книги из ГПНТБ / Арховский В.Ф. Основы автоматического регулирования учеб. пособие
.pdfВ специальных курсах высшей математики доказывается, что при интегрировании функций в тригонометрической форме и их изображений в показательной форме соблюдаются следующие соответствия:
^ Л sin |
= j A eive iml = A*hyu> |
о |
о |
а при их дифференцировании:
|
[Л sin (сог? —(-ср)1 =ь —^—(Л е^е^ ) = усоЛе^е^. (3.23) |
dt |
' dt |
Проводя в исходном дифференциальном уравнении первого порядка (1 .1 0 )
dt
замену синусоидальных функций и их производных соответствую щими изображениями с учетом выражения (3.23), имеем:
TJ«A Bby f е '“‘ + Л выхе '* е '“‘ = |
. |
Сократим обе части последнего уравнения на е*01:
{ T J * + 1 ) Л выхе/9 - ^
и окончательно получим
Л
Т \ju> + 1 '
Последнее отношение представляет собой передаточную функ цию [см. (3.19)], в которой сделана подстановка s = j со. Ее обоз начают W(jсо) и называют частотной характеристикой (иногда W(jсо) называют комплексным коэффициентом передачи или комплексной частотной функцией).
Если входной сигнал имеет амплитуду ЛВх, то частотная ха рактеристика будет выражаться так:
1^(у(о)=^ аа-ел . |
(3.24) |
Последнее соотношение можно представить в геометрическом изображении на плоскости (комплексное число в некоторой фор ме) подобно тому, как это делалось в примере на рис. 3.4, в. В результате получится амплитудно-фазовая частотная харак теристика.
По частотным характеристикам одновременно оценивают и статические и динамические свойства систем. При постоянном значении частоты они дают соотношения параметров в устано
70
вившемся режиме. В то же время характеристика показывает со вокупность этих соотношений для различных частот, т. е. при различных скоростях изменения сигаала на входе (переходный процесс).
3.6.ДИНАМИЧЕСКИЕ ЗВЕНЬЯ АВТОМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМ
3.6.1.Общие сведения о звеньях
Вначале настоящей главы было отмечено, что в технике на шло применение огромное количество автоматических систем, имеющих различную природу, принципы действия и конструктив ное оформление. Уравнения, описывающие свойства таких сис тем, обычно сложны и громоздки. Анализ системы значительно упрощается, если условно расчленить ее на элементарные зве нья, каждое из которых будет характеризо
вать простейший процесс. |
|
|
|
R |
|
|
Прием расчленения систем на элементы |
&------- 1 |
]--------- |
||||
рассмотрен в гл. I. При этом отдельные эле |
|
|
D |
|||
менты группировались по признаку |
выпол |
e |
|
|||
нения |
ими определенных функций |
в си |
L |
|||
стеме, |
что значительно облегчало понима |
0.-------rv-o----------- |
||||
ние работы системы в целом. Однако деле |
Рис. 3.5. Пример элек |
|||||
ние систем по функциональным |
признакам |
|||||
не всегда целесообразно, так как |
при этом |
трической |
системы |
|||
|
первого |
порядка |
не отражаются явно динамические свойства элементов.
Поскольку одним из способов выражения динамических ха рактеристик являются дифференциальные уравнения, советский ученый А. В. Михайлов в 1938 г. предложил расчленить системы
на элементы по виду их уравнений. |
|
называ |
Э л е м е н т а р н ы м д и н а м и ч е с к и м з в е н о м * |
||
ется исскуственно выделяемый элемент (часть) автоматической |
||
системы, динамические свойства которого описываются |
диффе |
|
ренциальным уравнением не выше |
второго порядка. При этом |
тип звена не зависит от его конструктивного оформления и-фи- зической природы процессов, протекающих в нем.
Два любых элемента можно считать относящимися к одному звену, если их дифференциальные уравнения однотипны. Для доказательства этого положения сравним процессы, протекаю щие в механической и электрической системах первого порядка.
В качестве механической системы возьмем систему |
«пружи |
|||
на— источник силы» |
(см. рис. 1 .2 ) |
при наличии трения |
между |
|
кулисой и стенкой. Уравнением, описывающим |
динамику такой |
|||
системы, является уравнение (1.5): |
|
|
|
|
Sy-{- Л |
— Р или — |
у = |
— Я. |
|
dt |
S |
dt 1 у |
S |
|
* В дальнейшем такой элемент будем называть просто звеном.
