книги из ГПНТБ / Арховский В.Ф. Основы автоматического регулирования учеб. пособие
.pdfмам нулевого, первого, второго и высшего порядков. Многие сис темы имеют так называемые обратные связи.
Рассмотрим простейшую физическую систему, постепенно на кладывая дополнительные связи между ее элементами, а зна чит, увеличивая порядок уравнения, описывающего процессы уппавления.
. 1.2.1. Система нулевого порядка
Предположим, что пружина 2, имеющая жесткость S, подве шена к потолку комнаты (рнс. 1.3). Наблюдатель, находящийся в комнате, может менять натяжение пружины, прикладывая к ней усилие Р. К пружине прикреплена стрелка 3, с помощью ко
торой можно по неподвижной |
шкале 4 |
фиксировать |
величину |
|||
.......................... |
растяжения или сжатия пружины у под |
|||||
|
действием силы Р. Для обеспечения |
|||||
|
строго вертикального перемещения пру |
|||||
|
жины |
к ней подсоединена кулиса 1. Бу |
||||
|
дем считать, что трение между |
кулисой |
||||
|
и стенками отсутствует. |
|
||||
|
Если сила Р о ~ 0, |
то стрелка на шкале |
||||
|
займет начальное нулевое положение. |
|||||
|
При приложении к пружине некоторой |
|||||
Рис. 1.3. Пример сис |
силы Р\ (входное воздействие) |
коорди |
||||
темы нулевого поряд- |
ната |
положения |
стрелки у изменится |
|||
ка |
(выходное воздействие). Таким |
образом, |
||||
|
входной |
и выходной |
сигналы |
в разные |
моменты времени будут различными в зависимости от величины силы, приложенной к пружине, т. е.
р = т - , у = ы п , |
|
( и ) |
где fi обозначает функциональную зависимость. |
|
|
Для решения системы уравнений (1.1) |
надо найти |
зависи |
мость, непосредственно связывающую Р и у, |
т. е. из (1.1) |
исклю |
чить время t. |
|
|
Из механики известно, что приложенная сила в любой момент времени должна быть равна и противоположно (направлена силе противодействия, возникающей в системе в результате ее движе ния. В нашем случае силе P противодействует сила Рп, возника
ющая вдоль оси при растяжении (сжатии) пружины, |
которую |
можно определить по закону Гука: |
|
Pn = Sy. |
(1.2) |
Тогда искомая связь между Р и у будет иметь вид:
у= Р|1/5|.
Впоследнем выражении коэффициент 11/51 взят по абсо лютной величине, так как нас интересует принципиальный харак
10
тер закона Гука без учета |
направления |
действия |
сил Р к Ри |
||||||
(направление Р и Ра зависит от того, растягивается |
пли сжима |
||||||||
ется пружина). Обозначим |
|1/5| |
через k и назовем эту |
величи |
||||||
ну к о э ф ф и ц и е н т о м |
у с и л е н и я |
(ослабления) |
системы. |
||||||
В нашем примере этот коэффици |
|
|
|
|
|||||
ент характеризует жесткость пру |
|
|
|
|
|||||
жины, т. |
е. |
описывает |
свойства |
|
от |
|
|
||
■системы. Окоичателыю |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
y = kP. |
|
(1.3) |
|
|
|
|
|
Если |
входное воздействие |
|
|
|
|
||||
мгновенно |
ц скачкообразно |
(рис. |
|
|
|
|
|||
1.4), а новое |
значение Pi |
мало |
|
|
|
|
|||
отличается от начального Рц, |
то |
|
|
|
|
||||
и перемещение у (выходное |
воз |
|
|
|
|
||||
действие) также мгновенно. |
|
При |
|
|
|
|
|||
этом система |
пропускает |
через |
Рис. 1.4. Переходный процесс в |
||||||
себя сигнал без искажения формы |
системе нулевого порядка |
и только изменяет его по отноше
нию к первоначальному в масштабе k. Таким образом, графики на рис. 1.4 показывают переходный процесс в системе, т. е. из менение выходного сигнала во времени при действии некоторого входного.
