- •РАБОЧАЯ ТЕТРАДЬ ПО ТЕМАМ 6.1, 6.2
- •Тема 6.1. Интегрирование функций нескольких переменных
- •Двойной интеграл
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Справочный материал
- •Решение задачи 1.1
- •Решение задачи 1.2
- •Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Справочный материал
- •Механический смысл двойного интеграла
- •Геометрический смысл двойного интеграла
- •Решение задачи 2.1
- •Решение задачи 2.2
- •Тройной интеграл
- •Задача 3.1
- •Задача 3.2
- •Задача 3.3
- •Справочный материал
- •Решение задачи 3.1
- •Решение задачи 3.2
- •Тройной интеграл в сферических координатах
- •Решение задачи 3.3
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Справочный материал
- •Решение задачи 4.1
- •Решение задачи 4.2
- •Решение задачи 4.3.
- •Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Справочный материал
- •Решение задачи 5.1
- •Решение задачи 5.2
- •Решение задачи 5.3
- •Задача 6.1
- •Задача 6.2
- •Задача 6.3
- •Справочный материал
- •Решение задачи 6.1
- •Решение задачи 6.2
- •Решение задачи 6.3
- •Тема 6.2. Теория поля
- •Скалярное поле
- •Задача 7.1
- •Задача 7.2
- •Задача 7.3
- •Справочный материал
- •Решение задачи 7.1
- •Решение задачи 7.2
- •Решение задачи 7.3
- •Векторное поле
- •Задача 8.1
- •Задача 8.2
- •Справочный материал
- •Решение задачи 8.1
- •Решение задачи 8.2
- •Задача 9.1
- •Задача 9.2
- •Справочный материал
- •Решение задачи 9.1
- •Решение задачи 9.2
- •Задача 10
- •Справочный материал
- •Теорема Стокса
- •Решение задачи 10
- •Задача 11
- •Справочный материал
- •Решение задачи 11
- •Задания к типовым расчетам
- •Вариант 1
- •Вариант 2
- •Вариант 3
- •Вариант 4
- •Вариант 6
- •Вариант 7
- •Вариант 8
- •Вариант 9
- •Вариант 10
- •Вариант 11
- •Вариант 12
- •Вариант 13
- •Вариант 14
- •Вариант 15
- •Вариант 16
- •Вариант 17
- •Вариант 18
- •Вариант 19
- •Вариант 20
- •Вариант 21
- •Вариант 22
- •Вариант 23
- •Вариант 24
- •Вариант 25
- •Вариант 26
- •Вариант 27
- •Вариант 28
- •Вариант 29
- •Вариант 30
- •ПРИЛОЖЕНИЕ
- •Полярная система координат
- •Эллиптические координаты
- •Сферическая система координат
- •Обобщенно эллиптические координаты
- •Механические приложения интегралов функций нескольких переменных
- •Механические приложения двойных интегралов
- •Статические моменты
- •Координаты центра тяжести
- •Моменты инерции
- •Механические приложения тройного интеграла
- •Статические моменты
- •Координаты центра тяжести
- •Моменты инерции
- •Механические приложения криволинейного интеграла первого рода
- •Статические моменты дуги
- •Координаты центра тяжести дуги
- •Моменты инерции дуги
- •Механические приложения поверхностного интеграла первого рода
- •Статические моменты участка поверхности
- •Моменты инерции участка поверхности
Задача 11
Проверьте потенциальность поля ar = yzi + xzj + xyk . Найдите его потенциал и вычислите работу поля a при перемещении точки
из M в N , если M (1;−2;3); N(2;−1;−2).
Справочный материал
Векторное поле a называется потенциальным, если существует скалярная функция u(x; y; z), такая, что a = grad u .
Функция u(x; y; z) при этом называется потенциалом поля.
Для того, чтобы поле вектора a было потенциально, необходимо и достаточно, чтобы rot a = 0 .
Потенциал поля в произвольной точке M (x, y, z) вычисляется
через криволинейный интеграл второго рода по формуле
u(M )= u(x, y, z)= ∫(ar, drr)+С ,
AM
где A - любая точка, лежащая в области непрерывности поля. Поскольку в потенциальном поле криволинейный интеграл
второго рода не зависит от пути интегрирования, то путь интегрирования AM может быть выбран любым. Удобнее всего вести интегрирование вдоль ломаной с отрезками, параллельными координатным осям.
Если поле определено в начале координат, то его задают в качестве начальной точки A .
Работа потенциального поля на пути AB равна разности потенциалов в конечной и начальной точках, т.е.
A = ∫ax dx + ay dy + az dz = u(B)− u(A).
AB
Решение задачи 11
Поле потенциально, если его ротор равен нулю.
52
|
|
ir |
|
rj |
|
|
|
||
r |
|
∂ |
|
∂ |
rot a |
= |
|
|
|
∂x |
|
∂y |
||
|
|
yz |
|
xz |
kr
∂∂z =(x − x)ir−(y − y)rj + (z − z)kr = 0 . xy
Найдём потенциал поля
u(M )= (x, ∫y,(zar), drr)+C =
(0,0,0)
(x, y, z)
∫ yzdx + xzdy + xydz +C .
(0,0,0)
Путь интегрирования выберем в виде ломаной, отрезки которой параллельны координатным осям (рис. 24).
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
M (x, y, z) |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
O |
|
|
y y |
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
x |
|
P |
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
Рис. 24. |
|||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
u(M )= |
∫ yzdx + |
∫ |
xzdy + ∫ xydz +C = |
||||
|
|
|
OP |
PQ |
QM |
||
x |
y |
z |
|
z |
= ∫0dx + ∫0dy + ∫ xydz +C = xy∫dz +C = xyz +C .
0 |
0 |
0 |
0 |
Потенциал поля равен u(x, y, z)= xyz +C . Работа поля на пути MN равна разности потенциалов в конечной и начальной точке.
A = u(2, −1, − 2)− u(1, − 2, 3)= 2 (−1) (− 2)−1 (− 2) 3 =10 .
53