- •Федеральное агентство по образованию
- •6. Механические колебания. 56
- •1. Физические величины и их единицы измерения. Математические операции с физическими величинами. 6
- •2. Кинематика поступательного и вращательного
- •3. Динамика поступательного и вращательного
- •4. Силовые поля, закон всемирного тяготения.
- •5. Работа силы. Мощность. Энергия. 47
- •Физические основы механики
- •1.1. Элементы кинематики.
- •1.2. Динамика поступательного и вращательного движения.
- •1.3. Силовые поля. Элементы теории гравитационного поля.
- •§ 55 – 58; С 187 – 195;
- •§ 5.4 – 5.6; С. 55 – 62.
- •1.4. Работа силы. Мощность. Энергия.
- •1.5. Механические колебания.
- •1.1. Основные определения.
- •1.2. Международная (интернациональная) система единиц измерения физических величин (си).
- •6.6.2. Биения
- •6.6.3. Сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний одинаковой частоты
- •6,5.3. Добротность
- •6.6. Сложение колебаний
- •6.6.1. Сложение двух гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •1.3. Кратные и дольные единицы измерения.
- •6.5.2. Резонанс
- •6.5. Вынужденные колебания
- •6.5.1. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний
- •1.4. Некоторые рекомендации по правильному
- •1.5. Математические операции с
- •6.4. Собственные затухающие колебания
- •6.3.4. Энергия собственных незатухающих колебаний.
- •1.6.1. Умножение векторной величины на скаляр.
- •1.6.2. Сложение двух векторных величин.
- •1.6.3. Вычитание векторных величин.
- •1.6.4. Разложение векторных величин
- •6.3.Свободные незатухающие колебания.
- •1.6.5. Скалярное произведение двух векторов r1 и r2 определяется как скаляр (число).
- •1.6.6. Векторное произведение двух
- •1.7. Дифференцирование и интегрирование физических величин.
- •1.7.1. Табличные формулы.
- •6.2. Кинематика колебательного движения
- •6.1. Основные понятия
- •1.7.2. Полный дифференциал.
- •1.7.3. Дифференцирование векторных физических величин.
- •1.7.4. Интегральные и дифференциальные физические
- •5.8. Энергия вращательного и плоского движений.
- •5.6. Закон сохранения полной энергии (закон Ломоносова).
- •5.7. Применение законов сохранения импульса и энергии. Соударения.
- •2.1. Основные понятия.
- •2.2 Кинематика материальной точки.
- •5.5. Закон сохранения механической энергии
- •5.4.1. Потенциальная энергия упруго деформированного тела.
- •5.4.2. Потенциальная энергия гравитационного притяжения двух тел
- •5.4. Потенциальная энергия
- •2.3. Кинематика абсолютно твердого тела
- •2.4. Механический (классический) принцип относительности.
- •4.5. Гравитационное поле.
- •3.3. Закон сохранения импульса
5.4. Потенциальная энергия
Потенциальная энергия Wn - скалярная физическая величина характеризующая меру взаимодействия тел. Потенциальная энергия – энергия положения, зависящая от взаимного расположения взаимодействующих тел. Если кинетическая энергия может служить характеристикой даже одного тела, то потенциальная энергия - энергия взаимодействия как минимум двух тел. Например, части пружины взаимодействуют друг с другом, взаимно отталкиваясь при её сжатии . и взаимно притягиваясь при её растяжении. Значит, деформированная пружина обладает потенциальной энергией взаимодействия её частей. Система камень и Земля, взаимно притягиваясь в соответствии с законом всемирного тяготения, обладает потенциальной энергией. Неточно говорить в этом случае о потенциальной энергии только одного камня, как это часто, к сожалению, делается.
Поскольку силы взаимодействия зависят от расстояния между телами, то и говорят, что потенциальная энергия - энергия положения. Условимся называть потенциальной энергией системы (тел) физическую величину Wп, уменьшение которой равно положительной работе внутренних сил: Wn1 - Wn2 = A или A = - (Wn2 - Wn1), (5.14)
где Wn1 – начальное значение потенциальной энергии, Wn2 – её конечное значение.
50
. (5.9)
5.2. Энергия
Энергия W - скалярная физическая величина, количественно характеризующая меру движения и взаимодействия всех видов материи. Энергия в изолированной системе не возникает из ничего и не исчезает, она может только переходить из одной формы в другую - это один из наиболее фундаментальных законов природы (Закон Ломоносова).
В соответствии с различными видами движения материи существуют разные формы энергии: механическая, внутренняя, электромагнитная, ядерная и др. Это деление несколько условно. Так, внутренняя энергия складывается из кинетической энергии хаотического движения молекул, атомов относительно центра масс тела и потенциальной энергии взаимодействия этих частиц друг с другом.
Упомянутые выше кинетическая и потенциальная энергии являются разными видами механической энергии.
Механическая энергия - скалярная физическая величина, характеризующая способность тела совершать работу:
, (5.I0)
Для вывода любого вида энергии удобно пользоваться одним и тем же приемом: сначала определить работу по (5.3), а затем с помощью (5.10) перейти к энергии, т.е., решить систему уравнений:
(5.11) а из сопоставления уравнений (5.11) следует
. (5.12)
То есть элементарная энергия (или ее изменение) равна скалярному произведению силы на элементарное перемещение.
