книги из ГПНТБ / Микроминиатюризация элементов радиоэлектронной аппаратуры
..pdfмости расчета (разбивка преобразователя па тридцать секций по высоте уже дает точность, близкую к максимальной).
1
1«
с
U
Рис. 2
Секция считается однородной, т. е. штыри в ней полностью перекрываются, либо не перекрываются совсем. Л затем на основании модели Мэзона в зависимости от перекрытия экви валентная схема секции будет иметь тот или иной вид (рис. 2). При этом величины, обозначенные на схеме, имеют следующие значения:
A= Z t g .
В= s in V
где
Y
|
V |
Z |
характеристическое сопротивление акустической сре |
|
ды; |
Ф |
k2 CZ А — коэффициент трансформации; |
Lдлина секции;
С— емкость секции;
/г — коэффициент электромеханической связи.
Пример общего вида эквивалентной схемы аподизованной штыревой системы входного преобразователя показан на рис. 3.
Анализ эквивалентных схем обычно проводят на вычисли тельных машинах.
Вопрос согласования генератора со входным преобразова телем очень важен из-за частотной зависимости сопротивления излучения преобразователя. Согласование достигается пра вильным выбором длины штырей и использованием согласую щих цепей. В простейшем случае достаточно простого включе ния индуктивности параллельно входному преобразователю, а для случая материала с малым коэффициентом электромеха нической связи и при широкой полосе пропускания фильтра требуются сложные согласующие цепи. Применение согласую щих цепей ведет к дополнительным потерям в середине поло сы пропускания.
сц Щ щ
— |
^ |
ff] |
q |
q |
g |
|
|
|
g |
ff[ |
щ Щ ІЩ |
щ щ |
|
||
_ _ g |
fif) |
В ] |
Щ Щ ВЦ |
(Щ BÏ) я\ |
|
||
Согласуют |
£><3 Секция |
с |
пере<рыеающимися |
штырями |
|||
|
|||||||
|
I |
|Секи,ия с |
неперекрьіеакзсцимися |
штырями |
Рис. 3
Кроме того, реализация заданной частотной характеристи ки может потребовать аподизованного преобразователя беско нечной длины. Конечная же длина преобразователя приводит
кискажениям частотной характеристики в полосе пропускания
иналичию боковых лепестков. Поэтому прибегают либо к ве совому умножению функции аподизации штыревой системы, либо к многоступенчатой процедуре минимизации отклонений реальной частотной характеристики от требуемой в выбранных точках с помощью вычислительной машины.
Рассмотрим характеристики полосовых и телевизионных фильтров, построенных на основе УПВ. Фильтры промежуточ-
191
пой частоты для французского телевидения, удовлетворяю щие требованиям по избирательности, при подложке из а-кварца имели вносимые потери 50 дБ на рабочих частотах, а при подложке из ниобата лития — 18 дБ. В экспериментах ра боты [5] с фильтрами для телевизионных приемников было по лучено затухание в полосе пропускания при подложке из нио бата лития 15 дБ и а-кварца — 53 дБ. Но из-за неудовлетво рительной крутизны спадов частотной характеристики при шлось прибегнуть к покаскадному соединению двух фильтров. Суммарные вносимые потери при подложке из ниобата лития составили 28—29 дБ. Другие авторы сообщают об изготовле нии фильтра промежуточной частоты для цветного телевизора США на подложке из пьезокерамики типа ЦТС с вносимыми потерями около 6 дБ. В работе [1] авторы в полосовом фильтре с 33% полосой пропускания на подложке из ниобата лития по лучили вносимые потери 20 дБ. Было отмечено, что применение ниобата лития в качестве подложки ведет к уменьшению кру тизны спадов частотной характеристики. Авторы в работе [5] показали, что при перекрытии штырей преобразователя по за кону s'mx/x и длине преобразователя в 10 ~ уровень боковых лепестков полосового фильтра составлял 14%.
