книги из ГПНТБ / Козырев, А. П. Теория тепловых и гидродинамических процессов в атомных энергетических установках учеб. пособие
.pdf(1.90)
Граничное условие (1.90) является универсальным и поз воляет как частный случай получить граничные условия
первого и второго рода. При об— О |
из (1.90) получа |
|||
ем граничные |
условия |
второго |
рода |
= c o n ,st) . При |
оС — о® |
получаем Ь =-b„. |
|
||
Граничные условия |
cm» |
ою |
широко применяются |
|
третьего |
рода |
в практических задачах, где происходит конвективный теплообмен. Зная температурный напор, коэффициенты об и о)сгтъ , можно найти градиент температур на
границе твердого тела и затем определить температурные поля в теле.
При решениии разнообразных задач конвективного тепло обмена наиболее часто используются два типа гранич ных условий.
I. Задана плотность теплового потока на поверхности нагрева. В этом случае при заданных условиях отвода тепла необходимо определить температуру стенки Ьст Такие задачи имеют место при расчете охлаждения тепло выделяющих элементов ядерных реакторов, при электро обогреве, радиационном нагреве, в противоточных теп лообменных аппаратах с одинаковой массовой расходной теплоемкостью теплоносителей и т .д .
Полагая, что при обтекании поверхности тела жидко стью передача тепла от его поверхности к жидкости вблизи поверхности происходит по закону Фурье, в общем случае граничное условие можно записать в виде
50
Наиболее часто используется граничное |
условие |
|
|
спъ= const. |
|
(1.92) |
|
|
|
|
|
2. Задана температура поверхности |
нагрева -L |
и |
условия отвода тепла. Необходимо определить плотность
теплового потока на поверхности нагрева |
о, . Это |
|
rcnv |
граничное условие встречается при проектировании ряда теплообменных аппаратов: испарителей, конденсаторов, где массовая расходная теплоемкость одного теплоноси теля значительно больше, чем у другого.
После определения температурного поля в потоке жид кости тепловой поток находится из закона Фурье, запи санного для поверхности нагрева со стороны потока:
(1.93)
Решение задачи конвективного теплообмена сопряжено с решением гидродинамической задачи по определению поля скоростей и давлений. Поэтому важным граничным услови ем является задание скорости течения в непосредствен ной близости к твердой стенке. Вследствие “прилипания" всякой реальной жидкости к твердой стенке такими гра ничными условиями будут:
(1.94)
(1.95)
где ^ - касательное напряжение на стенке. Аналитическое решение систем дифференциальных
уравнений, описывающих конвективный теплообмен и тепло проводность, наталкивается на большие трудности. Анали тическое разрешение получил лишь ряд частных задач, и
51
то в рамках ламинарного течения, когда имеются строгие доказательства теорем существования и единственности решения. Доказательство существования решения, каг. и само решение, - чисто математическая проблема, не всег да разрешимая. Поэтому аналитические методы еще не по лучили решающего значения при исследовании теплообмена. При создании аппаратов ядерной энергетики эксперимен тальным исследованиям отводится значительное место.Роль эксперимента состоит в детальном изучении рассматривае мого явления и получении опытных данных для других род ственных явлений. Вопросами моделирования тепловых и гидродинамических явлений занимается теория размерно стей и подобия.
52
Глава 2
ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПОДОБИЯ И РАЗМЕРНОСТИ. ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ОПЫТОВ
Аналитические решения теплогидродинамических задач не всегда можно осуществить путем математических рас суждений и вычислений. Во многих технических задачах при наличии четкой математической постановки не удается до конца проинтегрировать дифференциальные уравнения, описывающие процессы тепломассопереноса. Часто вообще отсутствует математическая формулировка задачи, посколь ку исследуемое явление исключительно сложно и для него нет ни схемы решения, ни уравнений. С подобными зада чами приходится сталкиваться при создании паропроизво дительных и паротурбинных установок АЗУ, самолетов, кораблей, космических аппаратов и других сложных инже нерных сооружений.
Если аналитический подход не приводит к решению за дачи, то на помощь приходят экспериментальные исследо вания на моделях. Сущность экспериментального метода решения задач состоит в том, что вначале исследования проводят на модели натурного аппарата, конструкции, процесса и т .д . с последующим переносом полученных ре зультатов на натуру. Моделирование является одним из наиболее мощных методов научного исследования. Этот метод позволяет путем относительно недорогого экспери мента проверить основные технические принципы и реше ния, закладываемые в проект сложной конструкции задол
53
го до ее реального осуществления. Теория подобия и раз мерности устанавливает условия, которые должны выпол няться при модельных экспериментах, т .е . определяет правомерность переноса результатов опытов с моделями на натурные объекты. Грамотная постановка эксперимента, и обработка опытных данных в настоящее время не воз можны без знания основных принципов подобия. В отдель ных случаях сочетание теории подобия с качественным анализом механизма процесса является единственно воз можным, эффективным методом теоретического исследова ния.