71
Электрической системой первого порядка будет, например, цепь, состоящая из активного сопротивления R и индуктивности L, включенных последовательно (рис. 3.5). За величину входно го сигнала цепи будем считать напряжение и, подводимое из се ти, а выходного — ток в цепи I.
По закону Кирхгофа
|
|
и= Нд + U-L, |
|
где lir = IR — падение напряжения на сопротивлении R\ |
|
||
} |
dl |
падение напряжения на индуктивности |
г |
u l = L |
------------------- |
L : |
dt
Раскрывая в последнем выражении значения uR и uL, имеем
г dl |
| л г |
или |
7. |
I г 1 |
L ------- |
r' R I ^ u |
----------R dt |
ц/ = — и. |
|
dt |
|
|
R |
Вводя для каждой из рассмотренных выше систем постоян ную времени Ti и коэффициент усиления k u можно законы дви жения обеих систем выразить одним уравнением ( 1 .1 0 ):
Л |
d x n |
' "Пых |
|
dt |
|||
|
|
где для механической системы хвх— Р, хвых = у, 7\=r|/S, k i= \ /S ;
для электрической — xBX = w, хвых = 1, Ti = L/R\ k^=\/R.
Таким образом, уравнения динамики механической и элект рической систем однотипны. При одинаковых начальных услови ях и одинаковых законах, описывающих входные воздействия на системы, выходные воздействия будут также одинаковы.
В автоматике ГТД нашли наибольшее распространение сле дующие типы звеньев: пропорциональное, апериодическое, коле бательное, интегрирующее и дифференцирующее.
Динамические свойства каждого звена имеют свои особенно сти. Поэтому переходные процессы в них зависят не только от начального соотношения между входным и выходным сигналами, но и от внутренних свойств самого звена. На рис. 3.6 показаны свойства различных типов идеальных динамических звеньев. При этом в первоначальный момент звенья находились в состо: янии покоя, а входные воздействия — мгновенные и скачкооб разные.
Рассмотрим простейшие типовые звенья.
3.6.2. Пропорциональное звено
Пропорциональным называется звено, в котором сигнал на выходе прямо пропорционален сигналу на входе, т. е. свойства звена описываются уравнением нулевого порядка
Л-ВЫХ — /^прХтзх, |
(3.25) |
где бщ, — коэффициент усиления (ослабления) |
звена. |
72
Зв е н о
Пр о п о р ц и о н а л ь н о е
Д и ф ф е р е н ц и р у ю щ е е
Ин т е г р и р у ю
ще е
А п е р и о д и -
я е с к о е
У р а в н е н и е п е р е х о д н о г о |
п р о ц е с с а |
К л а с с и ч е с к а я ф о р м а
Х 8ых ~ ^пр Хбх
у |
~ lx |
d X t * |
Л 6ых |
к dug} |
|
Ви з о б р а ж е н и я х
по Л а п л а с у
^вь /х ($ ) ~ k np X g x (C)
X tbix(S) ~ к диф s X Sx(S )
С о б с т в е н н ы й о п е р а т о р э б е н а
di p )
1
1
d |
f |
к ин Лвх |
s Xffblx( s ) = K UH |
Xgx ( s j |
P ' |
|
f ^ * > ы х |
+ |
|
л. ' |
( Ta s + 1) XSblx (S) = |
k a Xgx ($) |
|
a |
* |
Х6ых |
Ка х 8к |
. Ta P + 1 |
Пе р е д а т о ч н а я
фу н к ц и я
k np
' k lu 9 S
K h
s
К
Ta s * 1
К о л е б а т е л ь |
г |
|
, т |
d x tilx |
|
|
' |
|
т |
|
(T z s |
+ Tl s + l)X i u x ( s ) ’, /<l,X Sx(s) |
|||||
н о е |
2 |
a l t 2 |
' |
d t |
T t f + T t f + I |
|||
х ‘ “ * ~ |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
T l s 2+Tt s +1 |
~ k HXBx
Рис. 3. 6. Свойства звеньев автоматических систем
Пе р е х о д н а я
фу н к ц и я
Х8ых
|
|
т |
t |
x Sx |
|
|
|
|
............ . |
- |
|
Х8ых |
с о |
|
|
+ + |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
> |
f |
Хдх |
|
|
|
|
---------------------------------------------- |
» |
- t |
Хбых. |
|
|
|
|
^ ^ \ a = a r c t y k |
^ |
|
Ч х |
|
|
|
|
|
|
+ |
Ч ь „ |
|
|
|
Ч х |
|
|
|
|
--------------------------------------------- |
* |
- t |
Хвых ■: — 7~ |
t |
|
|
V |
|
|
|
Ч х |
' |
|
> ^ |
|
|
|
_________,___+
СО
Выходной сигнал в таком звене в knp раз сильнее |
(слабее) |
входного, поэтому пропорциональное звено иногда |
называют |
усилительным.
