- •Часть 1 содержит лекции по темам: «Механика», «Электростатика и постоянный ток», «Магнитное поле и электромагнитная индукция».
- •Лекция 1
- •1. Кинематика поступательного движения
- •Механическое движение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •Эти уравнения движения эквивалентны векторному уравнению
- •1.3. Скорость
- •1.4. Ускорение
- •Лекция 2
- •2. Кинематика вращательного движения
- •2.1. Вращательное движение
- •2.2. Угловой путь. Угловая скорость. Угловое ускорение
- •2.3. Соотношение между угловыми и линейными величинами
- •Нормальное ускорение равно
- •Как нормальное, так и касательное ускорение растет линейно с увеличением расстояния r от точки до оси вращения.
- •Лекция 3
- •3. Динамика поступательного движения
- •3.1. Сила. Первый закон ньютона
- •Виды сил
- •Первый закон Ньютона
- •3.2. Второй закон ньютона. Масса. Импульс
- •2Ой закон Ньютона. Ускорение, приобретаемое телом, совпадает по направлению с действующей на него силой и равно отношению этой силы к массе тела
- •Выражение (3.2.3) можно записать в виде:
- •3.3. Третий закон ньютона
- •Третий закон
- •3.4. Закон сохранения импульса
- •Лекция 4
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Момент инерции относительно оси вращения
- •4.2. Момент силы относительно оси вращения
- •4.3. Момент импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •4.4. Закон сохранения момента импульса
- •Лекция 5
- •5. Энергия. Работа. Мощность
- •5.1. Способы вычисления работы
- •5.2. Мощность
- •5.3. Кинетическая энергия
- •5.4. Потенциальная энергия
- •Следовательно для тела, находящегося в поле тяготения Земли
- •По третьему закону Ньютона для преодоления силы упругости надо приложить силу
- •5.5. Закон сохранения энергии
- •6.2. Постулаты специальной теории относительности
- •Кто понимает теорию относительности?
- •Был этот мир глубокой тьмой окутан.
- •6.3. Преобразования лоренца
- •Аналогично можно получить
- •6.4 Закон сложения скоростей
- •Разделив уравнение (6.4.1) на (6.4.2) получим
- •Лекция 7
- •7. Следствия из преобразований лоренца
- •7.1. Длина тела в различных исо
- •7.2. Длительность событий в различных исо
- •Воспользуемся формулами преобразования времени
- •Интервал между событиями
- •7.3. Основной закон релятивистской динамики материальной точки
- •7.4. Взаимосвязь массы и энергии
- •Для изменения кинетической энергии необходимо совершить работу
- •7.5. Значение теории относительности
- •Лекция 8 Электрическое поле
- •8.1. Электрический заряд
- •Линейная плотность электрических зарядов.
