книги из ГПНТБ / Арховский В.Ф. Основы автоматического регулирования учеб. пособие
.pdf
|
|
|
Т а б л и ц а 3 .2 |
||
|
Н екоторы е оригиналы |
и их изображ ения |
|
||
Оригинал |
Изображение |
Оригинал |
Изображение |
||
1 (0 |
1 |
tne~~at |
|
71 I |
|
s |
(s + a )"+1 |
||||
|
|
||||
О—at |
I |
t sin оit |
|
CO |
|
s + a |
(S + |
to)2 + 0)2 |
|||
|
|
||||
sin bit |
(0 |
t COS bit |
S2 — 0)2 |
||
«2 + |
(S2 + o)2)2 |
||||
|
|
||||
COS bit |
5 |
sin bit |
|
CO |
|
$2 -J- o)2 |
t |
arctg — |
|||
|
|
5 |
|||
tn |
n I |
1 (ta) |
— |
e - as |
|
sn+ l |
|||||
|
|
|
s |
||
t e ~ at |
1 |
ta |
|
i |
|
|
|
s n+1 |
|||
(s + a )- |
n ! |
|
|||
|
|
||||
жем получить алгебраическое уравнение, являющееся |
лапласо- |
||||
вым изображением исходного уравнения: |
|
|
|||
или |
ТisXBbIX(s) + XBBjX(s) — k\XBX(s) |
|
|
||
( 7 > + 1 ) * вых ( s ) = k LXBX(s). |
|
|
|||
|
|
( 3 . 1 1 ) |
Подобным методом можно получить алгебраическое уравнение относительно изображения функции времени для системы высше го порядка с дифференциальным уравнением (3.6):
fan8" ~Гan-lsn 1-f" ••• |
~ Ьа 15 " Ь а о )^ 8 ы х (5 ) = |
|
|
||
|
= (bmsm+ bm- 1sm- i+ |
■. • + b lS + b0) X M |
|
(3. 12) |
|
где XBBIX(s) |
и XBX( s ) — изображения оригиналов |
функций |
|||
•^вых ( t ) n x BX(t). |
|
|
|
|
|
3.3. |
СТАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ АВТОМАТИЧЕСКИХ |
||||
|
СИСТЕМ И ИХ ЭЛЕМЕНТОВ |
|
|
|
|
Статической характеристикой называется связь между значе |
|||||
ниями управляемой величины |
и входным |
воздействием (их |
|||
изображениями в дифференциальной или интегральной |
форме) |
||||
в установившемся состоянии, т. |
е. функция |
вида |
xBUX= f(x BX). |
||
В автоматике статические характеристики обычно |
выражаются |
тремя способами: аналитическим, графическим и табличным.
60
Статическая характеристика в аналитической форме легко получается из дифференциального уравнения движения системы
или ее элемента. Для этого все производные в системе |
необхо |
|||||||
димо положить равными нулю. В результате |
получается алгеб |
|||||||
раическое уравнение. |
|
|
|
|
|
(3.6) |
||
Так, общее уравнение движения системы п-го порядка |
||||||||
при подстановке производных, равных |
нулю, |
превращается |
в |
|||||
уравнение статики аоХвых= Ь0хвх. Аналогичным |
образом |
получе |
||||||
ны и уравнения статики для установившихся |
режимов |
работы |
||||||
ротора ТРД |
(3.3) и его камеры сгорания (3.4). |
|
|
|
|
|
||
Если уравнение движения дано в форме уравнения (3.12), |
то |
|||||||
к уравнению статики можно перейти, |
приняв |
s тождественным |
||||||
нулю. |
|
|
|
|
статическая |
|||
В гл. I рассмотрена система нулевого порядка, |
||||||||
характеристика которой выражена |
аналитическим |
уравнением |
||||||
(1.3) и графически — прямой (см. рис. |
1.4). |
|
|
|
|
|
||
Еще одним примером, раскрывающим сущность статических |
||||||||
характеристик, может служить чувствительный элемент |
регуля |
|||||||
тора числа |
оборотов двигателя |
(см. |
рис. |
1.19, |
1.18 |
и |
рис. |
1.17, ж) — центробежный тахометр. |
Центробежная сила Рц, воз |
||
никающая при вращении грузиков |
чувствительного |
элемента, |
|
прямо пропорциональна квадрату |
числа оборотов л, |
т. |
е. Рц= |
= o p . В этом элементе входным воздействием является |
число |
оборотов п, а выходным ■— центробежная сила Рц. Значит, урав нение, связывающее эти воздействия в установившемся состоя нии, будет статической характеристикой элемента в аналитиче ской форме.
