книги из ГПНТБ / Свешников А.А. Вероятностные методы в прикладной теории гироскопов
.pdfS з . в і |
ГУ Д Л Я РЕШ ЕНИЯ НАВИГАЦИОННЫХ ЗАДАЧ |
147 |
гиросферы; ß — угол подъема оси N — S гиросферы над плоскостью горизонта; f — угол поворота гиросферы вокруг осиіѴ—S; 8 — угол поворота гироскопов вокруг осей прецессии; I — смещение центра тяжести гиросферы от ее геометрического центра; Р — вес гиро сферы; ц , uT|, u„ — составляющие переносной угловой скорости
системы отсчета, обусловленной вращением Земли и собственным
движением объекта; W, , W , |
— составляющие |
абсолютного |
линейного ускорения объекта; |
М ѵ . . ., МА— возмущающие мо |
|
менты; ö — угол наклона «зеркала» в успокоителе, |
т. е. прямой, |
соединяющей центры тяжести свободных поверхностей жидкости в обоих сосудах с плоскостью карданова кольца; F — фактор пере текания жидкости в успокоителе; с — коэффициент момента, вво димого избытком жидкости в сосуде; сг — коэффициент жестко сти пружин; nL— коэффициент жидкостного трения в оси прецес сии гироскопа.
Система уравнений (303) является весьма сложной. Обычно при теоретическом исследовании ГК рассматривают упрощенные уравнения. Так для нахождения закона движения оси N —S гиросферы на неподвижном относительно Земли основании при отсутствии затухания пользуются уравнениями
|
|
ß + |
U cos ер • а = |
0, |
(3.304) |
||
|
а -f- U sin ср — |
|
- ß = |
0. |
|||
|
|
|
|||||
Систему (304) можно привести к виду |
|
|
|||||
|
|
а -(- кЧ г= 0, |
|
|
(3.305) |
||
|
|
'$ + к2р = |
к%, |
|
|||
|
|
|
|
||||
где ßr определяется |
формулой |
(292), |
а к |
определяется соотноше |
|||
нием (294). |
|
|
|
|
|
|
|
Введем постоянную времени Г ГК |
|
|
|||||
|
|
Г = |
|
|
|
(3.306) |
|
Тогда вместо (305) |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
ТЧ + |
а = |
0, |
|
(3.307) |
|
|
|
T2ß + |
ß = |
ßr. |
|
||
|
|
|
|
||||
Период ТтКнезатухающих колебаний ГК, согласно (294), будет |
|||||||
|
Г, |
2 л _ |
о |
1 [ |
Р |
|
(3.308) |
|
|
|
У IPU c o s? " |
||||
|
|
|
|
|
Уравнения колебаний ГК с гидравлическим успокоителем при установке ГК на неподвижном относительно Земли основании
10*
148 |
ОСНОВНЫЕ У РАВНЕНИ Я |
ПРИКЛАДНОЙ |
ГИРОСКОПИИ |
[ГЛ. 3 |
записываются в виде |
|
|
|
|
|
И ф |
U cos ср . а) = О, |
(3.309) |
|
|
// (a -f- U sin 9 ) — 1Р$— с& = |
О, |
откуда, например, уравнение собственных колебаний ГК по коор динате л будет
а0а -|- ßjä -ф- а2а -|- а3а = |
0, |
(3.310) |
||||
где |
|
|
|
|
|
|
а3= |
1 , |
а, |
__ |
1 |
|
|
|
|
|
~ |
F? ’ |
|
|
~ /с2р |
|
_ |
1 |
|
(3.311) |
|
а,0 ~ |
№ р ’ |
|
||||
|
Р = 1 |
- |
/Р • |
|
|
|
Уравнение (310), учитывая |
(306) |
и (311), |
можно переписать |
|||
в виде |
F P a + |
i + |
Fpa = |
0. |
(3.312) |
|
P ä + |
Для приближенного исследования погрешностей ГК при бор товой качке корабля, согласно (303), можно получить следующую систему уравнений:
|
ß |
-|- U с о р ср - ос - |
|
U |
к? |
z sin К |
Öy, |
||||
№ |
|
|
|
|
|
|
c o s |
tp |
g |
|
|
|
|
fcL |
( 1 — |
р)&: |
|
rj |
fc2 |
2 |
Sin К X |
||
U c o s 9 |
U |
|
|
|
|
g |
У |
||||
c o s <f ѵ |
г / |
|
U COS <p |
(3.313) |
|||||||
|
|
|
&+ |
Fb + |
rß = |
—F 2Sin K Ö, |
|||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9z c o s К у |
|
||
|
7 |
+ |
2 t > |
T + |
« 2 T : |
|
- n 2 ---------- Ѳ, |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
где n — частота собственных |
колебаний гиросферы по углу у |
||||||||||
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
(3,314) |
ф — относительный |
коэффициент |
затухания |
указанных колебаний |
||||||||
|
- |
|
щІР |
rej |
I |
Г IP |
|
|
(3.315) |
||
|
~ |
2геДа — ~2H |
V ~ |
’ |
|
|
К — курс корабля; Ѳ— угловое ускорение бортовой качки ко рабля; z — расстояние места установки ГК на корабле по верти кали относительно его продольной оси.
