книги из ГПНТБ / Третьяков Ю.Д. Химия нестехиометрических окислов
.pdf[MFe]2 • [М, ] ^Сф0ре2Оа = Кі9, |
(1.39) |
причем |
|
Кф = ÖMOÖFejOj ■= Кф exp I -----R T ~ j ’ |
(1-40) |
где AGo— изменение стандартной свободной энергии реакции МО Fe20 3 = MFe20 4.
Уравнения (1.31) — (1.36) и (1.39) в совокупности с уравнением электронейтральности решетки
3 [Fej I + 2 [МГ ] Ь [FeM] + 2 [VÖ] + Р = |
|
|||
= |
[Мре] -Ь 3[Vpé] + 2 [Ѵм] + п |
(1.41) |
||
составляют систему с |
12 |
переменными |
[Mf], [Fei"}, [М^е], |
[Рем], |
IVÖ], [Ѵм], [Vpé], п, |
р, |
аРего3, Т и Ро„ |
которая может быть ис |
пользована для расчета концентрации дефектов как функции aFejo, или Рог при фиксированном значении остальных параметров состояния.
Как и прежде, используем метод Броуэра, аппроксимируя уравнение (1.41) парой дефектов, концентрация которых в опре деленной области значений öFe2o3 (или Ро2) превышает все осталь ные. В табл. 1.1 представлены возможные способы аппроксимации
и указаны значения у, |
при котором они реализуются. |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 1.1 |
|
Возможные способы аппроксимации уравнения электронейтральности |
||||||||||
|
|
для моноферрита MFe2(1+J/) 04{1_ W) |
|
|||||||
3 [FeV’] = п, 3 [Fe}"] = 2 |
[V^J, |
[FeM] = п, [FeM] = 3 |
[V^] |
|
||||||
[FeM] = 2 [Ѵ„], |
п = 2 [Ѵ0], |
[Vq] == [Ѵ^], р = 2 [Ѵмі |
y > o |
|||||||
|
||||||||||
п = Р, [FeM] = |
[Мре], |
[Fey ] = |
[Ѵ^], |
[М}'] = [V*] |
|
0 |
||||
3 [Fey ] = |
fMpe], n = 2 [M’j ], [MFe] |
= 2[ M}' ], 2 [M}’ ] = 3 ^ ] |
|
|||||||
fMFe] = 2 [Vq], 2 [V0] = 3 [VFe], p = 3 |
[VFe], p = [MFel |
y < o |
||||||||
|
||||||||||
Чтобы установить |
зависимость |
l n [і] = /(lnaFe2o3). Уравнения |
||||||||
(1.35) — (1.40), (1.42), |
(1.43) |
логарифмируем, |
а затем |
дифферен |
||||||
цируем, |
рассматривая |
в |
качестве |
независимой |
переменной |
|||||
ln öpe2o3. |
Обозначая |
производную Г |
д |
5 п Ш |
СИМВОЛОМ Пі |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
In аFe20 3 |
^ 02 |
|
получаем
27
/V! nh = О,
«Fej -|- «V Fe = |
О, |
|
«М ; + |
«Ѵм = О, |
|
«FeM + |
«M Fe = |
О, |
(1.42)
«Ѵм + 2«Ѵре + 4«Ѵ0 = О,
«ѵ0 + 2пе = О,
4 + 2пмРе + «м; = О,
«ѵ0 + «ѵм = 1 •
В табл. 1.2 представлены значения характеристических чисел Пі, найденные решением системы уравнений (1.42), дополненной уравнением, получаемым из соотношения между концентрациями доминирующих дефектов. На рис. 1.5 изображены диаграммы ]п [і] = / (lnßFeao3)r,Po2’ построенные для различных значений кон стант разупорядочения.
Для нахождения зависимости ln [і] = / ( l n Рог)т,аРе2о3 уравне
ния (1.31) — (1.36), (1.38) и (1.39) после логарифмирования диф ференцируют по независимой переменной In До* и получают систе му уравнений, необходимую для расчета характеристических чисел
Ч + Ч = °> |
|
||
п?ч + |
«vFe = |
О, |
|
«М; + |
«ѴМ = |
О, |
|
«М ре + |
«FeM = |
О, |
|
«Ѵм + 2«Ѵре + 4«Ѵ0 = 0, |
^ ^ |
у + «v0 + 2пе = О,
2«мРе f «Mi = о,
«Vq + «vM= 0.
