книги из ГПНТБ / Козырев, А. П. Теория тепловых и гидродинамических процессов в атомных энергетических установках учеб. пособие
.pdfрые состояли бы только из величин, входящих в условия однозначности, а также исключить из рассмотрения кри терии, содержащие величины, которые трудно или вообще невозможно измерить в опытах. Суть правила комбиниро вания критериев в том, что комбинация двух или несколь ких первичных критериев также является критерием подо бия, при этом общее число критериев подобия рассматри
ваемого процесса должно быть неизменным. |
|
|
||||||||
Действительно, |
если |
из |
анализа |
подобия двух |
физи |
|||||
ческих |
явлений получено |
m |
критериев подобия: |
|
||||||
К |
= Idem,, |
|
Id em , ... ? |
|
осСегтъ, |
|
|
|||
то после деления всей совокупности на любой из этих |
|
|||||||||
критериев, например, на |
|
или |
|
, будем |
|
|||||
иметь: |
|
^ |
|
|
К |
. , |
|
|
||
Ц = Idem, • |
— =id em ; |
• —m = idem |
|
|
||||||
|
< |
К, |
|
|
К, |
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— = Idem ; — = i |
d e |
m |
; К |
= Idem |
|
|
||||
|
К |
’ |
к |
|
’ |
|
’ |
|
|
|
1?сли для двух |
процессов |
одинаковы критерии К^,К |
. . |
|||||||
‘ |
К |
, |
то будут одинаковы |
и критерии |
-d. ■М . |
|||||
^ |
каждой |
|
|
|
|
|
Хт ' *т |
|||
Таким образом, |
системе первичных критериев |
по |
||||||||
добия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• ' ' > |
™ |
|
|
( 2 .II) |
|
эквивалентна система |
критериев |
|
|
|
|
|||||
|
, ■■- , |
Кал.. К*( , К *., - ■■. |
|
(2.12) |
||||||
где |
неопределяющие критерии |
подобия. |
|
|
60
_ |
К». - определяющие критерии подобия. |
||
Ьь |
п + р = т |
неизменно должно |
|
При этом |
равенство |
||
выполняться при любом комбинировании критериев. |
|||
§ 8. |
Условия подобия гидродинамических процессов |
Для гидродинамического подобия двух потоков жидко сти необходимо, чтобы движение осуществлялось в гео метрически подобных системах и чтобы соблюдалось по добие полей физических величин, существенно влияющих на гидродинамику потока* скорости, плотности, вязкос ти, давления и т .д . В этом случае кроме геометричес кого и кинематического подобия должно соблюдаться и динамическое подобие потоков, т .е . в сходственных точках двух потоков должны действовать одноименные силы, а отношения одноименных сил во всех сходствен ных точках потоков должны быть равными.
На основе указанных условий подобия двух потоков вязкой жидкости для каждого класса гидродинамических задач, имеющих одноструктурные уравнения, можно полу чить специальные критерии подобия. Эти критерии исполь зуются при экспериментальных исследованиях и обобщений результатов опытов по гидродинамике потока жидкости.
