книги из ГПНТБ / Микроминиатюризация элементов радиоэлектронной аппаратуры
..pdfгде
G0 - g0 ( I - 2 )
Oi = M i - " )
В, = ш С
Таким образом, получены постоянные составляющие и ам плитуды гармоник активной и. реактивной .входной" "Проводи мости туннельного перехода, которые и используются обычно при анализе и синтезе конкретных радиотехнических устройств.
ЛИТЕРАТУРА
1.Радиотехника и электроника, т. 13, № 10, 1968.
2.СВЧ устройства на полупроводниковых диодах. М., «Сов. радио», 1969.
УДК 621.372,414
В,. П. Пуганов
ИССЛЕДОВАНИЕ ДИАПАЗОННЫХ СВОЙСТВ ОДНОГО КЛАССА РЕЗОНАТОРОВ МИКРОМИНИАТЮРНЫХ УСТРОЙСТВ
СЭЛЕКТРОННОЙ ПЕРЕСТРОЙКОЙ
Встатье исследована зависимость габарита ступен
чатой колебательной |
системы от величин сопротивлений |
отрезков и их длин. |
Рассмотрены диапазонные свойства |
этих систем. |
|
В общей проблеме микроминиатюризации важное значение имеет уменьшение габаритов колебательных систем. Широкое применение в колебательных системах малогабаритных микро миниатюрных устройств СВЧ диапазона находят отрезки длин ных линий в коаксиальном и, особенно, в полосковом исполне нии.
Наиболее характерны два способа уменьшения размеров колебательной системы при заданной резонансной частоте:
1)применение твердого диэлектрика с большой диэлектри ческой проницаемостью;
2)применение отрезков неоднородных линий.
130
В полосковых линиях оба способа очень удобно сочетаются. Рассмотрим диапазонные свойства ненагруженной ступен чатой колебательной системы, перестраиваемой емкостью. Эк
вивалентная схема такой линии приведена на рис. 1.
W, We |
К |
|
Рис. 1
Воспользовавшись импедансным методом определения ре зонансной частоты, запишем суммарную входную проводи мость в сечении с включенной емкостью
|
У — У |
|
Y |
|
где |
' |
' ВХ |
I |
' к > |
4- |
|
|||
К в х |
— входная проводимость линии; |
|||
Ук |
— проводимость |
конденсатора. |
Пренебрегая активными потерями в металле и в конденса торе и не учитывая высших типов колебаний в районе неодно
родности, как это обычно принимается, |
получаем условие па |
|||||||||
раллельного |
резонанса |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
*вх + *к = |
0 . |
|
|
|
В общем случае выражение для Ьвх |
можно представить в |
|||||||||
следующем виде: |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
tg |
p/j 4- arctg- |
t g ( ß / , + |
|||
|
|
|
|
|
||||||
|
+ |
|
+ a r c t g ( - ^ - t g ( ß / „ + |
т |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где /, |
длина |
отрезка |
линии с волновым сопротивлением |
|||||||
Для |
1, |
2 |
, |
. . . . я; |
|
|
|
|
|
|
3 • |
коэффициент фазы. |
|
|
|
|
|||||
|
двухступенчатой |
линии |
|
|
|
|
||||
|
1 |
|
tg В/, + |
arctg |
W, |
g Шг + |
-j |
|||
|
|
|
|
Для удобства расчетов и обобщения результатов пронорми руем уравнение резонанса относительно закороченного на кон це четвертьволнового отрезка однородной линии с резонансной частотой со,,:
pU + tg |
{0,5 *р (1 |
- z) |
- f arctg |
[N ig (0,5 |
r. (pz + |
l))j} = |
0, |
где |
|
|
|
|
|
|
|
p = |
, U = W{ |
w0 С , z = - т ^ - , Л' = - г ^ - • |
|
||||
Моделирование |
диапазонных |
свойств |
данного |
резонатора |
на ЦВМ на основе решения нормированного уравнения резо нанса позволило исследовать свойства резонатора в зависи мости от величины N перепада волновых сопротивлений и ве личины z относительной длины второй ступеньки. По резуль татам исследования можно сделать следующие выводы.
Уменьшение максимальной частоты диапазона при задан ной длине линии (или уменьшение длины линии при заданной максимальной частоте) возможно в том случае, когда N<1, т. е. когда перестраивающая емкость включена в линию с мень шим волновым сопротивлением (рис. 2). При N>1 габарит ре зонатора увеличивается.