Результаты расчета характеристических чисел щ представлены в табл. 1.3, а на рис. 1.6 изображены диаграммы
1п[і] = /(ln P o 2)r,apeioaпостроенные для феррита MFe2(i+y)04(i_W)
различного состава. Нетрудно убедиться, что при фиксированных значениях ßFeao, и Т изменение парциального давления кислорода в газовой фазе существенно сказывается на концентрации атом ных и электронных дефектов, приводя даже к смене типа разупо-
28
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
1.2 |
|
_ |
|
|
f |
dln[i] |
N |
|
|
Значения характеристических |
чисел щ = ( —---------- |
) |
|
|||
|
|
|
|
\гі1паре2о5 spQt,T |
|
||
|
|
для моноферрита MFe2(1+J/) 0 4(1_ ш) |
|
|
|||
N. |
«1 |
Fe," FeM mV % e |
|
H |
|
|
|
Тип N. |
1 |
v Fe |
Vm |
VÖ |
e ' |
h’ |
|
разупо- |
N. |
|
|
|
|
|
|
рядочения N
3[FeJ"] = |
п |
1/8 |
11/8 |
—5/4 |
—11/8 |
- |
1/8 |
5/4 |
- 1 /4 |
1/8 |
—1/8 |
-> |
||
3[Fe"|”j = |
2[V„] |
4/5 |
8/5 |
—4/5 |
— 8/5 |
—4/5 |
4/5 |
1/5 |
—1/10 |
|
1/10 |
|
||
lFeM] = |
n |
- 7 /4 |
3/4 |
—5/2 |
- |
3/4 |
|
7/4 |
5/2 |
—3/2 |
3/4 |
- 3 /4 |
|
|
IFeM]=3[V”;] |
—1 |
1 |
—2 |
— 1 |
|
1 |
2 |
—1 |
1/2 |
- |
1/2 |
|
||
fFeM]=2[VM] |
0 |
4/3 |
- 4 /3 |
- |
4/3 |
|
0 |
4/3 |
- 1 /3 |
1/6 |
- |
1/6 |
|
|
2[V0]= n |
|
1/2 |
3/2 |
—1 |
— 3/2 |
- |
1/2 |
1 |
0 |
0 |
|
0 |
|
|
IVo1=[V m1. |
5/4 |
7/4 |
- 1/2 |
- |
7/4 |
—5/4 |
1/2 |
1/2 |
- 1 /4 |
|
1/4 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
P = 2[V^1 |
3/2 |
11/6 |
- 1 /3 |
—11/6 |
—3/2 |
1/3 |
2/3 |
- 1 /3 |
|
1/3 |
|
|||
3lFe’j"]=[Mpe] |
—1 |
1 |
—2 |
— |
1 |
|
1 |
2 |
—1 |
1/2 |
—1/2 |
|
||
2[MV]=n |
3/2 |
11/6 |
- 1 /3 |
—11/6 |
—3/2 |
1/3 |
2/3 |
- 1 /3 |
|
1/3 |
|
|||
2[М;']=[Мре] |
0 |
4/3 |
- 4 /3 |
- |
4/3 |
|
0 |
4/3 |
- 1 /3 |
1/6 |
- |
1/6 |
|
|
2[MV]=3[V;;i |
4/5 |
8/5 |
—4/5 |
— 8/5 |
—4/5 |
4/5 |
1/5 |
—1/10 |
|
1/10 |
||||
2[V0]= [Mpe] |
—1 |
1 |
—2 |
— 1 |
|
1 |
2 |
- 1 |
1/2 |
- |
1/2 |
|
||
2[V'0]=3[V ;;] |
1/5 |
7/5 |
—6/5 |
- |
7/5 |
- 1 /5 |
6/5 |
- 1 /5 |
1/10 —1/10 |
|||||
P=3[Vpe] |
1/8 |
11/8 |
—5/4 |
—11/8 |
- |
1/8 |
5/4 |
- 1 /4 |
1/8 |
- |
1/8 |
|
||
P = [M Fel |
- 7 /4 |
3/4 |
- 5 /2 |
- |
3/4 |
|
7/4 |
5/2 |
—3/2 |
3/4 |
- 3 /4 |
1 |
||
n = p |
|
1/2 |
3/2 |
—1 |
— 3/2 |
- |
1/2 |
1 |
0 |
0 |
|
0 |
|
|
[Рем1= 1М'ре1 |
—4 |
0 |
—4 |
|
0 |
|
4 |
4 |
—3 |
3/2 |
—3/2 |
|
||
[Fe’i'] = |
[V'Fe] |
0 |
4/3 |
- 4 /3 |
- |
4/3 |
|
0 |
4/3 |
- 1 /3 |
1/6 |
- 1 / 6 |
|
|
tM il=[V ^] |
2 |
2 |
0 |
— 2 |
- 2 |
0 |
1 |
- 1/2 |
|
1/2 |
) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О Л
V |
о |
y= o
рядочения. Выполненный выше анализ можно без особого труда распространить на любые тройные и более сложные окисные кри-
29
Рис. 1.5. Зависимость концентрации точечных дефектов в кристалле МРе2(1_ ^ от состава при фик
сированных значениях температуры и парциального давления кислорода для случаев, когда в стехиометри ческом кристалле доминируют антиструктурные дефекты (а) или дефекты Френкеля (б)
|
|
Т а б л и ц а LS |
Значения характеристических чисел П і — f |
-------------dln[i] |
^ |
\ |
d ln P o 2 |
/ Г , а |
для моноферрита MFe2(1+J/) 04(1_ ш)
Тип \ п\ разупорядочения N.
