- •Элементы уравнений математической физики
- •Введение
- •1. Основные уравнения математической физики
- •1.1. Уравнение колебаний струны.
- •1.2. Решение задач о колебаниях бесконечной и полуограниченной cтруны (метод Даламбера)
- •1.3. Продольные колебания стержня
- •1.4. Колебания стержня с одним закрепленным концом
- •1.5. Продольный удар груза по стержню
- •1.6. Метод Фурье решения задачи о колебаниях конечной струны с закрепленными концами
- •1.7. Вынужденные колебания струны с закрепленными концами
- •1.8. Общая схема метода разделения переменных (метода Фурье). Задача Штурма-Лиувилля
- •1.9. Уравнение колебаний мембраны.
- •1.10. Решение задачи о радиальных колебаниях круглой мембраны
- •1.11. Решение задачи о продольные колебания стержня методом Фурье
- •1.12. Уравнение распространения тепла в изотропном твердом теле.
- •1.13. Решение задачи теплопроводности бесконечного и полуограниченного стержня
- •1.14. Задача теплопроводности в бесконечном цилиндре
- •1.15. Решение задачи теплопроводности в конечном стержне
- •1.16. Решение задачи теплопроводности в однородном шаре
- •1.17. Задачи, приводящие к уравнению Лапласа
- •1.18. Общий вид уравнения эллиптического типа
- •1.19. Фундаментальные решения. Функция Грина
- •1.20. Условия разрешимости граничных задач
- •1.21. Понятие гармонической функции.
- •1. Случай пространственной области.
- •2. Случай плоской области.
- •1.22. Решение задачи Дирихле для круга методом Фурье.
- •1.23. Решение задачи Дирихле в шаре для уравнения Лапласа ( метод Фурье)
- •1.24. Задача Дирихле для одномерного и двумерного случаев.
- •2. Классификация уравнений второго порядка
- •2. I. Типы уравнений второго порядка.
- •2.2. Приведение к каноническому виду уравнения второго порядка с постоянными коэффициентами.
- •2.3. Приведение к каноническому виду уравнения второго порядка с двумя независимыми переменными.
- •3. Уравнения гиперболического типа с двумя независимыми переменными
- •3.1. Задача Коши
- •3.2. Задача Гурса
- •3.3. Метод Римана
- •Задачи электротехники
- •4.1. Дифференциальные уравнения свободных электрических колебаний
- •4.2. Телеграфное уравнение
- •4.3. Интегрирование телеграфного уравнения по методу Римана
- •5. Уравнения первого порядка
- •5.I. Квазилинейные дифференциальные уравнения с двумя независимыми переменными
- •5.2. Нелинейные дифференциальные уравнения с двумя независимыми переменными.
- •5.3. Нелинейные дифференциальные уравнения с п независимыми переменными.
- •6.2. Метод сеток решения задачи Дирихле на плоскости
- •6.3. Метод сеток решения уравнения гиперболического типа
- •6.4. Метод сеток решения уравнения параболического типа на отрезке
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
3. Уравнения гиперболического типа с двумя независимыми переменными
3.1. Задача Коши
Рассмотрим уравнение
К такому виду приводится линейное гиперболическое уравнение с двумя независимыми переменными - непрерывные функции).
Уравнение характеристик для основного уравнения имеет вид
или
Эти уравнения имеют соответственно решения у и х. Следовательно, x = const, у = const—суть характеристики уравнения.
Пусть в плоскости хОу дана дуга кривой l, которая пересекается не более чем в одной точке с прямыми, параллельными осям координат. Уравнение этой дуги может быть записано в виде y = g(x) или x = h(y). Будем считать, что существуют производные g' (х) и h' (х), отличные от нуля.
Пусть вдоль дуги кривой l заданы значения u и
Данные Коши позволяют на кривой y = g(x) найти значения производной Действительно, дифференцируя по x первое из условий, получим
откуда
Задача Коши ставится так: требуется найти решения основного уравнения в некоторой окрестности кривой l, удовлетворяющее данным Коши .
Введем функции
Тогда наше уравнение равносильно системе трех уравнений
Рис. 3.1.
Возьмем в прямоугольнике ABCD (рис. 3.1) произвольную точку N (х> у) и проведем через нее характеристики NP и NQ до пересечения с кривой l. Интегрируя первое и третье уравнения системы по прямой QN, а второе—по PN, получим:
Очевидно, что если u(x, у) есть решение нашего уравнения , удовлетворяющее данным Коши , то функции v, w и u удовлетворяют системе интегральных уравнений. Обратно, непрерывное решение (и, v, w) системы уравнений удовлетворяет, очевидно, системе дифференциальных уравнений, а функция u(х, у) удовлетворяет основному уравнению и условиям . Действительно, из третьего уравнения системы имеем
Кроме того,
Следовательно, оба уравнения выполняются. Легко видеть что u(х, у) удовлетворяет и данным Коши .
Таким образом, задача Коши свелась к доказательству существования непрерывного решения системы интегральных уравнений .
Решение системы будем искать методом последовательных приближений. За нулевое приближение берем
и следующие приближения вычисляются по формулам: и следующие приближения вычисляются по формулам:
Докажем равномерную сходимость последовательностей {vn, wn, un} в криволинейном треугольнике BCD (рис. 3.1).
Имеем:
Покажем, что разности (vn-vn-1), (wn-wn-1), (un-un-1) удовлетворяют неравенствам:
где При n=1 справедливость вышеприведенной системе очевидна, если выбрать А достаточно большой. Покажем, что эти неравенства останутся справедливыми при замене n на n+1. Имеем
Точно так же оцениваются и другие и . Из оценок следует абсолютная и равномерная сходимость рядов
члены которых по абсолютной величине меньше членов равномерно сходящегося ряда
.
Следовательно, последовательные приближения vn, wn и un в криволинейном треугольнике BCD равномерно стремятся соответственно к определенным пределам v, w и u. Предельные функции непрерывны, так как все последовательные приближения непрерывны. Переходя к пределу в формулах , мы получим, что предельные функции v{x, у), w(x, у) и u(х, у) удовлетворяют системе .
Единственность решения системы . Допустим, что существуют два различных непрерывных решения системы vl, w1, u1 и v2, w2, u2. Обозначим V=v1—v2, W=w1—w2, U = u1—u2. Тогда V, W, U удовлетворяют однородной системе уравнений
Нужно доказать, что V = W = U = 0. Функции V, W и V непрерывны и ограничены, как разности непрерывных функций в замкнутом криволинейном треугольнике BCD. Значит, существует такая постоянная В, что
Из (10) имеем:
Применив метод математической индукции, получим следующие оценки
для любого n. Отсюда следует, что V = W = U = 0, т. е. vl = v2, wl=w2, u1 = u2.