциальные операции 2-го порядка
- •8.18 Потенциальные векторные поля
- •8.20 Гармонические векторные поля
- •8.21 Основная теорема векторного анализа
- •8.22 Производная и градиент векторного поля
- •8.23 Поток тензорного поля
- •8.24 Дивергенция тензорного поля
- •8.25 Производная тензорного поля по направлению
- •Предметный указатель
- •Перечень ссылок
2.10 Нормальные и касательные напряжения
на произвольных площадках
По соотношениям Коши можно найти компоненты полного напряжения, действующего на любой площадке, если известен тензор напряжений. Однако компоненты , , не являются ни нормальными, ни касательными напряжениями и поэтому не подходят для анализа напряженно-деформированного состояния.
Найдем нормальное σν и касательное τν напряжения на площадке, для которой известен вектор нормали . Для этого вектор полного напряжения нужно спроектировать на нормаль и касательную к площадке (рис.2.10).
Рисунок 2.10 − К определению напряжений на произвольных
площадках
Скалярное произведение на даст модуль нормального на-пряжения:
│σν│= = pνxl + pνym + pνzn (2.26)
Выразив pij через компоненты σij по (2.10), получим:
|σν|=(σхl2+τyxml+τzxnl)+(τxylm+σym2+τzynm)+(τxzlm+τyzmn+σzn2)
Если тензор σij симметричен, то выражение упрощается:
(2.27)
Модуль касательного напряжения находится из соотношения:
(2.28)
Чтобы узнать направление τν, нужно определить три направля-ющих косинуса:
Проекции касательного напряжения на оси координат:
Отсюда получим:
Легко убедиться, что сумма квадратов этих косинусов тождест-венно равна единице.
Направление σν , естественно, совпадает с нормалью .
Если σij задан в главных осях, то выражение для напряжений на
произвольно ориентированных площадках существенно упрощаются:
(2.29)
(2.30)
(2.31)
2.11 Максимальные касательные напряжения
При поворотах системы координат напряжения на гранях элементарного объема (т.е. компоненты σij) изменяются. При совпадении осей с главными направлениями тензора касательные напряжения становятся минимальными – равными нулю. Выясним, при такой ориентации системы координат они примут максимальные значения.
Для этого воспользуемся уравнением (2.31), выражающим величину касательного напряжения на произвольной площадке τν в зависи-мости от ее ориентации (косинусов l, m, n). Исключим из (2.31) один из направляющих косинусов, например n, воспользовавшись условием эвклидовости пространства:
(2.32)
Полученное выражение продифференцируем по l и m и резуль-таты приравняем к нулю для определения экстремумов:
(2.33)
Одно из решений системы (2.33) очевидно: l = m = 0. По (2.32)
это означает, что n = ± 1 . Имеются и другие решения. При l = 0 по
второму уравнению (2.33) получим, что . При m = 0 по
первому уравнению найдем, что . Аналогично исключая из (2.31) m и l и находя производные, получим остальные значения ко-синусов, при которых касательные напряжения принимают экстремальные значения. Все полученные значения направляющих косинусов занесем в таблицу:
l |
0 |
0 |
± 1 |
0 |
|
|
m |
0 |
± 1 |
0 |
|
0 |
|
n |
± 1 |
0 |
0 |
|
|
0 |
Направляющие косинусы в первых трех столбцах соответствуют площадкам, совпадающим с координатными плоскостями. Поскольку оси главные, то это будут косинусы главных площадок. В последних трех столбцах расположены косинусы, соответствующие площадкам, проходящим через одну из 3-х главных осей и делящим пополам угол между другими главными осями. На этих площадках касательные напряжения имеют максимальные значения (рис. 2.11).
Рисунок 2.11 − Площадки максимальных касательных напряжений
Выясним, как будут ориентированы максимальные касательные напряжения в плоскостях своих площадок. Т.к. векторы подчиняются условию (2.32), то очевидно, что они будут составлять угол с той осью, через которую подходит данная площадка. Например:
l = 0 , , откуда arc cos l = .
Направление стрелок векторов , соответствующее их знакам, уравнением (2.31) определено быть не может, поскольку это уравнение квадратичное. Знак устанавливается из физического смысла решаемой задачи.
Для определения величины следует значения косинусов для площадок подставить в (2.31). Получим выражения, в которых используется условное правило индексов: 1-й индекс – уменьшаемого нормального напряжения, а 2-й – вычитаемого. Из (2.34) видно, что наибольшим по модулю напряжением будет τ31:
: (2.34)
Все вышеизложенные соображения применимы только в случае симметричного тензора напряжений σij, поэтому τ31 = τ13, τ23 = τ32 и τ12 = τ21.
В отличие от главных площадок, на площадках действуют
нормальные напряжения. Их величину и знак можно найти по (2.30),
подставив соответствующие значения косинусов:
(2.35)
Правило индексов здесь условное, как и в (2.34).