книги из ГПНТБ / Саввин, С. Б. Электронные спектры и структура органических реагентов
.pdfмолярных коэффициентов при переходе к новой среде. Такие по правки могут не вводиться, например, тогда, когда известно, что в растворителях Sx и Sn молярные коэффициенты погашения каж дой из форм одинаковы, а промежуточные растворители S2, S3,. . . , Sn_x получены путем смешения растворителей Sx и Sn в различных пропорциях. При выводе уравнения и его применении удобно, как и выше, пользоваться не молярными коэффициентами, а оп тическими плотностями компонентов поглощения. Пусть мольная
доля г-ой формы таутомера в растворителе Sk есть х4SA, оптическая
плотность |
в |
максимуме |
компоненты |
поглощения г-формы тау |
|
томера в |
растворителе |
Sft есть А%\ а |
максимальная |
оптическая |
|
плотность, |
соответствующая значению |
xsA = 1, есть |
Ат\. Ин |
декс S мы опускаем, постулируя независимость значений 4гакс (Т)
от растворителя. Учитывая, что сумма мольных долей таутомеров равна единице, имеем п соотношений вида
П |
|
|
2 * ? к = 1 |
(А = 1, 2, |
(3.12) |
i=1 |
|
|
Иеще п2 соотношений вида
',• sk Ап = Лт,#! ,
Ак = АтгХ2^1
= А ^ х! \
4 n)= A (Tnn> ^ |
(ft = 1>2, . . . , Л>, |
(3.13) |
в которые каждое максимальное значение оптической плотности Ат\ (i = 1,2,. . . , п) вошло п раз. Выразив мольную долю г-го таутомера в растворителе S k из г-го уравнения (3.13) для раство рителя
|
-к _ |
Mi) |
|
||
|
Ак |
|
(3.14) |
||
|
Sb |
“ |
|
||
и подставив в него значение |
А^\, |
полученное из г-го соотношения |
|||
(3.13) при к = 1 |
|
АИ) |
|
||
А% = |
(3.15) |
||||
' |
|
||||
получим |
|
|
|
|
|
r s> _ 4 <J |
Sl |
(3.16) |
|||
г |
- |
~ |
хг . |
Подставив (3.16) в (3.12), получим систему п линейных уравнений
120
с п неизвестными х% (к — 1, 2,. . . , п):
2 ^ |
= |
1 , |
к = 1; |
|
г=г |
|
|
|
|
2 |
am Xi |
к = 2; |
(3.17) |
|
г= 1 |
^ 1 |
|
|
|
2 |
A f |
= 1, |
к = п. |
|
A f |
|
Система (3.17) может быть записана в виде одного матричного урав нения
1 |
1 . |
1 |
|
/ |
ж®' |
|
|
|
\ |
|
|||
|
|
|
|
|
||
а 12 |
“ 22 • • “ п г |
\ / |
|
|
||
а 13 |
“ 23 • • |
СЦгЗ |
|
|
• |
(3.18) |
“in |
“гп • • • |
“« |
|
|
xSl |
|
|
|
п |
|
|||
в котором матричными элементами aik обозначены |
|
|||||
aiic = |
|
(i, А = 1, 2,.. .,п). |
(3.19) |
|||
Или в еще более короткой форме |
|
|
||||
|
|
а| Х> |
= |
|/>, |
(3.20) |
|
где а — матрица, |
построенная |
из |
элементов aik, причем |
о.ц = |
=1 для всех i = 1, 2,. . п.
