книги из ГПНТБ / Сафонов А.С. Специальная электротехника учеб. для воен.-мор. команд.-инженер. училищ
.pdfГЛАВА СЕДЬМАЯ
ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ
СВЗАИМНОЙ ИНДУКТИВНОСТЬЮ
§7.1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ
Электрические цепи переменного тока, содержащие индуктивно связанные элементы, называются цепями с взаимоиндуктивностью. В таких цепях имеют место два потокосцепления: потокосцепление самоиндукции WL,
обусловливаемое собственным током цепи, и потокосцеп ление взаимоиндукции WM, обусловливаемое токами в других цепях. Эти потокосцепления соответственно равны:
4L |
= w®L; |
Ум = |
(7.1) |
где Фь, Фм—магнитные |
потоки самоиндукции |
и вза |
|
имоиндукции, сцепленные с одним вит |
|||
ком |
цепи; |
|
|
w — число витков каждой из индуктивно свя занных цепей.
Потокосцеплению Ч^м часто вместо индекса М припи сывают двойные индексы, например Ч^г и Ч^ь где пер вый индекс указывает, с каким элементом связан поток взаимоиндукции, а второй — потоком какого элемента индуктивная связь создана.
Таким образом, в общем случае потокосцепления двух индуктивно связанных элементов определяются вы ражениями:
(7.2)
140
Это суммы алгебраические: когда потоки совпадают по направлению внутри элементов цепи, тогда полный магнит ный поток элемента будет равен сумме магнитных пото ков, а когда потоки направлены навстречу друг другу,—
их разности. Соответственно |
этому |
различают согласное |
|
включение элементов, когда |
потоки |
самоиндукции |
и вза |
имоиндукции совпадают (рис. 7.1, а), и встречное |
вклю |
чение, когда потоки самоиндукции и взаимоиндукции противоположны (рис. 7.1,6). В первом случае поток взаимоиндукции Ф12, создаваемый током второго элемен та, совпадает с потоком самоиндукции Ф Ц , первого эле мента, а поток Ф 2 ь создаваемый током первого элемента, совпадает с потоком Ф21, второго элемента. Во втором случае потоки противоположны.
Направления полных магнитных потоков и, следова тельно, характер включения элементов зависят от на правления намоток катушек, их взаимного расположения в пространстве и направления токов в них. Поэтому для удобства изображения катушек и определения характера их включения одноименные зажимы катушек (например начала) обозначают звездочкой (*) или другим значком. Если токи идут к одноименным зажимам или от них, то это означает согласное включение элементов. Если же в одном элементе ток идет к обозначенному зажиму, а в другом — от него, то элементы включены встречно. Ниж ние схемы (рис. 7.1) полностью эквивалентны верхним изображениям элементов.
Связь потокосцепления взаимоиндукции одного эле мента с током другого элемента характеризуется взаим ной индуктивностью М, которая равна отношению
h |
it |
h |
h |
' |
^ ' ' |
Эти равенства всегда справедливы для линейных электрических цепей, и поэтому индексы у взаимоиндук тивности двух элементов, как правило, не ставятся.
Интенсивность индуктивной связи между двумя эле ментами оценивается коэффициентом связи k, под кото рым понимают следующее отношение:-
141
Рис. 7.1. К определению способов включения:
а — согласное; 6 — встречное
где |
М—взаимоиндуктивность |
элементов; |
|
L h |
Ц—индуктивности |
этих |
элементов. |
Отметим, что э. д. с. самоиндукции и взаимоиндукции имеют одинаковые положительные направления при со гласном включении и противоположные при встречном. Комплексы э. д. с. взаимоиндукции и напряжения, урав новешивающего эту э. д. с , соответственно записываются так:
§7.2. РАСЧЕТ ПРОСТЫХ ЦЕПЕЙ
СВЗАИМОИНДУКТИВНОСТЬЮ
Неразветвленная цепь, представленная на рис. 7.2, состоит из двух индуктивно связанных катушек. Полные
б |
в |
Рис. 7.2. Неразветвленная цепь с индуктивной связью и ее диа граммы
потокосцепления этих катушек при согласном и встреч ном включениях соответственно будут равны:
Ш, = L4 + Mi; W2 = L4 + Mi; Wt = La - Mi; % = L2i — Mi.
Отсюда находится эквивалентная индуктивность всей - цепи
' L=W>+.W>=L>i |
+ L > ! ± 2 M = L i + L2±2M. |
(7.5) |
143
Вэтом выражении знак плюс относится к согласному включению, а минус — к встречному.
