- •1. Введение
- •2.Физические основы пластической деформации
- •2.1. Строениие металлов
- •2.2. Механизмы пластической деформации
- •2.3.Упрочнение при пластической деформации
- •2.4. Фазовые превращения при деформации
- •2.5. Нагрев и разупрочнение деформируемых металлов
- •2.6. Пластическая деформация при различных температурно-скоростных условиях
- •2.7.Пластическая деформация при растяжении образца
- •2.8. Влияние температуры, скорости и степени деформации на сопротивление деформации
- •2.9. Контактное трение
- •3. Теория напряжений
- •3.1. Напряжения в данной точке
- •3.2. Тензор напряжений.
- •3.3. Напряжения на наклонной площадке
- •3.4. Главные напряжения. Инварианты тензора напряжений
- •3.5.Эллипсоид напряжений
- •3.6.Главные касательные напряжения
- •3.7.Шаровой тензор и девиатор напряжений
- •3.8. Октаэдрические напряжения
- •3.9.Условие равновесия для объемного напряженного состояния
- •4. Теория деформаций
- •4.1. Перемещение точки при пластической деформации
- •4.2. Деформации в элементарном объеме
- •4.3. Деформации по произвольному направлению. Главные деформации. Инварианты деформаций.
- •4.4. Шаровой тензор деформации, девиатор деформации
- •4.5. Неразрывность деформации
- •4.6. Скорости перемещений и скорости деформаций
- •4.7. Условие постоянства объема
- •4.8. Механические схемы деформаций
- •5. Обобщенный закон упругости
- •5.1. Связь деформаций и напряжений для пространственного напряженного состояния
- •5.2. Связь напряжений и деформаций для пространственного напряженного состояния
- •5.3. Закон упругого изменения объема и закон упругого изменеия формы
- •5.4. Связь между напряжениями и деформациями в пластической области
- •6. Условия перехода деформируемого тела в пластическое состояние
- •6.1. Гипотезы наступления пластической деформации
- •6.2. Влияние среднего по величине главного напряжения на условие пластичности
- •6.3. Частные случаи теории пластичности
- •7. Методы определения усилий и деформаций при обработке металлов давлением
- •7.1. Метод линий скольжения
- •6.2. Решение с применением точных уравнений равновесия и условия пластичности
- •7.3. Решение с применением приближенных уравнений равновесия и условия пластичности
- •6.4.Метод баланса работ
- •7.5.Вариационные методы
3.4. Главные напряжения. Инварианты тензора напряжений
Из рис.3.2 видно, что существуют площадки, на которых составляющие тензора напряжений принимают экстремальные значения. Нормальное напряжение – максимальное, а касательное – минимальное, равное нулю. Полное напряжение и нормальное для данных площадок совпадает по величине и направлению. Такие площадки называются главными. Оси, перпендикулярные к главным площадкам называются главными осями, а нормальное напряжение на главных площадках – главными нормальными напряжениями и обозначаются . В дальнейшем принимается, что . Тензор напряжений
.
Рассмотрим наклонную площадку, сориентированной таким образом относительно координатных площадок , , , чтобы полное и нормальное напряжение совпадали, следовательно, площадка была главной.
Проектируя главные напряжения на оси , , , получим
; ; .
Подставляя значения , имеем
;
;
.
Или
;
;
.
Кроме этого . Последние выражения содержат четыре неизвестных (главное напряжение и его направляющие косинусы). Так, как выражения однородны, кроме этого одновременно косинусы не равны нулю, отсюда определитель системы равен нулю
,
где - неизвестная величина главного напряжения.
Раскрывая определитель, получаем кубическое уравнение вида
,
где - коэффициенты, составленные из компонентов тензора напряжений.
Так как выбор произвольных площадок определяется поворотом координатных осей, а полное напряжение от этих поворотов не зависит. При этом от поворотов осей не зависят и главные напряжения, которые при векторном суммировании дают полное напряжение. Следовательно, от выбора системы координат не зависят и коэффициенты, являющиеся инвариантами тензора напряжений. При решении кубического уравнения получим три корня. Исследование направляющих косинусов показывают, что главные площадки по отношению друг к другу являются взаимно перпендикулярными. Выражения инвариантов имеют вид – линейный инвариант
,
квадратный инвариант
кубический инвариант
Инварианты напряжений позволяют в дальнейшем определить обобщенные показатели напряженного состояния в главных и произвольных координатах.
3.5.Эллипсоид напряжений
Исследуем нормальное напряжение на наклонной площадке. Его величина определяется всеми компонентами тензора напряжений и положением наклонной площадки. Как будет изменяться нормальное напряжение с изменением положения наклонной площадки? Введем в рассмотрение вектор
, тогда ,
где - произвольная постоянная, определяющая масштаб.
Координаты конца вектора , , , следовательно
, , .
Подставляя значения и сокращая на , получим
.
Из аналитической геометрии известно, что это поверхность второго порядка. С изменением положения наклонной площадки изменяется направление и координаты конца вектора , который характеризует нормальное напряжение . При изменении координат, сама поверхность остается неизменной, а изменяются лишь коэффициенты, т.е. величины напряжений. Действительно, с изменением координат, для соблюдения постоянства в левой части выражения необходимо изменять компоненты тензора напряжений. Вращая координатные оси, можно добиться такого положения, когда касательные напряжения станут равными нулю, тогда , , . Отсюда нормальное напряжение на наклонной площадке .
Компоненты полного напряжения на наклонной площадке
, , ,
где - направляющие косинусы между главными осями и нормалью наклонной площадки. Следовательно, , , , учитывая, что , получим
.
Уравнение представляют собой трёхосный эллипсоид, оси которого являются главными напряжениями в данной точке, а координаты точек поверхности – проекции полного напряжения для различных наклонных площадок, .
Рис.3.5. Эллипсоид напряжений
Изменение общего напряжения по величине от ориентации осей наклонной площадки более наглядно показано выражением. Все это касается одной площадки
,
при , - случай первой главной площадки
; ; .
при , - случай второй главной площадки
; ; .
при , - случай третьей главной площадки
; ; .
Из этого следует, что изменение вектора по величине и направлению происходит благодаря изменению положения площадки. Изменим величину вектора за счет изменения величины внешних сил без изменения их направления. В этом случае будут изменяться полуоси эллипсоида, т.е. величина главных напряжений . Получим семейство эллипсоидов, вставленных один в другой. Если при этом положение осей эллипсоидов остается неизменным, то такое напряжение называется простым. Это бывает, когда все нагрузки возрастают пропорционально общему параметру. Если эллипсоид поворачивается, такое напряжение называется сложным.