Уравнения (3.18) и (3.20) показывают, что совокупность зна-
чений х±, хг\. . . , Хп можно рассматривать как вектор в п-мер- ном пространстве концентраций. Умножив обе части равенства 3.20) слева на матрицу а -1, обратную матрице а, получим
| Х> = а_1| I). |
(3.21) |
Приравнивая элементы соответствующих столбцов левого и право го векторов, получаем для мольных долей x fl
*?* = (стИ)*. |
(3.22) |
Явный вид выражения (3.22) получается по правилам нахождения обратных матриц и их умножения (гл. 1). В качестве примера
121
|
|
|
|
g |
. |
|
2, 3. При i = |
покажем, как находятся концентрации £j ‘ |
для ъ |
|
|||||
— 2, имеем |
|
|
|
|
|
|
|
/1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
а = I (Xj2 0С22 ) |
|
det (а) == а22 — ап |
|
||||
|
/ |
а 22 — 1 W 1 \ |
/ Я22г—-11 \ |
||||
П - 1 Т |
У - » » |
1 Д 1 / f аг2Я12 V |
|||||
|
|
0(22 —otia |
|
l 1 ' |
^ 1 2 |
I |
|
|
|
|
|
|
Ct22 — |
0tl2 |
/ |
a12 — ^2 . |
а« |
“ T i f ’ |
|
|
|||
Отсюда |
' 4 |
’ |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
•^lSi = |
a22 — 1 |
4 ( 4 - 4 ) |
|
(3.23) |
|||
а22 — а12 |
4 4 — 4 4 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
|
1— 0tl2 |
4 |
( 4 - |
а '2) |
|
(3.23a) |
|
|
0(22— 0(12 |
|
|
|
|
||
|
4 4 — 4 4 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
Аналогично для i — 3 имеем: |
|
|
|
|
|
||
|
|
/1 |
1 |
1 |
|
|
|
a = j u12 a22 a32
\ u i3 а 2з а ззУ
Из (3.22) получаем:
|
А |
А'" |
г |
|
4 |
|
(3.24) |
|
л" |
|
^2 |
|
|||
|
л 2 4 |
Л2Л1 4 |
+ 4 |
“Г 4 |
4 |
|
|
'4l = |
4 |
а ; |
4 4 |
4 |
|
||
4 4 |
|
4 4 |
4 4 |
4 4 |
4 4 |
А3А2 |
|
4 4 |
|
4 4 |
4 4 |
A[A[ |
4 4 " |
4 4 |
|
Л 1 4 ( 4 - А") + л 2 ( 4 - А”) + 4 ( 4 - 4 ) |
|
||||||
Г — А3( 4 |
4 |
— 4 4 |
) 4 4 ( 4 4 |
— 4 4 ) 4 |
4 ( 4 4 — -44)- |
Для получения xf1 можно не делать вывод заново, а написать выражение xf‘, поменяв в соотношении (3.24) все оптические плот ности Ai на Ai(i = 1,2,3) и наоборот. Тогда получим
Х2‘ = |
а [ К (а ; _ 4 *) + 4 (а ; - 4 ') + л; < 4 - < )] |
(3.24а) |
Аналогичным путем получается выражение для xf‘. Отметим, что из соотношений (3.23) — (3.24а) видно, что для определения от носительной концентрации двух таутомеров достаточно знать оп тические плотности поглощения каждого из таутомеров для двух,
122
ане для трех частот, как это следует из выражений (3.8) и (3.10)
[53].Тем не менее соотношение (3.8) целесообразно применять для получения нескольких независимых результатов.
Как нетрудно заметить, применение рассмотренного метода ограничено кругом соединений, для которых можно получить спектры поглощения в п различных средах Si, S2,. . . , S„. При ограниченной растворимости системы достоверно получить п достаточно различающихся значений оптической плотности для одной и той же частоты может быть затруднительно. В этом слу чае положение равновесия можно установить методом, описанным ниже.
Общий спектрофотометрический метод определения содержания равновесных поглощающих форм вещества в растворе
Достоинством рассматриваемого в [57] метода является возмож ность расчета концентраций равновесных поглощающих форм вещества по спектру поглощения системы в единственной среде. Метод основан на расчете относительных интегральных интенсив ностей полос поглощения.
Пусть исследуемый раствор содержит п равновесных погло щающих форм вещества, каждой из которых соответствует выде ленная из электронного спектра и идентифицированная полоса поглощения (разложение спектральной кривой на компоненты предполагается возможным). Интегральная интенсивность погло щения (УЩ i-ой полосы, контур которой в достаточно общем слу чае можно принять гауссовым [58], с точностью до множителя оп ределяется соответственно теоретически и экспериментально соот ношениями (3.25) и (3.26) [59, 60] [см. также (1.77) и (1.75)]:
/y(i) |
— ^тАманс Q 1%Ь |
(3.25) |
теор |
||
^э'ксп |
—• ^2 ^ м а к с ^ г |
(3.26) |
Здесь л2>ко, Умакс — оптическая плотность и волновое число, со ответствующие максимуму t-ой полосы; 26г — ее полуширина; xt — относительное содержание t-ой поглощающей формы; Qi — дипольный момент перехода, соответствующий волновому числу
Vmelkc’ &i, к2 — коэффициенты пропорциональности.