Уменьшение габарита кроме того зависит от соотношения длин отрезков линии (от величины z). Максимальное уменьше-
132
ние размеров имеет место при U — h (z = 0,5). Это видно из гра фиков на рис. 2 и 3.
Однако величина г влияет не только на габариты резона тора, но и на его диапазонные свойства. Это следует из графи ков (рис. 4), определяющих зависимость коэффициента пере крытия по частоте
от N
Стремление получить минимальную длину линии ведет к уменьшению диапазона перестройки по сравнению с резонато ром из однородной линии. Соответствующим выбором величи ны 2'(.г>0,6) можно получить выигрыш в диапазоне перестрой ки при одновременном уменьшении длины резонатора.
Такая зависимость величины К/ от z объясняется характе ром изменения величины максимальной и минимальной частот при изменении длин отрезков (рис. 5).
Рис. 4 |
Рис. 5 |
Примерно такая же картина наблюдается при исследова нии резонатора с тремя ступенями.
Таким образом, при правильном выборе волновых сопро тивлений и длин отрезков можно значительно уменьшить дли ну ступенчатого резонатора при одновременном расширении диапазона перестройки.
133
УДК 621.372.828
И. H. Бобров, В. Д. Соломенчук
К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧИ О СОБСТВЕННЫХ ФУНКЦИЯХ И СОБСТВЕННЫХ ЗНАЧЕНИЯХ МАГНИТНЫХ ВОЛН ПОЛОСКОВОЙ ЛИНИИ
Для |
анализа и синтеза сложных |
устройств |
СВЧ на |
|||||
полосковых линиях |
необходимо |
знать поля |
основной |
вол |
||||
ны и высших типов волн |
линии. В данной |
работе |
пред |
|||||
ложен |
численный |
метод |
определения |
собственных |
значе |
|||
ний и |
собственных |
функций |
магнитных волн |
экраниро |
||||
ванной |
полосковой |
линии, основанный |
на |
использовании |
||||
метода суммарных |
представлений. |
|
|
|
|
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Для полного определения полей Я-волн полосковой линии необходимо найти скалярные функции Пн (х, у), характеризу ющие распределение поля в поперечном сечении линии и по стоянную распространения — h. При этом скалярные функции Пн (х, у) должны удовлетворять двухмерному уравнению Гельмгольца
А/7й |
+ g2 П" = О |
(1) |
|
при граничных условиях |
|
|
|
9/7* (х, |
у) |
= О |
(2) |
дп |
|
||
|
|
|
где L \ + L 2 — контур, образованный пересечением стенок вол новода плоскостью z = const, an — нормаль к контуру L1 + L2. Составляющие поля магнитных волн связаны с функцией Пн (х, у) следующим образом:
ik IffL |
. eih* ; |
H. = |
ill |
дПк |
• е |
ihz |
||
дх |
||||||||
ду |
|
х |
|
|
|
|||
дПн |
H |
^ |
i h |
д/1н |
|
; |
(3) |
|
Ex~ik.^L.e»>; |
- ^ - e ^ |
|||||||
Ez = О ; |
Я г |
= |
g2 |
nh elhz . |
|
|
Здесь
g2 = k- — /г2 ,
l34
где g ="
2т.