В реальных звеньях всегда есть некоторая инерционность. По этому звено, входящее в систему, считается пропорциональным,
Конструктивная схем а р ы ч а га
Вид уравнени я
Ь- |
^ |
|
|
Ч * А ° |
s > |
f t ‘л |
Ж |
а ) 'Хад. |
•W' |
0) Хвх |
|
*ВЫХ ~ О |
*вх |
х |
Ь X |
|
|
Рис. 3.7. Конструктивные схемы рычагов
если его инерционностью можно пренебречь по сравнению с инер ционностью других звеньев системы. С учетом сказанного к пропорциональным звеньям молено отнести: рычаги, конструк тивные схемы которых и соответствующие им уравнения приве дены на рис. 3.7; дроссельные краны топливных систем ВРД; идеальный статический регулятор числа оборотов прямого дей ствия (рис. 3.8).
Принцип действия регулятора заключается |
в следующем. |
||||||
При увеличении числа оборотов двигателя |
п выше заданных п0 |
||||||
|
|
настройкой через РУД и |
|||||
в |
5^ |
упор 3 |
(см. |
рис. 3 .8 ) пру |
|||
Ж |
|
жины 2 центробежные си |
|||||
|
лы, |
развиваемые |
грузи- |
||||
РУА |
Спив |
ками |
|
1, |
|
перемещают |
|
|
шток 4 вверх на величину |
||||||
|
|
хвх. Точка А рычага 5 пе |
|||||
|
|
ремещается в точку А'у |
|||||
|
|
поворачивая |
его |
вокруг |
|||
|
От насоса |
точки В. Точка С зани |
|||||
|
|
мает положение С' (пере |
|||||
Рис. 3.8. Статический регулятор числа обо |
мещается |
на |
Хвых)> тем |
||||
ротов прямого действия |
самым |
уменьшая подачу |
|||||
|
|
топлива от |
насоса |
высо |
кого давления к форсункам с помощью дозирующей иглы 6 *. При этом число оборотов двигателя уменьшается, восстанавли ваясь до заданного. Положение штока 4 и дозирующей иглы 6 определяется равенством осевой составляющей центробежной силы и силы сжатия пружины 2. Для такого регулятора уравне-
* Устройство для дозировки топлива регулятором показано на рнс. 2.4.
74
ние, связывающее выходное хВЫх и входное xDX воздействия, бу дет иметь вид:
у* |
АВ |
•^вых |
ВС |
|
3.6.3. Интегрирующее звено
Звено, у которого скорость изменения сигнала выходного воздействия (первая производная изменения сигнала по времени) прямо пропорциональна входному сигналу, называется интег рирующим.
Свойства звена описываются дифференциальным уравнением первого порядка:
^ |
= |
/eHHxBX, |
(3.26) |
|
at |
|
|
где km — коэффициент усиления |
(передачи) |
по скорости; при |
|
единичном значении входного сигнала (хвх= |
1 ) он численно ра |
||
вен скорости изменения выходного сигнала. |
|
Последнее уравнение можно проинтегрировать:
t
-,1£'вых= = ^ин j" X BXd t ,
О
т. е. величина выходного сигнала пропорциональна интегралу входного, что и нашло отражение в названии звена.
Если в уравнении (3.27) считать хвх= 1 (единичное скачкооб разное воздействие), то переходная функция будет представлять собой прямую линию (см. рис. 3.6), аналитически выраженную уравнением xBbJX — kimt.