Автор исследовал полосовой фильтр (рис. 4) с полосой про пускания около 50% на подложке из а-кварца ЛТ-среза. Шты ри преобразователя выполнены из химически осажденного се ребра толщиной 0,1—0,2 мкм. Наклон штырей (6°12' по отно шению к оси Y) должен компенсировать угол между фазовой и групповой скоростью УПВ. Скорость распространения УПВ в пьезоэлектрике при наличии и отсутствии проводящей плен ки на рабочей поверхности различна. Поэтому для компенса ции фазовых набегов потоков акустической энергии на участ ках с различной степенью перекрытия электродов применены еще и штыри, не соединенные ни с одним из электродов. Зату хание сигналов в полосе пропускания 53—56 дБ. Подавление колебаний вне полосы пропускания 30—35 дБ. Для фильтров на а-кварце с шириной полосы более 10% нужны согласую щие цепи.
Из рассмотренного выше видно, что основными достоин ствами фильтров на УПВ являются линейность фазовой харак теристики в очень широком диапазоне частот, которая позво ляет создавать фильтры с практически любой частотной харак теристикой, удобная методика расчета частотных характерис тик, небольшие габариты, наличие планарной технологии изго товления устройств такого типа.
В то же время для них характерны довольно большие вно симые потери. Основные вносимые потери получаются в преоб разователях из-за недостаточно больших коэффициентов элек-
192
ci венных и дешевых пьезокерамик отечественного производ ства при удобной методике расчета открывают широкие воз
можности для изготовления фильтров промежуточных |
частот |
||||
на УПВ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
ЛИТЕРАТУРА |
||
1. Т а н к р и л л |
Р., Х о л л а н д М. Фильтры на поверхностных |
акусти |
|||
ческих волнах. ТИИЭР, т. 59, № 3, стр. 62—80 (март 1971). |
|
|
|||
2. |
J о s Ь i S. G. |
and W h i t e R. M . Exitation and |
detection |
of |
surface |
elastic |
waves in piezoelectric crystals, .1. Acoust. Soc. |
Am., vol. |
46, July, |
pp.17 — 27.
3.К о в а л e в А. В., Я к о в к и н И. Б. Интерференционные эффекты в преобразователях ультразвуковых поверхностных волн встречно-штыревого
типа. Радиотехника |
и электроника, т. X V I , № 8, 1971. |
|
|
|
|||||||
4. |
К а р и н с к и й |
С. С , |
К о м а р о в |
В. Г., З е л е н и н |
В. В., |
М о и - |
|||||
д и к о в |
В. Д. Использование |
упругих |
поверхностных |
волн |
(УПВ) для со |
||||||
здания |
многофункционального |
устройства обработки |
сигналов. |
Доклад |
|||||||
Е2.05, V I I Всесоюзное |
совещание по квантовой акустике |
твердого тела, |
|||||||||
Харьков, 1972. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
5. |
К л е ш н е в |
Ю. А., |
Н и к и т и н |
В. И., П и р о г о в |
Б. Н., |
С и р о |
|||||
т и н |
Г. Ф., У л ь я н о в |
Г. К. Пьезоэлектрические фильтры на ультразвуко |
|||||||||
вых |
поверхностных волнах для телевизионных приемников. Доклад Е2.10, |
||||||||||
V I I |
Всесоюзное |
совещание |
по квантовой акустике твердого тела, |
Харьков, |
|||||||
1972. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
УДК 621.317.757
В. П. Варавкин, Е. Т. Скорик
ПРИМЕНЕНИЕ УПРУГИХ ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН — ПУТЬ К МИКРОМИНИАТЮРИЗАЦИИ УСТРОЙСТВ ДЛЯ ОБРАБОТКИ РАДИОЛОКАЦИОННЫХ СИГНАЛОВ
В предлагаемой |
статье кратко |
изложены |
свойства |
|||||
упругих |
поверхностных |
волн |
(УПВ) |
и показаны |
преиму |
|||
щества устройств на их основе. |
Применение |
УПВ позво |
||||||
ляет создать дисперсионные |
и многоотводные |
|
линии за |
|||||
держки, |
фильтры с различными |
частотными |
характерис |
|||||
тиками, |
кодирующие |
устройства, корреляторы, |
фазорас- |
|||||
щепители, усилители |
и |
волноводные |
устройства. |
Все более сложные задачи, решаемые радиолокацией, при водят к усложнению аппаратуры и ставят проблему микроми ниатюризации радиолокационных устройств. Одним из путей решения этой проблемы является использование УПВ. Рас смотрим вкратце их свойства.
