- •Часть II
- •§ 2 Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •Санитарно-гигиенические и технологические
- •§ I. Требования, предъявляемые к вентиляции
- •§ 2. Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •§ 2. Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •§ 3. Расчетные параметры внутреннего . И наружного воздуха
- •§ 5. Воздушный режим здания.
- •Глава III
- •§ 8 Изображение в /-d-диаграмме процесса
- •§ 9. Изменение тепловлажностного
- •§ 10. Процесс нагрева и охлаждения воздуха
- •§ 11. Процесс адиабатического увлажнения воздуха
- •§ 12. Процесс изотермического
- •§ 13. Политропическии процесс тепло- и влагообмена воздуха
- •§ 14. Процесс смешения воздуха
- •§ 15. Изображение процесса тепло-
- •Глава IV уравнение баланса воздуха в помещении. Уравнения балансов вредных выделении в помещении
- •§ 16. Общие положения
- •§ 76. Общие положения
- •§ 17. Уравнения балансов воздуха
- •Глава V
- •§ 18. Тепловой баланс помещения
- •§ 19. Теплопоступления от людей
- •§ 20. Теплопоступления от освещения
- •§ 22. Теплопоступления от нагретого оборудования
- •§ 23. Теплопоступления с продуктами сгорания
- •§ 24. Теплопоступления от остывающего
- •§ 25. Передача тепла через
- •§ 26. Составление приближенного теплового баланса помещения и здания по укрупненным показателям
- •§ 27. Меры теплозащиты
- •§ 28. Общая последовательность полного расчета
- •Глава VI
- •§ 29. Тепло- и влагообмен на свободной
- •§ 30. Поступления тепла и влаги в помещение с поверхности воды и с водяным паром
- •§ 31. Тепло- и влагообмен в аппаратах
- •Глава VII
- •§ 32. Краткая характеристика свойств
- •§ 33 .Определение количества газов и паров,
- •§ 34. Взрывоопасность газов и паров
- •Глава VIII
- •§ 35. Определение требуемой производительности
- •I. Один приток, одна вытяжка
- •2 Один приток, две вытяжки
- •§ 36. Параметры воздуха в вентиляционном процессе.
- •§ 37. Нестационарный режим вентилируемого помещения.
- •Глава IX аэродинамические основы организации воздухообмена в помещении
- •§ 38. Общие положения
- •§ 39. Свободные изотермические струи
- •§ 40. Свободные неизотермические струи
- •4С я Ср V Рокр V j о
- •0,6 Я sinAx 0,6я
- •§ 41. Струи, вытекающие через решетки
- •§ 42. Струи, настилающиеся на плоскость
- •§ 43. Свободные конвективные потоки,
- •§ 44. Струи, истекающие в ограниченное пространство
- •§ 45. Движение воздуха около
- •§ 46. Схемы движения воздуха
- •§ 47. Принципиальные схемы решения
- •§ 49. Устройства для забора воздуха
- •§ 51. Вентиляционные камеры
- •§5/ Вентигяци-онные камеры1 — вентиляционный агрегат, 2 — соединительная секция, 3 — ороси тельная секция, 4 — калориферная секция, 5 — приемная секция
- •§ 52. Вентиляционные каналы и воздуховоды
- •Глава XI
- •§ 63. Основные понятия
- •§ 54. Распределение давлении
- •§ 56. Расчет вытяжных систем вентиляции
- •§ 56 Расчет вытяжных систем вентиляции по статическому давлению
- •§ 57. Воздуховоды равномерной раздачи
- •2 Статическое давление в конце воздуховода по формуле (XI.78):
- •4. Определяем 6* по формуле (х1.94), результаты расчетов также заносим в табл. XI.6.
- •3. Максимальная скорость в щели
- •Глава XII
- •§ 59 Устройство калориферов
- •§ 60. Установка калориферов
- •§ 61 Расчет калориферов
- •§ 62. Защита калориферов от замерзания
- •§ 63. Общие сведения
- •§ 64 Классификация обеспыливающих устройств
- •§ 65. Классификация пылеуловителей
- •§ 66. Сухие пылеуловители
- •§ 67. Мокрые пылеуловители
- •§ 68. Тканевые пылеуловители
- •§ 69 Электрические пылеуловители
- •§ 70. Классификация воздушных фильтров
- •§ 71. Сухие пористые фильтры
- •§ 72. Смоченные пористые фильтры
- •§ 73. Фильтрующий материал фп
- •§ 74. Фильтры для тонкой и сверхтонкой очистки воздуха от пыли, микроорганизмов и частиц радиоактивных аэрозолей
- •§ 75. Индивидуальный агрегат для очистки воздуха от пыли
- •Глава XIV
- •§ 77. Местная вытяжная вентиляция
- •§ 78. Вытяжные шкафы
- •§ 79. Бортовые и кольцевые отсосы
§ 14. Процесс смешения воздуха
Рис.
