книги из ГПНТБ / Талыпов Г.Б. Сварочные деформации и напряжения
.pdfТаблица 15
Остаточные деформации по сечению /—/ в результате заварки заклепочного отверстия
|
Показания |
прибора |
К |
|
||
|
|
ИД-2 |
|
ёЗ |
||
|
|
|
после |
|||
КИ |
после |
4 |
я |
|||
вырезки |
а |
3 |
||||
ТЧИ |
сварки |
датчиков |
s s , |
|||
|
|
(J D-o |
||||
|
|
|
|
|
О О ~ |
|
ЕС |
Д |
р |
Д |
р |
Я-В V |
|
О х » 4 |
||||||
1 |
3 |
1810 |
3 |
410 |
— 1400 |
|
V |
4 |
2210 |
4 |
930 |
— 1280 |
|
2 |
6 |
1150 |
6 |
590 |
—560 |
|
2' |
4 |
950 |
4 |
270 |
—680 |
|
3 |
6 |
820 |
6 |
480 |
—340 |
|
3' |
5 |
1460 |
5 |
1190 |
—270 |
|
4 |
6 |
800 |
6 |
610 |
—190 |
|
4' |
7 |
1320 |
7 |
1170 |
—150 |
Таблица 16
Остаточные деформации по сечению //—// в результате заварки заклепочного отверстия
|
Показания |
прибора |
|
||
|
|
ИД-2 |
|
|
|
|
|
|
после |
ч * |
|
гчики |
после |
н л |
|||
вырезки |
о о *-< |
||||
|
s S . |
||||
|
сварки |
датчиков |
о ао |
||
|
д |
Р |
д |
р |
|
/ |
8 |
1150 |
7 |
660 |
—1490 |
V |
5 |
1770 |
5 |
570 |
— 1200 |
2 |
3 |
1380 |
3 |
650 |
—730 |
2' |
4 |
490 |
3 |
880 |
—650 |
3 |
2 |
1610 |
2 |
1420 |
— 190 |
3' |
5 |
1080 |
5 |
730 |
—350 |
4 |
7 |
1170 |
7 |
1000 |
—170 |
4' |
7 |
1280 |
8 |
1220 |
—60 |
Необходимо отметить, что примененный здесь способ уточне ния теоретического решения обеспечивает хорошее совпадение теоретических и экспериментальных данных несмотря на то, что в данной задаче имеем источник длительного действия, создаю щий широкую зону между изотермами Тк и Ту. Этот способ уточ нения дает не менее хорошие результаты и при подвижном источ нике. Необходимо отметить, что экспериментальное исследова ние температурных полей и остаточных деформаций при дуговой заварке отверстия в плоском стальном листе дано и в работе [6], где указывается, что тензометрические измерения подтвердили возможность расчета остаточных напряжений по ранее предло женному методу [7] . Вместе с тем в работе [17] отмечается, что результаты решения этой задачи по методу [7] существенно от личаются от опытных данных.