Связь между входным и выходным воздействиями определя ется уравнением прямой [выражение (1.3)], исходящей из начала координат, наклон которой (tgi|) = /j), а значит, и коэффициент усиления (ослабления) зависит от жесткости пружины. На рис. 1.5 показана эта зависимость, называемая характеристикой пру-
Рис. 1.5. |
Зависимость |
Рис. 1.6. Схема системы |
между входным и вы- |
нулевого порядка |
|
ходным |
воздействия |
|
ми в системе нулевого порядка
жины. С помощью ее в любой момент времени, зная Pi можно однозначно определить yi.
Схематично рассматриваемая система нулевого порядка пред ставлена на рис. 1.6. К системам нулевого порядка можно отне сти такие системы, в которых переходные процессы быстротечны и можно пренебречь инерционными свойствами элементов систе мы (массой, трением и т. п.). Например, можно считать такой
11
системой редуктор, если не учитывать массы шестерен, зазоры между зубьями, трение в подшипниках; систему рычагов, приме няемых в топливо-регулнрующей аппаратуре ВРД, если прене бречь трением в опорах и массой их плеч.
В общем случае для любой системы нулевого порядка урав нение, связывающее выходное л'вых и входное л'вх воздействия, имеет вид:
-^вых= ^оЛ'ВХ> |
(1.4) |
где kB— коэффициент усиления системы пулевого порядка.
1.2.2.Система первого порядка
Всистеме, приведенной на рис. 1.2, будем считать, что между кулисой и стенками имеется вязкое трение, которое, так же как
ипружина, будет противодействовать приложенной силе Р. Тог да сила трения Р тр будет пропорциональна скорости перемеще ния кулисы относительно стенок, т. е. первой производной пере
мещения у по времени t. |
системы *, имеет |
Уравнение, описывающее движение такой |
|
вид: |
|
S y W - ^ r = P , |
(1.5) |
at |
|
где 1] — коэффициент вязкого трения.
Уравнение (1.5) — неоднородное линейное дифференциальное уравнение первого порядка. Решением такого уравнения будет сумма общего решения соответствующего однородного уравне ния (уравнение без правой части) и частного решения неодно родного уравнения (с заданием начальных условий).
Считаем, что входное воздействие рассматриваемой системы мгновенное, скачкообразное и единичное, т. е.
при |
*< *„ = (), |
Р 0 — 0; |
| |
при |
* > * 0= 0 , |
Р х= 1. |
| |
Ввиду наличия трения система уже не может мгновенно отре агировать на входное воздействие. Переходный процесс в систе ме будет описываться некоторой кривой, построить которую можно по решению исходного уравнения. Делим обе части урав нения (1.5) на S и обозначаем y\/S •через Т, a |1/S| через /г. Тогда имеем
У + Т ^ - = к Р . |
(1 .7) |
at |
|
* По аналогии с механикой, движение тел в которой описывается уравне ниями того же вида, что и уравнения переходных процессов в системах, тер мин «уравнение движения» получил распространение и в теории автоматиче ского регулирования.
12
Величина Т называется п о с т о я н н о й в р е м е н и системы; в дальнейшем будет показано, что она всегда положительна и имеет размерность времени.
Коэффициент k , как и ранее, назовем коэффициентом усиле ния (ослабления) системы.
Учитывая единичный характер изменения входного воздейст вия [см. условие (1.6)], имеем:
у + Т ^ - = k .
1 dt
Решим это уравнение:
а) общее решение однородного уравнения у-\-Т— = 0 будет: dt
Окончательно
( 1. 8 )
где с1 — постоянная интегрирования; е — основание натураль ного логарифма;
б) частное решение однородного уравнения получается при подстановке в выражение (1.7) начального условия: при ^=0,
Р = 1; ТОГДа £/част.неодп = ^!
