книги из ГПНТБ / Гликман Б.Ф. Автоматическое регулирование жидкостных ракетных двигателей
.pdfГ Л A B А . V
ДИНАМИКА ТУРБОНАСОСНОГО АГРЕГАТА
5.1.УРАВНЕНИЯ ТУРБИНЫ
Основной зависимостью, описывающей работу турбины как в статике, так и в динамике, является уравнение мощности тур бины
N T = L^GTr1Т, |
(5.1) |
сі
где LaR= — -----адиабатическая работа газа в турбине;
Сі — абсолютная скорость истечения газа из сопел турбины;
GT — расход газа через турбину;
г]т — коэффициент полезного действия турбины. Адиабатическая работа определяется соотношением [66]
L ад |
У. |
Рм |
X— 1 |
R T r |
|
|
Ртт |
X — 1
X
(5.2)
а расход газа через турбину (при докритическом режиме истече ния)
|
2* |
О |
х +X |
1 ~ |
От= |
|
РС |
(5.3) |
|
X— 1 |
|
Ртт |
||
|
|
|
где рс — давление на срезе сопла турбины, зависящее от степе ни реактивности турбины р:
X — 1 |
X |
|
|
X — 1 |
(5.4) |
\ Ртт J
Степень реактивности турбины обычно определяется полуэмпиричѳской зависимостью
|
? = а + Ь - ^ |
+ с ( - ^ - ) 2 , |
(5.5) |
|
с1 |
\ CJ / |
|
пде |
и — окружная скорость лопаток; |
|
а, Ь, с — константы.
После линеаризации соотношений (5.1), (5.2) и (5.5) и приве дения вариаций параметров к 'безразмерному виду получаем сле дующие линейные уравнения для вариаций:
|
мощности турбины |
|
|
|
|
|
|
|
8 //т:=8^ад-(-8С7т-|-8лт; |
(5.6) |
|||||
|
адиабатической работы -газа |
|
|
|
|
||
|
8^-ад— 28сі = |
8Гт ßT(Ъры |
8/7Гг) |
(5.7) |
|||
и расхода газа через турбину |
|
|
|
|
|
||
|
8GT= Ьргг-----8Т т-f а т(Ьрс — 8р„), |
|
(5.8) |
||||
|
|
|
|
ж—1 |
|
|
|
где |
и __ |
(х |
0 ( Р м / Р г г ) |
X—1 |
|
(5.9) |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
.1 |
( Р м / Р г г ) |
|
|
|
|
а коэффициент расхода сст находится |
по |
формуле |
(4.11) |
(см. |
|||
рис. 4.1). Графики для |
коэффициента |
скорости истечения |
из |
сопел ßTприведены на рис. 5.1 в зависимости от перепада давле ния на сопле р м/ргг для различных значений показателя адиаба ты газа к. При критическом и сверхкритическом режимах исте чения газа коэффициент ßT принимается равным нулю. Подста
вив соотношения (5.5) в уравнение (5.4) |
и линеаризовав это |
|
уравнение, находим |
|
|
ьРс= П (8л — 8cj) + г 2Ьры+ г3Ър„, |
(5.10) |
|
где |
|
|
|
»-■1 ~ |
|
Ь р U — ІРы/Ртт) |
Х . |
|
Р + (1 — р) (Рм/Ргг)
,х-1
(1 -- р) (Рм/Ргг)________.
