- •Застосування статистичних методів та методу найменших квадратів у фізичних вимірюваннях
- •Приклад 1
- •Хід виконання статистичної обробки прямих вимірювань.
- •5.Співвідношення величин та s.
- •6.Границі довірчого інтервалу .
- •Хід виконання статистичної обробки непрямих вимірювань.
- •1.Обчислення середнього значення густини.
- •Дослідження закону збереження імпульсу й визначення коефіцієнта відновлення енергії
- •Хід виконання роботи Завдання 1. Пружне зіткнення куль.
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •З авдання 2. Не пружне зіткнення куль
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Контрольні питання
- •Вивчення законів обертового руху на прикладі маятника обербека
- •Визначення моменту сил тертя.
- •2. Визначення моменту інерції маятника.
- •Хід виконання роботи. Завдання 1. Вимірювання моменту сили тертя
- •Результати вимірів занести в Таблицю 1.
- •Завдання 2. Вимірювання моменту інерції маятника.
- •Завдання 3. Визначення моменту інерції маятника j0 .
- •Контрольні питання
- •Визначення моменту інерції тіла методом крутильних коливань
- •Хід виконання роботи
- •Вимірювання прискорення сили тяжіння за допомогою математичного маятника
- •Х ід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення характеристик вільних згасаючих коливань фізичного маятника
- •Х ід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення швидкості звуку та сталої адіабати у повітрі
- •Хід виконання роботи
- •Обробка результатів вимірів.
- •Контрольні питання
- •Хід виконання роботи.
- •Обробка результатів вимірів
- •Термодинаміка
- •Лабораторна робота № 12
- •Визначення деяких молекулярно-кінетичних характеристик повітря
- •Мета роботи.
- •Прилади та обладнання
- •Коротка теорія.
- •Хід виконання роботи
- •О бробка результатів вимірювання Обчислити
- •Визначення коефіцієнта в'язкості рідини методом Стокса.
- •Визначення сталої адіабати повітря атмосфери.
- •Х ід виконання роботи та обробка результатів вимірювання.
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Визначення коефіцієнта поверхневого натягу рідини
- •Хід виконання роботи
- •Визначення сталої Больцмана
- •Хід виконання роботи
- •Методика обробки результатів вимірювання
- •Контрольні запитання
- •Додаток Механіка § 1. Основні поняття механіки
- •§ 2. Швидкість
- •§ 3. Прискорення, кривина траєкторії
- •§ 4. Кінематика обертового руху
- •§ 5. Закони Ньютона
- •§ 6. Імпульс тіла та імпульс сили. Закон збереження імпульсу
- •§ 7. Робота сили та її обчислення. Потужність. Енергія
- •§ 8. Закон збереження енергії
- •§ 9. Центральний удар двох не взаємодіючих куль
- •§ 10. Динаміка обертового руху
- •§ 11. Другий закон Ньютона для обертового руху
- •§ 12. Момент інерції деяких тіл
- •§ 13. Маятник Обербека
- •Коливання та хвилі § 12. Коливальний рух
- •§ 13. Математичний маятник
- •§ 14. Фізичний маятник
- •§ 15. Крутильний маятник
- •§ 16. Вільні незгасаючі коливання
- •§ 17. Вільні згасаючі коливання
- •§ 18. Характеристики вільних згасаючих коливань
- •§ 19. Стоячі хвилі
- •§ 20. Спектр власних частот одновимірних середовищ
- •§ 21. Ультразвук
- •Статистична фізика та термодинаміка § 22. Cередня довжина вільного пробігу частинки ідеального газу
- •§ 23. Явища переносу
- •§ 24. Ідеальний газ та термодинамічні процеси в ньому
- •§ 25. Теорема Больцмана про рівнорозподіл енергії
- •§ 26. Робота термодинамічної системи
- •§ 27. Перший закон (начало) термодинаміки
- •§ 28. Адіабатичний процес
- •§ 29. Теплоємність ідеального газу
- •§ 30. Рідини
- •4. Стискальність
- •§ 31. Стаціонарна течія рідини та газу в циліндрі
§ 18. Характеристики вільних згасаючих коливань
Вільні згасаючі коливання мають своїми характеристиками
час релаксації,
кількість повних коливань за час релаксації.
декремент згасання,
логарифмічний декремент згасання,
добротність коливальної системи,
Час релаксації це час, за який амплітуда коливання зменшується в е раз
o(t) = Aexp(-t)
e = o(t) / o(t+)= exp()
= 1/. (1)
За час релаксації система здійснить Ne=/T=1/(T) повних коливань.
Декремент згасання за визначенням є відношення амплітуд через період
,
а логарифмічний декремент згасання за визначенням є
і в іншому виді .
Енергію коливальної системи можна знайти на прикладі пружинного маятника масою m із сталою пружності k. Нехай його згасаючі коливання описуються функцією
,
де . Повна енергія маятника в кожний момент часу визначається амплітудою
,
зокрема, для t = 0 . В довільний час t потенціальна енергія
,
а кінетична енергія
.
У випадку фізичного маятника потрібно в одержаних результатах замінити х0(t) на o(t), а масу маятника m на момент інерції J.
Добротність коливальної системи за визначенням є
,
де E(t) енергія системи в час t, робота системи проти сил опору за період Т. Прийнявши до уваги, що енергія пропорційна квадрату амплітуди, можемо записати вираз для добротності у вигляді:
.
Для малих сил опору <<1 і з достатньою точністю можна записати:
.
Тепер добротність коливальної системи з незначними силами опору можна записати у такий спосіб:
Q= .
§ 19. Стоячі хвилі
Якщо всі частинки середовища коливаються в фазі а амплітуда коливань залежить від координати точки, то кажуть, що в середовищі виникла стояча хвиля.
Для простоти розглянемо результат взаємодії двох зустрічних хвиль з однаковими частотами й амплітудами. Нехай :
, (1)
де
, (2)
, (3)
причому
, (4)
В (4) А(х) є амплітудою стоячої хвилі, причому
. (5)
З (4) видно, що фаза стоячої хвилі Ф не залежить від координати точки середовища, і всі його точки коливаються з однаковою фазою Ф=t+/2, але різними амплітудами.
Точки середовища, в яких А(х) мінімальна, називаються вузлами, а точки, в яких А(х) максимальна за величиною пучностями стоячої хвилі. Нехай , тоді координати пучностей та вузлів визначаться так: пучність А=2а при ; вузли Аст=0 при .
Відстань між двома сусідніми вузлами або пучностями називається довжиною стоячої хвилі і вона дорівнює .
§ 20. Спектр власних частот одновимірних середовищ
Граничні умови для стоячих хвиль у випадку закритого стовпа повітря в скляній трубці довжиною L полягають в тому, що при жорстких закріпленнях, на кінцях трубки розміщуються вузли стоячої хвилі, що можливо за умови, коли , n = 1, 2, 3, ... . Така сама умова буде, коли кінці трубки будуть відкриті, і на них будуть утворюватися пучності. Якщо трубка з одного боку відкрита, а з іншого закрита, то на відкритому кінці утворяться пучності, а на закритому вузли. Це можливо при , n = 0, 1, 2, ... Частоти , що відповідають наведеним умовам називаються власними і їх величина для закритої або відкритої з двох кінців трубки становить
,
а для напівзакритої трубки
,
де V фазова швидкість хвилі.