Выведем критерий гидродинамического подобия для движения вязкой несжимаемой жидкости, которое описы
вается уравнением Навье-Стокса. Рассмотрим |
натурный |
и модельный потоки. Присваивая индекс н |
параметрам |
натурного потока и ограничиваясь уравнением в проек
циях |
на ось ос |
, будем иметь |
|
||
£ |
диг. |
-игХН |
Э й с |
Эипсон _ |
|
Т с |
ЛН + А |
г иГ |
+ и /гн д%И |
||
|
|
|
г дУ* |
|
6 1
Присваивая |
индекс |
|
м величинам |
модельного |
потока, бу |
|
дем иметь |
соответственно |
|
|
|
||
Рм дъм |
п ( |
д<*ух„ |
3-иг |
-J- -LLT |
хм |
|
|
|
О ССм |
З а |
|
||
|
|
ZM Э х „ / |
||||
|
|
|
|
О м |
г |
ч (2.14) |
|
Ь N |
|
|
|
||
|
|
|
Э Ч * . 9 V a |
|
||
;Р Д хм |
Эосл ■ д |
. э»; |
|
■+ |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Поскольку рассматриваемые процессы геометрически, кинематически и динамически подобны, все величины мо дельного потока связаны с величинами натурного потока во всех сходственных точках через множители подобного преобразования:
“ и - сг х »; |
*«= c i V > r ~=<4 V , |
|
|
"м- cwn |
; р„= а д ; д,- срРя; |
с д ; |
(2.15) |
J V Л Л ■
Выразим все величины, входящие в уравнение Навье-Сток- са для модельного потока, через множители подобного преобразования и соответствующие величины натурного потока. Тогда вместо уравнения (2.14) получим
СрС^ |
се £ К 1Зх. |
+ -ОГ |
+ чяг |
- ^ х н |
|
||||
Г JH |
Т |
гн |
Э х . |
62
ex. |
|
Л |
|
+ |
Ц н |
|
|
М |
и$Гх |
З х и |
0Х: |
|
ь:£ |
э* мЦ |
|
|
|
|
|
||||
|
Уравнение (2.16) отличается от уравнения (2.13) ко |
||||||
эффициентами при членах уравнений, |
выражающих разные |
||||||
по своей физической природе силы, |
отнесенные |
к единице |
|||||
объема. |
По условию динамического |
подобия отношения |
между действующими одноименными силами в сходственных точках модельного и натурного потоков должны бмть рав ными. Тогда после деления каждого члена уравнения (2.16) для модельного потока на одноименный член урав
нения (2.13) для натурного потока и приравнивания ре
зультатов деления |
получим |
|
|
|
|
Cf Cw |
CJ>Gt |
|
|
ср |
CJ4CW |
'v |
ч |
= СРСГ |
се° |
(2 .17) |
|
J |
* |
Ч |
Первый член равенства определяет отношение локальных сил инерции, второй член - отношение конвективных сил инерции, третий - отношение объемных сил тяжести, чет вертый - отношение сил давления, пятый - отношение сил вязкости. В большинстве гидродинамических задач наибо лее важными являются конвективные силы инерции, по которым и необходимо прежде всего выполнять моделиро вание. Разделим все члены равенства (2,17) на второй член, после чего получим
с в _ |
, |
Gfrce |
Со C'w &0 |
cw 4~ |
“ |
с* |
(2.18) |
|
Подставляя в (2 .18) значение множителей подобного пре образования из (2 .15), получим следующие критерии гид родинамического подобия:
63
1If тг |
urv |
м или |
iif'U |
, |
н н |
м |
- = Но = bdem) |
||
|
|
|
V |
(2.19) |
где Но - критерий гидродинамической гоыохронности| определяет соотношение между локальньши и конвектив ными силами инерции в потоке и характеризует скорость изменения поля скоростей течения среды во времени.
Если |
|
Но = |
i d e m , то соотношение указанных |
сил в на |
|
турном |
и модельном потоках |
будет одинаковым, и эти |
|||
силы |
будут |
смоделированы. |
При установившемся |
движении |
процесс от времени не зависит и критерий Но не рас сматривается (первый член уравнения (2.16) исчезает).
Лалее из |
|
(2.18) получаем |
|
|
|
лхг1 |
v f |
или |
^ = F T , |
= i,deiu, (2.20) |
|
M |
-or |
’ |
|||
H |
|
|
|
|
|
где |
- |
критерий Фруда, |
или критерий гравитационно |
го подобия, поскольку он является мерой отношения сил тяжести и инерции в потоке.