Р + (1 — р) (РиІРгт)
219
р
* 3 = |
|
X — 1 |
|
(1 — р) (Ры/Ргг) |
|
р + |
* |
|
Ъ £ ъ |
а + 2С |
(5.11) |
Рс 1
8п = Ыі— относительная вариация частоты вращения ТНА. Давление за Соплами турбины дрс — 'параметр промежуточ
ный; его можно исключить, подставив вариацию брс из соотно-
0,5 |
0,6 |
Ц7 |
0,8 |
0,9 |
рм/ргг |
Рис. 5.1. Зависимость коэффициента скорости ßT от перепада давления Рм/Ргг и показателя адиабаты х
шения (5.10) в уравнение расхода (5.8). В результате получаем другую форму уравнения .расхода:
\_
гз 2 ІѴ ч -і 8Ат + |
|
+ «Т ( г 2 + Y %гі) — J- ( 1+ <Ѵі) 8^ т + атг18л. |
(5.12) |
Для коэффициента полезного действия турбины используют один из двух видов зависимостей:
или % = / 2 яг,
Ѵтт
ГД8 Ят РггІРм-
Линеаризация этих зависимостей привадит к следующим соотно шениям для івариации к. и. д. турбины:
8Пт=ф Сі(8 и -8 Сі)= фСі(8/г + -і- |
|
|
(5-13) |
|||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
8т1т=Фр(8/>гг —8/Ü + t i ( |
Sk ~ Y |
8Tt) ’ |
(5Л4) |
|
где |
|
|
|
|
|
' |
. |
__ а /с1 |
дщ ш |
__ _щ_ jjTjT, |
__ п / Ѵ т т |
<Hr |
|
|
Ъ |
ö(a/c) |
дпт% |
д{%п/у Тг) |
||
Подставив в |
уравнение мощности |
турбины |
(5.6) |
выражения |
||
(5.7) |
, (5.8), |
(5.14), получаем |
|
|
|
|
|
8^ т — ~ ( 1— Фл) 8^т + ( 1— а т+ Фр + Рт) 8Лт~Ь |
|||||
|
|
+ |
(ат - ^ - Р т ) 8Лм + ^ 8«- |
|
(5.15) |
Если турбина имеет заметную (реактивность, то аналогичное уравнение с учетом реактивности можно получить, подставив в уравнение (5.6) вместо соотношения (5.8) зависимость (5.12).
Приведенное выше уравнение мощности турбины относится к случаю, когда временем пребывания газа в коллекторе турбины (см. § 4.7) можно пренебречь или когда в коллектор газ подво дится по всему периметру. В случае необходимости учитывать
распределенность выхода из |
газогенератора |
следует |
изменить |
||||
уравнения для адиабатической работы (скорости |
истечения) |
||||||
газа (5.7) |
и для расхода таза |
(5.8). |
сопловой |
аппарат |
турбины |
||
Уравнение расхода газа |
через |
||||||
было выведено в § 4.7 [см. |
(4.63)]. |
Уравнение |
адиабатической |
||||
работы в |
линеаризованном |
виде |
по аналогии |
с |
уравнением |
(5.7) запишем для струйки таза, проходящей через элементар
ный, участок соплового аппарата длиной dx *, так: |
|
|
аЫад(х)=ЬТ(х) - р ---- г'т (8Аі »Угг) |
. |
(5.16) |
МчОЛ |
‘ КОЛ |
|
Учтя, что согласно принятым условиям (см. § 4.7) давление вдоль коллектора в каждый момент считается постоянным, и исполь зовав для вариации температуры 6Ттсоотношение (4.62), проин тегрировав уравнение (5.16) по л: от 0 до /КОл, получаем оконча-
* Координата х отсчитывается (см. рис. 4.14) от входного сечения кол лектора соплового аппарата. Высота соплового аппарата постоянна,'площадь элементарной струйки'пропорциональна dx/lKол, где'7К0л — длина соплового аппарата.
221
тельно следующую зависимость для амплитуды вариации сред ней по колесу турбины адиабатической работы газа:
» 1 ,,= - - ^ |
- - М ^ м - ¥ г г ) + |
Ѵгг. |
(5.17) |
і“Ткол + |
1 |
* |
|
которую с учетом термодинамического соотношения (4.62) мож но переписать в других переменных:
— %-- 1 —
_ |
__ |
ST't |
®Ргг |
_ |
_ |
__ < _ |
87ад= 2SCl-----------;---- --------------- ßT18Л , - |
Ьртт)+ |
-- ----- Ьргг. |
||||
|
|
і^Ткол + |
1 |
|
|
% |
|
|
|
|
|
|
(5.18) |
Подставив соотношение (5.18) в уравнение (5.6) и (5.13), нахо дим зависимость для амплитуды вариации мощности турбины с учетом распределенности выхода из 'газогенератора:
Ш = |
1 — а. |
%— 1 |
|
' - т М ^ + Ѵ |
SA |
||
2 % |
|
||||||
|
|
|
|
||||
|
+ ат ~ ( 1 |
— |
|
|
|
|
|
|
|
(фСі- |
1 ) |
5Г. |
X — 1 |
_ |
|
|
|
|
Ъргг |
(5.19) |
|||
|
|
|
2 |
(ішткол + 1 ) |
|
||
|
|
|
|
|
В случае распределенного выхода из газогенератора уравнение для вариации мощности турбины оказывается уже дифферен циальным, причем в уравнение входит производная от вариации мощности турбины.