Таким образом, при постоянном воздействии на звено вход ным сигналом xBX(t), величина сигнала на выходе хВыХ(/) будет неограниченно возрастать (убывать) с постоянной скоростью. После прекращения действия входного сигнала значение выход
ного сигнала не возвращается к своему исходному значению, |
а |
|
остается на том уровне, который соответствовал |
его величине в |
|
момент снятия воздействия хвх [значения х' „ |
и ( —х' ,„) |
на |
рис. 3.9]. Значит такое звено не имеет статического равновесия, в связи с чем его иногда называют астатическим (не имеющим статической ошибки). >
Значение передаточной функции звена приведено на рис. 3.6. Простейшим примером интегрирующего звена может служить резервуар 3 с площадью поперечного сечения F (рис. 3.10), если считать за сигнал входного воздействия секундный расход жид кости Д<2 ш, поступающей в резервуар через трубу 2, а выход
ной — уровень жидкости Я. Уравнение для этого звена приведе но в табл. 3.1 и имеет вид:
^ 6 ~ Г ==ДФж Гили |
^ = /г11НД(2 ж, |
dt |
dt |
где q — плотность жидкости; /е1Ш= |
— коэффициент усиле |
ния звена. |
F q |
|
На этом примере наглядно видны основные свойства интегри рующего звена. Действительно, при постоянном секундном рас
ходе жидкости через трубу 2 уровень ее Я |
также растет с пос- |
||
тоянной скоростью |
d H |
„ |
отсечке жидкости |
---- • |
При мгновенной |
заслонкой 1 уровень ее в резервуаре остается постоянным и рав ным Я от, что соответствует его значению в момент отсечки (сравните сл:№1х на рис. 3.9).
Другим примером интегрирующего звена является гидравли
ческий серводвигатель в схеме астатического регулятора |
числа |
|||
хвх1 |
оборотов непрямого действия |
(рис. 3 .1 1 ). |
||
Принцип действия этого |
регулятора |
|||
|
заключается в следующем. При увеличе- |
|||
|
нии числа оборотов двигателя |
выше за- |
||
____________ __^ |
данных чувствительный |
элемент — цент- |
||
r t |
робежный тахометр (на |
рис. 3.11 |
не по- |
Рис. 3.9. Возможный вид |
Рис. 3.10. Пример интегрирую- |
|
переходного процесса в |
щего звена — резервуар, запол- |
|
интегрирующем |
звене |
няемый жидкостью |
казан) перемещает шток 1 вверх. Рычаг 2 занимает положение А'С, поворачиваясь вокруг точки С; при этом точка В переме щается в точку В', вскрывая подвод рабочей жидкости с давле нием Рраб в полость над поршнем 3 и соединяя полость под порш нем со сливом (через золотник 5). Поршень 3 движется вниз,, уменьшая с помощью иглы 4 подачу топлива в двигатель. Число оборотов двигателя уменьшается до заданного, возвращая ры чаг 2, а значит, и золотник 5 в исходное положение.
76
Уравнение движения серводвигателя астатического регулято ра как интегрирующего звена [функциональная зависимость между выходным ,гвых(/) и входным хвx (t) сигналами] имеет вид*:
d -Хшх __ г,
/снп^вх,
a t
здесь km — коэффициент усиления (передачи) серво двигателя по скорости. Для данного регулятора kim— величина постоянная. Она зависит (см. рис. 3.11) от длины плеч а и b рычага АС, диаметров поршня ДПор и золотника d30JI, коэффи циента расхода (истечения) р, через буртики / и II золот
ника 5, |
плотности жидкости |
|
q |
и |
разности давлений |
РраО |
Р ел- |
Рис. З .П . Астатический регулятор числа оборотов непрямого действия
При одинаковой размерности сигналов хВх и хВых (на Рис- 3.11 это перемещения штока 1 и иглы 4, выраженные, например,
в мм) имеем Тш =-^—. Тогда уравнение звена принимает вид: £»н
ТИН |
Xвх> |
|
dt |
где Тип— постоянная времени интегрирующего звена.
3.6.4. Апериодическое звено
Апериодическим называется звено, в котором при мгновен ном воздействии на входе величина выходного сигнала стремит ся к новому установившемуся значению по экспоненте (для ус тойчивого звена). Переходный процесс в таком звене носит апе риодический характер, что и отражено в его названии.
В общем случае свойства звена описываются дифференци альным уравнением первого порядка
Га^ |
+ |
Мвх> |
(3.28) |
|
d t |
|
|
где Та и /га — постоянная времени и коэффициент |
усиления зве |
||
на. |
|
|
|
* Вывод данного уравнения, а также уравнений статического регулятора непрямого действия и изодромного регулятора, рассматриваемых ниже, при водится в специальной литературе (см., например, работу [10]). Там же при ведем вывод уравнения движения ЧЭ центробежного тахометра (колебатель ное звено).