Для двух любых полос поглощения v^gK0 и v^ ko справедливо соотношение
-v(i) |
,у(г) |
|
эксп |
" теор |
(3.27) |
,у(т) |
л-(пг) |
|
эксп |
теор |
|
Аналогичное соотношение (3.28) справедливо для суммарных ин тегральных интенсивностей любого числа полос поглощения
V у<Х) |
V 7 б) |
эксп |
теор |
г |
г |
(3.28) |
V М т ) |
~ у М т ) |
' |
ZJ **эксп |
^ теор |
|
»а |
т |
|
123
Учитывая равенства (3.25—3.27) для раствора, содержащего п рав новесных поглощающих форм, можно записать систему уравнений
Д^макс |
|
|
4 & Л |
|
|
||||
*iQiVMaKc |
|
|
4Йк<Л ’ |
|
|
||||
ж„02у(2) |
|
|
|
|
|
|
|
||
Х2х2умакс |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
умакс |
|
|
A (i> 6. ’ |
|
|
||
|
|
|
|
макс |
г |
|
|
||
wQt.1 ,«-l) |
|
|
макс i- l |
|
|
||||
^г^г^макс |
|
|
|
|
6. |
|
|
||
|
|
макс г |
|
|
|||||
|
. |
v(i+J) |
|
|
Л(1+1>6. |
|
(3.29) |
||
i+i Q2г+гмакс |
|
|
^максиг+1 |
|
|
||||
x 0*vl |
|
|
А® |
8. |
|
|
|||
|
|
макс |
|
|
макс |
1 |
|
|
|
х |
0 2\^' |
|
|
Л(п> 6 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
макс п |
|
|
||
х |
0 ? v ^ |
|
|
~А& б7 |
|
|
|||
ЛГ*гумакс |
|
|
макс г |
|
|
||||
|
|
Х \ |
|
1. |
|
|
|
|
|
|
|
7=1 |
|
|
|
|
|
|
|
Выразив из равенств |
системы |
(3.29) относительное со- |
|||||||
держание каждой из поглощающих форм |
j,2). |
т |
1) ^г+Ъ • ** |
||||||
. . . , хп по отношению к х и получим |
|
|
|
|
|||||
Ж1 |
_ |
^ S L A Q M L |
|
|
|
||||
#2 |
_ |
Л (2) |
62Q?v(i) |
|
|
|
|||
м а |
к |
с ¥макс |
|
|
(3.30) |
||||
*1 |
|
A (i) |
6 .0 V 2) |
’ |
|
||||
|
|
|
|||||||
|
макс |
|
1X 2 макс |
|
|
|
|||
Жг-1 |
|
Л ({_1)б- |
0 ? v (i) |
|
|
|
|||
|
макс г-1 ^г |
макс |
|
|
|||||
X. |
|
А ® |
|
6-О? |
v**-1* |
|
|
||
|
|
макс |
|
г-1 |
макс |
|
|
||
XU1 |
|
^4^+1) б. |
n ? v(i) |
|
|
|
|||
|
макс |
г+1 ^г |
макс |
|
|
||||
хг |
|
a(i) |
|
a n2 |
v(i+l) |
|
|
||
|
макс i^i+ i |
макс |
|
|
|||||
х п |
|
А(n) |
|
A |
n 2 v(i) |
|
|
|
|
|
макс гг4*! |
макс |
|
|
|||||
x i |
|
л(г) |
|
А о 2v^n) |
|
|
|
||
|
макс гХп |
макс |
|
|
Просуммировав все равенства системы (3.30) и учтя последнее урав нение системы (3.29), найдем
1 — X, |
QM |
|
( 1) |
^ 4 2>кс |
б- |
|
|
:акс |
Ы макс |
||
|
|
QV1} |
+ |
Vt-ivMaKC |
|
|
М&кс |
^ 1 |
макс |
QM'aKC |
|
|
|
|
о? |
124
|
|
6- |
^4<i+1> |
|
|
б |
|
|
|
|
|
|
ищ |
макс |
|
|
п макс |
|
|
||
|
|
|
|
|
• •• + "o2v(n) |
|
(3.31) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
'f t макс |
|
||
П Q K k> ( ^ « |
к с |
+ в |
, < ке+ |
. . . + 6^ |
4 |
- 1) + 6i+14 « ) |
+ . . . + |
бп 4 " а)кс ) |
||
л=i -А макс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6./4(i) |
|
П |
О2 v(m) |
|
|
||
|
|
|
г |
макс |
х |
^ т умакс |
|
|
||
Из равенства (3.31) для x t получаем выражение |
|
|
||||||||
|
|
|
6. 4 ^ |
|
п t |
QSvW |
|
|
||
|
|
|
|
ГГ |
|
|
||||
|
|
|
1 |
макс |
А ’ |
