- •Аннотация
- •От автора
- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. СИСТЕМЫ И ПРОЦЕССЫ
- •2. ПОРЯДОК, НЕПОРЯДОК, БЕСПОРЯДОК И ХАОС
- •3. ТЕРМОДИНАМИКА
- •3.1 Начала термодинамики
- •3.2 Равновесная термодинамика
- •4. НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
- •4.1 Диссипативные структуры, системы и среды
- •4.2 Термодинамика необратимых процессов
- •4.3 Линейная неравновесная термодинамика
- •4.4 Нелинейная неравновесная термодинамика
- •4.5 Статистическая термодинамика
- •5. ЭНТРОПИЯ
- •5.1 Определение и свойства энтропии
- •5.2 Энтропия в химической термодинамике
- •5.3 Энтропия в статистической физике
- •5.3.1 Энтропия Больцмана-Планка
- •5.3.2 Энтропия Гиббса
- •5.4 Тсаллис (Цаллис) энтропия (Революция в термодинамике)
- •6. ГЕОМЕТРИЯ ФРАКТАЛОВ
- •6.1 Элементы геометрии фракталов
- •6.2 Размерности фракталов
- •6.3 Примеры фракталов
- •6.4 Фракталы и энтропия
- •7. ИНФОРМАТИКА
- •7.1 Информация, информатика и информационные технологии
- •7.2 Теория информации
- •7.2.1 Информация Хартли
- •7.2.2 Энтропия Шеннона
- •7.3 Отрицательная энтропия, антиэнтропия, экстропия
- •7.4 Алгоритмическая теория информации
- •7.4.1 Энтропия Колмогорова
- •7.4.2 Эпсилон-энтропия
- •7.5 Энтропия Кульбака-Лернера
- •7.6 Энтропия Реньи
- •7.7 Квантовая информатика
- •7.7.1 Некоторые положения квантовой механики
- •7.7.2 Энтропия фон Неймана
- •7.7.3 Линейная энтропия
- •7.7.4 Сравнение энтропий Реньи, Цаллиса и Неймана
- •7.7.5 Энтропия Холево
- •8. СИНЕРГЕТИКА
- •8.1 Синергизм и синергетика
- •8.2 Детерминизм, случайность и неопределённость
- •8.3 Простые и сложные системы
- •8.4 Анализ систем
- •8.5 Параметры порядка (управляющие параметры)
- •8.6 Процессы самоорганизации
- •9. СИСТЕМЫ И ЗАКОНЫ ИХ ЭВОЛЮЦИИ
- •9.1 Статические системы
- •9.2 Динамические системы
- •9.3 Линейные динамические системы
- •9.4 Нелинейные динамические системы
- •9.5 Эволюция динамической системы
- •9.6 Математическое описание эволюции динамической системы
- •10. ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ В ОПИСАНИИ ДИНАМИЧЕСКИХ СИСТЕМ
- •10.1 Обыкновенные дифференциальные уравнения
- •10.2 Фазовое пространство и пространство состояний
- •10.3 Линейные ОДУ на плоскости
- •10.4 Нелинейные дифференциальные уравнения
- •11. ОТОБРАЖЕНИЯ
- •11.1 Системы с дискретным временем в отображениях
- •11.2 Итерации в исследовании динамических систем
- •11.3 Графические методы нахождения неподвижных точек и исследования их свойств
- •11.4 Многопараметрические отображения
- •11.5 Примеры некоторых важные отображений
- •12. ОСОБЫЕ ТОЧКИ ФАЗОВЫХ ПОРТРЕТОВ ДИНАМИЧЕСКИХ СИСТЕМ
- •12.1 Дифференциальные уравнения и особые точки
- •12.2 Классификация точек равновесия
- •12.3 Фазовые портреты и особые точки нелинейных ОДУ
- •12.4 Многомерные системы
- •13. РЕГУЛЯРНЫЕ АТТРАКТОРЫ И РЕПЕЛЛЕРЫ
- •13.1 Типы аттракторов
- •13.2 Фазовый объём
- •13.3 Репеллеры
- •13.4 Осциллятор и осцилляции
- •14. УСТОЙЧИВОСТЬ ДИНАМИЧЕСКИХ СИСТЕМ
- •14.1 Устойчивые и неустойчивые равновесия
- •14.2 Устойчивость по Ляпунову (метод первого приближения)
- •14.3 Показатель Ляпунова
- •14.4 Устойчивость нелинейной системы
- •14.5 Метод функций Ляпунова
- •14.6 Функция Ляпунова и энтропия
- •14.7 Асимптотическая устойчивость
- •14.8 Устойчивость особых точек
- •14.9 Устойчивость особых точек
- •14.10 Устойчивость решений дискретных уравнений
- •15. БИФУРКАЦИИ
- •15.1 Бифуркации: основные понятия и классификация
- •15.2 Элементы теории бифуркаций
- •15.3 Простейшие бифуркации
- •16. БИФУРКАЦИИ ЦИКЛОВ
- •16.1 Предельные циклы
- •16.2 Устойчивость предельных циклов
- •16.3 Бифуркации устойчивых предельных циклов
- •16.5 Бифуркация рождения пары устойчивых замкнутых траекторий.