II 1.9. Изображение в I
— d-диаграмме
процесса смешения двух масс воздуха
разного состояния.
Рис.
III. 10. Изображение в I—d-диаграмме
процесса смерения воздуха при расположении
точки смеси ниже линии ф=
100%
духа в /—^-диаграмме изображается прямой, соединяющей точки, соответствующие состоянию смешиваемых масс воздуха. Точка смеси всегда располагается на этой прямой и делит ее на отрезки, длины которых обратно пропорциональны смешиваемым количествам воздуха. Если смешать воздух состояния / (рис. III.9) в количестве G с воздухом состояния 2 в количестве nG, то точка смеси 3 разделит отрезок 1—2 или его проекции Д/1-2 и Д^1_2 на части 1—3, 3—2 или Д/1-3, Д/3-2 и Дс/1-3, Дс/3—2 (см. рисунок), отношение длин которых равно:
3—2 Д/3 2 Ad3_2 nG п
Таким образом, чтобы найти точку смеси, нужно отрезок /—2 или его проекции разделить на л-j-l часть и отложить от точки 1 одну часть, оставив п частей до точки 2. Такое построение определит положение точки смеси 3.
Возможен случай, когда точка смеси окажется в области ниже линии ср = 100% • Это значит, что при смешении будет образовываться туман (конденсация в мелкие капли водяных паров, содержащихся в воздухе). Если принять, что температура выпадающей влаги близка к температуре мокрого термометра, которой соответствует (/з- =const) точка смеси 3' (рис. III.10), то действительные параметры точки смеси 3 будут соответствовать пересечению линий /3'=const и <p=100%. Количество выпавшей из 1 кг воздуха влаги будет равно:
Ad = dz,~dr (III.37)
§ 15. Изображение процесса тепло-
И ВЛАГООБМЕНА ВОЗДУХА С ВОДОЙ
В /—d-ДИАГРАММЕ
В целях увлажнения или осушки, а часто в целях охлаждения или нагрева воздуха его вводят в контакт с водой. Для этого его пропускают через камеру орошения, в которой разбрызгивается вода, или продувают через пористые слои либо оребренные поверхности, которые орошаются водой.
Обычно предполагают, что тонкий слой воздуха на поверхности воды полностью насыщен водяными парами, а его температура равна температуре воды. Состояние воздуха в этом слое можно определить по температуре воды, считая его относительную влажность ф=100%. При таком предположении процесс тепло- и влагообмена воздуха с водой рассматривают как процесс смешения основного потока воздуха с тонким слоем насыщенного воздуха, контактирующим с водой. В процессе теплообмена температура воды несколько изменяется, поэтому для расчета берут некоторую промежуточную ее температуру. Параметры смеси на прямой, соединяющей точку, соответствующую состоянию воздуха, с точкой, определенной температурой воды на линии ср=100%, зависят от площади поверхности контакта, его продолжительности, а также от параметров воздуха и воды.
В расчетах учитывают так называемый коэффициент орошения р, равный количеству разбрызгиваемой воды, кг, приходящемуся на 1 кг воздуха, а также направление луча процесса и конструктивные особенности камеры. Обычно принимают, что точка смеси, определяющая параметры воздуха после орошения, устойчиво может находиться на линии <р=90 ...95%, и из этого условия рассчитывают режим орошения.
Воздух, обмениваясь с водой теплом и влагой, претерпевает различные изменения. Можно рассмотреть несколько характерных случаев изменения состояния воздуха при контакте его с водой, имеющей разную, но неизменную во времени температуру.