Физический смысл комплекса станет ясным, если ум
ножить и разделить |
его на |
|
р |
. Тогда |
величина |
||||
|
|
является мерой отношения силы тяжести, |
|||||||
пропорциональной |
|
» |
к динамическому напору |
||||||
потока: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рн |
Рм |
|
или |
|
|
Р |
. |
, |
|
|
-иг' |
О -иг5- |
- — ^ = Е а = ucteno- |
||||||
Я |
|
р |
-иг |
|
(2. 21) |
||||
|
Sм |
м |
|
|
|
|
|||
где |
Ей, |
- критерий Эйлера, |
|
или критерий |
подобия |
||||
полей |
давления; |
является |
мерой |
отношения |
сил давления |
||||
и сил инерции в потоке. |
|
|
|
|
д р |
||||
Часто |
критерий |
записывают |
|
в |
виде Еи,=------- ; , так |
64
как при изучении гидравлических сопротивлений он ха рактеризует меру отношения статического перепада дав ления в потоке к его динамическому напоруs
и л и |
PvJ'l |
urt |
J* |
~ Y =■fie = totem,, ( 2 . 2 2 ) |
|
где Fie ~ критерий Рейнольдса, |
или критерий режима |
движения; характеризует гидродинамический режим потока и определяет отношение между силами вязкости и силами
инерции |
в потоке. |
|
|
|
|
|
Преобразуем критерий для уяснения его физического |
||||||
смысла, для чего умножим и разделим |
на |
. Тогда |
||||
Pup,= - £ ^ 1 |
характеризует |
меру |
отношения динами- |
|||
ческого |
/и -ur/c, |
|
/ |
|
\ |
|
напора потока |
(силы инерции) к силе вязкого |
|||||
трения, |
пропорциональной JH ^ |
. |
При |
Fie=Idem для |
||
модели |
и натуры |
будут |
смоделированы |
силы |
вязкости и |
инерции. Выполнение любого из указанных критериев по добия позволяет смоделировать только одну пару действу ющих в потоке сил.
Таким образом, гидродинамическое подобие двух пото ков вязкой несжимаемой жидкости выполняется при равен
стве чисел гомохронности, Фруда, |
Эйлера и Рейнольдса |
в сходственных точках потоков, |
т .е . при |
Н о = I d e m , ; F m = t o t e m ; E u , = t o t e m ; f i e = t o t e m .
В исследованиях по гидродинамике чаще всего прихо дится сталкиваться с определением перепада давления при известных остальных величинах, т .е . критерий Ей, будет определяемым (зависимым), а критерии Ho,Fm,fle ,
состоящие из величин, входящих в условия |
однозначно |
сти, будут определяющими (независимыми). |
Тогда уравне |
ние подобия можно написать в виде |
|
5,зак . 7д |
65 |
|
£ “ = f ( H o , F T , , l l e ) . |
(2.23) |
Вид функции |
теория подобия не устанавливает, |
и его |
обычно находят |
опытный путем на модели. В отдельных, |
|
наиболее простых случаях, как будет показано нике, |
функциональную зависимость (2.23) мохно найти аналити
ческим |
путем. |
|
|
|
|
|
При рассмотрении стационарных процессов критерий |
||||
Но |
можно не |
учитывать, поскольку параметры среды |
|||
во |
времени не |
меняются. Тогда уравнение подобия запи- |
|||
■ется |
в виде |
|
|
|
|
|
|
|
E u , = | [ p i e ?F ^ ) . |
( 2 . 2 4 ) |
|
|
Следовательно, |
для обеспечения гидродинамического |
|||
подобия двух потоков достаточно выполнения |
Рг=Ьс1епь |
||||
и |
fie - I d e m |
, |
поскольку автоматически выполняется |
||
Eu. = |
o d em |
, |
т .е . выполнение равенства |
независимых |
критериев обеспечивает подобие полей перепадов давления. При рассмотрении вынужденного движения жидкости си
лы тяжести существенно меньше сил |
вязкости, инерции и |
давления. В этом случае уравнение |
подобия записывается |
з виде |
|
|
(2 .25) |
Такой вид критериальной связи встречается в большом количестве практических задач (напорное движение жид кости в трубах и каналах, безотрывное обтекание крыла самолета, лопасти насоса или гребного винта м т .д .) .
Если силы тяжести в потоке превосходят силы вязко-
56
сти, то |
такой класс движений жидкости |
имеет уравнение |
подобия |
вида |
|
|
Ей>= 1 ( Р ъ ) . |
(2.26) |
Примером таких задач служит перелив воды через плотины, истечение воды через отверстия и насадки, волновое дви жение и связанное с ним волновое сопротивление корабля (сопротивление формы) и т .д .