194
В твердых телах могут распространяться различные типы упругих волн (рис. 1). В неограниченном твердом теле распро-
г |
7 ^ |
|
.имметричноя
-т- Дсимметричноя
общей поверхности
я Л |
^ и ч н о е |
роспре- |
оеление |
о^,іи*у- |
|
Эы |
смещения |
TunuwHoc росгіреЭе- |
|
|
||
, |
^Ение омплитуЭы |
«vi,, |
„ |
|
смещение |
смещения чостуц |
|||
j |
! ^ |
^ндпроьлемия |
||
|
|
о Мапрабление |
распространения |
|
|
Расстояние от |
g 0 f l H b | |
|
|
|
бсрхмоспи |
|
|
|
|
Рис. |
1 |
|
|
страняются лишь продольные н поперечные объемные волны (рис. 1,а и 1,6). Если тело полубесконечное, то вдоль свобод ной поверхности хз = 0 могут распространяться поверхностные волны (рис. \,в). Величину смещения частиц ut можно запи сать в следующем виде:
«і = а{ exp [ik /3 хг) exp \ik (/, х, - j - /2 х., — т^)] , |
(1) |
где
rtj — амплитуда смещения частиц в направлении осия
на поверхности х3 |
— 0; |
|
kll и kl2 — проекции вектора |
распространения k на оси Х\ и |
|
ЛГ2 |
соответственно. |
|
Величина /3 |
должна обладать положительной мнимой |
частью для того, чтобы компоненты смещения исчезали при бесконечном удалении от граничной плоскости.
В некоторых пьезоэлектрических материалах могут распро страняться и электроакустические поверхностные волны [4, 5] (рис. \,г). В них движение частиц перпендикулярно вектору распространения и параллельно свободной поверхности. Элек троакустические волны проникают в неметаллизированный кристалл пьезоэлектрика гораздо глубже волн Рэлея.
В тонких пластинках (рис. \,д) существует множество ти пов волн (часто они называются волнами Лэмба) . Для них ха рактерна предельная частота, напоминающая предельную час тоту волноводов. Конечная толщина пластинок приводит к за висимости скорости распространения воли от частоты, т. е. к дисперсии.
Волны Стоили на границе раздела двух сред (рис. і,с) мо гут существовать лишь при условии, что свойства сред нахо дятся в строго определенном сочетании [3]. Эти волны интерес ны тем, что поверхность раздела изолирована от влияния ат мосферы.
В слоистых средах (на полубесконечную среду нанесена тонкая пленка) могут распространяться различные типы волн. Из них наибольший интерес для практики в настоящее время вызывают волны Лява (рис. \,ж), в которых смещение частиц перпендикулярно направлению распространения волны и па раллельно свободной плоскости.
Возбуждение УПВ можно осуществить различными спосо бами. При этом встречаются самые разнообразные конструк ции преобразователей. Большинство из них обратимо, т. е. мо гут быть и излучателями и приемниками. В обзоре [3] преобра зователи УПВ разбиты на семь основных типов:
1.Механические, где твердое тело движется по поверхности другого.
2.Основанные на преобразовании волн одного типа в дру гой в одном и том же теле.
3.Пьезоэлектрические, в которых связь с УПВ обеспечива ется благодаря пьезоэлектрическому эффекту в самом твер дом теле.
