книги из ГПНТБ / Саввин, С. Б. Электронные спектры и структура органических реагентов
.pdfматрицу, элементы! которой’^характеризуют |
уровни энергии |
||
8т автономных заместителей. |
Представим матрицу H^+z в виде |
||
где |
H n +z = |
H n ,z -\- &Н> |
(3.54) |
0 |
0 |
|
|
HN |
н |
||
H n,z =■ |
Hz |
д я = |
0 |
0 |
н |
(Н — транспонированный блок Н матрицы АН). Так как матрица Hn ,z квазидиагональна, собственные значения блока в нуле вом приближении не изменятся, а для матрицы Hz в качестве собственных значений в нулевом приближении могут быть приняты ее диагональные элементы. Соответствующие им собственные век тора представятся следующим образом:
Уровни энергии
п |
Sn+z |
|
||
пх |
I |
О |
|
|
N строк |
О |
7V строк |
||
щ |
6 |
|||
|
|
|||
|
|
|
||
nN |
|
о |
(3.55) |
|
|
|
|||
Z строк |
Z строк |
|
Z строк |
|
|
|
|
||
(п = 1, 2, .. ., N; |
т = 1, 2,. . ., Z) |
|
||
В этом случае поправка первого приближения |
|
к уровню энер |
гии п равна нулю, в чем легко убедиться, подставляя собственные вектора вида (3.55) в формулу (3 50) и производя соответствующее матричное умножение. Поправка к собственному значению энер
гии во втором приближении теории возмущений |
выразится, со |
|
гласно (3.51) и (3.55), следующим образом: |
|
|
%) — У |
Ч А » . |
(3.56) |
£.1 |
'l - 6iV+m |
|
где 1 im N\ h — параметр выражения (3.41).
В том случае, когда заместители одинаковы, выражение (3.56; принимает вид
п(%) |
№ |
(3-57) |
п — б 2 |
||
где |
|
|
h — л+i |
h: N+2 |
= h?Z, N*Z- |
Для реагента с одним одноцентровым заместителем получаем еще
140
более простую формулу
% )— л — б ' |
(3.58) |
|
В выражениях (3.57) и (3.58) б — параметр из формулы (3.40). Формулы (3.56) — (3.58) показывают, что возмущение собствен ных значений матрицы Н ^ ,г зависит от положения и природы за местителя. Большее смещение вызывают заместители, находящие ся в таких положениях реагента, в которых концентрация элект
ронной плотности, определяемая значением n |m, больше. Влияние двух или нескольких даже одинаковых заместителей, введенных в различные положения, аддитивно, но не эквивалентно.
Рассмотрим теперь случай, когда у атома с номером | ( | <(ЛГ) введен р-центровой заместитель, так что атомные центры этого
заместителя |
имеют |
номера N + |
1, N -\- 2 |
N |
+ р. |
Если |
заместитель |
связан |
с остальной |
частью молекулы |
лишь |
про |
|
стой связью |
(как это бывает в большинстве случаев), матрица |
|||||
#jv+\х для системы приобретает вид: |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
(8.59) |
где блок Н для простой связи имеет один ненулевой элемент
в случае одного многоцентрового заместителя и Z ненулевых эле ментов типа кгт,дчт для Z многоцентровых заместителей (т =
= 1,2,. . . , Z). В многоцентровом заместителе его отдельные атомы взаимодействуют между собой, поэтому блок Ну. будет содержать недиагональные элементы. Разбив, как и ранее, матрицу Н на две -tTjv-m = + АН, получаем возможность провести диагонализацию блока Н\х отдельно. Диагонализация каждого из
блоков матрицы Нн,\х приводит к следующим собственным значе ниям и соответствующим им собственным векторам в нулевом при ближении:
Уровни |
энергии |
п |
(N + т) |
(3.60)
(и = 1 ,2 ,... , IV; m = 1 ,2 ,..., р).