3[FeV*]==rt
3[Fe;"]=2[VM]
[FeM]=rt
[FeM[=3[V'F;i
n = 2[Völ >:О т> Р = 2[Ѵм1 3{Fej ]=[Мре] n = 2[MV] [Мре]=2[МѴ] 2[м ;-]=з[ѵ ;;] [Мре]=2[Ѵ 01 2[Ѵ01=3[Ѵре]
Р=3[Ѵре]
Р=[М ре]
п= р
[FeM]=[M pe] [FeV]=[Vpe] т>Ь%
Fej" |
|
FeM м'і" |
MFe |
v Fe |
п |
|
|
|
е' |
h |
||
|
ѵм |
|
Ѵо |
|
||||||||
—3/16 —1/16 - |
1/8 |
1/16 |
3/16 |
1/8 |
- |
1/8 |
—3/16 |
3/16 1 |
||||
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
—3/8 |
- |
1/8 |
- 1 /4 |
1/8 |
3/8 |
1/4 |
- 1 /4 |
- |
1/8 |
1/8 |
||
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
—1/4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
- 1 /4 |
—1/12 - |
1/6 |
1/12 |
1/4 |
1/6 |
- |
1/6 |
- |
1/6 |
1/6 |
||
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
- 1 /4 |
—1/12 - |
1/6 |
1/12 |
1/4 |
1/6 |
- |
1/6 |
- |
1/6 |
1/6 |
||
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 1 |
|
- 1 /4 |
—1/12 - |
1/6 |
1/12 |
1/4 |
1/6 |
- |
1/6 |
- |
1/6 |
1/6 |
||
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
—3/16 —1/16 - |
1/8 |
1/16 |
3/16 |
1/8 |
- |
1/8 |
—3/16 |
3/16 |
||||
—3/8 |
- |
1/8 |
- 1 /4 |
1/8 |
3/8 |
1/4 |
- 1 /4 |
- |
1/8 |
1/8 |
||
- 3 /4 |
- 1 /4 |
- |
1/2 |
1/4 |
3/4 |
1/2 |
- |
1/2 |
|
0 |
0 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
0 |
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
- 1 /4 |
1/4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г/>о
у<0
у = о
сталлы. При составлении уравнений дефектообразования мы пред полагали, что атомные дефекты полностью ионизированы. Разу-
31
Ill
Рис. |
1.6. Зависимость концентрации |
точечных дефектов в кристалле MFe2(i+joO4(i-i0) от парциального |
давле |
ния |
кислорода в газовой фазе при |
фиксированных значениях температуры и активности Fe20 3 для |
случаев |
|
|
У> 0 (а) и у < 0 (б) |
|
меется, что это приближение не всегда оправдано. В принципе возможно образование частично ионизированных или нейтральных
дефектов (например, |
металлические вакансии помимо формы Ѵм |
||||
могут существовать |
в |
виде |
Ѵм и Ѵм), |
а внедренные |
ионы |
в виде М; , Мі и М*. |
С учетом частичной |
ионизации |
уравнения |
||
дефектообразования |
|
следует |
дополнить |
другими в количестве, |
соответствующем числу вновь введенных переменных. Например, чтобы учесть все возможные формы металлических и неметалличе
ских вакансий |
в |
феррите МРе2рр-у}0,ці_Ш), систему |
уравнений |
(1.31) — (1.39) |
надо |
дополнить 14 уравнениями. Это |
значительно |
усложняет решение и оправдано лишь в тех случаях, когда есть основания предполагать, что частично ионизированные или ней тральные формы дефектов действительно присутствуют в тройном окисном кристалле.