V/£vMaKc |
|
|
||
|
|
Х а — |
n |
|
|
к=1 |
n. , |
|
|
(3.32) |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
V |
ft |
з ( т ) |
ГТ |
n 2 v (fi:) |
|
|
|
|
|
|
.Zj |
ит Лмако |
/с=Х |
” Jr"мак |
|
|
||
|
|
|
m=l |
|
|
|
|
|
|
|
Знак штрих |
у |
произведения |
П' означает, что |
к ф. г; |
к =j= т. |
При наличии в растворе трех или двух поглощающих форм (на пример двух таутомеров) выражение (3.32) значительно упрощает
ся. |
Действительно, для относительного |
содержания каждого из |
|||||
трех видов равновесных поглощающих форм вещества имеем: |
|||||||
|
|
|
Л(1) 6iQV2) 02v(3) |
|
|||
|
хг - |
макс |
макс^з |
макс |
(3.32a) |
||
|
|
|
ао |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
макс |
^ 1 |
f)V3) |
|
|
|
х2 |
|
макс'-з макс |
(3.326) |
|||
|
|
|
|
do |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л(3) |
б3о У х) oV 3) |
|
||
|
х3 |
= |
макс^У |
1 умакс^<з макс |
(3.32b) |
||
|
|
|
■do |
|
|||
|
|
|
|
|
2„ ( 3) |
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
а0— ^макс^1^?2^макс^?з'',макс 4” И(1аксQИмаксQзУ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
_L K 3> 6 n 2v (1) f ) V 2> |
|
|
|
|
|
|
|
г •Л максизч/ 1 |
умаксчг2 умакс' |
Когда в растворе существует только два рода поглощающих час тиц, их относительное содержание выражается еще более простыми формулами:
|
.4(1) 6iQ2v(2) |
|
|
||
= |
м акси1Ч<-2 умат- |
|
(3.32г) |
||
Л (1) 6 i0 2v(2) |
+ |
Л (2) 6»02v(1) |
|||
|
макс 1Ч« 2 макс |
> |
макс |
мак |
|
|
Л (2) |
6a02v(1) |
|
|
|
х2 |
__________ ^макс |
^ 1 умакс________ |
(3.32д) |
||
6iOV2) |
|
макс |
flaOV1) |
||
|
|
|
|||
|
макс 1Ч^2 макс ~ |
2^ 1 мак |
|
Таким образом, для определения содержания равновесных пог лощающих форм вещества по изложенному методу требуется знать только по одному значению оптической плотности для каждой равновесной формы. Но, кроме того, должны быть рассчитаны спектральные полуширины полос и соответствующие волновым числам в максимумах поглощения дипольные моменты перехода. Последние могут быть рассчитаны, например, в рамках одного из л-электронных методов (см. гл. 1). Основные погрешности метода
125
связаны с погрешностью определения величин дипольных момен тов л-электронных переходов, а также с погрешностью разложения контура кривой поглощения на гауссовы компоненты. Эти погреш ности увеличиваются с ростом числа используемых для расчетов парциальных полос поглощения таутомеров.
Константы ионизации органических реагентов
Аналитическая ценность окрашенных органических реагентов во многом определяется их кислотно-основными свойствами. От этих свойств зависит прочность комплексных соединений, образуемых реагентами [61], условия образования аналитического продукта [62], избирательность цветных реакций и некоторые другие осо бенности органических реагентов [63—661.