41. ДЕФОРМАЦИИ И НАПРЯЖЕНИЯ В ТОЧКАХ ЛИСТА, ВЫЗЫВАЕМЫЕ ВВАРК0Й ЗАПЛАТКИ КРУГОВОЙ ФОРМЫ
Рассмотрим деформации и напряжения в точках большого листа с круговым отверстием, возникающие в результате вварки заплатки круговой формы в его плоскости. В этом случае линией перемещения источника будет окружность. Как известно [103], температурное поле источника, перемещающегося по кривой, не изучено. Рассмотрим случай, когда полуширина изотермы Тк достаточно мала по сравнению с радиусом отверстия, и температур ное поле подвижного источника не получает существенных иска-
жений |
от |
влияния температуры |
ранее |
наложенных участков |
(п. 38, |
39). |
При этих условиях, |
как |
показали наши опыты |
(п. 38, 39), полосы цветов побежалости представляют круговые кольца с тем же центром и температурное поле источника, пере мещающегося по окружности, может быть исследовано методом,
разработанным в работе |
[103]. Обозначим через 7?х |
и ~R2 радиусы |
||||||||||||||||
окружностей, соприкасающихся с подвижной изотермой Тк с |
вну |
|||||||||||||||||
тренней и наружной сторон линии перемещения |
|
|
||||||||||||||||
источника. В первом приближении |
можно пре |
|
|
|||||||||||||||
небречь |
влиянием |
температурного |
состояния |
|
|
|||||||||||||
всей |
области, |
где |
в |
|
предельном |
|
состоянии |
|
|
|||||||||
нагрева |
Т ^ |
Тк, т. е. принять что во всей этой |
|
|
||||||||||||||
области |
Т |
= |
Т0. |
Тогда в соответствии с основ- |
l^jv |
|
||||||||||||
ной |
гипотезой |
каждый |
элемент, |
оказавшийся |
|
|
||||||||||||
внутри изотермы предельного состояния нагрева |
|
|
||||||||||||||||
в момент достижения |
его |
температурой значе |
|
|
||||||||||||||
ния Тк, |
при остывании |
получит |
пластическую |
|
|
|||||||||||||
деформацию |
сжатия |
а (Тк — Т0). |
|
Если |
при |
|
|
|||||||||||
прохождении |
электрода по окружности каждый |
|
|
|||||||||||||||
из таких элементов в указанный момент |
осво |
|
|
|||||||||||||||
бодить от остального листа, то получим |
диск |
|
|
|||||||||||||||
радиусом |
Ru |
|
лист |
с |
круговым |
|
отверстием |
|
|
|||||||||
радиусом |
R2 |
и круговое |
кольцо с внутренним |
|
|
|||||||||||||
радиусом Ri |
= |
R J [ 1 — а (Тк |
— Т0) |
] и наруж |
|
|
||||||||||||
ным радиусом R2 = R2 |
|
[1 — а |
|
(Тк— |
|
Т0)], |
|
|
||||||||||
имеющие, равномерную |
температуру |
Т0. |
|
|
|
|
||||||||||||
При этих условиях задача определения |
|
|
||||||||||||||||
приближенных |
значений деформаций и напря |
|
|
|||||||||||||||
жений, |
возникающих |
|
в |
точках |
листа |
после |
|
|
||||||||||
вварки |
заплатки |
и остывания, |
сведется |
к |
определению дефор |
|||||||||||||
маций |
и |
напряжений |
|
составного листа, получающегося в ре |
||||||||||||||
зультате |
сшивания |
кольца |
// |
с |
|
диском |
/ и с |
листом |
///, |
имеющим круговое отверстие (рис. 37). Для получения удовлетво рительных количественных результатов необходимо учесть пласти ческие деформации нагрева тех областей, где в предельном состоя нии нагрева Т < Тк. Для учета этих пластических деформаций используем первый способ уточнения (п. 31). В данном случае этот способ дает, что активную пластическую деформацию сжа
тия а (Тк — Т0) |
получают все |
элементы, |
оказавшиеся |
внутри |
кольца, внутренний и наружный радиусы |
Rx и R2 которого оп |
|||
ределяются как |
средние между |
радиусами |
окружностей |
Тк и Ту |