При движении корабля в надводном положении или вбли зи свободной поверхности силы тяжести и вязкости зна чительны, поэтому при буксировке моделей в опытовых
бассейнах необходимо моделировать по F% |
и Re |
, |
т .е . выяснить вид функции (2 .2 4 ). |
|
|
Для удобства использования критериев при проведении опытов можно применить правило комбинирования критериев. В частности, при изучении свободного движения жидкости под действием разности плотностей частиц трудно изме рить скорости из-за их малых значений. Поэтому вводят
новый производный критерий - критерий Галилея, |
в кото |
||
рый скорость уже не входит: |
|
|
|
^ |
ЧЛГ2£2 |
aL‘ |
(2 .27) |
G-o> =.F,bPut*'- и г2 |
9 2 |
92. |
Это критерий подобия свободного движения. Он является мерой отношения сил вязкости и сил тяжести в потоке.
В отдельных случаях производные критерии могут быть получены умножением первичных критериев на безразмер ные отношения однородных величин (безразмерные симплек
сы)* |
5апРимеР> умножая критерий G a на симплекс |
|
-P-.fi, |
, можно получить новый критерий - критерий |
|
J= |
|
|
Архимеда |
|
( 2 . 2 8 )
р
67
где р в j3 - плотности жидкости в двух точках си стемы. Если разность плотностей обусловлена темпера
турным перепадом |
дЪ |
, то |
|
|
|
Р-Ро |
|
где |
р - коэффициент |
объемного расширения жидкос |
ти. Используя последнее соотношение, получаем критерий Грасгофа
Все |
четыре критерия |
F t , G-a, fit,, О г |
исполь |
зуются |
при изучении свободного движения жидкости, по |
скольку все они идентичны, характеризуют влияние сил тяжести в потоке и применяются в зависимости от изме ряемых в опытах величин.
§ 9. Условия подобия процессов теплообмена
Рассмотрим применение теории подобия к анализу про цессов конвективного теплообмена. Для обеспечения теп лового подобия неизотермических потоков жидкости преж де всего должно быть выполнено геометрическое и гидро динамическое подобие, условия которых были рассмотре ны в предыдущем параграфе. Подобие в тепловом отноше нии означает подобие температурных полей и тепловых потоков.
Выведем критерии подобия процессов конвективного теплообмена при движении вязкой несжимаемой жидкости. Рассмотрим натурный и модельный процессы. Для натур ного процесса уравнение теплопроводности и уравнение теплообмена на границе соответственно имеют вид:
68
0ЬН |
к 3 t H |
+ ЛХГ |
дЬ, |
дЬи |
|
0ТГ + ™ 03С |
н |
+ -иг |
|
||
*н 6 ^ н |
w 9 ^ н |
|
|||
|
Я>. |
д % ■ + |
1 Н Л . |
(2.29) |
|
|
= а и |
|
|
0Х* >’ |
|
|
1х* + З " 2 |
|
^ н ^ н - |
Л g " |
• |
(2.30) |
Аналогичные уравнения |
с индексом |
м |
могут быть запи |
саны для модельного процесса. Если две рассмотренные системы подобны в тепловом отношении, то переменные одной системы связаны с переменными другой через мно жители подобного преобразования:
^ г сЛ ■, |
4 ,= <vcHi |
'bH= c i t H |
а м= Go.a H; |
с^осн■ /1 м = |
(2.31) |
J\н . |
Выразим все величины, входящие в уравнения модельного процесса, через множители подобного преобразования и соответствующие величины натурного процесса. Тогда по лучим для модели:
с*, |
dt |
diu |
diH |
дЬн |
|
|
9т; и Сь£ |
|
-n-^+W — - |
(2 .32) |
|
e-и |
V |
н3 а |
w 0 x H |
||
|
CaCt |
' П , |
Э Ч / |
0 4 \ |
|
|
ч г |
а н 0Хги |
|
г » ; |
|
69