- •А.Г. Акманов, б.Г. Шакиров оСновы квантовых и оптоэлектронных приборов
- •Введение
- •1 Физические основы лазеров
- •1.1Оптическое излучение
- •1.2Энергетические состояния квантовой системы. Населенности квантовых уровней
- •1.3Элементарные процессы взаимодействия оптического излучения с веществом
- •Спонтанные переходы
- •Вынужденные переходы
- •Спонтанное излучение
- •1.4Основы теории формы и ширины линии излучения
- •Доплеровское уширение
- •1.5Коэффициенты Эйнштейна. Термодинамическое рассмотрение
- •1.6Квантовое усиление в среде
- •1.7Квантовый генератор (лазер)
- •1.8Методы инверсии населенностей квантовых уровней
- •1.9Метод оптической накачки
- •1.10Кинетические уравнения для населенностей уровней
- •1.11 Оптические резонаторы
- •1.11.1 Добротность открытого резонатора
- •1.11.2 Волновая теория открытого резонатора
- •1.11.3 Дифракционная теория
- •1.11.4 Геометрическая теория открытого резонатора
- •Типы оптических резонаторов
- •1.11.5 Селекция типов колебаний
- •2Твердотельные лазеры
- •2.1Рубиновый лазер
- •2.2Неодимовые лазеры
- •2.3Устройство твердотельного лазера
- •2.4Система оптической накачки
- •2.5Электрическая схема питания лазера
- •2.6Режимы работы твердотельных лазеров
- •Режим свободной генерации
- •Режим модулированной добротности
- •Режим синхронизации мод
- •3Газовые лазеры
- •3.1Принцип работы и конструкция газовых лазеров
- •3.2Инверсия населенностей в плазме газового разряда
- •3.3Гелий – неоновый лазер
- •3.4Аргоновый лазер
- •3.5Со2-лазер
- •4Полупроводниковые лазеры
- •4.1Физические основы работы полупроводникового лазера
- •4.1.1Энергетические состояния в полупроводниках
- •4.1.2 Излучательные и безызлучательные переходы.
- •4.1.2Условие усиления электромагнитной волны в полупроводнике
- •4.2Инжекционный полупроводниковый лазер на гомопереходе
- •4.3Инжекционный полупроводниковый лазер на гетеропереходе
- •4.4Характеристики и параметры полупроводниковых лазеров
- •4.5Применения полупроводниковых лазеров
- •5Оптические модуляторы
- •5.1Электрооптические модуляторы
- •Линейный электрооптический эффект в одноосных кристаллах
- •Фазовая и амплитудная модуляция света в одноосных кристаллах. Модуляционная характеристика электрооптического модулятора
- •Режимы работы и конструктивные особенности электрооптических модуляторов
- •5.2Акустооптические модуляторы
- •5.3Магнитооптические модуляторы
- •6Волоконно-оптические усилители
- •6.1Принцип работы волоконно-оптических усилителей
- •6.2Устройство и схемы волоконно-оптических усилителей
- •6.3Характеристики и параметры волоконно-оптических усилителей.
- •7Основы нелинейной оптики
- •7.1Поляризация диэлектрика. Нелинейная поляризация
- •7.2Генерация оптических гармоник, суммарных и разностных частот
- •7.3Фазовый синхронизм в одноосных кристаллах
- •7.4Самофокусировка света
- •7.5Двухфотонное поглощение
- •7.6Вынужденное комбинационное рассеивание света
- •8Элементы оптоэлектронных приборов
- •8.1Физические основы работы полупроводниковых светоизлучающих диодов
- •8.2Внутренний и внешний квантовые выходы
- •8.3Потери излучения в светоизлучающем диоде
- •8.4Излучательная и спектральная характеристики светоизлучающего диода
- •8.5Модуляционная характеристика светоизлучающего диода
- •8.6Параметры и электрические характеристики светоизлучающего диода
- •8.7Конструкции излучающего диода и эффективность связи с волоконным световодом
- •8.8Принцип работы полупроводниковых фотоприемников
- •8.9 Внутренний фотоэффект. Фотопроводимость
- •8.10Скорость оптической генерации носителей заряда
- •8.11Процессы рекомбинации носителей заряда
- •8.12Основное характеристическое соотношение фотопроводимости
- •8.13Процессы релаксации
- •8.14Фоточувствительность. Фототок. Усиление фототока
- •8.15Характеристики фотоприемников
- •8.16Фотодиоды
- •Лавинные фотодиоды
- •Параметры лавинного фотодиода лфд-2-а
- •8.17Фототранзисторы
- •8.18Фототиристоры
- •8.19Фоторезисторы
- •Список литературы
- •Содержание
Режим синхронизации мод
Рассмотрим идею метода синхронизации мод для генерации сверх коротких световых импульсов. Исключим из рассмотрения в оптической схеме лазера все отражающие поверхности, кроме двух поверхностей зеркал, образующих резонатор. Тогда спектр продольных мод ОР имеет вид, показанный на рис. 2.22 и состоит из равноудаленных монохроматических линий, расположенных на расстоянии ∆ω=πc/L друг от друга.
Рис.2.22.Спектр собственных мод ОР: ωq-собственная частота, Eq-амплитуда q-колебания, ∆ω- расстояние между соседними линиями.
Пунктирной линией показана люминесцентная линия активного элемента.
Если в резонаторе возбуждается (N+1) мод, попадающих в полосу усиления люминесцентной линии, то ширина спектра генерации составит:
∆ωген=N∙∆ω.
Результирующее колебание в резонаторе можно представить в виде:
(2.5)
где E0 - амплитуда, -частота, φq- фаза q-го колебания.
Рассмотрим два случая:
а) Фазы колебаний отдельных составляющих случайны.
Результатом суммирования (2.5) является простое сложение амплитуд (интенсивностей) отдельных гармонических колебаний: т.е. .
б) Режим синхронизации мод
Под синхронизацией мод понимают процесс, в результате которого разность фаз между соседними типами колебаний (модами) остаются постоянными φq+1-φq=φ. Выполнение условия синхронизации мод приводит к их взаимной интерференции и результатом сложения является упорядоченная последовательность коротких импульсов (рис.2.23). При этом длительность отдельного импульса обратно пропорциональна ширине спектра генерации, т.е. = , а период следования импульсов равен T=2L/c.
|
Рис.2.23. Форма колебания E(t) в режиме синхронизации мод. |
На рис. 2.24 приведена схема твердотельного лазера в режиме пассивной синхронизации мод. Для устранения селектирующих поверхностей используются клиновидные зеркала, торцы активного элемента отполированы под углом Брюстера, кювета с красителем установлена под некоторым углом к оси лазера.
Рис.2.24. Схема т/т лазера с пассивной синхронизацией мод;
М – модулятор (кювета с просветляющимся раствором красителя),
АЭ- активный элемент, З1, З2-клиновидные зеркала.
В такой системе возникает многочастотная генерация со спектральной шириной, близкой к действительной ширине люминесцентной линии данного лазерного перехода.
Таким образом, синхронизация фаз продольных мод позволяет получить в твердотельных лазерах импульсы лазерного излучения длительностью 10-10.. 10-12 сек с пиковой мощностью до 1012 Вт. Такие световые импульсы называются сверхкороткими (или ультракороткими). Разработаны такие методы активной синхронизации мод, при которой потери или усиление лазера модулируются внешним управляющим сигналом.
Рис.2.25. Активная синхронизация с помощью акустооптического
модулятора.
Для этой цели используются акустооптические (рис.2.25) или электрооптические модуляторы, управляемые высокочастотным электрическим сигналом.