- •Лекции по математическому моделированию
- •Математическое моделирование. Математическая модель в задачах оптимизации. Элементарные математические модели
- •Элементарные математические модели
- •Примеры моделей, получаемых из фундаментальных законов природы
- •4. Движение шара, присоединенного к пружине
- •Вариационные принципы и математические модели
- •Общая схема принципа Гамильтона.
- •Третий способ получения модели системы «шарик – пружина».
- •3. Колебания маятника в поле сил тяжести
- •4. Заключение
- •Универсальность математических моделей
- •1. Жидкость в u – образном сосуде.
- •2. Колебательный электрический контур.
- •3. Малые колебания при взаимодействии двух биологических популяций.
- •4. Заключение.
- •Сохранение массы вещества
- •1. Поток частиц в трубе.
- •2. Основные предположения о гравитационном режиме течения грунтовых вод.
- •3. Баланс массы в элементе грунта.
- •4. Замыкание закона сохранения массы.
- •5. О некоторых свойствах уравнения Буссинеска.
- •6. Основные выводы.
- •Сохранение энергии
- •1. Предварительные сведения о процессах теплопередачи.
- •2. Вывод закона Фурье из молекулярно-кинетических представлений.
- •3. Уравнение баланса тепла.
- •4. Постановка типичных краевых условий для уравнения теплопроводности.
- •5. Об особенностях моделей теплопередачи.
- •Совместное применение нескольких фундаментальных законов
- •1. Предварительные понятия газовой динамики.
- •2. Уравнение неразрывности для сжимаемого газа.
- •3. Уравнения движения газа.
- •4. Уравнение энергии.
- •Фильтрация смеси нефти и воды в пористой среде
- •Математическая модель фильтрации
- •Модель переноса примеси при однокомпонентной фильтрации
- •Модель переноса примеси при многокомпонентной фильтрации
- •Математическое моделирование физических процессов
- •1. Изменение атмосферного давления с изменением расстояния от поверхности Земли.
- •2. Задача об остывании тела.
- •3. Падение тел у земной поверхности.
- •4. Режимы течения. Вязкость. Число Рейнольдса.
- •5. Формула Стокса.
- •6. Сила гидравлического сопротивления.
- •Математическое программирование. Понятие линейного программирования. Виды задач линейного программирования. Геометрическая интерпретация задач линейного программирования
- •1. Понятие математического программирования
- •2. Понятие линейного программирования. Виды задач линейного программирования
- •3. Геометрическая интерпретация задач линейного программирования
- •1. Понятие нелинейного программирования
- •2. Классификация методов нелинейного программирования
- •2.1. Задача нелинейного программирования при ограничениях – неравенствах
- •4. Геометрическая интерпретация задач нелинейного программирования
4. Режимы течения. Вязкость. Число Рейнольдса.
Из самых общих соображений при движении в различных средах сила сопротивления движению может зависеть как от формы тела (обтекаемая или нет), так и от свойств среды, например, плотности, вязкости.
Вязкость определяет силу внутреннего трения жидкости (газа), которая была определена Ньютоном как
,
где - изменение скорости между слоями жидкости, находящимися на расстоянии между собой, - площадь поверхности соприкасающихся слоев, - коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом динамической вязкости (или просто динамической вязкостью). Размерность , как это легко вывести из приведенной выше формулы, есть . Наряду с коэффициентом динамической вязкости часто используется коэффициент кинематической вязкости
, где - плотность жидкости (газа). Размерность кинематической вязкости есть , что также легко вывести. Вязкость наряду со скоростью и размером движущегося тела определяет режим течения. Если перейти в систему координат, связанную с телом, можно считать, что тело покоится, а его обтекает поток жидкости (или газа), о режиме течения которого мы и говорим.
Режим течения может быть ламинарным или переходным или турбулентным в зависимости от числа Рейнольдса , которое определяется как
.
Здесь - характерный размер тела, - его скорость относительно потока, -
плотность жидкости (газа). При (малые скорости и размеры, большая вязкость) течение спокойное, без завихрений, траектории выделенных частиц жидкости не пересекаются и повторяют линии тока. Такой режим течения называется ламинарным. При скорости велики, вокруг тела создаются вихри, за траекторией выделенной частицы жидкости трудно проследить. Такой режим течения называется турбулентным. При или такой режим течения называется переходным.
5. Формула Стокса.
Для ламинарного режима () и шарообразной формы тела аналитическая формула для силы сопротивления получена ученым Стоксом и носит название формулы Стокса:
, (9)
где - коэффициент динамической вязкости среды; - радиус шара; - его скорость относительно потока среды. Итак, формула, или закон, Стокса получена для медленного поступательного движения шара в неограниченной вязкой среде. Законом Стокса пользуются в коллоидной химии, молекулярной физике, физике аэрозолей. По закону Стокса можно определить скорость осаждения мелких капель тумана, частиц ила, коллоидных и аэрозольных частиц. Условие его применения: .
Определим предельную скорость при падении частицы, если сила сопротивления определяется формулой Стокса.
Сила тяжести равна , где - объем и плотность материала частицы; подъемная сила равна , где - плотность среды. Подъемная сила и сила сопротивления направлены противоположно скорости падения, а для установившегося движения сумма всех действующих сил равна нулю. Отсюда
.
Подставив выражение для объема частицы , получим
. (10)
Если речь идет о падении шарика в воздухе, то плотностью воздуха можно пренебречь по сравнению с плотностью материала шарика, однако при падении в более плотных средах (например, в воде) формулу (10) следует использовать в полном виде. Порядки величин динамической вязкости для разных сред таковы:
Среда |
, мПа·с |
Воздух |
0.0182 |
Вода |
1.002 |
Глицерин |
1480 |
Оценки показывают, что при расчете скорости падения в воздухе формула Стокса справедлива лишь для частиц микронных размеров.