- •Часть 1 содержит лекции по темам: «Механика», «Электростатика и постоянный ток», «Магнитное поле и электромагнитная индукция».
- •Лекция 1
- •1. Кинематика поступательного движения
- •Механическое движение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •Эти уравнения движения эквивалентны векторному уравнению
- •1.3. Скорость
- •1.4. Ускорение
- •Лекция 2
- •2. Кинематика вращательного движения
- •2.1. Вращательное движение
- •2.2. Угловой путь. Угловая скорость. Угловое ускорение
- •2.3. Соотношение между угловыми и линейными величинами
- •Нормальное ускорение равно
- •Как нормальное, так и касательное ускорение растет линейно с увеличением расстояния r от точки до оси вращения.
- •Лекция 3
- •3. Динамика поступательного движения
- •3.1. Сила. Первый закон ньютона
- •Виды сил
- •Первый закон Ньютона
- •3.2. Второй закон ньютона. Масса. Импульс
- •2Ой закон Ньютона. Ускорение, приобретаемое телом, совпадает по направлению с действующей на него силой и равно отношению этой силы к массе тела
- •Выражение (3.2.3) можно записать в виде:
- •3.3. Третий закон ньютона
- •Третий закон
- •3.4. Закон сохранения импульса
- •Лекция 4
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Момент инерции относительно оси вращения
- •4.2. Момент силы относительно оси вращения
- •4.3. Момент импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •4.4. Закон сохранения момента импульса
- •Лекция 5
- •5. Энергия. Работа. Мощность
- •5.1. Способы вычисления работы
- •5.2. Мощность
- •5.3. Кинетическая энергия
- •5.4. Потенциальная энергия
- •Следовательно для тела, находящегося в поле тяготения Земли
- •По третьему закону Ньютона для преодоления силы упругости надо приложить силу
- •5.5. Закон сохранения энергии
- •6.2. Постулаты специальной теории относительности
- •Кто понимает теорию относительности?
- •Был этот мир глубокой тьмой окутан.
- •6.3. Преобразования лоренца
- •Аналогично можно получить
- •6.4 Закон сложения скоростей
- •Разделив уравнение (6.4.1) на (6.4.2) получим
- •Лекция 7
- •7. Следствия из преобразований лоренца
- •7.1. Длина тела в различных исо
- •7.2. Длительность событий в различных исо
- •Воспользуемся формулами преобразования времени
- •Интервал между событиями
- •7.3. Основной закон релятивистской динамики материальной точки
- •7.4. Взаимосвязь массы и энергии
- •Для изменения кинетической энергии необходимо совершить работу
- •7.5. Значение теории относительности
- •Лекция 8 Электрическое поле
- •8.1. Электрический заряд
- •Линейная плотность электрических зарядов.
- •8.2. Закон Кулона
- •8.2.1. Закон Кулона для точечных зарядов
- •8.2.2. Закон Кулона для заряженных тел
- •8.3. Электрическое поле
- •8.3.1. Понятие электрического поля
- •8.3.2. Напряженность электрического поля
- •8.3.3. Графическое представление электрического поля
- •9.2. Поток вектора электрического смещения (индукции)
- •9.3. Теорема Остроградского-Гаусса
- •9.4. Применение теоремы Остроградского–Гаусса
- •9.4.1. Поле равномерно заряженной сферы
- •9.4.2. Поле равномерно заряженного шара
- •9.4.3. Поле бесконечного равномерно заряженного цилиндра
- •9.4.4. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости
- •Лекция 10 потенциал электростатического поля
- •10.1. Работа сил электростатического поля
- •10.2. Электрический потенциал. Разность потенциалов
- •1 КэВ (килоэлектронвольт) - 103 эВ;
- •1 МэВ (мегаэлектронвольт) - 106 эВ;
- •10.3. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •10.4. Эквипотенциальные поверхности
- •Лекция 11 проводники в электрическом поле
- •11.1. Распределение зарядов в проводнике
- •11.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •11.3. Конденсаторы
- •11.3.1. Плоский конденсатор