в) общее решение неоднородного уравнения
част, неодн = |
т+А. |
|
Принимая начальное условие: при t —0, |
у = 0, из предыдуще |
|
го выражения находим с г. |
|
|
О= Ci+ £, Ci= •—k. |
|
|
Тогда окончательно имеем |
|
|
|
|
(1.9) |
Схема такой системы показана на рис. 1.7. |
|
|
Переходный процесс в системе первого |
порядка (рис. 1,8) |
|
описывается кривой, называемой э к с п о н е н т о й |
(показатель |
|
ная функция с основанием натурального |
логарифма е). Основ |
|
ное свойство экспоненты — постоянство проекции |
касательной, |
проведенной к любой точке кривой переходного процесса, на ли нию нового установившегося значения выходного сигнала.
Докажем, что эта проекция (подкасателыная) ВС (см. рис. 1.8) равна постоянной времени Т. Действительно:
C D dy_ |
_ k е ~ f |
__ k |
AD dt i =о |
T |
о T |
13
Из рис. 1.8 имеем CD — y^ = k, a AD = BC. Значит
|
|
|
|
ВС-- |
A D - C D |
Г ■k = |
T, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C D |
|
|
|
|
|
|
что н требовалось доказать. |
|
|
|
|
|
|
|||||
Другим интересным свойством экспоненты является |
то, |
что |
|||||||||
но истечении времени 11 от начала переходного процесса, |
соот |
||||||||||
ветствующему отрезку |
AD |
на |
|
|
|
|
|
||||
рис. 1.8, приращение выход |
|
|
|
|
|
||||||
ного сигнала должно состав |
|
|
|
|
|
||||||
лять 63% от его окончатель |
|
|
|
|
|
||||||
ного |
установившегося |
значе |
|
|
|
|
|
||||
ния, т. е. у 1 = 0,63 уti |
|
|
|
|
|
|
|
||||
lls уравнения (1.9) видно, |
|
|
|
|
|
||||||
что при единичном мгновенном |
|
|
|
|
|
||||||
входном |
воздействии |
идеаль |
|
|
|
|
|
||||
ная |
система |
достигнет |
своего |
|
|
|
|
|
|||
нового установившегося состоя- |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
[к ](1- е ' Ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. |
1.7. |
Схема |
системы |
|
Рис. 1.8. |
Переходный |
процесс |
в |
||
|
|
первого порядка |
|
|
системе первого порядка |
|
|||||
ния |
у —к через |
бесконечно |
большой |
промежуток |
времени. |
||||||
Действительно: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
lim у = |
lim |
k |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 —е " |
|
|
|
|
||||
|
|
|
t -*■во |
/ -*■оо |
|
|
|
|
|
|
Первый сомножитель к в уравнении (1.9) показывает на сколько (на какую величину) изменится новое установившееся состояние по сравнению с исходным. Коэффициент усиления (ос лабления) системы характеризует статические свойства системы, ее способность определенным образом реагировать на возмуще
ние (входное, внешнее воздействия). t_
Второй сомножитель (1—е~>) в этом уравнении показывает, как долго (по какой кривой) идет переходный процесс в систе ме при наличии возмущений. Говорят, что этот коэффициент по казывает динамические качества системы, характеризуя непо средственно переходный процесс.
В реальных системах первого порядка за время вы ходной сигнал практически достигает нового установившегося (статического) значения, так как возможная ошибка при этом невелика. Например, для многих авиационных систем вполне
14
допустимо считать, что переходный процесс в них заканчивается,
когда уж0,95уи (см. рис. 1.8).
К. системам первого порядка можно отнести ТРД как объект
регулирования по числу оборотов, |
о |
чем подробно сказано в |
||
гл. IV. Для любой устойчивой системы |
первого порядка обоб |
|||
щенное уравнение движения имеет вид: |
|
|||
Тг |
dxn |
|
|
( 1. 10) |
dt |
'- * - В Ы Х |
|
||
|
|
|||
|
|
|
|
|
где Ti и hi—постоянная времени и |
коэффициент ■усиления сис |
темы первого порядка соответственно; хвх и л'ВЫх—сигналы вход ного и выходного воздействий.