141
Покажем, что, как и в случае однодентрового заместителя, по правка первого приближения п{1) [или (N + пг)(1)] к соответствую щему собственному значению энергии нулевого приближения
равна нулю. Действительно, для п |
N имеем |
щ |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 н |
Щ |
|
|
|
|
|
0 |
|
||
щ — (ni пг ___nN 0 0 ... |
0) |
н |
0 |
0. (3.61) |
||
|
|
nN |
||||
Аналогично для уровня энергии |
J = (N |
т) имеея |
||||
ill) = (N -г т \ 1, = |
(0 0 ... 0 jN+l... jN+v) |
X |
||||
0 |
|
/ |
0 |
\ |
|
|
н |
|
о |
|
|
|
|
X |
0 |
|
- |
0. |
(3.62) |
|
|
]N+1 |
|||||
н |
|
7/ч+а |
|
|
|
|
|
|
\ |
/лчд |
/ |
|
|
Поправка второго приближения будет иметь вид:
„ |
„2 |
1,2 |
Iх |
-2 |
|
V |
/iY+1 |
(3.63) |
|||
П(2) — |
Щ т Ч m ,N+l |
2 j |
t i — / |
||
|
m |
4m ’ ' |
3=1 |
|
|
|
|
|
|
|
Последний результат получен с учетом того, что все члены суммы обращаются в нуль за исключением членов, содержащих проек ции jN+1.
Рассмотренный метод может быть использован и для расчетов сложных систем по фрагментам с целью понижения порядка вы числяемых на ЭЦВМ вековых детерминантов, если фрагмент со единен с остальной частью молекулы простой связью, и молекула не повернута вокруг этой связи.
Проверка модели реагента
Прежде чем приступить к вопросу использования электронных спектров для установления состояния реагентов в растворах, убе димся в применимости индукционной модели на примере реального
142
реагента. Для этой дели удобно выбрать реагент хромотроп 2С [2-карбоксифенил - (1-азо-2) - 1,8-диоксинафтэлин-3,6 - дисульфокислотэ], структурная формула которого изображена под номе ром XV:
СООН |
он он |
/ |
|
>—N =N —I |
|
H03S |
\ / \ SO3H |
|
XV |
Реагент XV отличается от XIII расположением нафталинового ядра и не содержит никаких качественно новых групп (кроме сульфогрупп, для которых мы ниже проверим возможность пре небрежения их влиянием на спектры). Это дает основание пред полагать, что определенное выше значение р применимо для рас чета спектра поглощения XV и позволит, сопоставив рассчитан ные спектральные параметры с экспериментальными, сделать вы воды о допустимости модели. Реагент XV интересен также тем, чго
Рис. 27. Спектр поглощения хромотропа 2С
1 — суммарный спектр; 2—i — гауссовы компоненты
позволяет теоретически оценить влияние на спектр диссоциации карбоксигруппы, проверить предположение о наличии или отсут ствии хинон-гидразонного равновесия.
Характерной особенностью электронных спектров хромотропа 2G и других азозамещенных хромотроповой кислоты в 0,1 N H2S04 является слегка раздвоенная или уширенная полоса с максиму мом в области К = 500 -г- 535 нм, свидетельствующая о существо вании в этой области двух полос поглощения (рис. 27). Максимумы второй и третьей полос поглощения находятся в областях длин волн % = 360 н- 380 и 300 -н- 310 нм соответственно.
