- •Элементы уравнений математической физики
- •Введение
- •1. Основные уравнения математической физики
- •1.1. Уравнение колебаний струны.
- •1.2. Решение задач о колебаниях бесконечной и полуограниченной cтруны (метод Даламбера)
- •1.3. Продольные колебания стержня
- •1.4. Колебания стержня с одним закрепленным концом
- •1.5. Продольный удар груза по стержню
- •1.6. Метод Фурье решения задачи о колебаниях конечной струны с закрепленными концами
- •1.7. Вынужденные колебания струны с закрепленными концами
- •1.8. Общая схема метода разделения переменных (метода Фурье). Задача Штурма-Лиувилля
- •1.9. Уравнение колебаний мембраны.
- •1.10. Решение задачи о радиальных колебаниях круглой мембраны
- •1.11. Решение задачи о продольные колебания стержня методом Фурье
- •1.12. Уравнение распространения тепла в изотропном твердом теле.
- •1.13. Решение задачи теплопроводности бесконечного и полуограниченного стержня
- •1.14. Задача теплопроводности в бесконечном цилиндре
- •1.15. Решение задачи теплопроводности в конечном стержне
- •1.16. Решение задачи теплопроводности в однородном шаре
- •1.17. Задачи, приводящие к уравнению Лапласа
- •1.18. Общий вид уравнения эллиптического типа
- •1.19. Фундаментальные решения. Функция Грина
- •1.20. Условия разрешимости граничных задач
- •1.21. Понятие гармонической функции.
- •1. Случай пространственной области.
- •2. Случай плоской области.
- •1.22. Решение задачи Дирихле для круга методом Фурье.
- •1.23. Решение задачи Дирихле в шаре для уравнения Лапласа ( метод Фурье)
- •1.24. Задача Дирихле для одномерного и двумерного случаев.
- •2. Классификация уравнений второго порядка
- •2. I. Типы уравнений второго порядка.
- •2.2. Приведение к каноническому виду уравнения второго порядка с постоянными коэффициентами.
- •2.3. Приведение к каноническому виду уравнения второго порядка с двумя независимыми переменными.
- •3. Уравнения гиперболического типа с двумя независимыми переменными
- •3.1. Задача Коши
- •3.2. Задача Гурса
- •3.3. Метод Римана
- •Задачи электротехники
- •4.1. Дифференциальные уравнения свободных электрических колебаний
- •4.2. Телеграфное уравнение
- •4.3. Интегрирование телеграфного уравнения по методу Римана
- •5. Уравнения первого порядка
- •5.I. Квазилинейные дифференциальные уравнения с двумя независимыми переменными
- •5.2. Нелинейные дифференциальные уравнения с двумя независимыми переменными.
- •5.3. Нелинейные дифференциальные уравнения с п независимыми переменными.
- •6.2. Метод сеток решения задачи Дирихле на плоскости
- •6.3. Метод сеток решения уравнения гиперболического типа
- •6.4. Метод сеток решения уравнения параболического типа на отрезке
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
1.3. Продольные колебания стержня
Рассмотрим однородный стержень длины l, т. е. тело цилиндрической или какой-либо иной формы, для растяжения или изгибания которого надо приложить известное усилие. Последнее обстоятельство и отличает даже самый тонкий стержень от струны, которая, как мы знаем, гнется свободно.
Здесь мы займемся приложением метода характеристик к изучению продольных колебаний стержня, причем ограничимся исследованием только таких колебаний, при которых поперечные сечения pq, перемещаясь вдоль оси стержня, остаются плоскими и параллельными друг другу (рис. 1.12).
Подобное допущение оправдано, если поперечные размеры стержня будут невелики по сравнению с его длиной.
Если несколько растянуть или сжать стержень вдоль продольной оси, а затем предоставить самому себе, то в нем возникнут продольные колебания. Направим ось Ох вдоль оси стержня и будем считать, что в состоянии покоя концы стержня находятся в точках х=0 и х = l. Пусть х — абсцисса некоторого сечения стержня, когда последний находится в покое. Обозначим через
u(х, t) смещение этого сечения в момент времени t; тогда смещение сечения с абсциссой x+dx будет равно
Отсюда ясно, что относительное удлинение стержня в сечении с абсциссой х выражается производной
Считая теперь, что стержень совершает малые колебания, можно вычислить в этом сечении натяжение T. Действительно, применяя закон Гука, найдем, что
где E—модуль упругости материала стержня, a S —площадь его поперечного сечения. Возьмем элемент стержня, заключенный между двумя сечениями, абсциссы которых в состоянии покоя соответственно равны х и x + dx. На этот элемент действуют силы натяжения Тх и Tx+dx, приложенные в этих сечениях, и направленные вдоль оси Ох. Результирующая этих сил имеет величину
и направлена также вдоль Ох. С другой стороны, ускорение элемента равно , вследствие чего мы можем написать равенство
где ρ —объемная плотность стержня. Положив
и сократив на Sdx, получим дифференциальное уравнение продольных колебаний однородного стержня
Форма этого уравнения показывает, что продольные колебания стержня носят волновой характер.
Если на стержень действует еще внешняя сила F (x, t), рассчитанная на единицу его объема, то получим
откуда
Это есть уравнение вынужденных продольных колебаний стержня. Одного уравнения движения недостаточно для полного определения движения стержня. Нужно задать начальные условия, т. е. задать смещения сечений стержня и их скорости и в начальный момент времени
где f(x) и F (х) — заданные функции в интервале (0,l).
Кроме того, должны быть заданы граничные условия на концах стержня. Так, например:
1) Стержень закреплен на обоих концах, т. е.
u(0,t)=0, u(l,t)=0
в любой момент времени t.
2) Один конец стержня закреплен, другой свободен, т. е.
u(0,t)=0,
в любой момент времени t. На свободном конце х =l натяжение T = ES равно нулю (нет внешних сил) и, следовательно,
3) Оба конца стержня свободны, т. е.
, в любой момент времени t.
Таким образом, задача о продольных колебаниях однородного ограниченного стержня сводится к решению уравнения, удовлетворяющему начальным условиям и одному из граничных условий.