Если в последнем уравнении перед хвых стоит знак минус, то система, описываемая этим уравнением, будет неустойчива. Пе
реходный |
процесс в |
ней идет |
по |
расходящейся экспоненте |
||||||
(штриховая кривая на рис. 1.8). |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
1.2.3. |
Система второго порядка |
|
|
|
||||
Систему, приведенную |
на рис. 1.2, усложним. |
К пружине 2 |
||||||||
подвесим груз 5, |
имеющий |
некоторую массу m |
(рис. 1.9). Под |
|||||||
действием |
силы |
земного |
притяжения |
|
|
|
|
|||
стрелка 3 займет новое положение |
(опу |
|
|
|
|
|||||
стится). Будем считать это положение |
|
|
|
|
||||||
равновесия системы за начальное (нуле |
|
|
|
|
||||||
вое) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если теперь вновь приложить некото |
|
|
|
|
||||||
рое усилие Р, то система |
придет в дви |
|
|
|
|
|||||
жение. Кроме рассмотренных выше сил, |
|
|
|
|
||||||
тормозящих движение, на систему будет |
|
|
|
|
||||||
действовать сила инерции массы груза т, |
|
|
|
|
||||||
которая по второму закону Ньютона |
Рис. |
1.9. |
Пример |
сис |
||||||
прямо пропорциональна |
ускорению си |
|||||||||
стемы, т. е. второй производной |
переме |
темы |
второго порядка |
|||||||
щения у по времени t. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Тогда закон, |
описывающий движение системы, |
будет |
выра |
жаться (неоднородным линейным дифференциальным уравнени ем второго порядка:
' |
S*/ + 11— |
+ |
т ^ - = Р . |
(1.11) |
|
dt |
' |
dt2 |
|
Делим обе части этого уравнения на 5 и обозначаем rj/5 че
рез Тй m /S через Tz2\ \/S через k. Тогда уравнение |
(1.11) при |
||
мет вид: |
|
|
|
П |
J M - - L y = kP, |
(1.12) |
|
2 dfl |
dfl |
1 |
|
где Г22 — постоянная времени |
системы, имеющая |
размерность |
квадрата времени и пропорциональная массе груза; Ti—постоян-
15
мая времени системы, имеющая размерность времени и пропор циональная коэффициенту вязкого трения; k—статический коэф фициент системы второго порядка (коэффициент усиления сис темы) .
Уравнения (1.11) и (1.12) описывают кривую второго порядка, вид которой зависит от соотношения постоянных времени Т2г и Ti (коэффициентов т) и /и).
Процесс, проходящий в такой системе, может быть периоди
ческим (затухающим или незатухающим) |
и апериодическим. |
Первому процессу соответствует условие |
2T2> T lt второму — |
Т ^ 2 Т 2.
Такое различие переходных процессов кроется в физической сущности систем второго порядка. Действительно, необходимое условие существования такой системы — наличие хотя бы двух элементов, способных накапливать энергию (в различной ее фор ме) и обмениваться ею. В нашем примере — это пружина, на капливающая потенциальную энергию, и груз, накапливающий кинетическую энергию. В процессе функционирования системы
происходит постоянный обмен этими видами энергии. |
|
Если канал, по которому идет обмен, идеальный, |
т. е. отсут |
ствуют потери энергии, то в такой системе переходный процесс незатухающий. В этом случае 7'1= 0, так как т|= 0.
Чем больше сопротивление канала обмена энергией, тем вы ше ее потерн. В примере на рис. 1.9 с ростом трения между ку лисой и стенками (с ростом ц) безвозвратные потери энергии для системы увеличиваются. Это ведет к росту Д при поддержании
7'22 = const.
При больших потерях энергии (больших Т\) колебания быст рее гасятся и наступает такой момент, когда при Гг2 —const пе реходный процесс превращается из колебательного в апериоди ческий. Таким образом, постоянная времени Д характеризует процесс затухания собственных колебаний системы.
Если считать Д = const, то можно показать, что постоянная времени Т-г будет характеризовать раскачивание параметров системы. Действительно, чем больше Т2-, характеризуемая в на шем примере массой груза т, тем больше должно быть трение в системе, чтобы уменьшить колебания до исходного значения.
Решение уравнения движения в системе второго |
порядка в |
общем случае может быть выражено так: |
|
у = кРФ, |
(1.13) |
где Ф—сложная функция, в состав которой могут входит посто янные времени исходного уравнения, собственная частота коле баний, начальная фаза и другие параметры.