5.3. Кинетическая энергия
Кинетическая энергия Wk - скалярная физическая величина, характеризующая меру механического движения тела. Кинетическая энергия - энергия движения, определяемая массой тела и его скоростью.
Рассмотрим движущееся под действием силы (или равнодействующей нескольких сил) тело массой m.
23
Модуль общего ускорения а найдем по формуле (2.9) и рис. 2.4
а = = √ а²n+ a² . (2.13)
Частные случаи
1). = 0. Это возможно
только при r = ∞ (см. (2.11)), то
есть траектория – прямая линия.
Вывод: при прямолинейном
движении нормальное ускорение
отсутствует.
0 Рис. 2.4. 2). = 0. Это возможно
(согласно (2.12)), когда || = const, то есть при равномерном движении. Нормальное ускорение при этом постоянно (см. (2.11)). Таким образом, всякое движение ускоренное (движение по инерции).
3). = 0, = 0. Следовательно, =0, , r =, то есть данное движение – равномерное и прямолинейное.
Обобщим вышесказанное:
Равномерное прямолинейное движение.
(=const, = 0, = 0). При этом перемещение можно найти по (2.4), а путь по (2.5):
; ;;, (2.14)
|d|=;;. (2.15)
Если при t = 0 тело находится в начале координат, то ;.
Равнопеременное прямолинейное движение.
(const, = 0, = const).
; ;
(2.16)
(2.17)
24
Неравномерное прямолинейное движение
; . (общие уравнения кинематики) (2.18)
Равномерное движение по окружности
(, но ; , , ).
В данном случае удобно перейти
к угловым величинам:
- угловое перемещение,
- угловая скорость,
0 - угловое ускорение.
На рис. 2.5 видно, что
, , (2.19)
Рис. 2.5. где - перемещение,- радиус окружности,и- радиус-векторы.
Угловой скоростью называют векторную физическую величину, характеризующую быстроту изменения углового перемещения:
. (2.20)
Аналогично, угловое ускорение . (2.21)
С помощью (2.19) можно найти связь между и с соответствующими линейными величинами и :
, , (2.22)
, . (2.23)
Поскольку и- величины векторные, направление которых находится по правилу правого винта, то налицо векторные произведения соответствующих векторов:
; . (2.24)
К вращательному движению применимы все формулы поступательного (прямолинейного) движения (см. (2.14) – (2.18)) при
49
Мощность N – скалярная физическая величина, характеризующая, быстроту (скорость) совершения работы:
при . (5.5)
Учтя (5.1), получим еще одно выражение для определения мощности: (5.6)
где - скорость перемещения тела. За единицу измерения работы в СИ принят джоуль: [А] = [F]·[]=Н·м = Дж. Единица измерения мощности - ватт: [N] = [A]/[t] = Дж/с = Bт.
Вcе силы, встречающиеся в макроскопической механике, подразделяются на консервативные (потенциальные) и неконсервативные.
Консервативными называются силы, работа которых зависит только от начального и конечного положений тела. Причем работа консервативной силы по произвольной замкнутой траектории (контуру) L равна нулю. Это следует из рассмотрения рис.5.3. изменение направления движения тела например,
в точке 2 вызывает изменение знака проекции консервативной
силы и знака её работы, то есть Рис. 5.3.
. Поэтому,
или . (5.7)
В этой формуле знак указывает на то, что интегрирование проводится по замкнутому контуруL (см. также п. 4.1).
В качестве примера рассмотрим работу, совершаемую при перемещении тела в поле центральных сил (см. п. 4.2), например, в гравитационном поле. Докажем, что центральные силы консервативны, то есть , (5.8)
где учтено уравнение (4.2).
Действительно, так как , то, a(тело вышло из точки1 и вернулось в эту же точку), то
48
Из (5.3) явствует, что сила не совершает работу в следующих случаях:
l) когда точка приложения силы неподвижна (тело покоится)
и r = const, a dr = 0;
2) если сила направлена по нормали к перемещению (угол), например, центростремительная сила работы не совершает.
Работу производит лишь тангенциальная (касательная) составляющая силы. При этом, если < (см.рис. 5.1.а), то А > 0, если >(см.рис.5.1,б), тоА < 0.
0
Рис. 5.1. б/
r
Рис. 5.2. Когда сила F постоянна на перемещении (рис. 5.2, a), то
. (5.4)
На рис.5.2,а видно, что работа постоянной силы соответствует площади прямоугольника со сторонами Fr и .
Если же сила различна в разных точках пути, то работа (см. рис. 5.2, б) численно равна площади криволинейной трапеции; аналитически она представляется формулой (5.3).
25
замене в них линейных величин на угловые (см. (2.19), (2.20), (2.21), (2.24)).
Период вращенияТ– этовремя одного оборота(при этом), гдеN– число оборотов.
Частота вращения–число оборотов в секунду:.
Учитывая эти определения, а также (2.21), получаем:
. (2.25)
Векторы ,инаправлены вдоль оси, перпендикулярной плоскости вращения и проходящей через центр окружности.
При ускоренном движении все эти три вектора сонаправлены; при замедленном (торможении) - имеет направление противоположноеи.