Для центробежного регулятора табличная форма записи ста тической характеристики может быть применена при экспери ментальном определении последней.. Действительно, задавая каждый раз определенное число оборотов /г, можно на натурном элементе определить центробежную силу Дц в установившемся состоянии и все значения п и Р ц свести в табл. 3.3.
Т а б л и ц а 3 .3
Форма стати ч еской хар актер и сти ки
№эксперимента
1 |
2 |
3 |
/ |
Воздействие |
Входное (л) |
|
Выходное Р ц |
Графическая форма записи характеристики приведена на рис. 3.1. Этот график построен путем нанесения на координат
61
ную сетку п—Рц точек из табл. 3.3 и соединения их кривой, кото рая и будет статической характеристикой. Так как зависимость центробежной силы Рц от числа оборотов п квадратичная, то графически статическая характеристика изобразится нвадратичной параболой 0—1—А—2.
Рис. 3.1. Графическая форма статической характеристики чувствительного элемента регулятора числа оборотов двигателя
3.4. ПОНЯТИЕ О ЛИНЕАРИЗАЦИИ ХАРАКТЕРИСТИК
Линейная статическая характеристика графически изобража ется прямой, а аналитически описывается алгебраическим урав нением этой прямой.
Основная особенность большинства элементов и автоматиче ских систем — нелинейность их статических характеристик. Ана литически статические характеристики нелинейных элементов выражаются нелинейными дифференциальными уравнениями, решение которых очень трудоемко, а иногда вообще невозмож но. Для их приближенного решения предварительно применяют линеаризацию характеристик.
Если участок нелинейной характеристики плавно изменяю щийся, а отклонения входных и выходных переменных на нем малы, то этот участок кривой можно заменить касательной, про веденной к ней в точке, соответствующей исходному статическо му режиму. Такая операция и носит название л и и е а р и з а ц и и.
Применяются графический и аналитический методы линеари зации.
Выше рассмотрена нелинейная статическая характеристика чувствительного элемента регулятора числа оборотов, выражен
ная в аналитической и графической (см. |
рис. 3.1) формах. |
|
Пусть известен некоторый исходный статический |
режим эле |
|
мента — при числе оборотов пА грузики |
развивают |
силу РпА. |
На рис. 3.1 этому режиму соответствует точка А. |
|
62
При графическом методе линеаризации необходимо провести касательную к параболе 0—1—А—2 в исходной точке А при ма лом приращении оборотов Д/г (входного воздействия), после че го определить приращение центробежной силы ДРц (выходного воздействия). Для проведения касательной можно воспользо ваться несколькими способами. Один из самых распространен ных способов — получение равенства погрешностей от линеари зации (бРщ = бРЦ2 ) при выбранном интервале Д« 1 и Дп2 от на чального значения пл . Для этого откладываем по оси абсцисс приращения ДЩ и Дп2 слева и справа от значения пА. Получаем значения щ и т. Затем через точку А проводим касательную так, чтобы при значениях входных величин щ и п2 получились равные погрешности от линеаризации 5Рщ = бЯц2 .
Аналитический метод линеаризации предполагает замену уравнения, характеризующего статическую характеристику, уравнением прямой в малом диапазоне изменения входной вели чины. В нашем примере нелинейное уравнение необходимо заме нить уравнением касательной в любом малом интервале измене ния чисел оборотов AnL или Дп2 от их статического значения пА (п — аргумент функции Рц) .
Из математики известно, что если к кривой, изображающей функцию Рц = с/г2, провести в точке А (см. рис. 3.1) касательную, то дифференциал функции в этой точке изобразится прираще нием ординаты касательной йРц, соответствующим приращению ее абсциссы на dn(dn = An). Для практических целей допустимо приближенное равенство с/Р ^ А Р ц , где ДРЦ— приращение функции.