Пусть начальному состоянию воздуха в / — d-диаграмме, представленной на рис. III.11, соответствует точка А. При температуре воды ^вод>^а (точка /) будет происходить увлажнение и нагрев воздуха. Испарение воды осуществляется целиком за счет ее собственной энтальпии. При /вод=^а (точка 2) воздух увлажняется, не изменяя своей температуры. На испарение расходуется тепло воды При tyiA<.tBOa<ZtA (точка 3) происходит увлажнение и некоторое охлаждение воздуха. Тепло на испарение поступает от воздуха и частично от воды. Если вода имеет температуру мокрого термометра /Вод=^ма (точка 4), происходит адиабатическое увлажнение воздуха. Тепло для испарения отнимается только от воздуха, но к нему же возвращается в виде энтальпии водяно
го пара. При tpA<tBQJn<.tMA (точка 5) воздух несколько увлажняется и заметно охлаждается. Тепло воздуха идет на испарение воды. При ima—tpA (точка 6) происходит охлаждение воздуха при неизменном влагосодержании (сухое охлаждение). При /Вод<*ра (точка 7) воздух интенсивно охлаждается и осушается. Вода охлаждает воздух и отбирает тепло, выделившееся при конденсации водяных паров на ее поверхности.
Рис. III.11. Изображение в I — cf-диа- Рис. III.12. Изменение во времени со-
грамме характерных процессов тепло- и стояния воздуха (/) при его контакте
влагообмена воздуха с водой, имеющей с водой, имеющей начальную температу-
разную температуру ру XiC^pi (при параллельном токе)
Рассмотрим случай, когда потоки воздуха и воды движутся парал
лельно (случай параллельного тока) и начальная температура воды ниже температуры точки росы воздуха, поступающего в камеру орошения (рис. III. 12).
В первый расчетный интервал времени небольшая часть орошаемого воздуха (точка /) войдет в контакт с поверхностью капель и приобретет начальную температуру водыт! иф= 100%. Эта часть воздуха смешается с остальной его массой, причем точка их смеси 2 будет находиться на прямой линии, соединяющей точку, соответствующую начальному состоянию воздуха 1, и точку на линии ф=100%, соответствующую начальной температуре воды т\. В начале второго расчетного интервала в результате теплообмена с воздухом температура воды повысится до тг, а воздух изменит свои параметры до точки смеси 2. За второй интервал времени часть воздуха приобретет параметры Т2 и ф=100%, и вновь образуется смесь воздуха, состояние которой определится точкой 3; вода повысит свою температуру до тз и т. д.
В начале процесса обмен явным и скрытым теплом между водой и воздухом будет протекать интенсивно за счет большого перепада температур. После того как температура воды превысит температуру точки росы осушаемого воздуха, интенсивность теплообмена резко уменьшится: прекратится отдача скрытого тепла конденсации и по мере возрастания температуры воды начнутся ее испарение, увлажнение воздуха и передача ему скрытого тепла парообразования. Воздух будет отдавать 3—425
явное тепло воде, но частично тепло будет возвращаться ему в виде энтальпии водяного пара. Изменение температуры воды и энтальпии воздуха в результате замедлится, но температура воды будет продолжать повышаться. Энтальпия слоя воздуха на поверхности воды и энтальпия очередной смеси движущегося воздуха будут приближаться друг к другу. В конце концов вода приобретет температуру мокрого термометра текущей смеси воздуха, энтальпия которой будет равна энтальпии воздуха на контакте с водой. Начиная с этого момента процесс увлажнения воздуха становится адиабатическим: воздух будет продолжать понижать свою температуру (точка 5), не изменяя энтальпии, температура воды будет оставаться неизменной и равной температуре мокрого термометра. На рис. III. 12 точками 4, 5 и 6 показана последняя стадия изменения состояния воздуха.
Рис
II 1.13. Изменение во времени состояния
воздуха (/) при его контакте с водой,
имеющей начальную температуру (при
параллельном токе)
Рис
III.14 Изменение во времени состояния
воздуха (/) при его контакте с водой,
имеющей начальную температуру TiXmi
(при
параллельном токе)
Подобные рассуждения остаются справедливыми и для условий, когда начальная температура воды выше температуры точки росы и ниже температуры мокрого термометра воздуха. Ход этого процесса изменения состояния воздуха показан на рис. III. 13.
Несколько иначе развивается процесс при температуре воды выше температуры мокрого термометра воздуха, поступающего в камеру. Разница состоит в том, что температура воды будет понижаться, стремясь достигнуть температуры мокрого термометра смеси воздуха некоторого текущего состояния. Развитие этого процесса показано на рис. III.14.