В молекулах азозамещенных хромотроповой кислоты вполне вероятно возникновение Н-связей с образованием шестичленных
143
квазиароматических циклов [108]. Поэтому исходные структуры принимались в виде XVa — XXIII:
|
|
Н |
НО |
|
|
Н |
|
|
/* \ |
|
у \ |
||||
СООН |
Ч ’-C-jk |
||||||
Н---- о |
о |
о |
о |
||||
/ |
у |
|
/ |
> Н |
|
I |
|
X -------N=N- |
|
х |
N— N= |
|
П |
||
XVa |
|
|
XVI |
|
|||
|
|
|
|
||||
но |
н |
|
|
|
|
H |
|
у \ |
|
|
|
-О |
У \ |
||
ЧС = 0 \ |
0 |
0 |
COO- |
Н— |
о |
||
' > |
н ' |
" |
' |
У |
|
|
|
— N— N= |
|
,----- N=N— I |
|
|
|||
XVII |
|
|
XVIII |
|
|
|
|
н |
|
соон |
-с Г ъ |
|
|
I |
|
,—N=N—Г У 4! |
|
|
|
XIX |
|
Н |
|
соо- |
У \ |
соон |
О о |
||
/ |
|
/ |
>—N—N= |
|
>—N—N= |
H |
|
|
XXI
СООН н. -О о-
'У
,------- N=N— I
|
XX |
|
H |
|
|
ОУ \о |
соон |
О О |
|
/ |
|
|
>— N— N= |
|
XXII |
н |
XXIII |
|
Нумерация я-центров, принятая при составлении матрицы ве кового уравнения, приведена на рис. 28. Справедливость пренеб режения индукционным влиянием сульфогрупп (as ~ ас) про верялась по методу возмущений. В табл. 8 сопоставлены расчет ные и экспериментальные данные по положениям Ямакс в спектрах поглощения реагента в растворах с кислотностью pH 1—10. Из таблицы видно, что наличие всех наблюдаемых полос можно объяс нить, если предположить, что в растворе существуют в равновесии азоидная (XVa) ихинонгидразонная(ХУ1) формы соединения. Рас
чет показывает, что квадраты коэффициентов АО (cgn)), соответ ствующих атомам углерода, соседних с сульфогруппами, прибли зительно одинаковы для высшей связывающей и низшей анти
связывающей орбит (412) = —0,198; 413) = —0,194; 4 ’02) = = 0,137; 4о3) = 0,179). Поэтому влияние сульфогрупп на положе ние первой полосы поглощения будет ничтожно мало. Действи
144
тельно, влияние сульфогрупп приведет к изменениям До^ куло новских интегралов соседних с ними углеродных атомов. В ре зультате уровни энергии молекул в первом приближении теории
У
Рис. 28. Нумерация я-центров азозамещенных хромотроповой кислоты
XNY — система координат, при нятая при расчетах матричных элементов дипольных моментов пе реходов
возмущении сместятся на величину, пропорциональную произве
дению Аа?с(^ 2 (3.50), приблизительно одинаковую для обоих уровней. Таким образом, ясно, что в азозамещенных хромотропо вой кислоты индукционным влиянием сульфогрупп можно прене бречь.
Определим теперь, какая из сопряженных кислотных групн (—СООН), (—ОН), (—NH) диссоциирует первой. Для этого можно рассчитать спектр поглощения всех форм реагентов (XVIII —
|
|
Т а б л и ц а |
8 |
|
|
|
|
|
|
Спектральные и энергетические |
характеристики |
некоторых |
форм |
реагента |
|||||
|
|
хромотроп |
2С |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^макс> 1Ш> П О Л О С |
|
|
|
|
■^сопр |
|
Форма реагента |
1-й |
|
2-й |
|
|
3-й |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Р а с ч е т н ы е д а н н ы е |
|
|
|
|
||||
XVa |
500 |
358 |
314, |
288, |
286 |
|
|
||
XVI |
531 |
— |
322, |
335, |
310 |
|
|
||
XVII |
717 |
380 , 346 |
|
321, 320 |
|
|
|
||
XVIII |
499 |
358 |
|
|
314 |
|
|
|
|
XXI |
531 |
— |
328, |
322, |
309 |
|
|
||
Э к с п е р и м е н т а л ь н ы е |
д а н н ы е |
|
|
||||||
X V a -X X I |
I 497, |
532 I |
370 |
I |
|
310 |
|
|
|
П р и м е ч а н и е . |
В этой и последующих таблицах Е — полная я-электронная энергия |
||||||||
в единицах |3; Е = |
Ец -f- woe, |
где w-— удвоенное число л_связей в молекуле реагента, |
|||||||
Ек — удвоенная сумма энергий запятых электронных уровней в единицах (3; |
а —куло |
||||||||
новский интеграл; |
ЕС0П1) — энергия |
сопряжения (энергия резонанса) |
в единицах р. |
145
XXIII) на первой ступени диссоциации (не считая групп —S03H). Этот путь из-за большого числа вариантов довольно громоздок. Есть однако возможность прийти к решению задачи быстрее, вос пользовавшись правилом максимального сопряжения 177]. Соглас но этому правилу, наиболее сильно кислотные свойства проявляют ся у той группы, у которой соседний с ней атом углерода имеет наибольший индзкс свободной валентности. Сравнение на приве денных ниже молекулярных диаграммах индексов свободной ва лентности атомов углерода, несущих кислотные группы, для форм реагента XVa и XVI указывает на более раннюю диссоциацию карбоксигруппы.