предельного состояния нагрева с наружной и внутренней сторон линии перемещения источника. Тогда по второму методу (п. 29) задача определения сварочных деформаций и напряжений исход ного листа сведется к определению деформаций и напряжений составного листа, получающегося путем сшивания кольца с вну тренним и наружным радиусами Ri = Ri [ 1 — а (Тк—Т0)],
R.2 = # 2 П — а (Тк— Г 0 ) ] |
с диском |
радиусом |
^ |
и с |
листом, |
имеющим круговое отверстие |
радиусом |
R2 (Ри с - |
37). Если |
исход |
|
ные заплатки и лист из одного и того же металла |
и имеют одну |
||||
и ту же толщину бі, то ясно, что диск I |
и лист III |
будут состоять |
из того же исходного металла толщиной б,;. Механические свой ства металла кольца, а также его толщина, вообще говоря, будут функциями радиуса г. Для простоты используем среднее по ши рине кольца значение его толщины, которое обозначим через б2 . Так как деформации кольца, как целого, будут происходить лишь по мере деформации крупнозернистой зоны, то с известным ос нованием можно принять, что это кольцо целиком состоит из
металла крупнозернистой зоны с пределом текучести as . |
В |
зави |
|||||
симости от |
пределов текучести |
исходного металла и |
металла |
||||
крупнозернистой зоны, а также |
от |
величин |
б 1 ( |
б2 , |
R2— |
Ri, |
|
а (Тк — Г 0 ) |
после сшивания могут |
оказаться |
в |
упруго-пласти |
ческом деформированном состоянии как кольцо и диск, так и не которая кольцевая область вокруг отверстия листа. Но при при меняемых на практике режимах сварки разность R2 — Ri мала по сравнению с Rx (или R2), в силу чего кольцо будет обладать меньшей геометрической жесткостью, чем диск и лист с отвер стием. Поэтому естественно предположить, что после сшивания кольцо целиком окажется в упруго-пластическом деформирован ном состоянии, а диск и лист с отверстием — в чисто упругом.
Ограничимся случаем, когда диск и лист такой толщины, что при нагреве и после полного остывания не имеет места потеря устойчивости плоской формы равновесия. Кроме того, если между диском и листом нет начального зазора, то в соответствии с ос новной гипотезой и принятым здесь способом уточнения все элементы, оказавшиеся внутри кольца R t sg; г R2 в предель ном состоянии нагрева, должны иметь активную пластическую деформацию сжатия а (Гк — Г 0 ) и в радиальном" направлении. Но на практике между свариваемыми элементами допускается начальный зазор до 1,5 мм и при принятых на практике режимах сварки температурное расширение в радиальном направлении не перекрывает этот зазор. Следовательно, в данном случае ак тивных пластических деформаций сжатия в предельном состоянии нагрева в радиальном направлении не будет. Вместе с тем на плавленный металл в момент остывания до Тк будет иметь актив
ную |
деформацию |
радиальной (поперечной) усадки а (Тк |
— Т 0 ) . |
Если |
обозначим |
через 5 ширину наплавленного металла, |
то со |
ответствующее свободное сокращение поперечного размера на плавленного металла к моменту полного остывания будет 5 а (Тк —
— Г,,), в силу чего внутренний и наружный радиусы кольца со ответственно будут:
R'i = |
Ri [1 - a |
(Тк - Го)] + -2~Sa |
(Тк - Г0 ); |
Й = |
/ ? 2 [ 1 - о |
( 7 я - Т о ) ] |
lTSa(TK~To). |
Рассмотрим случай, |
когда |
S > Ru |
т. е. не будем |
учитывать |
|
влияние поперечной |
усадки. |
|
|
|
|
Диск I. Этот диск находится в условиях однородного упругого |
|||||
деформированного состояния |
и для него получим: |
|
|
||
= С1г; |
о?> = |
1 — И-Си |
гт'1' — |
Сі. |
(8.74) |
|
|
1 - Ц |