§ 3.6] |
ГУ Д Л Я РЕШ ЕНИ Я НАВИГАЦИОННЫХ ЗАДАЧ |
140 |
г) |
Г и р о к о м п а с с к о с в е н н о й к о р р е к ц и е й . |
|
Прибор |
представляет собой гироскоп с тремя степенями |
сво |
боды, на гирокамере которого установлен маятник (или акселе рометр), фиксирующий угол отклонения оси гироскопа от пло скости горизонта. Пропорционально этому углу в приборе формируются моменты коррекции, которые прикладываются к гиро скопу с помощью датчиков моментов, установленных на осях кар-
данова подвеса. |
При |
|
выборе соответствующих коэффициентов |
||||||
пропорциональности в выражени |
|
||||||||
ях моментов коррекции ось |
гиро |
|
|||||||
скопа будет приходить в плоскость |
|
||||||||
меридиана апериодически или пе |
|
||||||||
риодически с любым наперед задан |
|
||||||||
ным периодом, |
который |
может |
|
||||||
быть значительно меньшим, |
чем у |
|
|||||||
маятникового ГК. |
Следовательно, |
|
|||||||
указанный |
прибор |
в |
принципе |
|
|||||
представляет |
собой |
|
гирокомпас |
|
|||||
и служит для |
определения |
курса |
|
||||||
объекта. |
Принципиальная |
схема |
|
||||||
прибора приведена |
на |
рис. |
3.26. |
|
|||||
Гирокамера Гк установлена в на |
|
||||||||
ружном кардановом кольце К , ось |
Рис. 3.26. Принципиальная схема |
||||||||
вращения |
которого |
расположена |
|||||||
гирокомпаса с косвенной коррек |
|||||||||
вертикально. На гирокамере ус |
цией. |
||||||||
тановлен маятник М, который |
|
||||||||
фиксирует угол |
|
(3отклонения оси Oz гироскопа от плоскости гори |
зонта. Пропорционально этому углу в приборе формируются мо менты коррекции М Кх и М х , которые прикладываются к гироскопу с помощью датчиков моментов Д М г и Д М 2.
Рассмотрим систему отсчета 0 \ г [.' (рис. 3.23), ориентирован ную географически. Оси Oxyz свяжем с гироскопом. Положение осей Ох±уjZ Резаля относительно О Iff, определяется углами а и (3.