- •8.2. Закон Кулона
- •8.2.1. Закон Кулона для точечных зарядов
- •8.2.2. Закон Кулона для заряженных тел
- •8.3. Электрическое поле
- •8.3.1. Понятие электрического поля
- •8.3.2. Напряженность электрического поля
- •8.3.3. Графическое представление электрического поля
- •9.2. Поток вектора электрического смещения (индукции)
- •9.3. Теорема Остроградского-Гаусса
- •9.4. Применение теоремы Остроградского–Гаусса
- •9.4.1. Поле равномерно заряженной сферы
- •9.4.2. Поле равномерно заряженного шара
- •9.4.3. Поле бесконечного равномерно заряженного цилиндра
- •9.4.4. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости
- •Лекция 10 потенциал электростатического поля
- •10.1. Работа сил электростатического поля
- •10.2. Электрический потенциал. Разность потенциалов
- •1 КэВ (килоэлектронвольт) - 103 эВ;
- •1 МэВ (мегаэлектронвольт) - 106 эВ;
- •10.3. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •10.4. Эквипотенциальные поверхности
- •Лекция 11 проводники в электрическом поле
- •11.1. Распределение зарядов в проводнике
- •11.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •11.3. Конденсаторы
- •11.3.1. Плоский конденсатор
- •11.3.2. Цилиндрический конденсатор
- •11.3.3. Сферический конденсатор
- •11.3.4. Соединения конденсаторов
- •11.4. Энергия заряженного проводника
- •11.5. Энергия заряженного конденсатора
- •11.6. Энергия электрического поля
- •Лекция 12 понятие об элекрическом токе
- •12.1. Понятие об электрическом токе
- •12.2. Сила и плотность тока
- •12.3. Закон ома в дифференциальном виде
- •12.4. Электродвижущая сила
- •12.5. Закон ома в интегральной форме
- •12.6. Зависимость электропроводности от температуры
- •12.7. Закон джоуля – ленца в дифференциальной форме
- •12.8. Работа и мощность электрического тока
- •Лекция 13 законы кирхгофа
- •Лекция 14 диэлектрики в электрическом поле
- •14.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •14.2. Поляризация диэлектриков
- •14.3. Электрическое поле диэлектрика
- •14.4. Сегнетоэлектрики
- •15.2. Закон Ампера
- •15.3. Закон Био-Савара-Лапласа
- •15.4. Магнитный поток
- •15.5. Магнитный момент контура с током
- •15.6. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 16 принцип суперпозиции и его применение
- •16.1. Принцип суперпозиции
- •16.2. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •16.3. Магнитное поле кругового тока
- •16.4. Магнитное поле в центре прямоугольной рамки
- •1 М 6.5. Закон полного тока
- •16.6. Магнитное поле соленоида (катушки)
- •16.7. Магнитное поле тороида
- •Лекция 17 действие магнитного поля на электрический ток
- •17.1. Взаимодействие параллельных токов
- •17.2. Вращение рамки с током в магнитном поле
- •17.3. Работа магнитного поля по перемещению проводника с током
- •17.4. Работа магнитного поля по перемещению контура с током
- •Лекция 18 действие магнитного поля на движущийся заряд
- •18.1. Сила Лоренца
- •18.2. Движение заряженной частицы в магнитном поле
- •18.3. Масс-спектрометр
- •18.4. Эффект Холла
- •18.5. Ускорители
- •Лекция 19 явление электромагнитной индукции
- •19.1. Опыты Фарадея
- •19.2. Основной закон электромагнитной индукции
- •19.3. Эдс индукции при вращении рамки в магнитном поле
- •19.4. Эдс индукции в движущемся проводнике
- •19.5. Развернутая формула основного закона электромагнитной индукции
- •Лекция 20 явление самоиндукции
- •20.1. Индуктивность контура
- •20.2. Самоиндукция
- •20.3. Индуктивность катушки
- •20.4. Токи при замыкании и размыкании цепи
- •20.5. Энергия магнитного поля
- •Лекция 21
- •21.1. Взаимная индукция
- •21.2. Взаимная индуктивность двух катушек
- •21.3. Трансформатор
- •21.4. Вихревые токи
- •21.5. Скин-эффект
- •Лекция 22 магнитные свойства твердых тел
- •22.1. Магнитные моменты электрона и атома
- •22.2. Диамагнетики
- •22.3. Парамагнетики
- •22.4. Ферромагнетики
- •Свойства ферромагнетиков
- •Лекция 23 ток смещения
- •Лекция 24 основы теории максвелла электромагнитного поля
- •24.1. Первое уравнение Максвелла
- •24.2. Второе уравнение Максвелла
- •24.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла
- •24.4. Первое и второе уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •24.5. Третье и четвертое уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Литература
- •Оглавление
21.2. Взаимная индуктивность двух катушек
Выведем формулу взаимной индуктивности для двух катушек, находящихся на одном неферромагнитном сердечнике. Пусть катушки имеют одинаковые площади сечения и длины , но разное число витков и (рис. 21.2.1). С катушкой 1 связано потокосцепление
. (21.2.1)
По определению потокосцепления можно записать
. (21.2.2)
Магнитная индукция поля второй катушки равна
, (21.2.3)
где – плотность витков.