77
На примере системы первого порядка (см. разд. 1.2.2) было показано, что собственные инерционные свойства звена опреде ляются величиной Та. По этой причине апериодическое звено иногда называют инерционным.
Рассмотренные выше пропорциональное и интегрирующее звенья являются частными случаями апериодического звена. Действительно, при очень малой величине постоянной времени Та, т. е. Та«О , уравнение (3.28) превращается в уравнение (3.25) , характеризующее пропорциональное звено. В том случае, когда Та очень велико (Та^>1), апериодическое звено превраща
ется |
в интегрирующее. |
Действительно, |
деля левую и правую |
|||||
часть уравнения (3.28) |
на Та и считая |
возможным |
пренебречь |
|||||
величиной 1/Та ввиду |
ее малости, |
получим уравнение |
вида |
|||||
(3.26) : |
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
k' = ka/T a. |
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, меняя в апериодическом |
звене величину по |
|||||||
стоянной времени, можно получить новые свойства |
звена, при |
|||||||
ближая их по необходимости к свойствам |
пропорционального |
|||||||
или интегрирующего звена. |
|
|
|
|
|
|
||
Переходная и передаточная функции звена приведены в таб |
||||||||
лице на рис. 3.6. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Примерами апериодических звеньев |
являются |
термопара и |
||||||
биметаллическая пластина (см. рис. |
1.17 л, к). |
|
|
|
||||
Рассмотрим в качестве апериодического |
звена |
гидравличе |
||||||
ский серводвигатель с жесткой обратной связью |
(ЖОС) |
в ста |
||||||
тическом регуляторе числа оборотов непрямого |
действия |
(рис. |
3.12, а). В отличие от астатического регулятора в рассматривае мую схему введена ЖОС в виде штока 3 и рычага 2, которые связывают дозирующую иглу 5 с чувствительным элементом ре гулятора. При движении поршня 4, например вниз, рычаг 2 будет опускать золотник 6 также вниз до тех пор, пока отверстия в кор пусе золотника не перекроются кромками золотника, что приве дет к остановке поршня и дозирующей иглы.
Уравнение движения серводвигателя с ЖОС игак апериодиче
ского звена совпадает с общим уравнением (3.28): |
|
|||
Т |
а |
^-*иых |
'У;ы\- гУД,. |
|
dt |
|
|||
|
|
|
|
|
где Та — постоянная |
|
времени |
серводвигателя, зависящая |
от |
значений cl, b, 7':u)p, daол> Рраб—Рсл (см. рис. 3.12, я) и р,; |
ka= |
= b / a — коэффициент усиления серводвигателя с ЖОС. Введение в регулятор ЖОС улучшает динамику процесса ре
гулирования, осуществляя его протекание по экспоненте [реше-
78
ние уравнения (3.28) приведено в гл. I]. Однако, как и для лю бого статического регулятора,, для регулятора с ЖОС характер на статическая ошибка Ап при увеличении, например, высоты полета. Действительно, для поддержания числа оборотов двига теля п0 неизменным с подъемом на высоту необходимо умень шать расход топлива (переходить с кривой 1 на рис. 3.12, б на кривую 2). Но так как игла 5 жестко (через поршень 4) связа на рычагом 2 с грузиками ЧЭ регулятора, то перемещение ее на меньшую подачу топлива (вниз по рис. 3.12, а) возможно только
Рис. 3.12. Статический регулятор числа оборотов непрямого дей ствия:
а—принципиальная схема; б—статическая характеристика регу лятора при различных высотах полета
при некотором увеличении числа оборотов. Таким образом, на большой высоте расход топлива становится равным GyH при од
новременном увеличении числа оборотов с п0 до пн , т. е. регуля тор уменьшает расход по кривой 3 (см. рис. 3.12, б), в результа те чего возникает статическая ошибка Ап — пн—л0.
На примере статического регулятора с ЖОС можно показать способность апериодического звена приближаться по своим свой ствам к пропорциональному или интегральному звену, о чем го ворилось выше. Действительно, с уменьшением плеча АВ рычага 2 при неизменной его длине /1 C данный регулятор приближается по своим свойствам к интегрирующему звену. Это уменьшает ве личину статической ошибки (игривая 4 на рис. 3.12, б), но ухуд шает динамику регулирования. Увеличивая плечо АВ при посто янном АС, получаем большую статическую ошибку (кривая 5 на рис. 3.12, б), но улучшаем процесс регулирования, приближая свойства регулятора к свойствам пропорционального звена.
79