Уравнения малых колебаний ГК для случая неподвижного
относительно Земли основания можно записать в виде |
|
Ä — ( * 2 + V cos <?) ß = — х2Х (г) + ш ѵ |
(3.316) |
|
ß + *iß + U cos cp . а = XjX (t) + kMv
где а — угол отклонения оси гироскопа от плоскости меридиана;
ß — угол |
отклонения оси гироскопа относительно плоскости го |
||
ризонта; |
хх и х2 — соответствующие удельные скорости коррек |
||
ции; |
|
|
|
|
у |
Х —.Д±. |
(3.317) |
|
|
1~ и * |
2 ~ н ’ |
150 |
ОСНОВНЫЕ |
У РАВНЕНИ Я |
ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ |
[ГЛ. 3 |
|
S ± и |
S 2 — соответствующая |
крутизна |
характеристики |
коррек |
|
ции, |
связывающая |
корректирующие |
моменты с углом |
( ß—у) |
отклонения оси гироскопа от плоскости горизонта (вертикали), фиксируемого маятником-корректором;
|
S-Ф — х ) + |
H1J Sin ср, |
Л/, |
|
|
-‘s’i(ß—хУ> (-'^18) |
||||||
у — угол отклонения маятника |
от |
вертикали; |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
к = |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
(3.319) |
|
|
|
н |
|
|
|
|
|
|
|
|||
М г и М 2 — возмущающие |
моменты по |
осям |
Оуг и Охг соответ |
|||||||||
ственно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Уравнения (316) можно привести к виду |
|
|
|
|
|
|
||||||
оі + xxâ + |
U cos cp (х2 -f- U cos ср) а = |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
= x1 E7coscp.y(*) — х2у (f) + |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
+ к (х2 -f- U cos ср) Мг -j- |
|
|
-j- кМ2, |
|
(3.320) |
||||||
ß -f- x3ß + |
U cos ср (х2 + |
U cos ср) ß = |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
= x,£7cos<p.y(f) + |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
“Ь хіХ (0 — А/7 cos ср • М, |
Ы /х. |
|
|
||||||||
Приманеврировании |
объекта |
(изменение скорости |
хода, |
|||||||||
циркуляция)маятник-корректор |
отклоняется |
|
от направления |
|||||||||
|
|
|
вертикали, что приводит к су |
|||||||||
|
|
|
щественным |
|
погрешностям |
ГК. |
||||||
|
|
|
В этом случае |
прибор |
можно пе |
|||||||
|
|
|
ревести на работу в режиме |
гиро |
||||||||
|
|
|
скопа направления [28]. |
|
|
|||||||
|
|
|
|
д) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п а с . |
Гиромагнитным^ |
компасом |
|||||||
|
|
|
(ГМК) называется трехстепенной |
|||||||||
|
|
|
астатический гироскоп, снабжен |
|||||||||
|
|
|
ный азимутальной и горизонталь |
|||||||||
|
|
|
ной системами коррекции: азиму |
|||||||||
|
|
|
тальная коррекция (чувствитель |
|||||||||
|
|
|
ным элементом которой |
является |
||||||||
|
|
|
магнитная |
стрелка) |
удерживает |
|||||||
|
|
|
ось гироскопа в плоскости магнит |
|||||||||
|
|
|
ного |
меридиана; |
горизонтальная |
|||||||
|
|
|
коррекция |
удерживает |
внутрен |
|||||||
Рис. 3.27. Принципиальная схема |
нее карданово |
кольцо |
в |
положе |
||||||||
нии, |
перпендикулярном |
наруж |
||||||||||
гиромагнитного компаса. |
|
ному. |
ГМК |
служит |
для |
опре |
||||||
|
|
|
деления |
магнитного |
курса |
объ |
екта. Прибор получил широкое распространение в авиации. Принципиальная схема ГМК приведена на рис. 3.27, где по-
§ 3.6] |
ГУ ДЛЯ РЕШ ЕНИЯ НАВИГАЦИОННЫХ ЗАДАЧ |
151 |
тенциометр П 1и датчик моментов Д М г образуют систему горизон тальной коррекции. Азимутальная коррекция состоит из магнит ной стрелки MC, потенциометра / / 2 и датчика моментов Д М 2.
Положение оси Oz гироскопа относительно заданного ей на правления О-q определяется теми же углами а и ß, что и для трех степенного астатического гироскопа (рис. 2.19); углы а и ß рас сматриваются как погрешности ГМК. Наибольший интерес пред ставляет погрешность а ГМК в определении им курса самолета. Приведем уравнение движения ГМК по координате а; уравнение движения его по другой координате ß ничем не отличается от со ответствующего уравнения ГН [см. (24)]. Имеем следующее урав нение:
â-f-xa = —иг + X(е -)- 8 ), |
(3.321) |
где' а — отклонение оси Oz гироскопа от плоскости истинного меридиана; х — удельная скорость коррекции; и — составляю щая переносной угловой скорости системы отсчета относительно оси 6Х (рис. 2.19); 8 — угол магнитного склонения; е — отклоне ние магнитной стрелки от магнитного меридиана.