- •11.3.2. Цилиндрический конденсатор
- •11.3.3. Сферический конденсатор
- •11.3.4. Соединения конденсаторов
- •11.4. Энергия заряженного проводника
- •11.5. Энергия заряженного конденсатора
- •11.6. Энергия электрического поля
- •Лекция 12 понятие об элекрическом токе
- •12.1. Понятие об электрическом токе
- •12.2. Сила и плотность тока
- •12.3. Закон ома в дифференциальном виде
- •12.4. Электродвижущая сила
- •12.5. Закон ома в интегральной форме
- •12.6. Зависимость электропроводности от температуры
- •12.7. Закон джоуля – ленца в дифференциальной форме
- •12.8. Работа и мощность электрического тока
- •Лекция 13 законы кирхгофа
- •Лекция 14 диэлектрики в электрическом поле
- •14.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •14.2. Поляризация диэлектриков
- •14.3. Электрическое поле диэлектрика
- •14.4. Сегнетоэлектрики
- •15.2. Закон Ампера
- •15.3. Закон Био-Савара-Лапласа
- •15.4. Магнитный поток
- •15.5. Магнитный момент контура с током
- •15.6. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 16 принцип суперпозиции и его применение
- •16.1. Принцип суперпозиции
- •16.2. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •16.3. Магнитное поле кругового тока
- •16.4. Магнитное поле в центре прямоугольной рамки
- •1 М 6.5. Закон полного тока
- •16.6. Магнитное поле соленоида (катушки)
- •16.7. Магнитное поле тороида
- •Лекция 17 действие магнитного поля на электрический ток
- •17.1. Взаимодействие параллельных токов
- •17.2. Вращение рамки с током в магнитном поле
- •17.3. Работа магнитного поля по перемещению проводника с током
- •17.4. Работа магнитного поля по перемещению контура с током
- •Лекция 18 действие магнитного поля на движущийся заряд
- •18.1. Сила Лоренца
- •18.2. Движение заряженной частицы в магнитном поле
- •18.3. Масс-спектрометр
- •18.4. Эффект Холла
- •18.5. Ускорители
- •Лекция 19 явление электромагнитной индукции
- •19.1. Опыты Фарадея
- •19.2. Основной закон электромагнитной индукции
- •19.3. Эдс индукции при вращении рамки в магнитном поле
- •19.4. Эдс индукции в движущемся проводнике
- •19.5. Развернутая формула основного закона электромагнитной индукции
- •Лекция 20 явление самоиндукции
- •20.1. Индуктивность контура
- •20.2. Самоиндукция
- •20.3. Индуктивность катушки
- •20.4. Токи при замыкании и размыкании цепи
- •20.5. Энергия магнитного поля
- •Лекция 21
- •21.1. Взаимная индукция
- •21.2. Взаимная индуктивность двух катушек
- •21.3. Трансформатор
- •21.4. Вихревые токи
- •21.5. Скин-эффект
- •Лекция 22 магнитные свойства твердых тел
- •22.1. Магнитные моменты электрона и атома
- •22.2. Диамагнетики
- •22.3. Парамагнетики
- •22.4. Ферромагнетики
- •Свойства ферромагнетиков
- •Лекция 23 ток смещения
- •Лекция 24 основы теории максвелла электромагнитного поля
- •24.1. Первое уравнение Максвелла
- •24.2. Второе уравнение Максвелла
- •24.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла
- •24.4. Первое и второе уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •24.5. Третье и четвертое уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Литература
- •Оглавление
22.4. Ферромагнетики
Ферромагнетиком называется вещество, у которого магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость принимают большие значения. К ферромагнетикам относятся: железо ( ), кобальт, никель, сталь, пермаллой (µ = ), супермаллой (µ , сплавы, Cd, Ho, Er, Dy и др. редкоземельные элементы. В 1871 г. исследования ферромагнетиков проводил А. Столетов.
Свойства ферромагнетиков
А) Магнитная проницаемость и магнитная восприимчивость ( ) ферромагнетиков зависят от напряженности внешнего магнитного поля (рис. 22.4.1).
Б ) Намагниченность ферромагнетиков имеет насыщение (рис. 22.4.2).