Кольцо II. Примем, что кольцо целиком находится в условиях упруго-пластического деформированного состояния. Для полу чения однозначного решения задачи сшивания необходимо учесть упрочнение металла кольца, так как схема идеальной текучести не дает возможности удовлетворить условиям сшивания одно значным образом. Попытка использования известного решения полярно-симметричной задачи пластичности при линейном упроч нении приводит к тому, что условия сшивания дают систему сложных трансцендентных уравнений, решение которой сопряжено с большими трудностями. Поэтому используем решение полярносимметричной задачи пластичности при нелинейном упрочнении [116]. Первый интеграл в этом случае дается соотношением (7.51):
|
|
|
ехр |
|
( 2 - у ) |
( З у - 2 ) |
arctg 2t+ 1 |
|
||
|
|
|
|
|
2 Уз (у2 — 2у + |
4/3) |
Уз |
(8.75) |
||
|
|
|
|
|
|
У (7—1) |
|
(2 - V) 2 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
V2 — 27+4/3 |
|
|
|||
|
|
t + - 2 - ( 3 Y - 2 ) |
|
(*2 |
l _|_ J) 4(v2 -2v+4/3) |
|
||||
где |
|
|
vr |
J. |
Or - l ; |
v=i + m |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Q"8 |
|
|
і |
|
|
|
y = |
-j-\ |
|
|
r ^ R2 |
нормальное напряжение or |
|||
Так как внутри кольца Rt ^ |
||||||||||
меняет знак, |
обращаясь |
в нуль при некотором г = £, то следует |
||||||||
рассмотреть |
две области: |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
R і < |
г < |
I, |
где о> < 0; |
|
|||
|
|
|
|
|
|
R2, |
где а, ^2 0. |
|
||
1. |
О б л а с т ь , |
г д е |
сгг |
0. |
В этой области при изменении г |
|||||
в пределах от Rх до £ переменная / изменяется в пределах |
от неко |
|||||||||
торого |
отрицательного |
значения |
до —ею. |
Как показано |
в п. 38, |
|||||
в этом случае соотношение (8.75) |
с достаточной для практики точ |
|||||||||
ностью может быть аппроксимировано функцией |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
021 |
|
(8.76) |
|
|
|
|
|
|
СпУ = — t+ |
1 |
|
|||
где ря 1 |
= 0,224. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Откуда
При этом соотношение (7.53) дает
г 1/2
Г =
ИЛИ
ст(2) = |
_ |
_ |
( g J 7 ) |
Вместе с этим из уравнения равновесия |
получим |
= _ P?Lr . |
(8.78) |
U 2 1 |
|
При условии несжимаемости материала соотношения Генки дадут:
,(2) |
_ |
О |
•Фгі |
2 ! |
|
|
|
|
|
о |
т21 |
С "-22 |
|
|
|||
Є г |
- |
1 |
~6G~ " Г - |
|
(8.79) |
|||
,(2) __ |
•Фгі^21 |
/ |
С2 |
, |
_З3_ Рр 2 1 |
\ |
||
|
||||||||
|
|
|
22І |
|
|
|
|
|
|
6G V А " Г |
2 С 2 1 |
) • |
|
Используя формулы (8.77), (8.78) для модуля упрочнения (7.40), получим
л
с 2 2 з р ^ 2 ^ ^
Фп = ( ^ - ) |
= |
' |
(8-80) |
где т и as — соответственно показатель упрочнения и предел теку чести металла крупнозернистой зоны кольца. Соотношения (8.79) и (8.80) для радиального смещения в этой области дадут
< > |
^ ' V |
= |
- ^ |
+ |
^ " f r " ) 4 + g » £ |
2 |
. (8.81) |
Ц 2 = |
|
|
|
|
|||
2. О б л а с т ь , |
г д е |
о г > 0 . В этой области аг |
>• 0, ое > 0, |
причем всюду — > 1. Поэтому переменная t при изменении г
в пределах от | до R2 будет убывать от -{-оо до некоторой положи тельной величины, не обращаясь в нуль в рассматриваемом про межутке. В этом случае соотношение (8.75) можно аппроксими ровать при помощи функции
0^ = - ^ - |
(8-82) |
Последняя, как показывает табл. 17, при р 2 2 = 4,6, Я2 = 2,66 удовлетворительно аппроксимирует функцию (8.75). Максималь ная погрешность имеет место вблизи t = 1. При всех других зна чениях t в интервале 20 =^ t s=S оо погрешность не превосходит
204
3—5%, а в интервале 1 << t < 20 погрешность уменьшается от 14 до 5%.