Подставляя формулу (21.2.3) в выражение (21.2.2), получаем
. (21.2.4)
Сравнивая формулы (21.2.1) и (21.2.4), можно записать формулу коэффициента взаимной индуктивности двух катушек
. (21.2.5)
Вывод. Коэффициент взаимной индуктивности зависит от формы, размеров и взаимного расположения контуров, а также от магнитных свойств среды.
Единица измерения взаимной индуктивности в СИ
[M] = [ /I] = 1Вб/1А = 1 Гн (генри).
Выразим коэффициент взаимной индуктивности двух катушек через их индуктивности
; .
Перемножим индуктивности
и сравним с формулой (21.2.5)
.
Взаимная индуктивность двух катушек одинаковой длины и площади поперечного сечения, находящихся на одном неферромагнитном сердечнике равна
.
21.3. Трансформатор
Трансформатор состоит из двух катушек (обмоток), связанных одним сердечником (рис. 21.3.1)
А ) Рассмотрим работу трансформатора на холостом ходу. При таком режиме работы трансформатора во вторичной обмотке нет потребителя энергии (нагрузки).
Количество витков в обмотках N1 и N2. На первичную обмотку подают напряжение U1. Переменный ток в первичной обмотке создает переменное магнитное поле, которое в свою очередь создает ЭДС индукции во вторичной обмотке.
В соответствии с явлением взаимной индукции в каждом витке обеих катушках индуцируется одинаковая ЭДС = = e, тогда в первичной обмотке напряжение равно
= e. (21.3.1)
Во вторичной обмотке индуцируется ЭДС индукции
= e.
Вторичная обмотка незамкнута, поэтому ЭДС равна напряжению на клеммах
= ,
т.е. U2= e. (21.3.2)
Поделив формулу (21.3.2) на (21.3.1), получим
/ = / .
Напряжение во вторичной обмотке больше, чем в первичной во столько раз, во сколько раз число витков во вторичной обмотке больше, чем в первичной.
Коэффициент трансформации: К = / . Трансформатор называют повышающим, если напряжение во вторичной обмотке больше, чем в первичной U2 > U1, т.е. K <1.
Трансформатор – понижающий, если напряжение во вторичной обмотке меньше, чем в первичной обмотке U2 < U1, т.е. К > 1.
В трансформаторе потери энергии малы, поэтому можно считать, что мощности в катушках почти одинаковые
Р1 = Р2.
Мощность электрического тока можно записать как
Р = I U ,
тогда
I1 U1 = I2 U2,
окончательно получаем
U2/U1 = I1/I2.
Во сколько раз в трансформаторе увеличивается напряжение, во столько раз уменьшается сила тока.
При передаче электроэнергии на большие расстояния потери энергии в цепи, в соответствии с законом Джоуля–Ленца (Q = I²Rt), могут достигать больших значений. Для уменьшения потерь энергии уменьшают силу тока. На электростанции уменьшение силы тока осуществляют увеличением напряжения с помощью трансформатора.
Б) Рассмотрим рабочий ход трансформатора (рис. 21.3.2), когда во вторичной обмотке есть нагрузка (потребитель энергии).
Во вторичной цепи идет ток силой I2. По второму закону Кирхгофа можно записать
e2 = I2 Rоб+ I2Rн, (21.3.3)
где Rоб – сопротивление обмотки;
Rн – сопротивление нагрузки;
e2 –ЭДС, индуцированная во вторичной обмотке.
Вольтметр, подсоединенный параллельно нагрузке, покажет падение напряжения на нагрузке
U2 = I2 Rн. (21.3.4)
Подставляя формулу (21.3.4) в (21.3.3), получим выражение для расчета падения напряжения на нагрузке
U2 = e2 – I2 Rоб .