Известно, что введение заместителей изменяет и кислотно основные свойства органических реагентов и их аналитические характеристики. Установление влияния заместителей на эти ха рактеристики — одна из основных задач теории действия орга нических реагентов. Константы ионизации являются объектив ными параметрами, с помощью которых влияние заместителей можно количественно оценить. В настоящее время имеются обзоры спектрофотометрических методов определения констант иониза ции [67 —70]. Поэтому здесь мы ограничимся кратким изложением наиболее типичного и универсального метода определения клас сических (концентрационных) констант диссоциации [67], а также некоторыми замечаниями общего характера.
Для одноосновных кислот HR из условий равновесия
HR гг R- + Н \ |
(3.33) |
согласно закону действия масс имеем
[R] h
^HR = [HR] ’
где h — [Н+].
Константа Анв, зависит от ионной силы раствора и является не истинной, а кажущейся даже в простейшем случае однооснов ной кислоты. Истинная константа диссоциации может быть най дена по значениям кажущихся констант Ahr для растворов с раз личной ионной силой графической экстраполяцией к нулевой ионной силе. Спектрофотометрическое определение констант ио низации эффективно в тех случаях, когда ионизация реагента при водит к образованию иона, имеющего спектр поглощения, отли чающийся от спектра реагента.
Наилучшие условия для определения констант ионизации соз даются в тех случаях, когда полосы поглощения равновесных форм реагента различаются положениями максимумов. В этом случае спектральные кривые, соответствующие поглощению системы при
126
различных значениях pH, могут иметь изобестическую точку. Последняя может быть связана и с таутомерией [67]. Поэтому при менению того или иного расчетного метода должно предшествовать качественное исследование спектров поглощения. Оно должно быть направлено не только на выявление оптимальных условий для использования спектральных кривых, но и на идентификацию соответствующих полос поглощения. Последнее является причи ной неоднозначной интерпретации результатов исследований. Дей ствительно, не зная без квантовохимических расчетов, сколько полос поглощения имеет изолированная частица реагента, по ин тегральному спектру поглощения или совокупности таких спект ров в средах различной кислотности не всегда можно решить, соот ветствуют ли две или более полос поглощения одному или несколь ким различным (ионным, изомерным, таутомерным) состояниям реагента, а соответствующая интерпретация является основой для выбора спектрофотометрического метода определения кон стант ионизации.
При наличии таутомерного равновесия реагента спектрофото метрические методы позволяют определять только эффективную константу диссоциации К эфф, которая связана с константами дис
социации |
и К 2 первой и второй таутомерных |
форм, согласно |
|
[31], соотношением |
|
|
|
|
|
|
< 3 - 3 5 > |
Из этого соотношения видно, что если К х |
К 2, |
то величиной К 2 |
в знаменателе можно пренебречь и получить 7£Эфф » К2. Таким образом, при большом различии в константах К 1 и К 2 смесь дис социирует как таутомер с более слабыми кислотными свойствами. При К 1 = К 2 имеем К эфф = 0,5 K lt и значение К ъфф дает невер ную характеристику диссоциации частиц. Для слабых кислот раз личием между К 2, К ! и Кафф можно пренебречь. При оценке ана литических свойств реагентов эти различия, как правило, роли не играют. Но для построения теории влияния заместителей важны корреляции между параметрами заместителя, структурными характеристиками реагента и свойствами, связанными непосред ственно с рассматриваемой структурой.
Определение констант ионизации
Некоторые трудности в определении констант ионизации связаны с тем, что неизвестны молярные коэффициенты погашения реа гента и его соответствующего иона. Излагаемый метод, предложен ный Комарем [71], позволяет в простейшем случае ступенчатой диссоциации (или протонизации) определять одновременно кон станты ионизации и молярные коэффициенты погашения. Суть метода состоит в определении трех неизвестных величин ени, eR- и К ЪЯ1 по данным измерений оптической плотности в трех раст ворах с разными pH.
127
Пусть одноосновная кислота диссоциирует по схеме (3.33). Тогда, используя закон Бугера — Ламберта — Бера и свойство аддитивности оптической плотности, для оптической плотности (А) в растворе при произвольной фиксированной длине волны получаем
А = Shr-^hr^ + eR-AI^-d, |
(3.36) |
где Л/ hr» Л/ r- —молярные концентрации реагента и аниона, со ответственно.