+0,078 ОН
-0,015 -0,034
if ¥. Молекулярная диаграмма основного состояния формы реагента XVa
+0,083
о
-0,060 -0,038
Молекулярная диаграмма основного состояния формы реагента XVI
Рассчитанные значения Хмакс ионизированных по карбоксигрунпеформ также внесены в табл. 8. Эти значения почти не измени лись по сравнению с соответствующими значениями А.макс нейтраль ных форм реагента. Следовательно, диссоциация группы — СООН не должна изменять положений полос, что также подтверждается экспериментально. Причина отсутствия смещений полос выяс няется из сравнения молекулярных диаграмм неиоиизированных (XVa, XVI) и ионизированных форм реагента (XVIII, XXI)' Здесь и ниже атом О" обозначается 0.
146
+0,140 О
->0,026 -0,034
Молекулярная диаграмма основного состояния формы XVIII
+ 0.151 б
-0,083 —0,038
Молекулярная диаграмма основного состояния формы XXI
Как видно из сравнения соответствующих молекулярных диа грамм, ионизация карбоксигрупп приводит лишь к локальному перераспределению электронной плотности, не вызывая ее суще ственных изменений в сопряженной системе молекулы. Этим, по-видимому, и объясняется отсутствие смещений Ямакс в спектре поглощения реагента как при диссоциации карбоксигруппы, так и при замещении протона этой группы металлом. Еще меньшие изменения должна вызывать ионизация неплоских групп —As03H2, —S03H и других, я-система которых изолирована больше. Полу ченные расчетные данные не противоречат эксперименту. На ос нове тех же предположений было изучено значительное число азозамещенных хромотроповой кислоты, оксиантрахинонов, хромоксанов и удалось установить их состояние в растворах различной кислотности, последовательность диссоциации, наличие или от сутствие таутомерного равновесия [109—114].