§ 7. Основные положения теории подобия
Общее положение теории подобия состоит в том, что два физических явления подобны, если по заданным хара ктеристикам одного можно получить характеристики дру гого простым умножением на одинаковые для всех сход ственных пространственно-временных точек множители.
Термин "подобие" заимствован из геометрии. JGpe гео метрические фигуры подобны при одинаковом отношении всех сходственных длин. Из размеров одной геометриче ской фигуры размеры другой, ей подобной, получаются умножением на коэффициент подобия-масштаб. Понятие "подобие" может быть распространено на любые физичес кие явления. Так, кинематическое подобие двух геометри чески подобных потоков жидкости означает одинаковое направление скоростей во всех сходственных точках, при этом величины скоростей различаются в одинаковое число раз. Динамическое подобие предполагает подобие сил, вызывающих движение. При тепловом подобии поля темпе ратур и тепловые потоки должны быть подобными.
В отношении физических явлений понятие подобия при
54
менимо |
только |
к таким |
явлениям, которые имеют одина |
|
||||
ковую физическую природу и описываются одинаковыми |
|
|||||||
уравнениями. Если же уравнения одинаковы по форме, но |
|
|||||||
явления |
имеют |
разную |
|
физическую природу, то такие яв |
|
|||
ления будут аналогичными. |
|
|
|
|
||||
Подобие физических явлений предполагает прежде всего |
||||||||
геометрическое подобие, т .е . подобные процессы всегда |
|
|||||||
протекают в |
геометрически подобных |
системах. |
|
|||||
При анализе подобных явлений сопоставляются только |
|
|||||||
однородные величины в сходственных точках пространст |
|
|||||||
ва и в сходственные моменты времени. Однородные вели |
|
|||||||
чины имеют один и тот |
же физический |
смысл и одинаковую |
|
|||||
размерность. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Сходственные точки пространства должны удовлетворять |
||||||||
условию геометрического подобия, т .е . координаты точек |
|
|||||||
и сходственные длины связаны линейным масштабом подо- |
|
|||||||
бия CS |
ос |
% |
|
Z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
XI Сл£'5 |
~с О г ' |
се- |
(/ |
c r |
(2 .1 ) |
||
|
|
ч |
|
|
|
|
|
|
Сходственные моменты времени имеют общее начало от счета и связаны временным масштабом ст :
Подобие двух физических явлений означает, что любая величина ч! первого явления во всех сходственных про странственно-временных точках связана с однородной ве личиной то" второго явления соотношением
МI
% = с |
(2. 2) |
Коэффициент пропорциональности съ различен по ве личине для разных физических величин и называется мно жителем подобного преобразования (или константой подо
55
бия; величины ъ . Выбор величины с% при моделирова нии сложных процессов не произволен, а имеет ограничения, накладываемые первой теоремой подобия.
Смысл ограничения рассмотрим на следующем примере. В соответствии с теоремой импульсов для сходственных частиц двух подобных систем можно написать»
- |
для |
первой |
системы Fz'-rriw- '; |
|
(2 .3) |
||
- |
для |
второй |
системы |
FV=mi'-ur". |
|
(2 .4) |
|
Так как системы подобны, то все величины первой си |
|||||||
стемы |
связаны с |
величинами второй через |
константы по |
||||
добия» |
|
|
|
|
|
|
|
F"=cf F'; |
m N c ^ rrb - -u /= cwur‘\v" = |
(2 .5) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя |
(2 .5 ) |
в (2 .4 ), |
получим |
|
|
||
|
|
|
|
CT Cp F t - С ^ г г м ц - . |
|
(2. 6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Разделив |
почленно равенства (2 .6 ) и |
(2 .3) |
друг на дру |
||||
га, получим |
|
|
|
|
|||
|
|
|
CVCF= сп с„ илИ — |
;— = 1 |
|||
|
|
|
|
|
° п г |
и W |
(2 .7) |
|
|
|
|
|
|
Для взятого примера условие (2 .7 ) накладывает ограни чение на выбор множителей преобразсвания.