Учитывая сказанное, находим дифференциал функции, тем самым аналитически заменяя отрезок кривой отрезком прямой:
(3. 13)
где индекс А при производной указывает на то, что она берется при известном статическом значении входного воздействия, т. е. при п = пА. Из уравнения для центробежной силы находим про изводную
и подставляем ее значение в выражение |
(3.13). Окончательно |
имеем |
•ч |
|
|
А Р ц = 2 с п а А п . |
(3.14) |
Действительно, последнее выражение есть уравнение прямой (касательной на рис. 3.1), наклоненной к оси абсцисс под углом ф, тангенс которого равен постоянной величине 2спл .
63
Если на автоматическую систему действует одновременно два входных воздействия, то аналитически статическая характе ристика будет выражаться функцией двух аргументов:
|
y=f{x\ г), |
(3.15) |
где |
у — сигнал выходного воздействия |
(функция); |
X и z — сигналы входных воздействий |
(аргументы функ |
|
|
ции). |
|
За |
исходные значения аргументов примем их статические |
(установившиеся) значения х0 и z0, тогда приращения, характе ризующие процессы в системе, будут A.v и Az.
Линеаризируем функцию (3.15), тем самым найдем прираще
ние функции в окрестности рассматриваемой точки |
при новых |
|||
значениях аргументов. Для этого |
воспользуемся |
следующим |
||
приближенным равенством*: |
|
|
|
|
y ~ f ( x 0\ |
\ дх |
о |
Длг-г ( “Г") Д2> |
(3.16) |
|
V дг Jo |
|
где /(а'0; 2 0) — значение функции в исходной точке установивше
гося режима; |
и (— |
— производные** |
функции |
у = |
\ дх Jo |
\ dz |
о |
при исходных |
|
=f(x\ z) по аргументам л: и г, которые берутся |
||||
значениях аргумента |
(в исходной точке установившегося |
ре |
жима), на что указывает стоящий при производных индекс «О».
Для отыскания производной |
достаточно найти обыкно- |
\дх Jo |
|
венную производную переменной у, |
считая последнюю функцией |
'только одного аргумента л-. Нахождение производной
производится аналогично (по аргументу z).
Из выражения (3.16) следует, что приращение функции мож но линеаризовать следующим образом:
(3. 17)
3.5.ДИНАМИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЭЛЕМЕНТОВ
ИАВТОМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМ
Для правильного и полного суждения о свойствах элементов и систем в целом необходимо знать не только статические, но и динамические характеристики, показывающие зависимость уп равляемой величины от сигналов входных воздействий, а также
*Это равенство называется рядом Тейлора с членами разложения не вы ше первого.
**В курсе высшей математики такие производные называются частными.
64
их производных в переходном процессе. Динамические характе ристики бывают графическими, аналитическими (дифференци альные уравнения и передаточные функции) и частотными.
3.5.1. Графическое изображение динамических характеристик
Основное преимущество графического способа изображения характеристик — его наглядность. При этом обязательными ус ловиями являются первоначальное состояние покоя системы или элемента (обычно нулевое начальное условие) и скачкообразное изменение входного воздействия. В гл. I в графической форме показаны динамические характеристики систем различных по рядков (см. рис. 1.4 и 1.8). Часто скачкообразное изменение ве-
лвх
t |
|
t |
О |
о) |
в) |
|
г) |
Рис. 3.2. Виды входных воздействий:
а—ступенчатое мгновенное; б—импульсное мгновенное; в—синусои дальное (гармоническое); г—случайное
личины входного воздействия принимается за единицу. Это выз вано удобством сопоставления динамических свойств различных типов элементов и систем. Кроме того, скачкообразное единич ное воздействие позволяет с достаточной степенью точности ис следовать нелинейные системы путем их линеаризации.
Если начальные условия нулевые, а воздействие скачкообраз ное и единичное, то зависимость, определяющая изменение уп равляемой величины во времени, называется переходной функ цией.
Аналитически переходная функция выражается уравнением, описывающим переходный процесс при единичном входном воз действии. Например, переходная функция для системы (элемен та) первого порядка аналитически записывается выражением
(1.9):
У = к ( 1 - е “ ).
В условиях эксплуатации систем и при их исследованиях воз действия бывают как мгновенные, так и не мгновенные. На рис. 3.2 мгновенные воздействия — это ступенчатое (а) и импульс
3 |
3990 |
55 |
ное (б), а не мгновенные — синусоидальное (в) и случайное (г). Если сигнал имеет сложную форму, то его заменяют суммой простых сигналов. Реакцию линейной системы на каждый про стой сигнал найти несложно. Просуммировав эти сигналы, мож но определить и исходный выходной сигнал.