Определение природы и энергии образования доминирующих дефектов нестехиометрии
Вопрос о природе точечных дефектов, доминирующих в окис
лах и ферритах, |
является предметом многочисленных дискуссий |
[9, 10, 15—20]. |
Он решается сравнительно легко в том случае, |
когда известна энергия процессов собственного разупорядочения и тем самым надежно установлен тип разупорядочения. В табл. 1.4 представлены значения энергии образования различных дефектов в решетке двуокисей циркония, церия и тория, рассчитанные Чеботиным [21].
|
Т а б л и ц а |
1.4 |
|
Энергия дефектообразования в окислах |
|
||
Тип разупорядочения |
Zr02 |
CeOz |
Th02 |
Дефекты Ф ренкеля ................................... |
1,3 |
2, 1 |
2,6 |
Антифренкелевские деф екты .................... |
15 |
10 |
8 |
Дефекты Ш оттки....................................... |
0,90 |
0,68 |
0,62 |
На основании данных табл. 1.4 можно утверждать, что дефи
цит кислорода в указанных окислах связан |
не |
с |
накоплением |
||||
внедренных ионов |
металла ( 0 ^ 2 0 2 + Мі), а |
кислородных вакан |
|||||
сий |
^ 0 ^ : ^ - 0 2 + |
V oJ. |
Как будет показано в |
главе III, |
этот |
||
вывод не разделяется многими авторами (во |
всяком |
случае |
для |
||||
Zr02 |
и Th02). |
|
|
|
|
|
|
Образование доминирующих дефектов в нестехиометрических |
|||||||
по кислороду ферритах |
со структурой шпинели M Fe204+v можно |
||||||
выразить следующими квазихимическими уравнениями [25]: |
|
3 Ю. Д. Третьяков |
33 |
|
|
|
|
(1.44) |
|
|
|
и |
(1.45) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.46) |
+ |
4 |
2 |
Ѵ М‘Х 2 |
(1.47) |
|
4 |
|
Согласно уравнениям (1.44) и (1.45) избыток кислорода в несте хиометрическом феррите может быть связан как с накоплением катионных вакансий, так и ионов кислорода в междоузлиях ре шетки. Из уравнений (1.46) и (1.47) следует, что избыток металла может существовать либо в форме внедренных катионов, либо кис лородных вакансий (аналогичная ситуация имеет место в бинар ных окислах). Какая из этих возможностей реализуется в дан ной системе, априори неизвестно. В принципе это можно было бы узнать сопоставлением рентгенографической и пикнометрической плотности — в ионных кристаллах пикнометрическая плотность превышает рентгенографическую, если доминирующими дефектами являются внедренные атомы или ионы, и, наоборот, рентгеногра фическая плотность выше пикнометрической, если в решетке до минируют вакансии. Однако на практике пикнометрическая плот ность кристалла часто занижена из-за наличия в них трещин, пус тот и других несовершенств — связанные с этим погрешности могут оказаться решающими. Более надежна для окислов с узкой областью гомогенности информация, получаемая в результате из мерения плотности как функции состава [22]. Увеличение плотно сти по мере отклонения от стехиометрического состава Указывает на образование фазы внедрения, а уменьшение плотности — на образование фазы вычитания.
Сведения о природе доминирующих дефектов в окислах и ферритах можно получить, измеряя коэффициент самодиффузии ионов как функцию парциального давления кислорода (металла) в газовой фазе. Например, методом изотопного обмена установ лено [23], что коэффициент самодиффузии кобальта в кристалле СоОі+ѵ увеличивается с ростом у и сопутствующей ему нестехио-
метрии. Это свидетельствует в пользу катионных |
вакансий |
как |
|||||||
доминирующих дефектов решетки. |
|
|
|
|
|
|
|||
1 Здесь не указана |
возможность ионизации катионных |
вакансий, |
проявляю |
||||||
щих акцепторные свойства. |
|
|
|
|
|
|
и |
способ |
|
2 Здесь М — металлические атомы, входящие в состав феррита |
|||||||||
ные после перехода |
в |
междоузлия |
проявлять |
донорные |
свойства |
||||
F e* |
Fe] + |
e' ^ |
Fef + |
2е' ^ |
Fe]" + |
Зе’, |
|
|
|
|
М;х |
M] + |
e' |
Mj” + |
2е'. |
|
|
|
|
34
Измерения коэффициента самодиффузии кобальта в феррите CoFe204+v показали [24], что при дефиците кислорода (у < 0) До минирующими дефектами являются ионы кобальта в междоузлиях, тогда как избыток кислорода (у > 0) ведет к образованию катион ных вакансий.