Видеальном случае, когда поток рассеяния равен нулю и, следовательно, коэффициент связи k = \, эквива
лентная индуктивность определится равенством
|
|
L = |
L x + L 2 ± 2 |
УЦГ2. |
|
|
|
||||
Если при этом Li — L 2 , |
то при согласном |
и |
встречном |
||||||||
включениях эквивалентная |
индуктивность соответственно |
||||||||||
будет равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£ с = 2 А |
+ 2 | / 7 | |
= 4W, |
I B = |
2 / : i |
- 2 ] / " Z f = 0 . |
||||||
Однако в реальных электрических цепях из-за нали |
|||||||||||
чия потока |
рассеяния k<\, |
|
поэтому |
эквивалентная ин |
|||||||
дуктивность |
всегда больше |
нуля. |
|
|
|
|
|
||||
Напряжения на отдельных катушках определяются |
|||||||||||
равенствами: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
• |
і |
г di |
r.x di |
|
|
|
. , |
, |
di |
, |
пт di |
»i=*r1t |
+ |
L l 4 F ± M - s r ; |
|
щ = г2і + |
|
Ь 2 |
Ч Г ± М ~ . |
||||
Напряжение на зажимах цепи определится по второ |
|||||||||||
му закону Кирхгофа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
и = |
щ + и2 = (г, + г2 ) і + |
( ї ї |
+ |
|
|
L2±2M)-£.. |
В символической форме, если приложенное напряже ние и сила тока синусоидальны, то указанные уравнения можно записать так:
01 = гхІ + jtuL-j ± jmMI; |
U2 = г2І |
+ J(oL2i ± /шМІ; |
U = [r, + r2 + > |
(Z.J + L2± |
2M)\І. |
Отсюда находятся комплексы полных сопротивлений для согласного и встречного включений:
Zc = rx + |
r2 |
+ > |
(Zx + |
£ 2 |
+ |
2 Ж ) = Z j |
+ |
Z 2 + 2Z„; |
Д . = г, + |
r2 |
+ > |
( I j + |
L2~2M)=Z1 |
+ |
Z2-2ZM, |
||
где: |
|
|
|
|
|
|
|
|
^ I ^ ^ I |
+ M I ? Z2 |
= |
r2 |
+ jo>L2; |
|
ZM=J\»M. |
144
Решая совместно эти равенства относительно взаимо индуктивности М, найдем
М = |
Z c ~ 2 в . |
(7.6) |
|
4/со |
v • / |
Комплекс мощности цепи и угол сдвига между напря жением и силой тока определяются формулами:
Рис. 7.3. Смешанная цепь с индуктивной связью и ее диаграмма
Комплекс мощности, вносимой из одной катушки в другую, определяется выражением
|
SM = Uj |
= |
{MMi)l |
|
|
|
|
(7.7) |
На |
рис. 7.2 изображены |
векторные |
диаграммы |
для |
||||
согласного (рис. 7.2, а) и |
встречного |
(рис. 7.2, б) |
вклю |
|||||
чений элементов неразветвленной |
цепи, |
когда |
L\<M и |
|||||
L2>M. |
Из этих диаграмм |
видно, что |
ток в цепи |
отстает |
||||
от напряжения на ее зажимах. Что касается углов |
сдви |
|||||||
га тока относительно напряжения |
на |
зажимах |
каждой |
из катушек, то один из этих углов может быть при встречном включении отрицательным. Другими словами, наблюдается своеобразный емкостной эффект в той ка тушке, индуктивность которой меньше, как это видно из Диаграммы.
На рис. 7.3 изображена разветвленная цепь, состоя
щая |
из двух индуктивно |
связанных катушек с соглас |
ным |
(*) и встречным ( Л ) |
включением. |
6—716 |
145 |
В соответствии с выбранными положительными на правлениями токов, как указано на рисунке стрелками, уравнения электрического равновесия для катушек мож но записать так:
или в символической |
форме |
|
|
О = / > ! + j u L J 1 |
± у'шЖ/2; О = r2/2 + Mj2 |
± |
J^MI\- |
Введя обозначения комплексов сопротивлений отдель ных элементов
Z\ = гх + /шііі Z2 = r2 + J<oL2; ZM = у'свМ, получим
U = ixZx ± |
U = I2Z2 + I\ZM. |
Решая эти уравнения, найдем комплексы сил токов в ветвях:
Z , т |
z |
*2 |
• |
l |
• |
Z. т |
Z |
\ |
U. |
/ 1 = = — |
|
(J; |
2 |
= — |
|
||||
Z t Z 2 — Z M |
|
|
|
Z^Z2 |
ZM |
, |
Комплекс силы тока в неразветвленной части цепи определится по первому закону Кирхгофа
Z . Z , т 2Z |
. |
г'т |
Отсюда находится комплекс полного сопротивления всей цепи
В приведенных выражениях знак минус относится к
согласному включению, а знак плюс — к |
встречному. |
|
На рис. 7.3 представлена векторная диаграмма токов |
||
для согласного включения элементов, |
когда LX>M |
и |
L 2 < M . Ток в неразветвленной части цепи всегда отстает от напряжения. На элементах же может быть угол сдви га как положительный, так и отрицательный.