— волновое число поперечного сечения волновода;
'•кр
|
Xк р |
— соответствующая ему критическая длина волны; |
k - |
2ic |
— волновое число свободного пространства. |
|
Л
Таким образом, задача расчета полей Я-волн сводится к отысканию собственных значений и собственных функций
Уо Хо X/
г
Уп
Рис. 43 '
уравнения Гельмгольца, заданного в двухсвязной области G (рис. 1), соответствующей поперечному сечению экранирован ной полосковой линии, при граничных условиях Неймана (2). Область G представляется прямоугольником D с границей L \
к разрезом |
который расположен по горизонтальной оси пря |
моугольника. |
|
|
РАСЧЕТ МАГНИТНЫХ ВОЛН |
Рассмотрим для двухсвязной области G задачу на собствен ные значения
Au |
+• |
X« |
0 ; |
(4) |
да |
|
= 0 . |
(5) |
|
dh |
|
|||
|
|
|
||
Покроем область G прямоугольной равномерной сеткой |
||||
*і = х0 -У ih; ук = уо + |
khx |
(I = 0, 1 , . . . , m |
- f 1) , |
|
(k - 0 , |
1 , - •• . я Ч 1) , |
|
135
где h, hx — шаги сетки, ? = |
~ ~ , таким образом, чтобы грани |
ца Li и разрез Li проходили |
точно посредине между узлами |
сетки. В этом случае |
|
h |
. |
, |
h |
-\у ; Хт~\ |
= |
а -\ |
~- |
h, |
. |
й, |
; у о = - -T-- ; |
Уп--\ = * -h -Tf |
п — четное по способу построения сеточной области |
Gh; |
|
||||||||||||||
|
|
_ |
* - |
Aj |
|
|
|
|
ô + / / i |
|
|
|
|
|
||
|
|
- — y - - - y » . , -- — |
|
; |
|
|
|
|
||||||||
|
|
a — с |
|
|
|
a |
4 |
с |
|
2s |
f <7 |
|
|
|
|
|
-V.V.: i |
= |
— — |
; |
x,+q |
|
= — 2 |
|
|
J |
= |
m . |
|
||||
Рассмотрим теперь соответствующую (4), (5) конечно-раз |
||||||||||||||||
ностную задачу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
АЛ |
и |
•-{- |
/.и "== 0 |
; |
|
|
|
|
|
(6) |
||
з) |
"конт |
"нредк ^ |
0 , |
б, |
!'раз |
|
^пр»др ~ |
0 > |
|
(~) |
||||||
для сеточной области |
Он. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Условие |
(7 б) запишем в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
и |
п — и |
. „ |
= 0 ; |
и |
|
„ |
— и |
. „ |
|
= |
О ; |
(8) |
||||
|
|
|
( / = = 1 , 2 , . . . , ? ) . |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Конечно-разностное |
уравнение |
(6) |
выполняется |
во |
всех |
|||||||||||
точках сеточного прямоугольника |
ü h , |
кроме точек |
(xs+j, |
у а ) |
||||||||||||
и (xs+j, |
у_2п_+ 1 ) |
(j= 1, 2 , . . . , |
q). |
Можно |
считать |
[4], что в этих |
точках выполняется неоднородное уравнение типа (6) |
с неиз |
||||||||
вестными правыми частями. Тогда в силу однородных |
краевых |
||||||||
условий |
(7 |
а) решение в любой точке прямоугольника |
Dh мож |
||||||
но |
|
|
|
|
|
[2] |
в виде: |
||
|
записать по формуле суммарных представлений |
|
|
||||||
« « - |
>=і |
[ в ' Д , . і ( O / ^ . J L |
W + a " , . J U i |
Щ - , . . " |
|
.Л'4І. (9) |
|||
|
|
2 |
2 |
Ï |
2 |
|
|
|
|
|
|
(і » 1, 2 , . . . . m; ft = I , 2 |
п) , |
|
|
|
136
где |
|
|
|
|
" |
[> |
р |
р |
п |
|
|
|
пік |
т |
|
|
|||||||
|
— О |
|
V |
|
<Р1 ;ір |
h d |
"d |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
lp |
VP |
' |
litt |
|
|
|
|
i. |
i |
J . ; |
|
|
|
|
|
|
(u |
= |
l . |
2 , , . . , m; |
У « І, |
2 , |
/г) ; |
|||||
m |
|
|
|
|
/// |
COR |
|
|
m |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(p |
= |
2, |
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
П |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(rf |
« |
2, 'Л |
|
, |
ti) ; |
|
||
tp,i =» COS |
|
|
|
|
-}- 7 cos |
|
|
|
(10) |
||
|
|
|
|
|
|
1 + |
f |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Подберем теперь 2q введенных параметров |
/ . ,-. и |
||||||||||
( / = 1 , 2, ... , |
</) |
таким |
образом, |
чтобы |