Это решение, как и ранее, представлено в виде двух сомно жителей, первый из которых kP характеризует статические свой ства системы, а второй Ф—динамические.
16
В общем случае уравнение переходного процесса для систем второго порядка имеет вид:
Ц at |
+7\ ^ at\ + Х вых = V'ox, |
(1- 14) |
где /г2 — статический 'коэффициент усиления системы; Т-г и Ti — постоянные времени системы.
Для неустойчивой системы второй член левой части уравне ния (1.14) будет отрицательным.
1.2.4. Система высшего порядка
При увеличении числа элементов, соединенных различным об разом, а также при учете побочных факторов, воздействующих на систему, закон поведения системы будет описываться более сложным уравнением, порядок которого может быть любым.
Вкачестве примера рассмотрим систему «самолет — курсо вой автопилот», в которой специальное устройство — автопилот поддерживает заданный курс полета самолета при любых возму щающих воздействиях на систему. Предположим, что на самолет оказывают действие момент и силы только в плоскости, перпен дикулярной вертикальной осп. Такие момент и силы могут воз никнуть в результате неснмметрип тяги двигателей, бокового ветра и некоторой собственной несимметрии самолета. В этом случае, даже при идеальном автопилоте, уравнение движения си стемы имеет третий порядок. Учет дополнительных воздействий, связанных с различными условиями полета и режимами работы двигателей, а также применение реального автопилота наклады вают дополнительные связи на эту систему и повышают поря док уравнения.
Вобщем случае для системы n-го порядка уравнение движе ния имеет вид*:
й ал |
d a~ |
d x „ |
|
|
+ ая-1 |
dtn |
dt |
T |
® 0 ^ " В Ы Х ^ 7 1 ^ В Х > ( ! • 1 '- ! ) |
dt" |
|
|
||
где л-вх—'Сигнал |
входного воздействия; л:вых— сигнал выходно |
|||
го воздействия; а п, а„_ь ..., щ, |
а0— постоянные коэффициенты. |
|||
Решением неоднородного |
линейного |
|
дифференциального |
уравнения (1.15) будет сумма общего решения соответствующе го однородного уравнения и частного решения неоднородного уравнения. Этот метод решения является классическим. Однако он очень сложен и трудоемок, в то же время решить с его помо щью можно ограниченное число уравнений. По этой причине бо лее широкое применение нашли специальные методы решения, некоторые из них рассмотрены в гл. III.
* Для некоторых систем возможно наличие производных и в правой части уравнения (1.15), а также интегральных членов вЬбеих-частях. . я
1.2.5.Системы с обратной связью
Вавтоматике системы с обратной связью играют очень важ ную роль. Применение их позволяет получать процессы, подле жащие управлению, близкие к желаемым при минимальных ошибках как в динамике, так и в статике. Обратимся к примеру, приведенному на рис. 1.10.
Пусть на шкале 4 имеется подвижная стделка — указатель 5, не связанная с системой и способная перемещаться на величину
±г/зад под действием постороннего |
источника |
энергии. |
|
|
|
|
л |
|
ТРД |
-> |
|
|
Gj.fi |
|
\' |
|
|
|
|
|
Регулятор |
Настройка |
|
Рис. 1.10. Пример системы с |
Рис. 1.11. |
Схема |
системы |
обратной связью |
регулирования числа оборо |
||
|
тов ТРД |
|
Наблюдатель, находящийся в комнате, должен в любой мо мент так поддерживать положение стрелки 3 (связанной с систе мой), чтобы не допустить рассогласования между входным t/3aд и выходным у0 воздействиями, т. е. выполнять соотношение
А */ = Уза д— У 0 = 0.
Информация о внешних и внутренних воздействиях на систе му передается с помощью определенной связи. Связь между вхо дом и выходом системы называется п р я мо й, а между выходом и входом — о б р а т н о й . В примере на рис. 1.10 обратная связь осуществляется между стрелками 3, 5 и наблюдателем.
