- •А.И. Андреев и.В. Андреев
- •Воронеж 2015
- •1. Структура механизмов
- •2. Основные виды механизмов
- •3. Кинематический расчет механизмов
- •3.1. Аналитические методы исследования кинематики механизмов
- •4. Динамика механизмов
- •4.1. Силы, действующие на звенья
- •4.2. Определение крутящего момента на ведомом валу
- •4.3. Приведение масс в механизмах
- •4.4. Приведение сил и моментов сил в механизмах
- •5. Уравнения движения механизма
- •5.1. Уравнение движения механизма в интегральной форме, три стадии движения механизма
- •5.2. Механические характеристики электродвигателей
- •5.3. Уравнение движения механизма в дифференциальной
- •5.4. Трение в кинематических парах
- •5.5. Коэффициент полезного действия механизмов
- •6. Деформации и напряжения деталей
- •6.1. Деформация деталей, виды деформаций
- •6.2. Напряжения и метод сечений
- •7. Осевое растяжение и сжатие. Сдвиг
- •7.1. Напряжения и деформации при растяжении
- •7.2. Закон Гука и параметры кривой растяжения образца
- •7.3. Закон Гука для двухосного напряженного состояния
- •7.4. Определение твердости
- •Расчеты на прочность и жесткость
- •Деформации и напряжения при сдвиге
- •7.7. Закон Гука при сдвиге
- •8. Кручение и изгиб
- •8.1 Деформации и напряжения при кручении
- •8.2. Изгиб. Виды изгиба и их особенности. Типы опор и опорные реакции
- •8.3. Чистый изгиб балки
- •9. Характеристики плоских сечений и поперечный изгиб
- •9.1. Геометрические характеристики плоских сечений
- •Плоский поперечный изгиб. Изгибающий
- •Правила построения эпюр изгибающих моментов
- •Напряжения при поперечном изгибе. Расчеты
- •9.5. Прогиб балок. Расчеты на прочность
- •10. Прочность при сложных деформациях
- •10.1. Сложные деформации. Теории прочности
- •10.2. Пространственный изгиб
- •10.3. Совместное действие изгиба и растяжения (сжатия)
- •10.4. Совместное действие изгиба и кручения
- •11. Продольный изгиб. Прочность при переменных напряжениях
- •11.1. Устойчивость сжатых стержней. Формула Эйлера
- •11.2. Проверка сжатых стержней на устойчивость
- •11.3. Переменные напряжения. Выбор допускаемых напряжений
- •Концентрация напряжений и ее влияние
- •11.5. Определение допускаемых напряжений
- •12.4. Геометрические характеристики механизма
- •13. Силовой расчет механизмов
- •14. Расчет механизмов на прочность
- •14.1. Прочностные расчеты фрикционных передач
- •14.2. Износостойкость механизма винт–гайка
- •14.3. Расчет на прочность цилиндрических зубчатых передач
- •14.4. Расчет на прочность червячных передач
- •15. Определение прочности валов и осей механизмов
- •16. Основы конструирования механизмов и отдельных деталей передач
- •Проектирование червяков и червячных колёс
- •Конструирование деталей фрикционных передач
- •Конструкции валов и осей
- •Точность изготовления деталей
- •Размеры. Квалитеты. Система отверстия
- •Точность геометрической формы деталей
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •11. Продольный изгиб. Прочность при переменных
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
4.4. Приведение сил и моментов сил в механизмах
При сведении задачи о движении механизма вводятся понятия приведенного момента и приведенной силы. Приведенным к данному звену механизма моментом сил или приведенным моментом называется воображаемый момент, который, будучи приложен к этому звену, развивает такую же мощность, как и все действующие на механизм силы и моменты, вместе взятые.
Обозначим через P суммарную мощность всех сил и моментов, действующих на механизм, а через - мощность сил и моментов, приложенных к -му звену, получим
, (4.15)
где - приведенный момент, а - угловая скорость звена приведения.
