- •Застосування статистичних методів та методу найменших квадратів у фізичних вимірюваннях
- •Приклад 1
- •Хід виконання статистичної обробки прямих вимірювань.
- •5.Співвідношення величин та s.
- •6.Границі довірчого інтервалу .
- •Хід виконання статистичної обробки непрямих вимірювань.
- •1.Обчислення середнього значення густини.
- •Дослідження закону збереження імпульсу й визначення коефіцієнта відновлення енергії
- •Хід виконання роботи Завдання 1. Пружне зіткнення куль.
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •З авдання 2. Не пружне зіткнення куль
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Контрольні питання
- •Вивчення законів обертового руху на прикладі маятника обербека
- •Визначення моменту сил тертя.
- •2. Визначення моменту інерції маятника.
- •Хід виконання роботи. Завдання 1. Вимірювання моменту сили тертя
- •Результати вимірів занести в Таблицю 1.
- •Завдання 2. Вимірювання моменту інерції маятника.
- •Завдання 3. Визначення моменту інерції маятника j0 .
- •Контрольні питання
- •Визначення моменту інерції тіла методом крутильних коливань
- •Хід виконання роботи
- •Вимірювання прискорення сили тяжіння за допомогою математичного маятника
- •Х ід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення характеристик вільних згасаючих коливань фізичного маятника
- •Х ід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення швидкості звуку та сталої адіабати у повітрі
- •Хід виконання роботи
- •Обробка результатів вимірів.
- •Контрольні питання
- •Хід виконання роботи.
- •Обробка результатів вимірів
- •Термодинаміка
- •Лабораторна робота № 12
- •Визначення деяких молекулярно-кінетичних характеристик повітря
- •Мета роботи.
- •Прилади та обладнання
- •Коротка теорія.
- •Хід виконання роботи
- •О бробка результатів вимірювання Обчислити
- •Визначення коефіцієнта в'язкості рідини методом Стокса.
- •Визначення сталої адіабати повітря атмосфери.
- •Х ід виконання роботи та обробка результатів вимірювання.
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення коефіцієнта поверхневого натягу рідини
- •Хід виконання роботи
- •Визначення сталої Больцмана
- •Хід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Контрольні запитання
- •Додаток Механіка § 1. Основні поняття механіки
- •§ 2. Швидкість
- •§ 3. Прискорення, кривина траєкторії
- •§ 4. Кінематика обертового руху
- •§ 5. Закони Ньютона
- •§ 6. Імпульс тіла та імпульс сили. Закон збереження імпульсу
- •§ 7. Робота сили та її обчислення. Потужність. Енергія
- •§ 8. Закон збереження енергії
- •§ 9. Центральний удар двох не взаємодіючих куль
- •§ 10. Динаміка обертового руху
- •§ 11. Другий закон Ньютона для обертового руху
- •§ 12. Момент інерції деяких тіл
- •§ 13. Маятник Обербека
- •Коливання та хвилі § 12. Коливальний рух
- •§ 13. Математичний маятник
- •§ 14. Фізичний маятник
- •§ 15. Крутильний маятник
- •§ 16. Вільні незгасаючі коливання
- •§ 17. Вільні згасаючі коливання
- •§ 18. Характеристики вільних згасаючих коливань
- •§ 19. Стоячі хвилі
- •§ 20. Спектр власних частот одновимірних середовищ
- •§ 21. Ультразвук
- •Статистична фізика та термодинаміка § 22. Cередня довжина вільного пробігу частинки ідеального газу
- •§ 23. Явища переносу
- •§ 24. Ідеальний газ та термодинамічні процеси в ньому
- •§ 25. Теорема Больцмана про рівнорозподіл енергії
- •§ 26. Робота термодинамічної системи
- •§ 27. Перший закон (начало) термодинаміки
- •§ 28. Адіабатичний процес
- •§ 29. Теплоємність ідеального газу
- •§ 30. Рідини
- •4. Стискальність
- •§ 31. Стаціонарна течія рідини та газу в циліндрі
Дослідження закону збереження імпульсу й визначення коефіцієнта відновлення енергії
Мета роботи
Визначити коефіцієнт відновлення енергії та дослідити виконання закону збереження імпульсу при центральному ударі двох куль.
Прилади та обладнання.
Дві кулі на підвісі з масами ; лінійка для вимірювання кута відхилення підвісу.
Коротка теорія.