Если общая концентрация реагента в растворе М, то из (3.34)
имеем |
■^HR^ |
|
|
Л/ r- = |
(3.37) |
||
h + K HR |
|||
|
Подставляя (3.37) в (3.36), получаем после несложных преобра зований
у — 6jZHR — hfiHR — hfii, |
(3.38) |
|
где |
|
|
У = Sr-A'hr; |
(i = |
1, 2, 3). |
Или
— Л ^ н а + M dy — hiMdeHn = h ^ .
Записывая это уравнение для трех различных значений Лг и ре шая систему уравнений методом Крамера [72], получаем
hiAi |
Md |
hyMd |
hi Ai |
i |
hi |
ЬчАч |
Md |
ht Md |
ЬзАг |
i |
hi |
|
Md |
h-зМй |
hzAz |
i |
h3 |
A i |
Md |
h\Md |
Ai |
i |
hi |
A<l |
Md |
hiMd |
Ач |
i |
hi |
Аз |
Md |
ksMd |
Аз |
i |
кз |
Аналогично могут быть определены и неизвестные 8 r - и s H r . Толь ко одно из этих значений е соответствует максимуму поглощения. Второе же значение есть молярный коэффициент погашения для некоторой длины волны %одной из ветвей полосы поглощения.
Отметим, что определение константы ионизации может быть проведено и любым из рассмотренных выше методов, если в каче стве равновесных форм принимать, что в растворе находятся не таутомерные, а ионные и нейтральные формы реагентов. Для этого необходимо определить, как это показано выше, концентрации равновесных форм и подставить соответствующие значения в вы ражение (3.34). Однако поскольку изложенный метод Комаря не требует дополнительной обработки спектральных кривых (раз ложения спектров на компоненты, расчетов относительных зна чений интегральных интенсивностей, приводящих к дополнитель ным погрешностям), он более точен. Следует иметь в виду, что в слу
128
чае ступенчатой диссоциации, а также диссоциации, осложненной таутомерией или пространственной изомерией, в изложенном виде метод Комаря неприменим.
Для многоосновных кислот константы ступенчатой диссоциа ции в случаях отсутствия таутомерии могут быть найдены метода ми, аналогичными методу Комаря [73—76]. Однако при этом при ходится решать системы уравнений, содержащие от трех до пяти и более неизвестных. Подробнее этот вопрос изложен в работе [67]. Добавим только, что разложение спектра на компоненты, если оно может быть произведено однозначно, упрощает задачу, поз воляя применять один из методов, изложенных в начале главы.
Приведенные здесь спектрофотометрические методы изучения равновесий далеко не исчерпывают возможностей спектрофото метрии. Однако применение любого из них требует, чтобы иссле дователь занял определенную позицию в вопросе о том, в какой форме представляется ему исследуемое соединение. Именно в за висимости от этой позиции выбирается метод изучения, а, следо вательно, конечные результаты целиком определяются исходной концепцией. Считая, например, что соединение IX находится в единственной форме, исследователь получает одни константы ионизации, учитывая же, что в растворе находятся равновесные формы реагентов VIII, IX, X, XI, —другие. Ясно поэтому, ка кую важную роль играет получение возможно более объективной структурной характеристики состояния реагента. Такая харак теристика может быть получена только в том случае, если задав шись определенной классической структурой соединения, мы мо жем рассчитать связанные с этой структурой величины, опреде ляющие некоторые физические свойства (например спектральные параметры) и сопоставить рассчитанные характеристики с величи нами, наблюдаемыми экспериментально для реальной системы. Широкие возможности открывает в этом плане моделирование реа гентов в рамках метода МО ЛКАО. Остановимся на некоторых особенностях такого моделирования.
МОДЕЛИРОВАНИЕ ОРГАНИЧЕСКИХ РЕАГЕНТОВ В ПРИБЛИЖЕНИИ МЕТОДА МО ЛКАО
Вековое уравнение для систем, содержащих гетероатомы и заместители
Существенной особенностью окрашенных органических реа гентов является наличие в их составе гетероатомов (N, О, S, As, Р и др.) и гетероатомных заместителей (например, —S03H, —СООН, —As0 3H2, —ОН, —ГШ2, —NO2). Как следствие этой особенности возникает необходимость некоторых изменений в изложенной ра нее полуэмпирической схеме расчета л-электронных уровней энернии. Оказалось удобным выражать кулбновские интегралы ах
5 С. Б. Саввин, Э. Л. Кузин |
129 |