- •Федеральное агентство по образованию
- •6. Механические колебания. 56
- •1. Физические величины и их единицы измерения. Математические операции с физическими величинами. 6
- •2. Кинематика поступательного и вращательного
- •3. Динамика поступательного и вращательного
- •4. Силовые поля, закон всемирного тяготения.
- •5. Работа силы. Мощность. Энергия. 47
- •Физические основы механики
- •1.1. Элементы кинематики.
- •1.2. Динамика поступательного и вращательного движения.
- •1.3. Силовые поля. Элементы теории гравитационного поля.
- •§ 55 – 58; С 187 – 195;
- •§ 5.4 – 5.6; С. 55 – 62.
- •1.4. Работа силы. Мощность. Энергия.
- •1.5. Механические колебания.
- •1.1. Основные определения.
- •1.2. Международная (интернациональная) система единиц измерения физических величин (си).
- •6.6.2. Биения
- •6.6.3. Сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний одинаковой частоты
- •6,5.3. Добротность
- •6.6. Сложение колебаний
- •6.6.1. Сложение двух гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •1.3. Кратные и дольные единицы измерения.
- •6.5.2. Резонанс
- •6.5. Вынужденные колебания
- •6.5.1. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний
- •1.4. Некоторые рекомендации по правильному
- •1.5. Математические операции с
- •6.4. Собственные затухающие колебания
- •6.3.4. Энергия собственных незатухающих колебаний.
- •1.6.1. Умножение векторной величины на скаляр.
- •1.6.2. Сложение двух векторных величин.
- •1.6.3. Вычитание векторных величин.
- •1.6.4. Разложение векторных величин
- •6.3.Свободные незатухающие колебания.
- •1.6.5. Скалярное произведение двух векторов r1 и r2 определяется как скаляр (число).
- •1.6.6. Векторное произведение двух
- •1.7. Дифференцирование и интегрирование физических величин.
- •1.7.1. Табличные формулы.
- •6.2. Кинематика колебательного движения
- •6.1. Основные понятия
- •1.7.2. Полный дифференциал.
- •1.7.3. Дифференцирование векторных физических величин.
- •1.7.4. Интегральные и дифференциальные физические
- •5.8. Энергия вращательного и плоского движений.
- •5.6. Закон сохранения полной энергии (закон Ломоносова).
- •5.7. Применение законов сохранения импульса и энергии. Соударения.
- •2.1. Основные понятия.
- •2.2 Кинематика материальной точки.
- •5.5. Закон сохранения механической энергии
- •5.4.1. Потенциальная энергия упруго деформированного тела.
- •5.4.2. Потенциальная энергия гравитационного притяжения двух тел
- •5.4. Потенциальная энергия
- •2.3. Кинематика абсолютно твердого тела
- •2.4. Механический (классический) принцип относительности.
- •4.5. Гравитационное поле.
- •3.3. Закон сохранения импульса
6.3.Свободные незатухающие колебания.
Как и все механические движения, гармонические колебания подчиняются второму закону Ньютона (см. (3.2)). Если масса осциллятора неизменна (что в большинстве случаев и имеет место),
то удобнее пользоваться выражением для любого вида колебательного движения.
Рассмотрим закономерности свободных незатухающих колебаний нa примере идеальных маятников (пружинного, математического и физического), на которые не действуют никакие силы сопротивления.
6.3.1. Пружинный маятник представляет собой груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине и совершающий колебания под действием силы упругости Fy = - kx (см.(6.2)).
Уравнение колебательного движения при этом
, (6.9)
Учтя (6.2), получим или.
Если обозначить , (6.9’)
тогда будем иметь , (6.10)
то есть колебания данного осциллятора - незатухающие. Из (6.9’)
имеем (6.11)
Использовав (6.4), найдем период колебания пружинного маятника
(6.12)
α - мал
6.3.2. Математический маятник - это
идеализированная система, состоящая из
материальной точки, подвешенной на
длинной нерастяжимой нити (рис.6.2).
На отклоненный из положения
равновесия математический маятник
действует сила:
,
15
1.6.5. Скалярное произведение двух векторов r1 и r2 определяется как скаляр (число).
r = (·) = || · ||·cos = r1· r2 · cos, (1.5)
где – угол между векторами.
Свойства скалярного произведения
(·) = (·); ·(a · + b · r3) = a·(·) + b·(· r3), (1.6)
()2 = (·) = || · ||·cos = || · ||·cos 0 = r2.
Таким образом, квадрат вектора есть скаляр.
Если два вектора перпендикулярны друг другу (ортогональны),
то (·) = 0, = π / 2, 3π / 2, …, (1.7)
если параллельны, то (·) = + r1· r2, = 0, (1.8)
если антипараллельны, то (·) = – r1· r2, = π. (1.9)
Не существует действия, обратного скалярному умножению векторов, т.е. деление на вектор – это не имеющая смысла неопределенная операция.
1.6.6. Векторное произведение двух
векторных величин.
Если из двух векторов ив трехмерном пространстве образовать векторное произведение [·], то оно будет вектором, модуль которого равен площади образованного векторами и параллелограмма (рис. 1.5.):
= [·]; || = || · || ·sin α, (1.10)
где α – угол между векторами и.
Вектор перпендикулярен ки:
[·[·]]=[r2·[·]] = 0, (1.11)
а направление определяется по правилу буравчика (правого винта).
Числ.
S = |[·]| = ||.
S
Рис. 1.5.
16
Чтобы найти направление результирующего вектора необходимо: 1) расположить буравчик перпендикулярно векторуи вектору(см. рис. 1.5.); 2) вращать ручку буравчика по кратчайшему пути от вектора, стоящего на первом месте в векторном произведении () к другому вектору (); 3) поступательное движение буравчика укажет направление вектора.