Оценка направления спектральных сдвигов полос поглощения
Для оценки некоторых спектральных эффектов, вызываемых вве дением заместителей, взаимодействием реагентов с ионами металлов или щелочью удобно использовать модель простейшего реа гента из исследуемого класса соединений. Например для моноазо-
147
замещенных хромотроповой кислоты в качестве модельного реа гента удобно взять реагент XXIV, для бисазозамещенных хромо
троповой кислоты — XXV, |
для |
трифенилметановых — XXVI |
|||
/ |
Н |
Н |
|
Н |
н |
\ / |
\ |
|
/ |
\ |
|
-N |
0 |
0 |
|
О |
N |
II |
|
|
|
|
II |
N |
|
|
|
|
N |
|
XXIV |
|
XXV |
|
|
|
НО |
|
ОН |
|
|
|
н о - |
\ |
- с+— |
/ |
|
|
|
—он |
|
XXVI
Рассматривая тогда введение заместителя или взаимодействие со средой как возмущение, нетрудно выяснить направления сдвигов полос поглощения. Как вытекает из формул (3.50) и (3.51), расче ты возмущенных уровней энергии (т. е. уровней, изменивших свое относительное положение под влиянием среды или заместителей) требуют знания собственных значений энергии и собственных век торов нулевого приближения, в качестве которых могут быть взя ты соответствующие величины, полученные для возможных форм модельного соединения. В качестве примера рассмотрим реагент XXIV или его таутомерную форму XXIVa
II
XXIVa
Рассчитанные на основе системы параметров (см. табл. 7) соб ственные значения энергии и собственные вектора приведены в табл. 9 и 10. При вычислениях матричных элементов дипольных моментов переходов (1.89а), (1.896) применялась система коорди нат и нумерация атомов, показанные на рис. 28. Остов молекулы, построенный из ее о-связей, считался плоским. Углы между свя зями принимались равными 120°. Длины связей, использованные в расчетах, взяты из работ [44, 115] и приведены ниже:
Тип связи |
Длина связи, А |
Тип связи |
Длина связи, А |
с^с |
1,39 |
-с = о |
1,21 |
С— N = |
1,40 |
- N - N H |
1,45 |
—N = N— |
1,23 |
—C =N — |
1,28 |
—С—0 |
1,38 |
—С—C l- |
1,69 |
148
Т а*б л и ц'а 9
Собственные значения и собственные векторы матрицы векового уравнения реагента формы XXIV
Номер |
Е, |
Ег |
Ез |
е 4 |
е 5 |
Ев |
|
Е, |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
АО |
2,733 |
2,427 |
2,348 |
1,986 |
1,812 |
1,485 |
1,169 |
|||||
1 |
0,277 |
- 0 ,1 8 4 |
- 0 ,0 0 9 |
- 0 |
,225 |
0,278 |
0,280 |
—0 ,301 |
||||
2 |
0,433 |
- 0 |
,111 |
+ 0 ,1 9 4 |
- 0 |
,069 |
0,024 |
0,105 |
- 0 |
,108 |
||
3 |
0,340 |
+ 0 |
,148 |
- 0 ,0 2 5 |
- 0 |
,164 |
- 0 |
,133 |
0,019 |
+ 0 ,0 9 2 |
||
4 |
0,283 |