5.2. УРАВНЕНИЯ ЦЕНТРОБЕЖНЫХ НАСОСОВ
Уравнения насосов ТНА устанавливают связи между часто той вращения крыльчатки насоса, расходом жидкости через него с напором, развиваемым насосом, и потребляемой им мощ ностью. Изменение момента количества движения жидкости в колесе насоса определяется уравнением [53] (рис. 5.2)*
^ = r |
H |
prc*i l / + j’p r,w i/= |
|
|
|
|
V |
/ |
|
= |
j |
?rFudV + |
jj rpudf.. |
(5.20) |
Vf
*То же воспринимается и в любой другой неподвижной точке внутри крыльчатки.
222
где Rz — составляющая главного момента ‘количества дви жения жидкости относительно оси z, совпадающей
сосью насоса;
г— радиус кольцевого элемента в потоке жидкости;
Си, сп — проекции абсолютной |
скорости |
жидкости на |
нор |
|
маль к элементу 'поверхности / |
и на |
направление |
||
переносной (окружной) скорости и; |
|
|
||
Fu — проекция суммарной |
массовой силы |
на направле |
||
ние скорости и; |
|
|
|
|
Ри — составляющая силы давления в направлении |
ско |
|||
рости и. |
|
|
|
|
Будем рассматривать абсолютное движение, так как в от
носительном движении |
урав |
|
|
|||||
нения усложняются из-за необ |
|
Сг |
||||||
ходимости |
учитывать |
центро |
|
|||||
бежные и кориолисовы силы. |
|
|
||||||
Однако |
абсолютное |
|
движение |
|
|
|||
жидкости во вращающемся ко |
|
|
||||||
лесе насоса при стационарном |
|
|
||||||
режиме его работы |
принципи |
|
|
|||||
ально нестационарно, |
так |
как |
|
|
||||
в процессе |
обтекания |
лопаток |
|
|
||||
колеса |
потоком жидкости воз |
|
|
|||||
никает определенное поле ско |
|
|
||||||
ростей |
и |
давлений, |
которые |
|
|
|||
воспринимаются в |
неподвиж |
|
|
|||||
ной точке на выходе |
из |
|
коле |
|
|
|||
са * как |
пульсации |
с частотой, |
Рис. 5.2. Схема проточной ча |
|||||
равной |
произведению |
числа |
сти |
насоса |
||||
лопаток |
на |
частоту |
вращения |
|
|
|||
колеса. |
|
|
скоростей 'в |
насосе (см. рис. 5.2) следует, |
||||
Из треугольника |
||||||||
что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cu= w u-\-u = u — w sin у, |
(5.21) |
||||
где |
w — относительная скорость движения жидкости; |
|||||||
и = аг — переносная |
(окружная) скорость |
движения жид |
||||||
|
|
кости. |
|
|
|
(5.20) |
можно разбить на три интегра |
|
Второй интеграл формулы |
ла: по поверхности колеса fKи по сечениям потока на входе и вы ходе из колеса f і и f2. Для того, чтобы не учитывать нестационарность поля абсолютной скорости, А. А. Ломакин [53] вводит понятие среднего момента скорости на входе и выходе из колеса:
* На рис. 5.2 треугольник скоростей построен для выходного сечения 2 крыльчатки насоса. Соответственно ко всем индексам добавлена цифра 2.
