книги из ГПНТБ / Гоберман Л.А. Прикладная механика колесных машин
.pdfЛ. А. ГО БЕРМ АН
КОЛЕСНЫХ
МАШИН
)
I
f. ; • ; ; :
>*
4
W ; • |
i \ |
«»
* |
* . |
к I |
V
i |
• |
, |
Л. А. -Г О Б Е Р М А Н
ПРИКЛАДНАЯ
МЕХАНИКА
КОЛЕСНЫХ
МАШИН
" *'Ѵ~ТТГ |
> о л ь и ы и |
|
. |
t t |
М о с к в а • МАШИНОСТРОЕНИЕ * 1 9 7 4
Г 57
УДК 531.8; Л621.01
|
Г |
4 4 - |
нзл |
Ö" : |
—'t
ЧИ і .‘ife’lO. О ЗАЛА
Гоберман Л. А. Прикладная механика колесных машин. М., «Машиностроение», 1974, с. 308
В книге изложены основные сведения по использо ванию методов классической механики для решения прикладных задач, связанных с исследованием и рас четом колесных машин. Книга знакомит читателя с ос новными приемами исследования, анализа и расчета динамики этих машин и некоторых рабочих механизмов, которые на них установлены.
Книга предназначена для инженеров и аспирантов, работающих в области исследования, проектирования и расчета колесных машин. Ил. 61, табл. 16, список лит. 13 назв.
Р е ц е н з е н т ы :
Заел, деятель науки и техники проф. Н. Г. ДОМБ РОВСКИЙ, д-р техн. наук проф. И. А. УЛЬЯНОВ и кафедра теоретической механики Московского лесо технического института.
© Издательство «Машиностроение», 1974 г.
ВВЕДЕНИЕ
Проектирование механизмов и машин всегда связано с их кине матическим и динамическим исследованием. Такое исследование мо жет иметь самостоятельное значение, но часто служит основанием для последующего расчета конструкций на статическую прочность и долговечность, изучения устойчивости, управляемости и коле баний машин, определения мощности и нагрузок в функции ско рости или времени процесса и т. п. Эти задачи обычно решают на основе применения принципов теоретической и аналитической механики, и они составляют основное содержание книги «При кладная механика колесных машин».
Конструктивные особенности колесных машин, являющихся базой для подъемно-транспортного, дорожно-строительного, сель скохозяйственного и прочего оборудования, а также основными транспортными средствами, позволяют рассмотреть весьма широ кий круг инженерных задач, относящихся не только к механике собственно колесных ходов, но и к установленным на них рабочим механизмам. Подобное комплексное рассмотрение вопросов меха ники колесных машин позволит читателю лучше познакомиться с основными приемами кинематического анализа и динамических расчетов, которые являются достаточно общими для машин самого различного производственного назначения.
Там, где это возможно, автор стремился применять относи тельно простые доказательства и выводы расчетных зависимостей, получая решения в аналитическом виде. В отдельных случаях это могло несколько нарушить строгость постановки задачи, однако при этом имелась возможность с учетом принятых допуще ний исследовать физическую сущность явления и с большей на глядностью объяснить полученные результаты.
Приступая к решению той или иной динамической задачи, будем придерживаться той последовательности, которая указана на схеме» представленной на рис, 1,
1* |
Э |
Рис. 1, Последовательность исследования динамики механических систем
Часть |
МОДЕЛИРОВАНИЕ МЕХАНИЧЕСКИХ |
первая |
СИСТЕМ |
Г л а в а I |
ПАРАМЕТРЫ, ХАРАКТЕРИЗУЮ Щ ИЕ |
|
ИНЕРЦИОННОСТЬ МЕХАНИЧЕСКИХ |
|
СИСТЕМ И ИХ ПРИВЕДЕНИЕ |
1.ПРИВЕДЕНИЕ СОСРЕДОТОЧЕННЫХ МАСС
Влияние того или иного элемента конструкции на динамику механической системы определяется двумя факторами: величиной его массы и положением его в кинематической цепи, что определяет скорость движения элемента. Отсюда следует, что влияние массы на динамику системы в конечном счете зависит от ее кинетической энергии и поэтому эквивалентная, приведенная масса должна обла дать кинетической энергией, равной сумме кинетических энергий масс, которые она заменяет.
Это правило аналитически выражается уравнениями
|
к |
к |
|
k |
k |
т прѵпр — X m iv i |
X Л'®і> J пр®пр — |
X m iv i н~ X J 1®1* |
|||
|
1=1 |
i=l |
|
(=1 |
i=l |
где тпр и Jnp — соответственно |
приведенная масса и приведен |
||||
ипр и |
ный момент инерции; |
|
|
||
®пр — линейная и угловая скорости точки приведения; |
|||||
mt и |
— масса и момент инерции г-го элемента системы; |
||||
Ѵ{ и со; — линейная и угловая скорости г-го элемента си |
|||||
Из этих |
стемы. |
|
|
|
|
уравнений |
находим |
|
|
|
|
|
Ппр - J |
т( ( ‘ ) |
"г 2 |
( 2 Р) |
; |
|
г=і |
(=і |
|
|
|
|
1=1 |
( = 1 |
|
|
Если при передаче инерционных сил и моментов наблюдаются механические потери, то в эти выражения вводят к. п. д. пере дачи r\i для соответствующего участка кинематической цепи. При этом к. п. д. передачи ставят в числитель, если поток мощности совпадает с направлением приведения (от двигателя к исполни-
5
тельному органу), и в знаменатель, если приведение масс направ лено против потока мощности (от исполнительного органа к дви гателю) .
Приведение масс, сосредоточенных на отдельных участках ки нематической цепи. Представим машину на колесном ходу как систему, состоящую из трех масс: массы тп поступательно дви жущихся частей, массы вала двигателя и вращающихся с той же скоростью элементов трансмиссии с суммарным моментом инер ции / д и массы ведущих колес с моментом инерции / к. Скорость массы тп равна ѵ„, скорость колес — сок и скорость вала двига теля -- (Од.
Применительно к данной системе приведенные масса и момент инерции будут равны
^пр т п |
( 1. 2) |
Умножив обе части последнего уравнения на 4g, найдем выра жение для приведенного махового момента (GD2)np механизма
<°D’K = * g ^ ( l ^ ) + < ° D % ( l ~ F + < M \ ( - ^ y . (1.3)
где (б£>2)д и (GD2)K— соответственно маховые моменты вала дви гателя и колес.
За место приведения принимаем вал двигателя. В этом случае скорость точки приведения <опр = сод. При отсутствии буксова ния ведущих колес поступательная скорость машины ип равна
окружной скорости колес ѵп = сокгк, где сок = — гк — радиус
качения колес, і — передаточное число от двигателя к колесам; линейная скорость звена приведения, соответствующая этому усло
вию, равна упр = |
ѵкі = а»кгкі. |
|
в формулы |
(1.1)—(1.3), |
||||
Подставляя |
эти |
значения скоростей |
||||||
с учетом к. п. д. механизма получим |
|
|
|
|||||
тпр — |
тп |
ІЛ_ I J k, |
1 . |
|
" у ; , |
|
|
|
і2ц |
r2 |
T- 2 |
j2n > |
'п р |
1*Г\ |
jp, + |
4 (2, |
|
|
К |
к |
1 |
|||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
(G D \p = 4g ^ + (G D \ + (G D \ |
. |
|
В этих выражениях последними двумя членами определяется суммарная величина приведенных к двигателю массы твр, мо мента инерции / вр и махового момента (GD2)Bp вращающихся частей механизма.
6