Подставляя в (2 .7 ) значение множителей из (2 .5 ) и группируя по системам, получим для подобных систем
_ • ' |
и |
Fv |
|
|
F-F |
F V |
= Ne = Idem, |
||
гтъи/ |
пг'члг" |
или ПЪ-и/ |
||
(2. 8) |
где Ne - безразмерный комплекс, составленный из ве личин, существенных для данного процесса, и называемый
56
числом подобия. Уравнение (2 .8 ) |
обнаруживает важное |
положение: у подобных систем существуют безразмерные |
|
комплексы, имеющие одно и то же |
значение. |
Число подобия, составленное только из заданных па раметров математического описания процесса, называет ся критерием подобия.
Для всех подобных процессов критерии подобия должны быть равны численно. Критерии подобия можно получить для любого физического процесса, если он имеет анали тическое описание. Это положение является непременным условием применения теории подобия. Если процесс мож но описать аналитически, однако задача не разреоима с математической стороны, то теория подобия позволяет установить условия моделирования процесса на базе вы
явленных критериев подобия. Критерии подобия, получен ные из уравнений, составленных для любого элемента си
стемы, справедливы |
для всей системы. |
|
|
П ервая теорем а |
подобия, устан авл и вая |
св я зь между |
|
множителями подобного п реоб разован и я , |
формулируется |
||
следующим об р азо м : |
"Необходимым и достаточным усл о |
||
вием подобия двух |
явлений будет постоянство численных |
||
зн ач ен и й кри тери ев |
подобия” . |
|
|
Критерии обычно |
обозначают буквой |
К |
или началь |
ными буквами фамилий ученых ( Ne -Neurhon). Математическое описание тепловой или гидродинами
ческой задачи полностью закончено, если при заданных краевых условиях система уравнений замкнута, т .е . мо жет быть разрешена относительно любой неизвестной пе ременной процесса. В этом случае число уравнений дол жно равняться числу неизвестных величин. Интеграл рассматриваемой замкнутой системы дифференциальных уравнений может быть выражен в виде некоторой функции
57
|
|
|
(2 .9 ) |
где |
п - искомая |
неизвестная |
зависимая переменная* |
|
х . - независимые переменные, входящие в систе |
||
|
му уравнений. |
|
|
|
Набор независимых |
переменных |
определяется условия |
ми однозначности, которые являются расширенными крае |
выми условиями и полностью определяют условия протека ния физического процесса. Таким образом, величины ос- , входящие в функцию (2 .9 ), составлены из условий одно значности и могут быть заданы числовыми значениями, функциональной зависимостью, дифференциальным уравне нием и т .д .
Число подобия, составленное только из величин, вхо дящих в условия однозначности, называется определяю щим. Число подобия, содержащее зависимую переменную (искомую величину), называется определяемым.
Согласно второй теореме подобия интеграл системы дифференциальных уравнений , описывающих изучаемый процесс, может быть представлен в виде Функциональной зависимости между числами подобия. Эта зависимость называется уравнением подобия.
Уравнение подобия может быть выражено как функция определяемого числа подобия от совокупности определя
ющих чисел |
подобия: |
|
|
||
|
|
|
|
|
(2. 10) |
где |
КСИ•/ |
- |
числа |
подобия, составленные |
как из зави- |
|
|
|
симых, |
так и из независимых |
величин; |
|
|
- |
числа |
подобия (критерии подобия), со- |
58
составленные только из величин, входящих в условия однозначности.
Размерной функциональной связи соответствует безраз мерная связь типа (2 .10).
Представление результатов эксперимента в критериях подобия позволяет получить уравнение подобия, спра ведливое для всех подобных явлений. Необходимое и до статочное условие подобия двух физических явлений сформулировано третьей теоремой подобия* "Подобны те явления, условия однозначности которых подобны, а определявдие критерии численно одинаковы".
При проведении опытов теория подобия позволяет ус тановить масштаб модели, определить диапазон измене ния основных режимных параметров, измеряемых в экспе рименте, правила обработки опытных данных и переноса их на подобные явления, а также правила пересчета мо дельных коэффициентов на натуру.
Критерии подобия получаются после приведения систе мы уравнений исследуемого процесса к безразмерному виду. Форма получаемых при этом критериев подобия до статочно произвольна. Количество возможных форы кри териев зависит от числа членов уравнения, однако для данного процесса общее число критериев подобия сохра няется постоянным. Из каждого уравнения получается количество критериев на единицу меньшее числа членов уравнения. Это объясняется тем, что все члены уравне ния имеют одинаковую размерность. При делении всех членов уравнения на один из его членов уравнение ста новится безразмерным, а число безразмерных комплексов получается на единицу меньше (так как один член бу дет I) .
С помощью правила комбинирования критериев в си стеме первичных критериев можно выделить такие, кото-
59