- •Содержание
- •Глава 1. История развития учения о радиоактивности 7
- •Глава 2. Общие сведения о строении 15
- •Глава 3. Радиоактивный распад 35
- •Глава 4. Виды радиоактивных превращений (физические основы) 57
- •Глава 5. Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом 88
- •Глава 6. Детекторы ионизирующих излучений 125
- •Глава 7. Методы измерения ионизирующих излучений 168
- •Глава 8. Статичтическая обработка радиометрических измерений 186
- •Предисловие
- •Глава 1. История развития учения о радиоактивности
- •Глава 2. Общие сведения о строении и свойствах ядер
- •2.1 Элементарные частицы
- •2.2 Свойства атомных ядер
- •2.3 Масса ядра и энергия связи
- •2.4 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •2.4.1 Вопросы для самоконтроля
- •2.4.2 Задачи
- •Глава 3. Радиоактивный распад
- •3.1 Основной закон радиоактивного распада
- •3.2 Статистический характер радиоактивного распада
- •3.3 Радиоактивный распад в природе
- •3.4 Последовательный распад радиоактивных ядер. Радиоактивное равновесие
- •3.5 Определение периода полураспада
- •3.6 Определение возраста минералов
- •3.7 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •3.7.1 Вопросы
- •3.7.2 Задачи
- •238U (4,51109 лет) → 234Th (24,1 суток) →.
- •Глава 4. Виды радиоактивных превращений (физические основы)
- •4.1 Альфа-распад
- •4.2 Бета-распад
- •4.2.1. Особенности бета-распада
- •4.2.2 Схемы бета-распада
- •4.2.3 Условия бета-распада
- •4.2.4 Бета-спектр и факторы, влияющие на его формирование
- •4.3 Фотонное излучение
- •4.3.1 Гамма-излучение
- •4.3.2 Место гамма-излучения в электромагнитном спектре
- •4.3.3 Рентгеновское излучение
- •4.4 Спонтанное деление ядер
- •4.5 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 5. Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом
- •5.1 Взаимодействие альфа-частиц с веществом
- •5.2 Взаимодействие электронов и позитронов с веществом
- •5.3 Черенковское излучение
- •5.4 Взаимодействие гамма-квантов с веществом
- •5.4.1 Фотоэффект
- •5.4.2 Комптоновское рассеяние γ-квантов
- •5.4.3 Эффект образования пары
- •5.4.4 Ослабление гамма-излучения в веществе
- •5.5 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •5.5.1 Вопросы
- •5.5.2 Задачи
- •Глава 6. Детекторы ионизирующих излучений
- •6.1 Газонаполненные ионизационные детекторы
- •6.1.1 Ионизационные камеры
- •6.1.2 Пропорциональные счетчики
- •6.1.3 Счетчики Гейгера-Мюллера
- •6.2 Сцинтилляционные детекторы
- •6.2.1 Основные характеристики сцинтилляторов
- •6.2.2 Основные виды и типы сцинтилляторов
- •6.2.3 Фотоэлектронные умножители (фэу)
- •6.3 Полупроводниковые (твердотельные) детекторы
- •6.3.1 Физические основы полупроводниковых детекторов
- •6.3.2 Принцип действия полупроводниковых детекторов
- •6.3.3 Типы полупроводниковых детекторов
- •6.4 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 7. Методы измерения ионизирующих излучений
- •7.1 Радиометрия
- •7.1.1 Абсолютная и относительная активность
- •7.1.2 Радиометр как цепь измерительных преобразователей
- •7.2 Спектрометрия
- •7.2.1 Гамма-спектрометрия
- •7.2.2 Альфа-спектрометрия
- •7.3 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 8. Статичтическая обработка радиометрических измерений
- •8.1 Общие положения
- •8.2 Распределение Пуассона при радиометрических измерениях
- •8.3 Погрешность скорости счета
- •8.4 Определение необходимого времени проведения радиометрических измерений с заданной точностью
- •8.5 Проверка правильности работы счетной аппаратуры
- •8.6 Оценка погрешности результата вычислений
- •8.7. Вопросы для самоконтроля
- •Рекомендованная литература
- •Приложение Радиоактивные семейства
3.5 Определение периода полураспада
Определение периода полураспада долгоживущего нуклида. Если период полураспада радиоактивного нуклида настолько велик, что за время исследования активность препарата практически не меняется, то для нахождения периода полураспада используют уравнение (3.12). Условием применения этого уравнения является отсутствие других радионуклидов в образце.