Введем постоянную времени Т ГМК:
Г = |
і- . |
(3.322) |
Тогда уравнение (321) запишем в виде |
|
|
Tâ + OL= — |
+ е + 8 . |
(3.323) |
Передаточная функция ГМК по отношению к погрешности е магнитной стрелки определяется, согласно (323), соотношением
L (*) = T S T T - |
(3-324) |
Формулы (323) и (324) показывают, что ГМК, основанный на ис пользовании трехстепенного астатического гироскопа с азимуталь ной коррекцией от магнитной стрелки (при пропорциональной характеристике), можно рассматривать как апериодическое звено.
2, Гирошироты (ГШ). |
второго рода |
|
а) |
Г и р о ш и р о т Ф у к о . Гироскоп Фуко |
|
(гироширот Фуко) представляет собой астатический |
гироскоп |
|
с двумя |
степенями свободы, ось которого перемещается в плоско |
сти меридиана и благодаря возникающему из-за вращения Земли гироскопическому моменту стремится совместиться с осью мира. В связи с этим гироскоп Фуко второго рода обладает свойствами гироширота и в принципе может быть использован для определе ния широты местоположения объекта.
Подобный гироскоп может быть получен из трехстепенного ^статического гироскопа путем наложения жесткой связи между
152 |
ОСНОВНЫЕ У РАВНЕНИ Я |
ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ |
[ГЛ. 3 |
кольцами карданова подвеса. |
Введем систему координат |
|
|
(рис. |
3.28), ориентированную |
географически. Оси Oxyz связаны |
с гироскопом. Ось Ох вращения наружного карданова кольца рас положена горизонтально в плоскости первого вертикала (верти кальная плоскость О К, перпендикулярная плоскости меридиана О" у) и плоскости горизонта 0£rj). Внутреннее карданово кольцо жестко скрепим с наружным во взаимно перпендикулярном поло жении. В исходном положении оси Oxyz и O^rf, совмещены. При повороте наружного кольца на угол ß ось Oz гироскопа будет пере мещаться в плоскости меридиана О rf, и оси Резаля займут положе ние Oxyxz.
Плоскость
горизонта
Рис. 3.28. Принципиальная схема гироширота Фуко.
Предположим, что гироскоп Фуко второго рода установлен на неподвижном относительно Земли основании и его ось Oz отклонена в плоскости меридиана на угол ß от плоскости гори зонта. Оси Ozif, участвуют в суточном вращении Земли. Это же отно сится и к оси Oz гироскопа, так как она все время вынуждена оста ваться в плоскости меридиана. Вследствие этого возникает гиро скопический момент М , направленный по оси О £ (—х) вращения наружного карданова кольца и стремящийся совместить ось Oz гироскопа с осью мира ОРп; при этом имеет место равенство ß—- <р. Следовательно, гироскоп Фуко второго рода обладает свойствами указателя широты места, т. е. является гироширотом.
Уравнение малых колебаний оси гироскопа около оси мира
можно записать в виде |
|
|
/цТ + |
&іІ + HU~{== М, |
(3.325) |
где / Г£ — момент инерции |
системы относительно |
оси О £; Ъг — |
коэффициент демпфирования; у—угол отклонения |
оси гироскопа |
от оси мира; М — возмущающее воздействие относительно оси
О Ң - х ) .
3.6] |
|
ГУ ДЛЯ |
РЕШ ЕНИЯ |
НАВИГАЦИОННЫХ ЗАДАН |
|
153 |
|||||||
По аналогии с (290) |
уравнение (325) |
можно переписать в виде |
|||||||||||
|
|
|
|
7’|Y + 2C 712y+ |
y = |
P2^ |
|
|
(3.326) |
||||
где |
Т2— постоянная времени ГШ; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Г! = А - ; |
|
|
|
(3.327) |
||||
п2 и |
Тг ш— частота и период собственных незатухающих колеба |
||||||||||||
ний ГПІ; |
1/ н и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
п2= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Ѵ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r - - = t |
= 2 " / w |
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
(3.328) |
|
|
|
|
|
|
|
|
^2 - относительный коэффициент |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
затухания; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С2 = |
2 '/j^HU |
’ |
(3. 329) |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
р2 — передаточный коэффициент, |
Рис. |
3.29. |
Принципиальная |
схема |
|||||||||
определяемый соотношением |
|
||||||||||||
|
гироширота |
со |
скользящим |
маят |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ником. |
|
|
|
|
|
Р2 = |
|
(3 - 3 3 0 ) |
|
|
|
|
|
|
|
||
Из (326) получаем следующее выражение для передаточной |
|||||||||||||
функции ГШ по отношению к возмущающему воздействию: |
|
||||||||||||
|
|
|
|
L(s). |
|
|
?2 |
|
|
|
(3.331) |
||
|
|
|
|
T\s * + 2C2r 2s + 1 |
• |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Гироскоп |
Фуко |
второго |
рода |
вследствие |
ряда |
факторов: |
|||||||
трение в |
подвесе, |
возможная неуравновешенность |
гироскопа, |
трудность с необходимой точностью удержать ось гироскопа в пло скости меридиана, влияние колебаний объекта и др. — в каче стве гироширота на практике пока не используется.