У диамагнетиков и парамагнетиков насыщение намагниченности не наблюдается (рис. 22.4.3).
В) У ферромагнетиков наблюдается магнитный гистерезис – явление отставания (запаздывания) намагниченности (магнитной индукции) от изменений напряженности внешнего магнитного поля (рис. 22.4.4).
В 1914-1915 гг. А. Эйнштейн и нидерландский физик де Гааз измерили гиромагнитное отношение ферромагнетиков и получили величину, совпадающую с .
Э ти опыты доказали, что магнитные свойства ферромагнетиков определяются не орбитальными магнитными моментами, как у парамагнетиков и диамагнетиков, а спиновыми магнитными моментами электронов.
Ферромагнетик состоит из доменов (домен в переводе с франц. – область). Размеры доменов составляют d м. Домены имеют собственные магнитные моменты. Во внешнем магнитном поле домены ориентируются по полю (рис. 22.4.5).
Тепловое движение доменов нарушает ориентацию доменов вдоль поля. Если магнитные моменты доменов направлены хаотично, то намагниченность вещества равна нулю (левый чертеж рис. 22.4.5).
С ростом напряженности внешнего магнитного поля ( ) растет намагниченность ( ): участок OA (рис. 22.4.4), что соответствует среднему чертежу (рис. 22.4.5).
Если все магнитные моменты доменов направлены вдоль поля, то наблюдается насыщение намагниченности: точка А (рис. 22.4.4) (правый чертеж рис. 22.4.5).
При уменьшении напряженности внешнего магнитного поля намагниченность уменьшается из-за хаотического движения доменов. Спад намагниченности отстает от изменений напряженности (участок АJ0).
Остаточная намагниченность ( ) – это значение намагниченности ферромагнетика при напряженности внешнего магнитного поля равной нулю Н = 0. Для размагничивания ферромагнетиков направление напряженности внешнего магнитного поля меняют на противоположное и постепенно увеличивают напряженность. Коэрцитивная сила ( ) равна напряженности внешнего магнитного поля, при котором намагниченность становится равной нулю. Продолжая увеличивать напряженность магнитного поля, можно опять получить насыщение намагниченности (точка ) и далее размагнитить, а затем вернутся в точку А на графике рис. 22.4.4.
Г рафик зависимости намагниченности (или магнитной индукции) от напряженности внешнего магнитного поля называется петлей гистерезиса. Если размагничивание начать не в точке А, а раньше, тогда получим другую петлю гистерезиса (рис. 22.4.6) и таких петель много. С ростом температуры возрастает хаотическое движение доменов, что приводит к уменьшению намагниченности. При температуре Кюри ферромагнетик становится парамагнетиком. Ниже приведены температуры Кюри для некоторых ферромагнетиков:
;
;
t k (Ni) = 360 0C (633 K).
П о величине коэрцитивной силы ферромагнетики делят на магнито-мягкие и магнито-жесткие ферромагнетики. Магнито-мягкими называют ферромагнетики с малой коэрцитивной силой. Они легко перемагничиваются. Их применяют для изготовления сердечников трансформаторов (мягкое железо, сплав железа с никелем). У магнито-жестких ферромагнетиков большая коэрцитивная сила, их трудно перемагничивать. Их применяют для изготовления постоянных магнитов (вольфрамовые и углеродистые стали).
У антиферромагнетиков ( FeO, CrO) спиновые магнитные моменты направлены противоположно и компенсируют друг друга, поэтому магнитная восприимчивость мала и антиферромагнетики являются слабыми парамагнетиками (рис. 22.4.7).
Ферриты – это полупроводниковые ферромагнетики ( , ).
Спиновые магнитные моменты ферритов направлены противоположно, но в отличии от антиферромагнетиков они не компенсируются (рис. 22.4.8). У ферритов большая магнитная проницаемость (µ ~ 600), малая коэрцитивная сила и большое сопротивление.
Магнитострикция – явление изменения размеров ферромагнетиков во внешнем магнитном поле. Это явление было открыто Джоулем в 1842 г. Относительная деформация ферромагнетиков пропорциональна намагниченности в квадрате.
.
Магнитострикцию применяют для получения ультразвука.