- •Теоретическая механика
- •260601– Машины и аппараты пищевых производств
- •Содержание
- •1. Общие методические рекомендации по изучению курса
- •1.1. Цели и задачи курса
- •1.2 Рекомендуемая литература
- •1.3 Методические указания по изучению курса
- •1.4. Учебная программа
- •Статика твердого тела
- •Кинематика
- •Кинематика твердого тела
- •Динамика
- •Динамика точки.
- •Общие теоремы динамики
- •1.5. Контрольные задания Содержание заданий, выбор вариантов, порядок выполнения работ, пояснения к тесту задач
- •2 Статика твердого тела
- •2.1 Основные понятия
- •2.2 Связи и их реакции
- •2.3 Момент силы относительно точки
- •2.4. Векторный момент силы относительно центра
- •2.5 Момент силы относительно оси
- •2.6. Пара сил
- •2.7. Приведение системы сил к заданному центру
- •2.8 Равновесие твердого тела
- •2.9 Последовательность решения задач о равновесии
- •2.10 Контрольные задания
- •Задача с1
- •Задача с2
- •Задача с3
- •3 Кинематика
- •3.1 Кинематика точки
- •3.1.1 Способы задания движения
- •3.1.2 Скорость и ускорение точки
- •3.1.3 Частные случаи движения точки
- •3.1.4 Последовательность решения задач по кинематике точки
- •Задача к1
- •3.2 Поступательное и вращательное движения твердого тела
- •3.2.1 Поступательное движение твердого тела
- •3.2.2 Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси Угловая скорость и угловое ускорение
- •3.2.3 Траектории, скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •3.2.4 Векторные формулы для скоростей и ускорений точек тела
- •3.3 Сложное движение точки
- •3.3.1 Теорема о сложении скоростей
- •3.3.2 Ускорение точки в сложном движении
- •Задача к2
- •3.4 Плоскопараллельное движение твердого тела
- •3.4.1 Уравнение плоскопараллельного движения
- •3.4.2 Графоаналитические методы определения скоростей точек плоской фигуры
- •Мгновенный центр скоростей (мцс)
- •3.4.3 Определение угловой скорости при плоском движении
- •3.4.4 Графоаналитические методы определения ускорений точек плоской фигуры
- •3.4.5 Определение углового ускорения при плоском движении
- •Задача кз
- •4. Динамика
- •4.1 Законы Ньютона – Галилея
- •4.2 Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Первая и вторая задачи динамики.
- •Задача д1.
- •4.3 Механическая система. Основные понятия.
- •4.4 Кинетические характеристики движения механической системы.
- •1. Количество движения.
- •2. Главный момент количества движения или кинетический момент механической системы.
- •3.Кинетическая энергия.
- •4.5 Общие теоремы динамики точки и механической системы. Теорема о движении центра масс системы.
- •4.6 Теорема об изменении количества движения материальной точки и механической системы.
- •4.7 Теорема об изменении количества движения механической системы.
- •Закон сохранения количества движения
- •4.8 Теорема об изменении кинетического момента
- •4.9 Закон сохранения кинетического момента системы
- •Задача д2
- •4.10 Теорема об изменении кинетической энергии
- •4.11. Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Задача д3
- •4.12. Принцип Даламбера
- •4.13. Принцип Даламбера для механической системы.
- •Задача д4
- •4.14 Принцип возможных перемещений и общее уравнение динамики.
- •4.15 Принцип Даламбера – Лагранжа
- •Задача д5
- •Вопросы к экзамену
- •Часть 1. Статика твердого тела
- •Часть 2. Кинематика.
- •Часть 3. Динамика.
2.3 Момент силы относительно точки
Момент силы относительно точки используется при исследовании плоской системы сил. Моментом силы относительно точки называется принятое со знаком (+) или (–) произведение модуля силы на её плечо.
(2.1)
Рис. 9
(2.2)
2.4. Векторный момент силы относительно центра
Векторный момент силы относительно центра и момент силы относительно оси используются при рассмотрении пространственной системы сил. Векторным моментом силы относительно центра O называется вектор , приложенный
в точке O и совпадающий по модулю и направлению с векторным произведением радиуса вектора на вектор силы (рис.10).
Рис. 10
Этот вектор перпендикулярен плоскости AOB, в которой лежат векторы и , и направлен в ту сторону, откуда видно, что сила стремится повернуть тело против хода часовой стрелки. Модуль этого вектора определяется формулой
(2.4)
где h – плечо силы относительно центра O. В качестве центра может быть выбрана любая точка в пространстве.
Таким образом, векторный момент силы относительно центра определяет и плоскость действия силы, и численное значение момента, и направление возможного вращения тела, т.е. полностью характеризует вращающий эффект силы в пространстве.
2.5 Момент силы относительно оси
М оментом силы относительно оси z называется момент вектора проекции этой силы на плоскость П, перпендикулярную данной оси, относительно точки O пересечения оси z с плоскостью П.
(2.5)
г
Рис. 11
принимается знак (–). Момент силы относительно оси равен нулю в двух случаях:
а) сила параллельна рассматриваемой оси, т.е. f = 0;
б) сила пересекает данную ось, т.е. h = 0.
Это означает, что момент силы относительно оси равен нулю, если сила и ось лежат в одной плоскости. Если сила перпендикулярна оси и её не пересекает (рис.12), то момент этой силы относительно оси равен её моменту относительно полюса A. Полюс A есть точка пересечения оси с плоскостью П, ей перпендикулярной, на которой лежит сила .
(2.6)
П
Рис. 12
(2.7)
или
Поэтому в декартовой системе осей векторный момент силы относительно начала координат можно представить в форме
(2.8)
где , , – моменты силы относительно соответствующих декартовых осей.
Рис. 13