показателем преломления, определяемым ТЭС и линейно зависящим от f. Поскольку зависимость Qext для шара от m осциллирующая, такова же и зависимость Qext зернистого шара от f при малых dg. При больших dg экстинкция гранул в целом менее зависима друг от друга, поэтому Qext увеличивается с f при постоянном dg (при f = 0

Qext = 1.04). В промежуточном диапазоне dg Qext плавно изменяется от одного предельного значения к другому. Параметр асимметрии можно считать ещё одной мерой интенсивности рассеяния вбок, и действительно 1 − <cosθ > коррелирует с ISS

при изменении dg и f [сравните рис. 53(а) и 58(б)]. Однако зависимость <cosθ > от dg имеет больше колебаний (максимумов и минимумов) чем ISS. Хотя некоторые особенности рис. 58 легко понять, полностью объяснить этот рисунок с помощью какой-либо простой приближённой теории не представляется возможным.

В этом разделе мы не рассматриваем другие характеристики рассеяния, например, угловые зависимости элементов матрицы Мюллера, поскольку тяжело выбрать что-то, представляющее всеобщий интерес, – в каждом конкретном приложении используется своя комбинация элементов матрицы Мюллера и диапазон углов рассеяния. Однако несколько индикатрис зернистых шаров приведены в разделе 4.3, где они сравниваются с моделью гранулоцита с ядром и экспериментальными индикатрисами, измеренными с помощью СПЦ.

4.2.5. Выводы

Мы провели обширное моделирование светорассеяния зернистыми шарами с помощью МДД, вычисляя интенсивности полного и деполяризованного бокового рассеяния (ISS и I ) при изменении параметров модели: диаметра dg, объёмной доли f и показателя преломления гранул mg, диаметра и показателя преломления цитоплазмы и размера апертуры. Значения параметров по умолчанию соответствовали литературным данным по морфологии гранулоцитов. Общий вид зависимостей ISS и I от dg одинаковый для разных значений остальных параметров модели – два сегмента высокой корреляции между ISS и I для малых и больших dg и промежуточная область для узкого диапазона dg. Как ISS, так и I увеличиваются с dg при малых dg, достигают максимума при dg примерно равном длине волны λ и после медленно спадают. Степень деполяризации DSS ведёт себя ступенчато – она почти постоянно при малых dg, потом резко увеличивается в узком диапазоне dg и при бóльших dg снова почти постоянна.

Аналитические выражения, полученные в рамках приближений Релея-Дебая- Ганса и второго борновского, качественно описывают все эти результаты. Более того, эти выражения численно согласуются со строгим МДД моделированием при малых dg и

183

f. Помимо предельной простоты вычисления эти приближённые теории дают дополнительное понимание феномена светорассеяния. В частности, деполяризация зернистого шара определяется близкодействием соседних гранул при очень малых dg, в

то время как при dg порядка λ и больше она определяется попарным дальнодействием всех гранул. Хотя во многих случаях аналитические приближённые методы не достаточно точны, их можно использовать для создания приближённых обратных методов, цель которых получить информацию о гранулах из светорассеяния.

Мы показали что разница в экспериментально измеряемых сигналах нейтрофилов и эозинофилов [264] можно объяснить исключительно разным размером гранул, что согласуется с предыдущим феноменологическим описанием этого явления. Более того вычисленная DSS численно согласуется с экспериментальными результатами, хотя сравнение затрудняется неопределённостью в mg. В завершение в качестве примера других характеристик рассеяния мы привели и обсудили зависимость эффективности экстинкции и параметра асимметрии от f и dg. Эти зависимости также можно использовать при решении обратной задачи.

184