б ) Г и р о ш и р о т к о м п а с со с к о л ь з я щ и м м а я т н и к о м . Прибор представляет собой астатический гироскоп с тремя степенями свободы, установленный в кардановом подвесе на стабилизированной площадке. С гирокамерой (рис. 3.29) связан кольцевой сосуд, плоскость которого проходит через ось гироскопа. В сосуде находится жидкость; период ее перетекания можно регулировать с помощью установленной в сосуде диаф рагмы с отверстием. Система, содержащая сосуд с жидкостью, называется скользящим маятником. В положении равновесия ось гироскопа устанавливается в плоскости меридиана под углом широты к плоскости горизонта. Следовательно, рассматриваемый
154 |
о сн о в н ы й |
у ра в н е н и я При к л а д н о й |
гироскогш и |
trji. :) |
гирошироткомиас |
(ГШК) определяет курс |
объекта К и широту |
<р его местоположения . Для компенсации баллистических погреш ностей период собственных незатухающих колебаний ГШК дол жен быть равен 84,4 мин, так как прибор является разновидностью гиромаятника.
Обозначим: а — угол отклонения оси гироскопа от плоскости
меридиана, отсчитываемый в плоскости горизонта; |
ß — угол |
отклонения оси гироскопа от плоскости горизонта; |
у — «угол |
избытка жидкости» в сосуде, образующийся за счет запаздывания при перетекании жидкости. Пусть
* = *г + *1, |
ß = ßr + ßi» |
T = |
Tr + Tj. |
(3.332) |
где ar, ßr, yr — значения соответствующих |
координат |
в положе |
||
нии равновесия; осх, ßx, |
— отклонения координат от их значе |
|||
ния в равновесном положении. Можно показать, что |
|
|||
|
ß, = —'?, |
Tr= |
ßr> |
(3.333) |
откуда следует, что рассматриваемый прибор обладает свойствами гирошироткомпаса.
Уравнения малых колебаний ГШК около положения равнове сия для случая неподвижного основания можно записать в виде
|
ßx — U cos cp-ccj = |
О, |
|
|||||
« i cos f + Щ і + |
7D |
(ßi + |
Ti) = |
o . >’ |
(3.334) |
|||
- j f |
||||||||
|
||||||||
|
fi + |
F • (ßi + |
Tj) = 0 , ^ |
|
||||
где IP — наибольший статический момент скользящего маятника; |
||||||||
F — фактор перетекания. |
|
|
|
переменных можно запи |
||||
Уравнения (334) после разделения |
||||||||
сать следующим образом |
(индексы |
у |
переменных |
опущены): |
||||
а -)- Fä. -f- (U2 -j- «а);) а -f- U2Fa = |
0, |
|
||||||
Р + Г р + ( ^ |
+ ш2) р + |
^ |
= 0 ; |
(3.335) |
||||
T + FY + (C/ 2 + (o2 ) t + t / 2FT_ 0j |
|
|||||||
где |
|
UlP |
|
|
|
|
||
|
2 |
|
|
|
(3.336) |
|||
|
со* = |
---- |
|
|
|
|||
|
» |
н |
• |
|
|
|
|
Практически создание подобного прибора является весьма сложным.