- •16.6 Транскритическая (обмена устойчивостью между циклами) бифуркация.
- •16.7 Бифуркация исчезновения (рождения) пары замкнутых траекторий.
- •16.8 Бифуркация удвоения периода цикла
- •16.9 Бифуркация рождения (гибели) двумерного тора.
- •16.10 Гомоклиническая бифуркация рождения/исчезновения цикла
- •17. ДИНАМИЧЕСКИЙ ХАОС
- •17.1 Хаос статистический и динамический
- •17.2 Предсказание статического поведения системы
- •17.3 Сценарии перехода к хаосу
- •17.4 Примеры систем с хаосом
- •18. ХАОС В ЛИНЕЙНЫХ ОДНОМЕРНЫХ СИСТЕМАХ
- •18.1 Бифуркационные диаграммы
- •18.2 Лестница Ламерея
- •18.3 Отображение Бернулли
- •18.4 Треугольное отображение
- •18.5 Отображение «тент»
- •18.6 Канторов репеллер
- •18.7 Детерминированная диффузия
- •19. ХАОС В ЛОГИСТИЧЕСКОМ ОТОБРАЖЕНИИ
- •19.1 Переход к хаосу через удвоение периода
- •19.2 Логистическое уравнение
- •19.3 Дискретное логистическое уравнение
- •19.4 Логистическое отображение
- •19.5 Бифуркационная диаграмма логистического отображения
- •19.6 Цикл периода 3
- •19.7 Фазовые диаграммы логистического отображения
- •19.8 Аттракторы и фракталы в логистическом отображении
- •20. ХАОС В НЕЛИНЕЙНЫХ ОДНОМЕРНЫХ ОТОБРАЖЕНИЯХ
- •20.1 Отображение xn+1=С+xn2.
- •20.2 Отображение xn+1=а-xn2.
- •20.3 Подобие окон периодической динамики
- •20.4 Порядок Шарковского
- •20.5 Универсальность Фейгенбаума
- •20.6 Устойчивость циклов одномерных отображений
- •20.7 Топологическая энтропия
- •20.8 Синус-отображение
- •21. ХАОС В НЕЛИНЕЙНЫХ ДВУМЕРНЫХ ОТОБРАЖЕНИЯХ
- •21.1 Отображение Эно (Henon map)
- •21.2 Отображение подковы и отображение пекаря
- •21.3 Отображение «кот Арнольда» (Arnold’s cat map)
- •22. НЕРЕГУЛЯРНЫЕ АТТРАКТОРЫ
- •22.1 Хаос в консервативных и диссипативных системах
- •22.2 Регулярные и хаотические аттракторы
- •22.3 Квазиаттракторы
- •22.4 Хаотически аттракторы
- •22.5 Негиперболические хаотические аттракторы
- •22.6 Фрактальные аттракторы
- •22.7 Характеристика нерегулярных аттракторов
- •22.8 Странные нехаотические аттракторы
- •22.9 Сингулярные аттракторы
- •22.10 Многомерные нерегулярные аттракторы
- •22.11 Дикие аттракторы
http://profbeckman.narod.ru/
При определенных фиксированных значениях параметров и отображение (1) демонстрирует свойство мультистабильности − одновременное сосуществование двух и более притягивающих подмножеств на фазовой плоскости. На рис. 22а показаны фазовые портреты двух притягивающих подмножеств и их бассейны притяжения при фиксированных =1.078 и =0.3. Область белого цвета соответствует бассейну притяжения хаотического аттрактора в виде 4-х частей или лент; область серого цвета
является бассейном притяжения 6-ленточного хаотического аттрактора.