удовлетворить краевые |
условия. Получаем систему линейных алгебраических сравне ний 2^-го порядка
|
Л (t) |
/(,) |
-- ..), |
|
( И ) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
2с/-мерный вектор введенных |
параметров; |
|
|
|||
|
A (t) |
. 4 , ( 0 |
|
Л , ( 0 |
(12) |
|
|
ЛАП |
|
A At) |
|||
|
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
я ^s-i-j. p Ps + i,p P |
n |
.(Pn |
~,d |
P n |
|
АА0-- |
у у |
|
f |
. d \ |
|
|
2 (* - |
tpd) |
|
||||
|
|
|
137
л,(0 = SS |
^ W , |
2 (t |
- |
W |
{PJL,ä |
~~ P-!L-ua |
|
|
|
P |
i - |
+ 1 > r f |
|||
р ! ./ 1 |
|
|
|
|
<1 |
||
от |
л |
Ps+j,p Ps- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
S |
s |
2 (t |
- |
t p d ) |
|
|
|
/' ) |/ |
I |
|
|
|
|
4 |
|
|
|
Ps+j, p P.s 1 l - p P a |
|
|
|
|
|
Л 4 ( / ) = V |
V |
2 ^ ä ( P |
f . v i , ä - |
|
|||
|
2 (* - |
V |
|
|
|||
|
|
|
|
|
Систему однородных уравнений (И) можно рассматривать как характеристическую систему, а ее определитель — в качестве характеристического определителя:
D (t) = det A (t) |
= 0 . |
(13) |
Все собственные числа задачи |
(6), (7 а), (7 6) |
определяют |
ся из системы (11). Разбиваем их на две группы: вырожденные и невырожденные. Корни уравнения (13) совпадают с невы рожденными собственными значениями задачи (6), (7 а), (7 6).
Вырожденными |
собственными значениями |
будут те значения |
|||
tpd, соответствующие собственные функции |
которых |
||||
|
|
"ik |
Pip |
Pkd |
(14) |
|
|
|
|||
удовлетворяют краевым условиям на разрезе (8) |
|||||
s-ii, |
и<р.<і)„ = 0 ; |
u^-d\i |
— |
(15) |
|
s+j.T |
-1 |
s+J,T |
+1 |
|
|
|
|
(j= |
1, 2 , . . . , q) |
|
Однако условия (15) будут выполняться не для всех вы рожденных собственных функций точно, а с некоторой погреш ностью, которая является следствием погрешности метода. По этому лучше использовать условие
U(P, |
d) |
|
I. |
4 |
|
для которого i = s + l , s + 2 |
, s + q. Это условие выполняется |
|
точно. В частности, собственные функции |
при р = \, 2,..., |
|
m; d = 2j + \ (/ = 1,2,...,-^ |
1) будут вырожденными. Соот |
|
ветствующие им собственные значения |
|
138
t p J ~ cos JE^JJLL. + f cos
(p = 1, 2 m; y = 1, 2 , . . . . - g — 1
Невырожденные собственные функции находим по форму ле суммарных представлений (9).
На ЭЦВМ «Минск-22» были вычислены первые восемь соб ственных значений
2 |
, |
~ t) = |
15 • 432098 |
,. |
5 |
А = - p - (1 + |
Т2 |
-рр |
(4,24 — t) = |
-рр- |
и найдены соответствующие им собственные функции. При этом сеточная область содержала 280 внутренних узлов.
ЛИТЕРАТУРА
1. П о л о ж и й Г. П. Численное решение двумерных и трехмерных крае вых задач математической физики и функции дискретного аргумента. Изд. Киевского университета, 1962.
2. Л я ш е н к о И. Н. Задачи на собственные значения для уравнений второго порядка в частных конечных разностях. Изд. Киевского универси тета, 1970.
3. Л я ш е н к о И. Н. О собственных значениях прямоугольных мембран с разрезами. Сб. «Вычислительная и прикладная математика», вып. 4, Изд. Киевского университета, 1967.
УДК 621.372.828
И. Н. Бобров, В. Д. Соломенчук
ОБ ОДНОМ ЧИСЛЕННОМ МЕТОДЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ МАТРИЦЫ РАССЕЯНИЯ ОТРЕЗКА НЕРЕГУЛЯРНОЙ ПОЛОСКОВОИ ЛИНИИ
В работе изложены основные идеи метода расчета эле ментов матрицы рассеяния отрезка нерегулярной экрани рованной симметричной полосковой линии,
В связи с миниатюризацией устройств СВЧ большой прак тический интерес приобретает разработка прямых численных методов расчета нерегулярных полосковых линий.
Цель настоящей работы — обобщить известные в литера туре методы исследования односвязных волноводов сложной
139