В случае противотока воздуха и воды воздух начального состояния входит в контакт с водой конечного состояния, поэтому построение процесса начинают с нахождения этой точки смеси. В остальном рассуждения и построения остаются такими же, как и рассмотренные для случая параллельного тока. На рис. III. 15 приведено построение процесса для случая противотока, когда начальная температура воды ниже температуры точки росы воздуха, поступающего в камеру.
В практических расчетах задачу упрощают и считают, что изменение состояния воздуха, как уже было сказано, определяется прямой линией, соединяющей точку, соответствующую начальному состоянию воздуха, и некоторую промежуточную условную точку, соответствующую состоянию воды.
В расчете обычно нужно знать параметры воздуха после его контакта с водой и температуру воды, которая обеспечит заданное направление луча процесса. Конечные параметры воздуха определяет точка пересечения луча процесса (е) изменения состояния воздуха, характеризуемого начальными параметрами I и d, с линией ф —90 ...95%. Температура воды (промежуточная, условная) определится точкой пересечения этого луча с линией ф=100%. Точку пересечения легко определить графическим построением в / — ^-диаграмме, как это показано на рис. III. 16. Соответствующие ей параметры могут быть также рассчи
Рис.
III 15 Изменение во времени состояния
воздуха (/) при его контакте с водой,
имеющей начальную температуру ti</Pi
(при
противотоке)
формулам.
Рис.
II 1.16. Определение условной температуры
воды /вод в процессе изменения
тепловлажностного состояния воздуха
от точки 1
до точки 2
при контакте его с водой
Приближенные формулы для аналитического расчета определяются совместным решением следующей системы уравнений:
W
v=-*8=e; (а)
I^^C + Ddy. (б)
В данной системе (а) есть уравнение луча процесса, а (б) —уравнение отрезка прямой, аппроксимирующей соответствующую линию постоянной относительной влажности в определенном диапазоне температур. Подставляя значение dф из уравнения (б) в уравнение (а), получаем формулу для определения энтальпии в точке пересечения:
'dt±.
’-т
По найденному значению /ф определяем из формулы (б) влагосодержание в точке пересечения:
(111.39)
Для определения температуры / , соответствующей точке пересечения луча процесса и линии ф==сопз1, запишем уравнение отрезков прямых, аппроксимирующих участки линии ф=const в координатах / и t:36 Глава IV. Уравнение баланса воздуха. Уравнения балансов вредных выделений
/ф
= Л + В/ф,откуда
(III.
40)
t„
1»-А
В
Числовые.значения коэффициентов, входящих в формулы (III.38) — (111.40), приведены в табл. III. 1.
Таблица III.1
Значения
коэффициентов А,
В, С, D |
А |
в |
С |
D |
|
|
При (ф от 0 до 10° С |
| |
100 |
9,42(2,25) |
1,97(0 47) |
—9,46(—2,26) |
5,11(1,22) |
95 |
9,25(2,21) |
1,97(0,47) |
—9,67(—2,31) |
5,32(1,27) |
90 |
8,37(2) |
1,88(0,45) |
— !0,55(—2,52) |
5,53(1,32) |
|
|
При t ф от 10 до 20° С |
| |
100 |
1.26(0,3) |
2,85(0,68) |
—0,63(—0,15) |
3,95(0,94) |
95 |
0,84(0,2) |
2,27(0,65) |
—0,50(—0,12) |
4,02(0,96) |
90 |
0,84(0,2) |
2,64(0,63) |
0,08(—0,02) |
4,02(0,96) |
|
|
Ярц,/ф от 20 до 30° С |
| |
100 |
—28,05(—6,7) |
4,27(1,02) |
7,41(1,77) |
3,39(0,81) |
95 |
—27,22(—6,5) |
4 10(0,98) |
6,95(1,66) |
3,47(0,83) |
90 |
—26,38(—6,3) |
3,98(0,95) |
6,47(1,61) |
3,52(0,84) |
Примечание.
Без скобок даны значения коэффициентов
при применении единиц системы СИ.
в скобках — системы МКГСС.
Для расчетов всех процессов изменения тепловлажностного состояния воздуха удобно пользоваться графическим методом построения в / — d-диаграмме. Однако в некоторых случаях (анализ вариантов, расчет на ЭВМ) необходимо пользоваться приближенными формулами, приведенными в конце каждого параграфа данной главы. Погрешность вычислений по приближенным формулам не выходит за пределы 3%, что вполне допустимо в инженерных расчетах.