в ) Г и р о ш и р о т к о м п а с с к о с в е н н о й к о р - р е к ц и е й. Прибор представляет собой гироскоп с тремя степе нями свободы, карданов подвес которого установлен на стабили зированной относительно плоскости горизонта площадке. Для превращения гироскопа в ГШК служит датчик моментов Д М
§ 3.6] ГУ ДЛЯ РЕШ ЕНИ Я НАВИГАЦИОННЫХ ЗАДАЧ 155
(рис. 3.30), прикладывающий к гироскопу момент коррекции М пропорциональный угловой скорости ß отклонения оси гироскопа от плоскости горизонта. Угловая скорость ß определяется диффе ренцированием в счетно-решающем устройстве СрУ угла ß нак лона оси гироскопа относительно плоскости горизонта, который
снимается с |
датчика сигналов ДС. Гирокамера Гк установлена |
в наружном |
кардановом кольце |
К, ось вращения которого зак реплена на стабилизированной пло щадке. Мы имеем здесь систему автоматического регулирования по производной, поэтому в приборе не требуется введения специаль ного демпфирования. Прибор опре
деляет широту места |
<р и курс К |
объекта. Обозначим; |
а — угол |
отклонения оси гироскопа от пло скости меридиана, отсчитываемый в плоскости горизонта; ß — угол отклонения оси гироскопа от пло скости горизонта. Если ввести
обозначения, аналогичные |
(332), |
Рис. 3.30. Принципиальная схема |
|
то для соответствующих коорди |
гирошироткомпаса с косвенной |
||
нат положения |
равновесия имеем |
коррекцией. |
|
= 0 , |
рг = т , |
(3 .3 3 7 ) |
|
т. е. ось гироскопа расположена в плоскости меридиана и припод нята над плоскостью горизонта на угол <р.
Уравнения колебаний ГШК для случая неподвижного отно сительно Земли основания можно записать в виде
d cos ß — U cos f cos a sin ß -f- U sin cp cos ß — xp =
= —*X (t) + kM2, (3.338) ß + U cos 9 sin a = Mfj,
где a — угол отклонения оси гироскопа от плоскости меридиана;
ß — угол |
отклонения оси гироскопа относительно |
плоскости |
горизонта; |
х — удельная скорость коррекции |
|
|
К = 4 - ; |
(3.339) |
S — крутизна характеристики коррекции, связывающая корректи рующий момент М,.х с углом ( ß — у) отклонения оси гироскопа относительно стабилизированной площадки
(3.340)
156 |
ОСНОВНЫЕ У РАВНЕНИ Я ПРИКЛАДНОЙ ГИРОСКОПИИ [ГЛ. |
%— погрешность стабилизации площадки относительно плоскости горизонта;
(3.341)
М 1 и М 2 — возмущающие моменты относительно осей подвеса гироскопа.
Согласно (332) и учитывая (337), из уравнений (338) можно полу чить уравнения малых колебаний оси гироскопа около равновес ного положения
ä j + |
x f / â j - f U \ |
= |
^ ^ [ —-xx(t) + |
kM2+ kUM 1+ y.kM1], |
(3.342) |
||
ß, + |
xc/pi + |
= |
(t) — kUM 2+ m v |
||||
|
|||||||
3. |
Инерциальные навигационные системы (ИНС). |
|
|||||
а) |
О б щ и е |
з а м е ч а н и я . |
Среди различных гироскопи |
ческих навигационных систем в последние десятилетия получили развитие так называемые гироинерциальные навигационные си стемы— один из типов ИНС. Инерциальная навигационная система, назначение которой было указано в § 3.2, п. 6 , может решать сле дующие задачи:
1 ) по начальным координатам объекта определять текущее местоположение объекта, характеризуемое, например, широтой tp и долготой А;
2 ) вырабатывать некоторые параметры для стабилизации объекта около его центра тяжести и для удержания центра тяже сти объекта на заданной траектории;
3) осуществлять в ряде случаев автоматическое управление движением объекта и др.
Для решения этих задач в ИНС должны определяться следую щие данные: географические координаты местоположения объекта, составляющие его линейной скорости, курс, пройденное расстоя ние, боковое смещение центра тяжести от заданной траектории, высота и др.
Входными величинами системы яляются ускорения объекта, которые измеряются чувствительными элементами — акселеро метрами, обычно устанавливаемыми на гиростабилизированной площадке (ГСП), удерживающей их в определенном положении относительно инерциальной или земной системы координат. Измеренные ускорения поступают в интеграторы, на выходе ко торых получаются составляющие линейной скорости объекта. Последующее их интегрирование при учете начальных координат и ряда поправок позволяет определить текущие координаты объекта.
Основными элементами ИНС являются акселерометры, гиро скопические устройства, интеграторы, счетно-решающие устрой ства. Учитывая, что ранее были приведены динамические характе-