Полезную информацию о характере разупорядочения в несте-. хиометрических окислах могут дать измерения электропроводно сти, эффекта Холла, ЭПР, оптической абсорбции или эффекта Мессбауэра, но, к сожалению, во многих случаях они не дают однозначного ответа из-за отсутствия надежно установленной кор реляции между указанными физическими параметрами и видом дефектов. Характерны результаты исследования двуокиси титана с дефицитом кислорода. Измерения эффекта Холла [26], ЭПР [27] и релаксации внутреннего трения [28] получили удовлетворитель
ное объяснение в рамках модели с внедренными ионами Тіі , тогда как сопоставление рентгенографической и пикнометри ческой плотности [29] указывает на образование кислородных вакансий.
Весьма перспективен метод определения доминирующих де фектов нестехиометрии, основанный на рентгенографическом изме рении статических среднеквадратичных искажений в отдельных подрешетках ферритов. Использование этого метода [30] позволило
подтвердить, |
что |
основным |
видом дефектов в |
ферритах |
MjFes-tCU+v |
при |
у > 0 являются |
катионные вакансии, |
которые |
для магнетита и феррита цинка локализуются в октаэдрических Узлах шпинельной структуры. Измерения Мазо [30] показали так
же, что феррит ZnFe20 4+v при у < 0 является |
фазой |
внедрения, |
характеризующейся наличием Znj в междоузлиях. |
выяснения |
|
Другой метод, нашедший применение і[8, |
31] для |
природы доминирующих дефектов в кислородсодержащих соеди нениях, основан на измерении парциальной мольной энтальпии кислорода как функции нестехиометрии. Эта величина, выражае-
энтальпии (тепловой эффект) при растворении одного моля кис лорода в неограниченно большом количестве кислородсодержаще го соединения фиксированного состава. Очевидно, что АНо2 является суммой энергетических вкладов всех изменений, проис ходящих в системе, когда 1 моль 0 2 из газовой фазы переходит в кристаллическую решетку соединения, взятого в неопределенно большом количестве.
Установлено, что у окислов и ферритов, являющихся фазами
вычитания, величина — Д#о2 уменьшается по мере отклонения от стехиометрии. Это наблюдалось, например, у магнетита, взаимо
действие которого с кислородом, как твердо установлено, ведет к образованию катионных вакансий
3* |
35 |
0 2 -г А Fe2B+ + ЗР'е'в' у Ѵв j ± Fe30 4, |
(Л) |
где Feß+ и FeB+ — ионы двух- и трехвалентного железа, занимающие октаэдрические узлы шпинельной структуры, а Ѵв — катионные ва
кансии. Величина АЯа , равная АЯо2, представляет сумму эндотер мических процессов диссоциации кислорода и образования вакансий и
экзотермической реакции окисления Fee с образованием новых «молекул» магнетита. Наблюдаемое экспериментально уменьшение
величины —АЯо2 может быть объяснено увеличением положи тельной энтальпии образования вакансий по мере увеличения их
концентрации (остальные вклады в |
величину АЯог мало |
зависят |
от нестехиометрии). |
|
|
Примечательно^ что у окислов, |
являющихся фазами |
внедре |
ния, значение — ДЯо2 увеличивается по мере отклонения от сте хиометрии. Это наблюдалось [32], например, у гематита, взаимо действие которого с кислородом можно выразить уравнением
0 2 г -j- Fei" |
; 4е' |
Fe20 3. |
(1.48) |
АЯ48 — АЯо2 является суммой |
эндотермического |
эффекта диссо |
циации кислорода и экзотермических эффектов нейтрализации и аннигиляции дефектов типа внедренных ионов. Увеличение
— АЯо2 п о мере возрастания дефицита кислорода соответствует увеличению положительной энтальпии образования дефектов типа
внедренных атомов с ростом их концентрации.
Среди методов определения энергии образования дефектов нестехиометрии представляет интерес метод Кофстада [96], рас сматриваемый ниже на примере окисной фазы Мі+еСЬ. Будем полагать, что избыток металла ведет к образованию внедренных катионов, т. е.
0 ^ 0 2 Mf ; qe'.
В соответствии с законом действующих масс
. |
/ |
\ ( АЯМ. |
\ |
(1.49) |
[Mff ] п»Ро2 = / Ц - |
exp у—~ |
) ехр у-----^ |
) • |
где АЯм; и АЭм; ■— стандартные значения энтропии и энтальпии дефектообразования соответственно. Так как при удалении 1 молеку лы 0 2 в решетке окисла на 1 ион М?+ образуется q электронов, то
п - q [М?+]. Учитывая |
также, |
что [М[+] = 8, из уравнения |
(1.49) |
находим |
|
|
|
|
AS«. |
ДЯ |
|
In б |
R |
RTMj — 1пРо2— q ln q |
(1.50) |
36