146
Комплекс мощности рассматриваемой цепи опреде ляется по уравнению
S = UI = Р + JQ.
Если Г\ = Г2 = 0, то эквивалентная индуктивность цепи, в которой индуктивно связанные катушки соединены па раллельно, равна
/ |
LiLi |
— Mi |
Q. |
L ~ |
і, + L 2 T 2M ' |
V-y> |
|
а так как всегда LiL2>M2 |
и |
L l + L2>2M, |
то эквивалент |
ная индуктивность больше нуля.
§7.3. РАСЧЕТ СЛОЖНЫХ ЦЕПЕЙ
СВЗАИМОИНДУКТИВНОСТЬЮ
Расчет сложных цепей с взаимоиндуктивностью обыч но производится по методу законов Кирхгофа или по ме тоду контурных токов. Метод узловых напряжений при расчете таких цепей непригоден, а другие методы ввиду их сложности почти не применяются.
Рис. 7.4. Сложная цепь с индуктивной связью
В качестве примера рассмотрим сложную цепь, пред ставленную на рис. 7.4, два элемента которой индуктив но связаны. Комплексы э. д. с , действующих в цепи, и комплексы параметров цепи известны. Выбрав положи тельные направления токов, как указано на рисунке
6* |
147 |
стрелками, составим уравнения по методу контурных токов
G7\Z\ -\- а/2^12 ~ ^11» 0^1^21 "Т" з72^-22= ^22-
Для рассматриваемой цепи
Eii = Ех-\- |
Е3; |
Еж — Е2 |
+ Е3; |
Zn = rx + rs |
+ і{aLi |
+ ш І 3 |
— -^с) і |
Zn = Z%1 =r3+j (aLa —-£с— ^ 1 2 ) •
Комплекс взаимного сопротивления берется со зна ком плюс, если направления контурных токов в этом эле менте сопротивления одинаковы, и со знаком минус, если токи противоположны. Сопротивление же взаимоиндук ции входит со знаком плюс, если направления контурных токов в индуктивно связанных элементах одинаковы относительно одноименных зажимов, и со знаком минус,
если они |
противоположны. |
|
|
Комплексы контурных сил токов определяются выра |
|||
жениями: |
|
|
|
1 |
Z n Z j a — Z 1 2 Z 2 ! ' |
2 |
Z u Z 2 2 — Z 1 2 Z 2 i |
Силы токов ветвей равны алгебраической сумме ком плексов контурных сил токов.
ГЛАВА ВОСЬМАЯ
ТРЕХФАЗНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ
§ 8.1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ
Трехфазной системой электрических цепей, или про сто трехфазной цепью, называется совокупность трех электрически связанных однофазных цепей, в которых действуют синусоидальные э. д. с. одинаковой частоты, взаимно сдвинутые по фазе на одну треть периода. При чем каждая отдельная цепь трехфазной системы сокра щенно называется фазой. Трехфазная система цепей раз работана русским электротехником М. О. Доливо-Добро вольским в 1889 году.
Совокупность э. д. с. или напряжений, |
действующих |
||||
в трехфазной цепи, |
называется трехфазной системой |
||||
э. д. с. или напряжений. |
Совокупность |
же |
токов, проте |
||
кающих |
в трехфазной |
цепи, называется |
трехфазным то |
||
ком или |
трехфазной |
системой токов. Эти системы могут |
|||
быть симметричными |
и несимметричными. |
Симметричной |
называется трехфазная система э. д. с , напряжений или токов, в которой соответственно э. д. с , напряжения или токи в отдельных фазах равны по амплитуде и сдвинуты
по фазе друг относительно друга |
на угол 2 -к/3. Если |
эти условия не выполняются, то |
система считается не |
симметричной. |
|
Трехфазный ток можно получить от трехфазного ге нератора. Устройство такого генератора схематически показано на рис. 8.1. Он состоит из двух основных ча стей: неподвижной части, называемой статором, и вра щающейся части, называемой ротором. На статоре уло жены три одинаковые фазные обмотки А, В, С, смещен-
149