3.5.2. Передаточные функции
Для облегчения исследования систем в теорию автоматиче ского регулирования введено понятие п е р е д а т о ч н о й функ ции, представляющей собой отношение изображений по Лапласу выходной XBbIX(s) величины к входной /YDX(s) при нулевых на чальных условиях. Передаточная функция обозначается W(s) и является простой алгебраической функцией комплексного пере менного s = a + /(3. По определению
\У(я)= — |
|
(3. 18) |
•Ynx (s) |
|
|
Передаточная функция системы первого порядка может быть |
||
легко найдена по алгебраическому уравнению |
(3.11): |
|
W ( s ) = - kl |
— • |
(3.19) |
Tis + |
1 |
|
Для системы, имеющей дифференциальное уравнение движения вида (3.6) и соответствующее алгебраическое уравнение (3.12), передаточная функция изобразится так:
\\7(s)= X',b,x (s) |
bmsm + bm— iSm |
|
' + . ■•4- &iS -f- 6p |
(3. 20) |
|
*nx (s) |
d nS n - { - d n— jS n |
^ |
. ~ r |
+ dQ |
|
Необходимо помнить, что соотношения (3.19) и (3.20) полу |
|||||
чены при нулевых начальных условиях. |
|
|
|
||
Анализ соотношения |
(3.20) показывает, ' что |
передаточная |
|||
функция зависит не от вида входного |
(или возмущающего) воз |
действия, а от параметров функциональных элементов, состав ляющих АСУ. Действительно, многочлены числителя и знамена теля этого отношения представляют собой алгебраические выра
жения, в которых постоянные коэффициенты |
(а п, яп-ь ■■ |
Ьт, |
&,„_i и т. д.) характеризуют свойства отдельных элементов |
сис |
|
темы. |
|
|
Введение понятия передаточной функции позволило находить |
||
выходную величину, не прибегая к сложным |
расчетам. Зная |
|
№(s) и определив изображение Хвх (s) по известной входной |
||
функции хвх((), закон изменения выходной величины xBMX(t) |
оп |
ределяется по простой формуле соответствия xBbIX{t)= X BUX{s) = = Щ з)XBX(s) , что непосредственно следует из соотношения (3.18).
66
Передаточные функции .нашли широкое практическое приме нение при выделении в АСУ отдельных звеньев и анализе их воздействий, о чем будет сказано ниже, а также проведении ис следований систем и их элементов с помощью частотных харак теристик.
3.5.3. Понятие о частотных характеристиках
Элементы конструкции авиационных двигателей п их систем управления часто подвергаются воздействиям в виде гармониче ских (синусоидальных) колебаний. Такие колебания могут воз никнуть, например, в лопатках осевого компрессора при его вращении; в агрегатах топливо-регулирующей аппаратуры ВРД при действии на них вибраций, вызванных разбалансировкой ро тора двигателя и т. п. Некоторые устройства и агрегаты лета тельных аппаратов (генераторы переменного тока, плунжерные
Рис. 3.3. Характер сигнала на выходе из линейной сис темы при подаче на ее вход гармонического сигнала
насосы топливных систем двигателей, электрические преобразо ватели и др.) сами вырабатывают физические величины и уп равляют сигналами, которые изменяются по гармоническому за кону. По этой причине часто возникает необходимость в исследо
вании характеристик систем и их элементов |
при воздействиях |
||
на них возмущений, изменяющихся по гармоническому |
закону. |
||
Наиболее простой способ таких |
исследований — эксперимен |
||
тальный. |
|
|
|
Методика проведения эксперимента (рис. 3.3) предполагает |
|||
подачу на вход линейной системы |
(элемента) |
синусоидального |
|
сигнала xB X ( 0 с постоянной амплитудой Авх и заданной |
круго |
||
вой частотой о) |
|
|
|
Xnx(t) =A BxsincoA |
|
(3.21) |
На выходе из системы (элемента) в установившемся режиме бу дет также синусоидальная функция той же частоты, но в общем случае сдвинутая по фазе относительно входного сигнала и име ющая новое значение амплитуды. Значит, по сигналу на выходе
■^вых (0 — АВЫх sin (со£+<рВых) |
(3.22) |
можно определить амплитуду Лвых и фазу фвых.