Из рис. 22 видно, что области притяжения двух сосуществующих хаотических множеств и их границы довольно сложные и, следовательно, реализация в системе того или иного режима будет строго зависеть от точности задания начальных условий.
Рис. 24. Карта динамических режимов на плоскости параметров отображения Эно.
Бассейн притяжения хаотического аттрактора при =1.32 выглядит однородным, что свидетельствует о наличии лишь одного аттрактора в системе (2). Однако известно, что в системе сосуществуют устойчивые циклы больших периодов с очень узкими бассейнами притяжения, которые в численном счёте не регистрируются. За критической точкой перехода к хаосу (приблизительно =1.059 при =0.3) в системе Эно наблюдается каскад бифуркаций связанности.
Бифуркация связанности представляет собой объединение частей (лент) хаотического аттрактора, посещаемых изображающей точкой в определенном порядке.
Для двумерного отображения бифуркация связанности выглядит как объединение соседних интервалов (отрезков), заполненных точками хаотической последовательности. На рис. 24 показаны фазовые портреты хаотических аттракторов в отображении Эно при последовательных бифуркациях связанности. При =1.06 в отображении (1) наблюдается 8- ленточный хаотический аттрактор (или восьмисвязанный хаотический аттрактор).
В результате бифуркации связанности, которая происходит при=1.069, соседние отрезки восьмисвязанного хаотического аттрактора сливаются и образуют четырехсвязанный аттрактор. При последующем увеличении параметра a реализуются еще 2 бифуркации связанности, в результате которых четырехсвязанный хаотический аттрактор преобразуется в двухсвязанный, который в свою очередь переходит в объединенный развитой хаотический аттрактор Эно.
21.2 Отображение подковы и отображение пекаря
Отображение пекаря – нелинейное отображение единичного квадрата на себя, которое демонстрирует хаотическое поведение. Название «отображение пекаря» происходит из-за его сходства с замешиванием теста: тесто разрезают пополам, а две половины укладывают друг на друга и сжимают.
Рис. 25. Модель эволюции системы в отображении пекаря.
Преобразование пекаря – простая модель, включающая все особенности хаоса. В рамках эргодической теории оно предложно Э. Хопфом
http://profbeckman.narod.ru/
в 1937 году. Это отображение определяют геометрически (как отображение подкова и отображение кот Арнольда). В отличие от других простых хаотических моделей гамильтоновых систем (т.е. систем, сохраняющих фазовый объём при итерациях, все классические структуры отображения пекаря могут быть описаны аналитически. Квантовая версия отображения пекаря позволяет установить связь классической механики с квантовой механиками в полуклассическом пределе, где динамика хаотична (квантовый хаос). Относительная простота классического описания, обеспечиваемая символической динамикой, и гибкая схема квантования, позволяют провести аналитические решения проблем квазиклассического описания хаотических систем, таких как коммутативность квантование с распространённым временем и сравнить классические и квантовые инвариантные структуры. Эта схема является достаточно общей: она применима к большинству кусочно-линейных отображений, в том числе – к недиссипативному отображению подкова.
Подкова Смейла – предложенный Стивом Смейлом (1958) при изучении поведения орбит осциллятора Ван дер Поля пример динамической системы, имеющей бесконечное число периодических точек (и хаотическую динамику), причём это свойство не разрушается при малых возмущениях системы. Действие отображения определяется геометрически: квадрат скручивается, затем растягивается в длинную полосу и
складыванием её в форму подковы.
Рис. 26. Преобразование подкова.
Отображение пекаря есть двусторонний оператор сдвига (некий аналог сдвига Бернулли). Отображение пекаря топологически сопряжено с
отображением подкова. Цепочка связанных карт пекаря используется для моделирования детерминированной диффузии. Как и во многих детерминированных динамических системах, отображение пекаря исследуется по его действию на пространство функций, определенных на единичном квадрате. Оператор пекаря определяет оператор на пространстве функций, известный как оператор переноса отображения. Отображение пекаря – точно решаемая модель детерминированного хаоса, так как собственные
функции и собственные значения оператора переноса явно определены.