223
f Pr c uc nd f |
I r c „ d G |
(c„r)l = — |
u_____ |
|
|
j Pc nd f |
|
J ? r c ucnd f |
J |
( v ) a = n |
Ta |
J PCtftf |
|
J 2 |
|
r c ud G
G
где G — массовый секундный расход жидкости. |
(5.20) |
|
С учетом этих соотношений второй интеграл в уравнении |
||
приводится к следующему виду: |
|
|
\ ?rcucnd f = G [(< v )s -(iy -)i]+ |
J ?rcucnd f . |
(5.22) |
> |
/к |
|
Следует еще раз подчеркнуть, что абсолютная скорость дви жения жидкости в крыльчатке зависит как от угла поворота крыльчатки ■0 ', так и от времени. Для того чтобы избежать труд ностей с вычислением интегралов, необходимо сделать предпо ложение, что при изменении среднего расхода эпюра скоростей в крыльчатке не изменяется. С учетом этого предположения и фор мулы (5.21) первый интеграл в уравнении (5.20) принимает вид
|
|
№ |
|
|
д с „ |
Ö9 ) dV = |
|
|
|
|
|
|
|
дЬ |
dt |
|
|
||
С |
~ ( |
ди |
. |
dw |
|
i’a |
d w |
sin yds, (5.23) |
|
ds- |
|||||||||
— \ |
p r F |
------- sin у ------ |
dt |
||||||
J |
\ |
dt |
|
dt |
|
|
|
S,
где s — элемент пути потока в крыльчатке. При интегрировании учли, что <?«/с№ = 0.
В работе [53] показано, что последние интегралы в соотноше ниях (5.22) и (5.23) равны и поэтому при суммировании взаим но уничтожаются. Интеграл от объемных сил (т. е. силы тяже сти) в правой части уравнения (5.20) из условий симметрии течения жидкости в колесе равен нулю. Последний интеграл в уравнении (5.20) дает момент сил взаимодействия колеса с пото
ком, т. е. крутящий момент на оси колеса |
(без учета сил трения): |
j rPud f = M Kp. |
(5.24) |
Подставив значения интегралов из соотношений (5.22), (5.23) и (5.24) в уравнение (5.20), .находим новую запись уравнения мо мента количества движения для жидкости в колесе насоса:
224
~ ~ = G [(C«r )2 - ( C«r )l]-f ^ ?rF |
d a |
sin Y d w d s = M K[, |
||
dt. |
~dt |
|
||
|
|
|
|
(5.25) |
Из треугольника скоростей (см. рис. 5.2) находим |
|
|||
c2={ü — w sin y)2 + ™ 2 cos2 |
y—и2— 2uw sin y-\-w2. |
(5.26) |
||
Кинетическая энергия потока жидкости в крыльчатке равна |
||||
|
Sa |
|
|
|
Е = ^ р |
сіу = -і_ ^ (и2 — 2im sin Y + ™2) РFds. |
(5.27) |
||
V |
Ji |
|
|
|
Секундная работа сил (т. е. мощность), действующих на жид кость в крыльчатке, определяется крутящим моментом и рабо той сил давления на входе р\ и на выходе из колеса р2:
N—Л4крш-f-p xF xw^ — p2F2w2.
Сдругой стороны, работа сил связана с изменением кинетиче ской энергии жидкости. Использовав уравнение (5.26), находим
N — dE |
|
sin y+™ 2) PwF |i -j- |
d w |
W du |
siny + ® - ^ - j pFäs |
d t |
d t |
|
Sl
= 0(ö[(cBr)s- ( c er)1] - f | r « o ^ — |
sin y ) X |
Si |
|
X pFds-{-PiFysa^ — p2F2w 2- |
(5.28) |
Учтя, что (йг= п; pwF = G, а для cu имеется соотношение (5.21), уравнение (5.28) преобразуем в зависимость, определяющую те оретический напор, развиваемый крыльчаткой:
Р2 —Р1 = -* -[(« “ — ™!) — (и? — ®і)] —
- |
р |
| |
( |
J |
S |
L |
- |
|
•Si |
|
|
|
|
|
|
В действительности, в крыльчатке и в других элементах имеются потери на утечки, трение', удары, повороты жидкости и т. д., ко торые зависят от частоты вращения насоса и от расхода жидко сти через него. От этих же составляющих зависит и теоретичее-
8 — 3714 |
225 |
кин напор (5.29), развиваемый насосом. Напорную характери стику насоса в статике удобно представлять [6 6 ] в виде многочлена
AA..CT= -Afts + ß№G+ CG2.