3* |
67 |
Изменяя частоту сигнала от 0 до оо, легко найти зависимость амплитуды Лвых и фазы фвых установившихся колебаний выход ного сигнала от частоты со при постоянных Лвх и фвх (если есть начальная фаза фвх). Эта зависимость выражается ч а с т о т н ы - м и характеристиками.
На рис. 3.4, а и б графически показано возможное изменение амплитуды Л вых и фазы фвых от частоты со. Эти графики называ ются соответственно а м п л и т у д н о й ч а с т о т н о й и ф а з о- в о й ч а с т о т н о й характеристиками.
Рис. 3.4. Частотные характеристики:
а — амплитудная; б — фазовая; в — амплитудно-фазовая
Кривая изменения амплитуды выходного сигнала |
(рис. 3.4, а) |
может иметь максимум на частоте сор. Эта частота |
называется |
р е з о н а н с н о й и свидетельствует о возникновении явления ре |
|
зонанса в системе (элементе) при частоте входных |
колебаний, |
близкой к частоте собственных колебаний системы. По мере уве личения частоты (выше сор) растет влияние инерционности сис темы, что ведет к уменьшению амплитуды выходного сигнала и
х увеличению отставания по фазе |
(растет фВЫх по абсолютной |
величине, так как всегда фВыХ < 0 |
из-за инерционности системы). |
При некоторой частоте со„ величина Лвых становится настолько |
|
малой, а фвых настолько большой, |
что система уже не способна |
воспроизводить быстро изменяющиеся сигналы. Область частот
от 0 до о)„ называется полосой пропускания системы. |
Чем она |
||
шире, тем больше диапазон работы системы. |
|
|
|
Для одновременного показа изменения |
амплитуды и сдвига |
||
фазы от частоты оба графика (рис. 3.4, |
а, |
б) объединяют в |
|
один. За начало координат выбирают точку 0 |
(рис. 3.4, |
в), лежа |
|
щую на пересечении двух осей. Для построения такой |
характе |
ристики выбирают какое-нибудь значение частоты, например со3,
68
и по фазовой характеристике (рис. 3.4, б) находят соответствую щее значение фазы фз. С помощью луча ОВ строят угол фз, ведя отсчет от оси абсцисс по часовой стрелке (так как фг-< 0 ). На дуче ОВ в принятом масштабе откладывают величину амплиту ды Аз, значение которой определяется по амплитудной характе ристике (рис. 3.4, а). Получают точку 3. Повторяют эту опера цию для ряда частот (ищ сог, • . сою) и находят точки 1, 2 ,..., 10,...
Расстояние каждой точки от начала координат показывает величину амплитуды (в масштабе), а угол — фазу. Соединяя эти точки плавной кривой, получают амплитудно-фазовую частот ную характеристику (рис. 3.4, в).
В реальных системах амплитуда сигнала на входе редко со храняется постоянной, что затрудняет анализ системы. Поэтому иногда частотные характеристики выполняют по относительным изменениям параметров, например, по отношению амплитуды колебаний на выходе к амплитуде на входе от частоты для амп литудной частотной характеристики. В этом случае по отноше нию амплитуд можно судить о том, как система пропускает сиг налы различной частоты.
Частотные характеристики систем могут определяться и рас четным путем, если известна передаточная функция U7(s) систе мы или ее дифференциальное уравнение. Обычно для этой цели используют символический метод, основанный на изображении синусоидально изменяющихся функций времени показательными функциями с чисто мнимым аргументом.
При изучении математики было показано, что комплексное число, выраженное в тригонометрической форме, может быть пе реведено в показательную на основании выражения:
cos a t + j sin (L)t= ejat.
На этом свойстве и основано применение символического ме тода, позволяющего заменить сложные математические выклад ки, связанные с дифференцированием и интегрированием функ ций в тригонометрической форме, на те же операции, но с изображениями функций, представленных в показательной (ал гебраической) форме.
Пусть на линейную систему (элемент) первого порядка дейст вует входной синусоидальный сигнал с амплитудой, равной еди нице, т. е. хвх(0 = 1 -sin Выходной сигнал при этом будет иметь вид:
^ з ы х ( 0 = Л вы х51П (со^ + ф ).
Перевод входного и выходного сигналов из тригонометриче ской в показательную форму может быть осуществлен по сле дующим формулам соответствия:
xBX( l ) = sin vf= = eJu,/;
■*вых(*)=Аи« sin (^+ср) = Л,ыхе '(“' + *>.
69