- •Содержание
- •Глава 1. История развития учения о радиоактивности 7
- •Глава 2. Общие сведения о строении 15
- •Глава 3. Радиоактивный распад 35
- •Глава 4. Виды радиоактивных превращений (физические основы) 57
- •Глава 5. Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом 88
- •Глава 6. Детекторы ионизирующих излучений 125
- •Глава 7. Методы измерения ионизирующих излучений 168
- •Глава 8. Статичтическая обработка радиометрических измерений 186
- •Предисловие
- •Глава 1. История развития учения о радиоактивности
- •Глава 2. Общие сведения о строении и свойствах ядер
- •2.1 Элементарные частицы
- •2.2 Свойства атомных ядер
- •2.3 Масса ядра и энергия связи
- •2.4 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •2.4.1 Вопросы для самоконтроля
- •2.4.2 Задачи
- •Глава 3. Радиоактивный распад
- •3.1 Основной закон радиоактивного распада
- •3.2 Статистический характер радиоактивного распада
- •3.3 Радиоактивный распад в природе
- •3.4 Последовательный распад радиоактивных ядер. Радиоактивное равновесие
- •3.5 Определение периода полураспада
- •3.6 Определение возраста минералов
- •3.7 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •3.7.1 Вопросы
- •3.7.2 Задачи
- •238U (4,51109 лет) → 234Th (24,1 суток) →.
- •Глава 4. Виды радиоактивных превращений (физические основы)
- •4.1 Альфа-распад
- •4.2 Бета-распад
- •4.2.1. Особенности бета-распада
- •4.2.2 Схемы бета-распада
- •4.2.3 Условия бета-распада
- •4.2.4 Бета-спектр и факторы, влияющие на его формирование
- •4.3 Фотонное излучение
- •4.3.1 Гамма-излучение
- •4.3.2 Место гамма-излучения в электромагнитном спектре
- •4.3.3 Рентгеновское излучение
- •4.4 Спонтанное деление ядер
- •4.5 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 5. Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом
- •5.1 Взаимодействие альфа-частиц с веществом
- •5.2 Взаимодействие электронов и позитронов с веществом
- •5.3 Черенковское излучение
- •5.4 Взаимодействие гамма-квантов с веществом
- •5.4.1 Фотоэффект
- •5.4.2 Комптоновское рассеяние γ-квантов
- •5.4.3 Эффект образования пары
- •5.4.4 Ослабление гамма-излучения в веществе
- •5.5 Вопросы для самоконтроля и задачи для самостоятельного решения
- •5.5.1 Вопросы
- •5.5.2 Задачи
- •Глава 6. Детекторы ионизирующих излучений
- •6.1 Газонаполненные ионизационные детекторы
- •6.1.1 Ионизационные камеры
- •6.1.2 Пропорциональные счетчики
- •6.1.3 Счетчики Гейгера-Мюллера
- •6.2 Сцинтилляционные детекторы
- •6.2.1 Основные характеристики сцинтилляторов
- •6.2.2 Основные виды и типы сцинтилляторов
- •6.2.3 Фотоэлектронные умножители (фэу)
- •6.3 Полупроводниковые (твердотельные) детекторы
- •6.3.1 Физические основы полупроводниковых детекторов
- •6.3.2 Принцип действия полупроводниковых детекторов
- •6.3.3 Типы полупроводниковых детекторов
- •6.4 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 7. Методы измерения ионизирующих излучений
- •7.1 Радиометрия
- •7.1.1 Абсолютная и относительная активность
- •7.1.2 Радиометр как цепь измерительных преобразователей
- •7.2 Спектрометрия
- •7.2.1 Гамма-спектрометрия
- •7.2.2 Альфа-спектрометрия
- •7.3 Вопросы для самоконтроля
- •Глава 8. Статичтическая обработка радиометрических измерений
- •8.1 Общие положения
- •8.2 Распределение Пуассона при радиометрических измерениях
- •8.3 Погрешность скорости счета
- •8.4 Определение необходимого времени проведения радиометрических измерений с заданной точностью
- •8.5 Проверка правильности работы счетной аппаратуры
- •8.6 Оценка погрешности результата вычислений
- •8.7. Вопросы для самоконтроля
- •Рекомендованная литература
- •Приложение Радиоактивные семейства
4.2.4 Бета-спектр и факторы, влияющие на его формирование
Поскольку при β-распаде из ядра вылетает не одна частица, а две, то важна не только полная энергия, высвобождающаяся при распаде, но и распределение этой энергии. Так как ядро имеет значительную массу по сравнению с электроном (позитроном) и антинейтрино (нейтрино), то вся энергия уносится этими двумя частицами. Распределение энергий между ними носит вероятностный характер, вследствие чего кинетическая энергия электрона (позитрона) Ее может принимать значения от нуля до максимально возможной Емакс, которая практически равна энергии распада и нередко называется верхней границей β-спектра. Экспериментально установлено, что верхняя граница совпадает с разностью значений энергий материнского и дочернего ядер. При β-распаде, сопровождающемся γ-излучением, полная энергия распада распределяется между тремя компонентами – названными выше частицами и γ‑квантом.
Таким образом, спектр электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино) при β-распаде представляет собой непрерывное распределение по энергии и имеет форму, показанную на рисунке 4.9.
Рис. 4.9. Энергетический спектр электронов β-распада
Для описания спектра β-излучения кроме максимальной энергии (Еmax), вводят понятия средней энергии ( ) и наиболее вероятной энергии (Ер) бета-спектра.
Максимальной энергией бета-спектра или бета-распада Еmax – называют энергию, при которой вся энергия бета-распада уносится β-частицей, а энергия нейтрино (антинейтрино) равна нулю. Так как вероятность β-распада по такой схеме очень мала ( также как и вылет β-частиц с нулевой энергией), то точное практическое определение данной величины является очень сложной физико-инженерной задачей. Поэтому эту энергию либо определяют расчетным путем, либо с некоторой точностью по экспериментально измеренным спектрам, где максимальная энергия бета-распада соответствует пересечению линии бета-спектра с осью энергии. Также для определения этой точки применяются различные виды аппроксимации спектра и нахождения пересечения полученных функций с осью энергии. Максимальная энергия бета-распада является однозначной характеристикой радионуклида и наиболее часто приводится в справочной литературе.
Средняя энергия электронов в спектре составляет примерно , энергия Ер соответствует максимальному значению вероятности распределения электронов по энергии в бета-спектре.
При рассмотрении факторов, влияющих на бета-спектр, необходимо иметь в виду, что β-спектр искажается кулоновским полем атома, которое складывается из поля ядра и поля электронных оболочек. Влияние кулоновских сил сводится к тому, что вылетевшие электроны тормозятся, а позитроны ускоряются кулоновским полем ядра, что приводит к изменению формы их спектров. Искажение, вносимое в β-спектр кулоновским полем атома, особенно существенно в низкоэнергетической области спектра, т.е. для частиц c малой энергией. При этом центр тяжести кривой распределения смещается в сторону малых энергий для электронов и больших энергий для позитронов (рисунок 4.10). Это смещение тем больше, чем больше заряд ядра.
Рис. 4.10. Влияние заряда частиц на форму бета-спектра.