Центральний удар двох куль детально розглянуто в Додатку (§ 9) Існують два граничних випадки удару: абсолютно пружний і абсолютно не пружний. Якщо в результаті удару механічна енергія не переходить в інші види енергії, то удар вважається абсолютно пружним. При такому ударі кінетична енергія переходить ( цілком чи частково) у потенційну енергію пружної деформації. Через якийсь час, відштовхуючись одне від другого, тіла здобувають первісну форму. При цьому потенційна енергія пружної деформації знову переходить у кінетичну енергію й тіла розлітаються зі швидкостями, значення й напрямок яких визначаються умовами збереження повної механічної енергії і повного імпульсу.
При абсолютно не пружному ударі відбувається пластична деформація куль і кінетична енергія частково чи цілком перетворюється у внутрішню енергію. Закон збереження механічної енергії при цьому не виконується, а виконується тільки закон збереження імпульсу.
Рівняння збереження імпульсу та енергії для куль, що мали пружне співударяння мають вигляд
, (1)
. (2)
Їх розв'язок такий
. (3)
. (4)
У наведених рівняннях і розв’язках маси, швидкості куль до удару та їх швидкості після удару.
Рівняння збереження імпульсу при не пружному ударі має вигляд
, (5)
і звідси одержимо
. (6)
Робота, витрачена на деформацію, дорівнює різниці енергій куль до удару і після удару:
, (7)
і після підстановки значення (6) в (7) одержимо
А= . (8)
В наведених рівняннях і розв’язках маси, швидкості до удару та після удару.
Д ля перевірки закону збереження імпульсу необхідно визначити швидкості руху куль. У даному досліді кулі підвішені як маятники на нитках так, що у вихідному положенні їх центри лежать на одній горизонтальнійпрямій і вони дотикаються поверхнями (див.Мал.1б). Зіткнення між ними відбувається в положенні, що відповідає положенню рівноваги. Тому швидкості, що входять у рівності (1) і (2), можна визначити по висоті h, із якої кулі опускаються чи на яку вони піднімаються після удару.
Дійсно, відповідно до закону збереження енергії повна механічна енергія замкнутої консервативної системи зберігається , тобто
Е1=Е2,
де - кінетична енергія кульки у нижньому положенні, а - її потенційна енергії у верхньому положенні (див.Мал.1а). Із закону збереження енергії випливає
(9)
звідкіля
(10)
З геометричних міркувань (Мал.1а) одержимо рівняння для визначення висоти h через довжину підвісу L та кут відхилення
OA=OB-h=L-h, OA=OCcos, (11)
або
. (12)
У досліді ударною є кулька маси , яка відхиляється на кут , на висоту h. Після удару перша кулька відхиляється на кут , піднімаючись на висоту , а друга відповідно на кут та h2. Співвідношення між названими кутами та висотами мають вид
, , . (13)
Отже, остаточно із (10) з урахуванням (13) можна записати співвідношення для швидкостей кульок до удару V1 і після удару U1 та U2 через відповідні кути
, , . (14)
Закон збереження імпульсу (1) для випадку пружного удару з урахуванням напрямків швидкостей куль, виразів (6) та умови m2>m1 приводиться до виду
. (15)
У випадку не пружного удару закон збереження імпульсу (5) має вигляд
. (16)
Енергія куль перед пружним ударом має величину
, (17)
а після удару
(18)
Коефіцієнт відновлення енергії для пружного удару з урахуванням формул (17, 18) має вид
або
. (19)
Енергія куль перед не пружним ударом має величину
, (20)
а після удару
(21)
Коефіцієнт відновлення енергії для не пружного удару з урахуванням формул (20, 21) буде таким
(22)
Границя довірчого інтервалу для коефіцієнта відновлення енергії у випадку пружного удару може бути обчислена за формулою
, (23)
а для не пружного удару за формулою
. (24)
Для перевірки закону збереження імпульсу для пружного удару ліву та праву частини виразу (7) скоротимо на і позначимо їх так
, . (25)
Границі довірчого інтервалу для Q та R будемо розраховувати за формулою
(26)
Для перевірки закону збереження імпульсу для не пружного удару ліву та праву частини виразу (8) скоротимо на і позначимо аналогічно (25)
, . (27)
Границі довірчого інтервалу для Q та R будемо розраховувати за формулою
. (28)
В исновок щодо виконання закону збереження імпульсу може бути одержаний із порівняння величин Q та R. Із закону збереження імпульсу випливає, що при пружному зіткненні повинна дотримуватися рівність величин Q та R. Використавши результати розрахунків, перевіримо вірність цього співвідношення. Для цього на числовій осі відкладемо інтервал значення та інтервал . Співвідношення Q=R будемо вважати вірним, якщо довірчі інтервали перекриваються (див.Мал.2).