Определение периода полураспада короткоживущего нуклида. Методы определения периодов полураспада, лежащих в интервале от нескольких минут до нескольких месяцев или даже лет, основаны также на использовании интегральной формы основного закона радиоактивного распада: .
На практике поступают следующим образом. В строго постоянных условиях через некоторые промежутки времени определяют регистрируемую активность препарата (скорость счета). Измерения продолжают до тех пор, пока активность не уменьшится, по крайней мере, в 2 раза.
При обработке результатов экспериментальные данные представляют в полулогарифмических координатах, откладывая по оси абсцисс время t, прошедшее с момента начала измерений, а по оси ординат – логарифм регистрируемой активности lgIt (целесообразно применять полулогарифмическую бумагу).
Если в исследуемом препарате присутствует только один радиоактивный изотоп, то график зависимости lgIt от t будет представлять собой прямую линию. Действительно, логарифмируя уравнение , получим:
. (3.44)
Для того, чтобы по графику определить период полураспада, надо отложить по оси ординат отрезок, численно равный lg2, и найти на оси абсцисс отрезок, соответствующий Т1/2.
Применение электронных схем с автоматической записью результатов позволяет распространить предыдущий метод на радионуклиды с периодом полураспада до долей секунды.
Использование векового равновесия.
При наступлении векового равновесия согласно (3.41) и (3.41а) отношение числа атомов различных радионуклидов пропорционально отношению их периодов полураспада. Тогда для определения периодов полураспада различных генетически связанных радионуклидов достаточно знать период полураспада одного из них и провести масс-спектрометрическое определение отношения их числа.
3.6 Определение возраста минералов
Уран, а также торий являются рассеянными элементами, которые в небольших количествах присутствуют практически во всех минералах и горных породах. При распаде этих элементов образуются изотопы свинца. Тогда, сравнивая количество урана (тория) и количество соответствующих изотопов свинца, можно определить возраст минерала (породы). Изложим сущность наиболее простого уран-свинцового метода определения возраста минералов. Положим, первоначально было N0 ядер урана-238. После времени t осталось NU ядер урана-238 и NPb ядер свинца-206. Соотношение между этими величинами определяется уравнениями:
, (3.45)
, (3.46)
где λ – постоянная распада урана-238.
В уравнении (3.46) пренебрегается наличием промежуточных продуктов распада урана-238: согласно (3.41а) число ядер каждого продукта распада при вековом равновесии пропорционально его периоду полураспада, а сумма периодов полураспада всех продуктов распада чуть больше 3·105 лет, тогда как для урана-238 Т1/2 =4.468·109 лет, т.е. превышает эту сумму более чем в 104 раз. Вследствие этого уравнение (3.46) может быть использовано после масс-спектрометрического определения соотношения NU : NPb для расчета возраста минералов при наличии векового равновесия, т.е при возрасте, превышающем примерно 1 млн. лет. Мешает определению наличие в минерале (породе) нерадиогенного свинца. Чтобы исключить возникающую из-за этого ошибку, проводят аналогичное масс-спектрометрическое определение отношения NU : NPb для урана-235 и свинца-207. Так как в нерадиогенном свинце соотношение изотопов 206 и 207 известно, то по этим двум определениям можно рассчитать возраст с поправкой на нерадиогенный свинец. Этот метод называется изотопно-свинцовым.