В динамике вследствие инерции жидкости в уравнении должны появиться дополнительные составляющие, описываемые интегра лом в уравнении (5.29). Кроме того, необходимо учитывать инер цию жидкости в неподвижных элементах насоса: входном пат рубке, спиральном отводе, диффузоре. Для этих элементов инер ционный член определяется так же, как и для гидравлического
.тракта с переменной площадью (см. гл. Ill):
sk¥l |
|
|
sk + 1 |
|
|
Г |
dw d s - |
dCi |
Г |
ds |
(5.30) |
J |
dt |
dt |
) |
P F k |
|
sk |
|
|
sk |
|
|
где Fh — проходное сечение k-ro участка проточной части. Интег рал в уравнении (5.29) можно привести к более удобному виду
(см. рис. 5.2):
|
н |
dw |
da sin у ) ds — |
|
|
|
и |
dt |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
_ dGU |
г V |
1 + c t g 2 |
ds — 2 я dn |
г sin yds, |
(5.31) |
dt |
J |
HPF |
dt |
|
|
|
Sa |
|
|
|
|
где ß — угол между касательной к лопатке |
и направлением ок |
||||
ружной скорости и\ |
|
|
|
||
р. — коэффициент стеснения сечения лопатками. |
|
Окончательно уравнение напорной характеристики насоса мож но записать так:
ДА, = Ьря. „ - А а - ^ - + Ая- £ , |
(5.32) |
dt dt
где коэффициенты Аа и Ап находятся с помощью интегралов в соотношениях (5.30) и (5.31). Для вычисления интегралов необ ходимо знать геометрические характеристики проточной части насоса. Линеаризовав уравнение напорных характеристик насо са (5.32), находим
|
8Д/>н=Н*80 + фя8 / і - г н- |
^ |
+ тя - ^ - , |
(5.33) |
||||
|
|
|
|
|
dt |
|
dt |
|
где |
фг - _ ! ^ ^ Д ц - |
ф = — __ дДДь- |
|
|||||
T G |
4 |
-NO » |
Т Л |
. |
-J |
» |
|
|
|
|
А р н |
ди |
|
|
Ари д/г |
|
|
?2 6
t „ = A r G |
G |
У 1 + Clg2 ß ds- |
•’*+1 |
d s |
: (5.34) |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Vn |
Vi. |
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/?. |
/Z |
Sа |
|
|
|
|
2яр J г sin |
. |
|
(5.35) |
||
|
T„ = Al Д/>11 |
Mt |
|
|||
|
|
|
|
|
Сумма интегралов в выражении (5.34) берется по всем непод вижным элементам проточной части насоса (кроме крыльчатки).
В уравнение ТНА входит момент сопротивления, создаваемый насосами, который определяется уравнением (5.25). В это урав нение входят первый член, определяющий момент сопротивления в статике М„.Ст и интеграл, характеризующий инерцию жидко сти в насосе. По аналогии с соотношением (5.31) преобразуем интеграл в уравнении (5.25):
Si
Г |
г |
г г |
/ du |
. |
dw \ , |
|
\ |
г |
------- sin у ------ }ds = |
|
|||
J |
|
|
Ы |
|
d t } ■ |
|
S t |
|
|
|
|
|
|
= 2 я dn |
r2Fds- d G |
г y i + c t g 2 ß |
г sin у ds. |
|||
d t J |
|
|
d t |
J |
p |
|
Si |
|
|
|
SI |
|
|
После линеаризации и подстановки |
соотношения (5.36) |
|||||
ние момента сопротивления насоса принимает вид |
||||||
|
|
|
|
|
( jY) |
rfSG |
|
|
|
|
d t |
*LH |
d t |
|
|
|
|
|
где
т(„ЛГ)= —
■^H
|
«Ja |
2Я р ^ r ^ F d s - , |
|
Мн |
J |
Sü |
St |
|
|
\ ] / l + |
ctg2 ß r sin y d s . |
J |
|
st |
|
(5.36)
уравне
(5.37)
( 5 . 3 8 ,
(5.39)
При выводе уравнений динамики для напорных характерис тик и момента сопротивления насоса не принимались во ‘внима ние кавитационные явления, которые могут иметь место в виде местной кавитации на шнеке или на входных кромках крыльчатки [3, 6 6 ]. Имеющиеся расчетные методики по динамике кавитации в насосе [73] носят полуэмпирический характер и требуют дальней шей экспериментальной проверки. Поэтому использование их при расчетах динамических характеристик двигателя в настоящее время не целесообразно.
8* |
227 |