Подставив значение t из (8.82) в (7.53) и проинтегрировав,
после несложных выкладок |
получим: |
|
|
||||
:(2) |
|
|
+ |
|
|
|
|
|
(1 + Х 3 ) Л |
(1 + Я 2 |
) С 2 1 |
(8.83) |
|||
~(2) |
1 — ^2 С22 |
і |
2ft22 r |
||||
|
|||||||
|
1 .1 |
А.. |
I |
|
|
|
Используя соотношение (7.40) для модуля упрочнения, будем иметь
|
о - |
: + ^ |
|
) ^22 |
, |
зРгг^ |
|
|
|
|
|
т - 1 |
1 |
2 |
2 |
З (1 — А,) С |
2 2 |
р |
2 2 |
г |
|||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
||||
|
(1 |
і 2 ,2Я, |
+( 1 + М 2 5 2 1 |
(1 + л , ) 2 с 2 1 |
Л . |
|||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(8.84) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда радиальное смещение в этой области определится формулой
й<2) ;(2),_4>2i'"
Таким образом, мы нашли выражения составляющих напряжения и деформации
для диска и |
кольца. Те |
|
перь |
найдем |
аналогичные |
выражения |
для листа |
|
с отверстием. |
|
|
Лист ///. Лист с отвер |
||
стием |
будет |
находиться |
в упруго-деформированном
состоянии |
и для |
него по |
||
лучим: |
|
|
|
|
и<3) |
г |
' |
|
|
|
|
|
||
а<3> |
= |
(1 + 11) |
(8.86) |
|
|
|
г 2 ' |
||
гг(3> — |
С3Е |
г*' |
||
Ое |
= (1 + |1) |
1 |
2Х9 |
Со. + |
,. 3 P f ^ |
| • |
(8.85) |
|
і |
+к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 17 |
|
Значение |
функций С21у\02 |
при |
изменении |
|||
|
аргумента в интервале |
1 ^ |
|
1000 |
||
|
|
|
(8.75) |
|
|
(8.82) |
|
|
1,0 |
123 |
|
|
141 |
|
|
8 |
48,4 |
|
|
44,8 |
|
20 |
21,8 |
|
|
20,6 |
|
|
40 |
10,9 |
|
|
10,9 |
|
|
60 |
7,44 |
|
|
7,38 |
|
|
80 |
5,63 |
|
|
5,58 |
|
|
100 |
4,52 |
|
|
4,52 |
|
|
1000 |
0,474 |
|
|
0,46 |
Постоянные интегрирования |
Си |
С 2 1 , |
С 2 2 , С 2 1 , С 2 2 , С3> |
|
а также |
величина £ определятся |
из следующих условий сши |
||
вания и |
непрерывности: |
|
|
|
|
81а<1)(/?1) = ^ 2 |
) № ) ; |
|
|
|
o?>(6) = 5,W(6) = |
0; |
(8.87) |
<) (S) = ^ 2 ) (I);
|
62 a<2 ) №) = e ^ 3 ) № ) ; |
|
|
|
|
||||||
I "л1 ' (Ri) I + |
|
(Ri) |
= |
Як* (Тя |
- |
To); |
|
||||
u f > (Я2 ) + I " f ) |
(#2) I = /?2« (Г в |
- |
Го), |
|
|||||||
где принято Ri |
^ Ri, |
R2 |
#2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Эти условия, если иметь в виду соотношения (8.74) |
|||||||||||
дадут следующую систему |
уравнений: |
|
|
|
|
||||||
|
>i£Ci _ о / С2 2 |
|
\ . |
|
|
||||||
|
1. - |
|І ~ ° 2 |
V Ri |
|
2Са 1 |
У ' |
|
|
|||
|
|
С,, |
|
P31S __ Q. |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
2С2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ог_ |
і |
Р22І |
|
Q. |
|
|
|
|
|
|
|
А.. |
' |
Ті |
|
|
' |
|
|
|
|
|
|
1 |
^2 ^аа |
j |
|
|
|
|
|
||
|
|
і + |
|
|
|
( 1 + Я 2 ) С 2 1 |
|
. |
|||
|
|
|
|
|
|
• |
|
|
бх ЕС3 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1 |
+-Хг) *ф |
+ ( 1 + * * ) С .2і1_ |
|
|
|
m—1 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С22 |
+ |
2Соі |
|
°22 |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R 21 |
1 |
|
|
|
|
|
|
= ^ 1 a(7 , |
K — То); |
|
|
|
|
||||
1 — 2Х, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + ^2 |
я*»-1 "+" ( 1 + Х 2 |
) С 2 |
1 |
|
( і - Я 2 |
+ |
>|)С;22 |
+ |
|||
|
6Ga;.т—1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
зр2я? |
|
|
|
|
|
|
|
т—1 |
|
|
|
1 3(1 |
— ^.2) |
Р2 2 /?2 С2 2 |
|
2 |
|
|
||||
|
22'V2 |
|
|
|
|
||||||
+ (І + Ц ) 2 ^ |
( 1 + Х 2 ) 2 ^ С 2 1 |
J |
|
|
|
- • ^ - = / ? , а ( 7 ' я - 7 ' 0 ) .