4.Магнитные, где взаимодействие с УПВ осуществляется за счет магнитных свойств среды или внешнего магнитного поля.
5.Оптические, использующие взаимодействие УПВ со све
том.
6.Тепловые, в которых для генерации и детектирования УПВ применяют нагрев среды.
7.Пьезорезистивные, основанные на изменении сопротивле ния в результате созданного упругого напряжения.
196
В радиоэлектронике широкое применение находят устрой ства с пьезоэлектрическими преобразователями в виде системы электродов синфазного (рис. 2,а) и встречно-штыревого (рис. 2, б) типов. Переменное электрическое поле, приложенное к электродам благодаря пьезоэлектрическому эффекту, вызы вает локальные механические напряжения и приводит к воз буждению УПВ. Расстояние между электродами определяет ра бочую частоту и полосу пропускания преобразователя. Встреч но-штыревой преобразователь более эффективен (особенно для слабых пьезоэлектриков) и требует обработки только рабочей плоскости. Синфазный тип преобразователя позволяет прикла дывать более высокие напряжения к электродам и работать на частоте в два раза выше чем встречно-штыревой при одина ковом размере электродов и зазоров между ними.
Система зпвктроЗоі
5
|
Рис. 2 |
|
|
Скорости |
распространения УПВ |
лежат в пределах от |
|
0,57103 м/с для свинца, до 11 • 103 м/с для алмаза (для |
пьезо |
||
электриков до |
4 • 103 м/с) и в общем |
случае зависят от |
среза |
кристалла и выбранного направления распространения. Зату хание УПВ при распространении зависит от частоты, темпера туры, структуры материала и состояния его поверхности. Наи меньшие величины затухания у монокристаллических материа
лов. |
Например, при |
комнатной |
температуре в |
а -кварце на |
316 |
МГц затухание |
1,1 дБ/см, |
а в ниобате лития |
на 904 МГц |
197
4,65 дБ/см [3]. В однородных материалах на всех исследован ных частотах (включая десятки ГГц) скорость распростране ния УПВ не зависит от частоты.
Распространение УПВ в пьезоэлектриках сопровождается бегущим электрическим полем, простирающимся как внутри, так и снаружи твердого тела. На рис. 3 показано типичное распределение компонентов электрического поля для пьезо электрического диэлектрика.
При распространении УПВ по поверхности с различной фазо вой скоростью энергия волн имеет свойство сосредоточиваться по направлениям с минимальной фазовой скоростью УПВ. Это явление используется для направленного распространения волн. На рис. 4 показаны различные конструкции волноводов УПВ. На неоднородностях твердого тела и его границах на блюдается отражение УПВ, которое часто ведет к образова нию волн других типов и наличию ложных сигналов в устрой ствах. Кроме того, наличие на поверхности распространения таких неоднородностей, как углубления, зоны с отличающей ся фазовой скоростью и т. п. изменяет интенсивность УПВ в на правлении распространения и может быть использовано для фокусировки волн.
198
Малая скорость распространения УПВ (примерно в 1Ö5 раз меньше скорости электромагнитных волн) позволяет значи тельно уменьшить габариты и вес устройств обработки сигна лов. Малый коэффициент затухания на длину волны (более чем на два порядка меньше, чем у электромагнитных волн на СВЧ) дает возможность вести обработку сигналов очень боль шой длительности в реальном масштабе времени без промежу точного усиления. Электрическое поле у свободной поверхнос ти снаружи и внутри пьезоэлектрического материала позволя ет легко преобразовывать УПВ в электрический сигнал, а при
Рис. 4
взаимодействии его с носителями заряда в зоне этих полей — усиливать либо ослаблять УПВ. Благодаря планарной техно логии изготовления интегральных схем можно создавать пре образователи, волноводные структуры и другие элементы уст ройств на УПВ. Решению многих технических вопросов по строения устройств на УПВ способствует хорошо разработан-
199