Рис. 27. Варианты отображения подкова.
|
Преобразование сложения действует |
на |
единичный квадрат, как |
Sbaker |
|
|
(2x, y / 2) |
|
|
|
|
|
for 0 x 1/ 2 |
(9) |
||||
|
folded |
x, y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
for 1/ 2 x 1 |
||
|
|
2 2x,1 y / 2 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Когда верхняя часть не складывается, карта может быть записана как |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
2x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Sba ker unfolded (x, y) |
|
2x |
2x |
, |
|
|
|
|
|
|
(10) |
|||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
2 |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сложенное отображение пекаря представляет собой двумерный аналог отображения тент
|
|
http://profbeckman.narod.ru/ |
|
2x |
for 0 x 1/ 2 |
Stent (x) |
|
(11) |
2(1 x) |
for 1/ 2 x 1 |
Отображение пекаря топологически сопряжено с отображением Бернулли. В отличие от отображения тент, отображение пекаря обратимо; оно сохраняет двумерную меру Лебега. Отображение сильно топологически перемешено. Отображение пекаря можно понимать как операцию двустороннего сдвига по символической динамике одномерной решётки.
Рис. 28. Различные типы подковы с соответствующими инверсиями.
Преобразование отображает точки единичного квадрата на единичный квадрат с сохранением меры. Сожмём квадрат по оси у вдвое, а по оси х растянем его вдвое. Разрежем образовавшийся прямоугольник на две равные части вдоль оси у (отметим одну половину чёрным цветом, другую – белым) и положим правую часть под левой. Получится снова квадрат, с которым
надо повторить указанные операции и т.д. При большом числе итераций это распределение принимает вид набора тонких и длинных чередующихся тёмных и светлых полосок. При многократном повторении процедуры в конце концов получаем кусок теста, который выглядит однородным. Взяв для пробы небольшой кусочек, мы обнаружим в нём присутствующие в равных долях темную и светлую составляющие. Основное процесс, задействованный при эволюции отображения пекаря, называется перемешиванием.
Преобразование пекаря обладает свойствами перемешивания и локальной неустойчивости. Если выбрать координаты некоторой точки в квадрате, как начальные и рассмотреть траекторию этой точки, т.е. последовательность её отображений, то координаты точек, порождаемых преобразованием пекаря, образуют последовательность случайных чисел.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отображение |
пекаря |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
строится на основе динамики типа |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сдвига |
Бернулли на |
множестве |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
последовательностей |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
бесконечных в обе стороны. |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Соответственно, динамика нового |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
отображения будет |
описываться |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
двумя переменными. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. |
29. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Последовательные |
этапы |
|
x' 2x |
|
|
|
|
1 |
|
x' 2x 1 |
|
|
|
1 |
|
преобразования пекаря |
|
|||||||||
|
|
y |
|
|
для |
х |
|
, |
|
|
1 y |
для x |
|
|
. |
(12а) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
y' |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
y' |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
2xn , 0,5yn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
xn 1 |
, yn 1 |
|
|
|
0 xn 0,5 |
|
(12б) |
|
|||||||||||||||
|
|
|
1, 0,5y |
|
0,5 |
0,5 x |
|
1 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
2x |
n |
n |
n |
|
|
|
|||||||||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
a xn |
при y 1/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(12в) |
|
xn 1 |
|
b xn |
|
|
при y 1/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2yn |
|
|
|
|
при y 1/ 2, |
|||
|
|
|
1 |
|
|
|
||
yn 1 |
|
|
|
|||||
|
2 y |
|
|
при y 1/ 2 |
||||
|
||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
2x, |
|
y mod 1, |
|||
|
|
2 |
||||||
S(x, y) |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
1 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2x, |
|
y 1 mod 1, |
|||
|
|
|
||||||
|
|
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
если 0 x 1
2 (12д)
если 1 х 1 2
http://profbeckman.narod.ru/
(12г)
Рис. 30. а – периодическая траектория в сечении Пуанкаре, б – квазипериодическая траектори/я, в - гомоклиническая траектория (неустойчивые много.образия седловой точки закручиваются вокруг особой точки наподобие вихря).