Первые пять уравнений этой системы дадут:
С2 2 — |
bxRiEd |
|
« - ^ . [ . - ( т / Г |
|
|
|
|
|
|
2 6 ^ ^ ^ |
. |
(8.86),
(8.88)
(8.89)
|
1 |
|
281R1EC1 |
|
|
С21 |
1 - |
"•) 62 (52 2 £2 |
[ і - ( А ) 2 ] ' |
|
|
|||
с, = - |
|
2(l + |
|i)/?1 /?2C i1 |
Г Г 1 Л ^ + 1 _ 1 |
( 1 _ ц ) ( 1 + Х2 ) | 2 |
|
где Cj и £ определяются из последних двух уравнений системы (8.88), которые, имея в виду (8.89), можно привести к виду:
|
|
1 + 3 |
|
|
|
6G |
X |
|
|
|
|
|
X |
6І£ |
x |
|
6 2 0 s ( l — 11) |
||
|
|
|
|
|
|
m - l |
|
X |
l + 3 ( - ^ ) 4 ] 2 СГ = а ( 7 - к - 7 о ) ; |
||
|
|
a s [ ( , - 2 ^ f + 1 - 3 ] |
|
|
|
6G |
|
X |
|
28^^2Е |
x |
|
|
||
|
X |
|
|
|
|
m—1 |
|
+ |
з _ 3 ( і _ х 2 ) ( ^ ) Я г + 1 ] 2 |
Cf + |
|
2(1 + ц ) Я Л |
+ |
•^ = 0 ( 7 , - T 0 ) . |
|
Так как искомое значение £ находится внутри достаточно узкого промежутка между /?х и R2, то в каждом конкретном случае при ближенное решение системы (8.90) может быть найдено без осо
бого труда. Например, при Е = 2-Ю6 кГ/см2, |
|
as = 5340 |
кПсм2, |
||||
т = |
13, (і = 0,3, а |
= 125-10"7 , |
Тк — Т0 |
= |
600° С, 6 t = 1 CJK, |
||
б2 = |
1, 2 аи, Я2 = |
2,26, /?! = 20 сл, /?2 |
= |
30 см найдем |
C t |
||
—3,55- Ю - 4 , £ = |
23 си. Зная С х |
и £, по формулам (8.89) можно |
|||||
найти |
значения остальных постоянных интегрирования. |
Тогда |
|||||
по соответствующим формулам (8.74) — (8.86) |
найдутся |
напря |
|||||
жения, деформации и радиальное |
смещение |
в |
любой точке со |
||||
ставного листа. Для иллюстрации |
на рис. 38 |
приведена |
кривая |
полученных таким образом теоретических значений радиальной де формации ег при принятых выше численных значениях основных параметров. Нетрудно также убедиться, что в данном случае диск и лист с отверстием действительно находятся в упругодеформированном состоянии:
аг1) (#0 |
= |
(Яi) ^ |
—1000 |
кГ/см2; |
of> (R2) |
= |
- o f > (R2) |
= 1680 |
кГ/см2, |
а кольцо — целиком в упруго-пластическом.