Учитывая, что все силы, действующие на звено механизма, можно привести к одной силе и одному моменту , для величины P имеем следующее выражение
, (4.16)
где -скорость точки приложения силы , - угловая скорость -го звена.
На основании равенств (4.15) и (4.16) следует
, (4.17)
откуда
. (4.18)
Обозначив через приведенную силу, через скорость точки звена приведения, получаем для поступательного движения этого звена
, (4.19)
где и приведенная сила равна
. (4.20)
Приведенной к данной точке данного звена механизма силой называют воображаемую силу, которая, будучи приложена в данной точке и направлена по касательной к траектории этой точки, развивает такую же мощность, как и все действующие на механизм силы и моменты, вместе взятые.
Контрольные вопросы
Какие силы действуют на звенья механизма?
Чем определяется крутящий момент на ведомом валу?
Что такое приведение сил и моментов сил в механизмах?
Как определяется приведенная сила и приведенный момент инерции в механизмах?
От чего зависит приведенная масса механизма?
Каким образом определяется приведенный момент
инерции механизма?
5. Уравнения движения механизма
5.1. Уравнение движения механизма в интегральной форме, три стадии движения механизма
Изменение кинетической энергии механической системы на некотором перемещении равно суммарной работе сил, действующих на эту систему, на том же перемещении (за тот же промежуток времени)
. (5.1)
В применении к механизму это уравнение имеет вид /5-11/
, (5.2)
где и - кинетическая энергия механизма соответственно в конце и начале рассматриваемого перемещения, - работа движущих сил на этом перемещении; и - абсолютная величина работы соответственно полезных и вредных сил сопротивления на том же перемещении. Уравнение (5.2) представляет общее уравнение движения механизма в интегральной или конечной форме. Приводя массы звеньев механизма и силы, действующие на механизм к данной точке механизма или к данному его звену, уравнение движения механизма можно представить в двух видах: в форме уравнения моментов и в форме уравнения сил. В первом случае, обозначая через приведенный момент, а через угловую скорость звена приведения. Определяем суммарную мощность
Отсюда суммарная элементарная работа за промежуток времени dt выражается как
.
Следовательно, полная работа за конечный промежуток времени имеем выражение
,
где и - конечное и начальное значение угловой координаты звена приведения. Тогда уравнение (5.1) принимает вид
, (5.3)
где и - приведенный момент инерции механизма в конце и начале рассматриваемого промежутка, и - конечная и начальная угловая скорость звена приведения. Аналогично получаем общее уравнение движения в форме уравнения сил
., (5.4)
где и - приведенная масса механизма соответственно в конце и начале рассматриваемого промежутка, и -конечная и начальная скорость точки приведения, и - конечное и начальное значение дуговой координаты точки приведения. При движении механизма наблюдается три стадии движения механизма.
Первая стадия- пуск в ход (разбег). Скорость ведущего звена возрастает от нуля до нормальной рабочей скорости. Так как в начале пуска =0, то на основании уравнения (5.2)
,
или
, (5.5)
т.е. при пуске в ход механизма движущиеся силы не только преодолевают полезные и вредные сопротивления, но и сообщают механизму кинетическую энергию. Следовательно, работа движущих сил должна быть больше суммарной работе сил сопротивлений. Вторая стадия - установившееся движение. Скорость ведущего звена остается постоянной. При установившемся движении кинетическая механизма в конце и в начале какого либо промежутка времени одинакова = const. Тогда из уравнения (5.2) следует
, (5.6)
т.е. при установившемся движении назначение движущихся сил сводится только к преодолению полезных и вредных сил сопротивлений. Третья стадия – останов (выбег). Скорость ведущего звена механизма убывает до нуля. Следовательно, в конце останова E = 0. Кроме того, движущиеся силы при останове выключают, поэтому = 0, и уравнение (5.2) принимает вид
, (5.7)
где - кинетическая энергия механизма в начале останова. Таким образом, механизм останавливается после того, как вся кинетическая энергия израсходована на полезные и вредные сопротивления.