В технике обратные связи вводятся в системы управления для самых различных целей, а не только для выполнения функ ции, рассмотренной в примере (см. рис. 1.10). Так, для регули рования числа оборотов ротора ТРД (см. рис. 1.1 и 1.11) преду сматривается наличие связи между двигателем и управляющим устройством (регулятором). Выходной сигнал с двигателя — число оборотов п—одновременно является входным сигналом ре
гулятора, а выходной сигнал |
регулятора •— подача топлива |
||||
GT—входным для двигателя. Это так называемая замкнутая сис |
|||||
тема, охваченная г л а в н о й |
о б р а т н о й с в я з ь ю . |
Часто |
в |
||
системы входят дополнительные |
(местные) |
обратные связи, |
ко |
||
торые передают воздействия от какого-либо |
последующего |
(по |
|||
цепи прохождения сигнала) |
элемента предыдущему |
(рис. 1.12). |
18
Обратная связь, увеличивающая влияние входного сигнала на выходной, называется положительной, а уменьшающая это влияние ■— отрицательной. При положительной обратной связи в
|
|
|
|
|
|
|
специальном устройстве 1 |
(сум |
||||
|
|
|
Управляемый |
|
мирующее устройство) происхо |
|||||||
|
|
|
|
объект |
|
|
дит сложение |
основного сигнала |
||||
|
|
|
|
|
|
|
хвх с сигналом х0.с, |
поступающим |
||||
* ОС. rfl / 1 |
|
|
|
|
|
по цепи 2 |
обратной |
связи, |
а при |
|||
|
|
|
|
Элемент |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
отрицательной |
вычитание (рис. |
|||||
|
|
|
|
I I I |
о; ч |
|
||||||
О; |
|
|
|
|
|
|
1.13). |
|
|
|
|
|
О |
£ |
|
|
|
>51 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Элемент |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I I |
|
|
|
|
|
|
|
• ; BbtX |
5 |
О; V |
х ос. доп %---- |
|
|
|
Хвх~ хос |
Элемент |
|||||
3 з |
|
|
|
г |
— |
|
|
|||||
£ § |
|
|
Элемент |
|
|
Ч |
|
|
|
|||
|
|
|
|
I |
|
|
N |
|
|
|
|
|
Рис. |
|
1.12. |
Схема |
системы |
с |
Рис. 1.13. Схема элемента системы, охва |
||||||
главной |
и |
дополнительной |
об |
ченного дополнительной обратной связью |
||||||||
|
|
ратными связями |
|
|
|
|
|
|
|
|||
В технике преимущественное распространение нашла отрица |
||||||||||||
тельная |
обратная |
связь, |
повышающая быстродействие |
и ста |
||||||||
бильность работы системы. |
Такая |
связь может быть г ибк о й |
||||||||||
(ГОС) |
|
и ж е с т к о й (ЖОС). Подробно |
о системах с |
ГОС и |
||||||||
ЖОС сказано ниже. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
1.3. ОБЩАЯ ТЕРМИНОЛОГИЯ |
|
|
|
||||
Введем ряд терминов в дополнение к рассмотренным |
ранее. |
Техническое устройство, которое нуждается в оказании спе циально организованного воздействия для правильного выполне
ния процесса, проходящего |
в нем, |
называется |
у п р а в л я е - |
|||
- мым |
о б ъ е к т о м (объектом регулирования) |
*. |
Так, для сис |
|||
темы управления ВРД управляемым |
объектом |
является |
сам |
|||
двигатель. |
|
|
|
|
|
|
Элементы конструкции управляемого объекта, изменением |
||||||
положения которых производится воздействие |
на объект, |
назы |
||||
ваются |
р е г у л и р у ю щ и м и |
о р г а н а м и . В ВРД —это створки |
регулируемого реактивного сопла, поворотные лопатки спрямля ющих и направляющих аппаратов компрессора и др.
Процесс управления (регулирования) в объектах осуществля ется с целью получения требуемой величины некоторого пара
метра |
(параметров), характеризующего процесс в объекте. |
Такой |
параметр называется у п р а в л я е м о й в е л и ч и н о й |
* Здесь и далее (в разд. 1.3), если в скобках после выделенного термина приводится параллельный термин, то его применение не рекомендуется, хотя такое название может встречаться в литературе.
19