ег10*
Рис. 38
42. ДЕФОРМАЦИИ И НАПРЯЖЕНИЯ В ТОЧКАХ ЛИСТА, ВОЗНИКАЮЩИЕ В РЕЗУЛЬТАТЕ НАПЛАВКИ
НА ЕГО ПОВЕРХНОСТЬ ДВУСТОРОННЕГО КРУГОВОГО ВАЛИКА |32)
Теоретическое решение
С известным основанием к этой задаче может быть отнесена задача определения сварочных деформаций (напряжений) в точ ках листа, возникающих в результате вварки заплатки круговой формы или в результате приварки тонкостенной трубы к плоскому листу. Возьмем круговой диск конечного радиуса R и найдем его деформации и напряжения, вызванные наплавкой двустороннего
валика |
вдоль |
некоторой |
внутренней окружности радиусом R0, |
где R0 |
< R. |
Рассмотрим |
достаточно большой радиус оси валика |
с тем, чтобы температурное поле ранее наложенных участков шва не влияло на температурные поля последующих участков. Ис пользуем второй способ уточнения, который дает, что активную пластическую деформацию сжатия а (Тк — Т0) получают все эле менты, оказавшиеся внутри кольца, внутренний и наружный
радиусы і? ! и і? 2 которого определяют как средние между ра диусами окружностей, соприкасающихся с изотермами Тк и Г у предельного состояния нагрева с внутренней и наружной стороны линии перемещения источника. Тогда задача определений сва рочных деформаций и напряжений исходного листа сведется к оп ределению деформаций и напряжений составного листа, полу чающегося путем сшивания кольца // с внутренним и наружным
радиусами Ri = Ri [1 — а (Тк— Т0 ), R2 = R2 И —а |
(Тк — |
|
— Т 0 ) ] с диском |
/ радиусом Rх и с круговым кольцом III, |
имею |
щим радиусы R2 |
и R. |
|
Для диска / и кольца /7 останутся справедливыми соотно шения (8.74) — (8.85). Если предположить, что кольцо ///
после сшивания останется в упруго-деформированном состоянии, то радиальные смещения и напряжения в его точках определятся соотношениями:
ы<3>
а<3) |
|
|
|
СЇ(3) |
|
|
1 |
|
|
/"(3) |
(8.91) |
|
|
|
|
|
|
|
Ц |
ь 2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 +|1 |
|
|
||
|
|
|
|
г ( 3 ) , |
1 —Н- |
С 2 3 > |
|
|||||
|
1 - І * |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Условиями сшивания |
в |
|
данном |
|
случае будут: |
|
||||||
|
8lalr1) |
(Ri) = |
|
S2a< |
|
0; |
|
|
||||
|
|
|
2) |
(R{); |
|
|
||||||
|
a< |
2 ) |
(g)=a< |
|
5 |
(£) = |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
2 ) |
?>(Б); |
|
|
|
|||
|
6 |
а?>(Б) = |
|
|
|
|
(8.92) |
|||||
|
2 |
|
2 |
|
|
|
3) |
|
2 |
|
||
|
|
o?> (Д |
) = 6!0< |
(£ ); |
|
|||||||
|
|
|
|
ar3)(R)=0; |
|
|
|
|
|
|
||
I " r 1 ' (Яі) I + |
42 ) |
(fli) = fltfx (TK |
- T0 ); |
|
||||||||
Й2 ) |
№ ) + 143 ) (R2) I = R2a (TK - T0 ), |
|
||||||||||
где принято Ri = Ri, R2 |
= R2- |
|
|
|
|
|
|
(8.74) — (8.85) |
||||
Эти условия, |
если |
иметь |
в виду соотношения |
и (8.91), дадут следующую систему уравнений для определения постоянных интегрирования:
£Cl |
R ( ^22 |
ft 21^1 \ . |
1 - |І ~ |
2 V Ri |
2С 2 1 ) ' |
PuS |
0; |
||
2С |
2 1 |
||
|