0,364 |
- 0 ,2 1 3 |
+ 0 |
,081 |
+ 0 ,004 |
—0 ,072 |
- 0 ,1 4 0 |
||||
5 |
0,137 |
0,200 |
—0,121 |
- 0 |
,042 |
- 0 |
,112 |
- 0 ,298 |
- 0 |
,410 |
||
6 |
0,091 |
0,121 |
—0,072 |
- 0 |
,164 |
- 0 ,2 0 7 |
—0,371 |
- 0 |
,340 |
|||
7 |
0,112 |
0,093 |
- 0 |
,049 |
- 0 |
,284 |
- 0 |
,263 |
- 0 ,252 |
+ 0 ,0 1 3 |
||
8 |
0,214 |
0,105 |
- 0 |
,042 |
- 0 |
,400 |
- 0 |
,269 |
—0 ,004 |
0,355 |
||
9 |
0,133 |
0,015 |
- 0 |
,024 |
- 0 |
,346 |
- 0 |
,092 |
0,227 |
|
0,311 |
|
10 |
0,150 |
—0 ,070 |
- 0 ,0 1 4 |
- 0 |
,288 |
+ 0 ,102 |
0,341 |
|
0,008 |
|||
11 |
0,174 |
- 0 ,2 6 6 |
—0 ,202 |
—0,153 |
+ 0 ,376 |
—0 ,030 |
—0,253 |
|||||
12 |
0,130 |
- 0 ,3 5 6 |
—0 ,384 |
- 0 |
,018 |
0,254 |
—0,313 |
+ 0 ,107 |
||||
13 |
0,081 |
- 0 ,3 1 6 |
- 0 |
,392 |
+ 0 ,1 1 8 |
- 0 |
,086 |
—0,196 |
|
0,275 |
||
14 |
0,036 |
- 0 ,1 7 5 |
- 0 |
,233 |
+ 0 |
,122 |
- 0 |
,214 |
+ 0 ,034 |
|
0,091 |
|
15 |
0,018 |
- 0 ,1 0 9 |
- 0 ,1 5 6 |
0,125 |
- 0 |
,302 |
0,247 |
—0 ,169 |
||||
16 |
0,013 |
- 0 ,0 9 0 |
- 0 ,1 3 3 |
0,126 |
- 0 |
,332 |
0,332 |
—0 ,289 |
||||
17 |
0,018 |
—0,109 |
—0 ,156 |
0,125 |
- 0 |
,302 |
0,247 |
- 0 ,1 6 8 |
||||
18 |
0,036 |
- 0 ,1 7 5 |
—0 ,233 |
0,123 |
- 0 ,2 1 3 |
0,034 |
+ 0,091 |
|||||
19 |
0,531 |
- 0 |
,234 |
+ 0 ,5 0 2 |
0,420 |
- 0 |
,117 |
—0,182 |
+ 0,117 |
|||
20 |
0,273 |
+ 0 ,5 2 3 |
- 0 |
,349 |
0,391 |
+ 0 |
,279 |
+ 0 ,2 0 6 |
|
0,200 |
||
|
|
|
Т а б л и ц а |
9 (продолжение) |
|
|
|
|||||
Номер |
Ев |
|
Е9 |
■Ею |
Ец |
Eia |
Е13 |
|
Е14 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
АО |
1,047 |
|
1,000 |
0,744 |
0,463 |
-0,265 |
-0,707 |
- |
1,000 |
|||
1 |
+ 0 ,042 |
|
0,000 |
—0,129 |
-0 ,2 9 1 |
+ 0 ,0 8 0 |
- 0 ,125 |
|
0,000 |
|||
2 |
—0,304 |
|
0,000 |
- 0 |
,029 |
—0 ,343 |
- 0 ,3 6 9 |
+ 0 ,324 |
|
0 , 0 0 0 |
||
3 |
- 0 ,558 |
|
0,000 |
+ 0 |
,094 |
+ 0 |
,0 2 0 |
- 0 ,0 4 0 |
—0 ,072 |
|
0,000 |
|
4 |
- 0 ,2 6 5 |
|
0,000 |
—0,172 |
+ 0 ,319 |
+ 0 ,189 |
—0 ,387 |
|
0,000 |
|||
5 |
+ 0 ,4 3 7 |
|
0,000 |
- 0 ,3 2 4 |
0,264 |
0,031 |
+ 0 ,2 9 1 |
|
0,000 |
|||
6 |
+ 0 ,3 1 0 |
• |
0,000 |
- 0 ,0 6 9 |
- 0 |
,197 |
- 0 ,1 9 7 |
+ 0 ,182 |
|
0,000 |
||
7 |
+ 0 ,2 8 1 |
|
0,000 |
+ 0 ,273 |
- 0 ,3 5 5 |
+ 0 , 0 2 2 |
—0 ,419 |
|
0,000 |
|||
8 |
- 0 ,016 |
|
0,000 |
+ 0 ,2 7 2 |
+ 0 ,0 3 3 |
0,191 |
+ 0 ,1 1 4 |
|
0,000 |
|||
9 |
+ 0 ,2 6 0 |
|
0,000 |
- 0 ,1 6 5 |
0,351 |
- 0 ,0 3 2 |
+ 0 ,410 |
|
0,000 |
|||
10 |
+ 0 ,288 |
|
0,000 |
- 0 ,3 9 4 |
0,129 |
- 0 ,1 8 3 |
- 0 ,4 0 4 |
|
0,000 |
149