Преобразование пекаря можно рассматривать как обобщение преобразования Бернулли. Матрица Якоби имеет вид
S1 |
0 |
|
|
|
|
(13) |
J |
, |
|
|
|
|
|
0 |
2 |
|
|
|
|
|
где S1= a при |
y<1/2 и S1= b |
при y>1/2. При итерациях |
||||
отображения собственные значения переходят в |
(14) |
|||||
j (n) 2n , j |
2 |
(n) k |
l , |
k l n, |
||
1 |
|
a |
b |
|
|
где k число итераций в левой полуплоскости, а l – число итераций в правой полуплоскости. По определению показателя Ляпунова
|
lim |
1 |
log |
2 |
2n , |
|
|
|||
|
|
|
|
|||||||
|
1 |
|
n n |
|
|
|
(15) |
|||
|
k |
|
l |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
2 |
lim |
|
log |
2 a |
|
log |
2 |
b |
||
|
n |
|||||||||
|
n n |
|
|
|
|
|
|
|
Зная эти два показателя Ляпунова ( 1=1, 2=0,5log2 a b<0), можно вычислить для показателя пекаря фрактальную размерность.
Рис. 31. Изменение отображения пекарь при последовательных итерациях.
Отображение пекаря полностью обратимо; фазовая площадь не меняется (консервативная система). Если взять некоторую область на плоскости (x,y) подвергнуть каждую её точку действия отображения пекаря, то она перейдёт в некоторую другую по форме область, но площадь новой области останется той же самой.
Уже небольшое число итераций приводит к полному перемешиванию: траектории перемешаются равномерно по всему квадрату. После итераций складывания и растяжения порождают фракталоподобную структуру, и точная информация о начальных условиях
http://profbeckman.narod.ru/
утрачивается. Для установления соответствия между начальным и последующим состояниями системы требуется все большая точность. При конечной точности постановки задачи предсказание становится невозможным. После перемешивания бессмысленно говорить о координате частицы, но можно вычислить вероятность её нахождения в данной точке (для данного отображения все точки квадрата будут равновероятны).
Рис. 32. Изменение координат точки при итерациях.
Для отображения подкова существует бесконечное число периодических орбит; существуют периодические орбиты сколь угодно длительного периода; число периодических орбит растет экспоненциально с периодом; и вблизи любой точки фрактального инвариантного множества существует точка
периодической орбиты.
Выражено неупорядоченный характер этого простого преобразования проявляется, если представить итерации (xn,yn) в двоичной системе, т. е. в виде последовательностей из нулей и единиц. Простые примеры двоичных чисел: 1/16=0,0001000... 1/8=0,001000... , 1/4=0,01000.. и т.д. Более сложные числа, в частности иррациональные, представляются в виде бесконечных неповторяющихся последовательностей из нулей и единиц. Но в любом случае двоичное представление обладает важным свойством: удвоению числа соответствует перемещение двоичной точки на одну позицию вправо, а делению пополам
– на одну позицию влево. Это свойство идеально подходит для описания преобразования пекаря.
Рис. 33. Блок схема, показывающая взаимосвязь между гомоклинической орбитой (т.е. траекторией, которая выходит и входит в одно и то же положение равновесия), отображениями типа подковы и хаосом в физических системах
|
Начальное условие X0=(x0,у0) представляется последовательностями |
|
|||
|
x0=0. a1a2a3...ai..., |
(16а) |
|
|
|
|
y0=0. b1b2b3...bi..., |
(16б) |
|
|
|
|
где ai и bi |
либо нули, либо единицы. Положение этой точки в единичном |
|||
|
квадрате |
удобно представить одной последовательностью, |
состыковав |
||
|
|
|
|
обращенную |
|
|
|
|
последовательност |
||
|
|
|
ь |
для |
с |
|
|
|
последовательност |
||
ью для |
х0 |
|
(отбрасывая |
нули, |
|
стоящие |
в |
|
разряде единиц): |
||
X0=...bi...b3b2b1.a1a2a3...ai.... |
(17а) |
|
|
Рис. 34. Эволюция отображения пекаря: слева – множество точек, которые останутся в S на следующих двух шагах; посередине – множество точек, принадлежащих S на предыдущих двух шагах; справа - пересечение этих множеств (4 шага).
Рис. 35. Пример инвариантной меры.