книги из ГПНТБ / Лебедев И.В. Элементы струйной автоматики
.pdfаналогами соответствующих понятий для электрических цепей и вводятся для характеристики динамических свойств пассивных струйных элементов.
Рассматривая расход Q как аналог |
электрического тока, |
а давление как аналог электрического |
потенциала, отношение |
приращения давления к приращению расхода Ap/AQ = R можно
опрёделить как сопротивление, аналогичное электрическому со противлению. Если р — полное избыточное давление в подводя
щем канале, а коэффициент расхода при истечении струи в рабо чую камеру с атмосферным давлением и коэффициент кинетиче ской энергии на выходе из сопла принять равными единице, то р = ру2/2 = pQ2/2co2. Таким образом,
= |
= |
(З Ю ) |
AQ |
ш2 |
к ' |
т. е. R — это нелинейное сопротивление, величина которого оп ределяется значением расхода Q. При малых отклонениях рас хода связь R с Q может быть линеаризована.
Индуктивность (инерционность) определяется следующим выражением:
L = р/Q' = p/au', |
(311) |
где и'-— ускорение, равное отношению силы, действующей на
отсек струи длиной / с площадью поперечного сечения со, к его массе
и' = рсо/рсоI = р/рі.
Подставляя выражение для и' в формулу (311), получим
L = p//co. |
|
|
(312) |
|
Емкость определяется формулой |
|
|
|
|
C = $ Q / p d t . |
|
|
(313) |
|
Принято рассматривать два типа емкостей. Первый тип С і — |
||||
емкость неизменного объема, |
которая |
по газовому |
закону |
(см. |
гл. II) для изознтропического |
процесса |
определится |
как |
С\ = |
= Ѵ/ра2, где V — объем, а — скорость звука. Второй тип емкос
тей С2 может быть определен как отношение приращения объема к приращению давления. Этот тип емкости характеризует в эле менте зону взаимодействия струй. Для большинства маломощ ных струйных усилителей С2 тем больше, чем меньше объем зоны взаимодействия струй. Отметим, что при низком давлении струи большое изменение объема имеет место даж е при малом изменении давления в камере.
При анализе динамических процессов в струйных элементах принимаются обычно следующие допущения [89, 116]:
200
1)параметры рассматриваемой модели усилителя считают ся сосредоточенными;
2)статическое давление внутри каждого управляющего объ ема принимается постоянным;
3)возможно использование плоской модели струйных те
чений;
4)выражения для сопротивления струйной модели могут быть линеаризованы;
5)явлением транспортного запаздывания струй можно пре небречь.
Указанные допущения ограничивают диапазон получаемых решений лишь некоторыми специальными режимами работы усилителя, как правило, характеризуемыми малыми изменения ми его параметров и малыми сигналами.
Рассмотрим в качестве примера расчет частотных характе ристик [116] для элемента, конструкция которого показана на рис. 76, с учетом различных способов нагружения его выходных каналов (т. е. подбора различных Яя). Здесь выходным сигна лом является разность давлений в камерах В 3 и Въ (см. рис. 76),
а входным сигналом (меняющимся с определенной частотой) — разность давлений в подводящих каналах управления Уі и Уг [16]. С учетом сделанных допущений эквивалентная электричес кая цепь, моделирующая работу струйного усилителя (справед ливая лишь в том случае, когда усилитель является линейным звеном), показана на рис. 83.
Передаточная функция струйного усилителя в эквивалентной электрической цепи имеет вид:
Рві/Дру = - ^ - e ~ sXtGy{s)Ga{s),
где kp — статический коэффициент усиления струйного |
усилите- |
||||
ля; е |
—STf |
— член, |
’ . |
чистое запаздывание тг |
|
|
характеризующим |
||||
в усилителе; Gy(s) |
и GB(s) — передаточные функции для управ |
||||
ляющего |
и выходного элемента усилителя. Выражения |
для Gy |
|||
|
|
Ly |
Rg |
Lß |
|
Рис. 83. К расчету динамических характеристик элемента
201
и G Bимеют вид
Gy(s) = - |
GB(s)= - |
2>/.,2в |
1 + £ y/Vy + Sy/Vy |
і+2Е в/ѵв- м |
где коэффициенты демпфирования £ и частоты собственных ко лебаний V выражаются следующим образом:
Су |
2Ry ■VURy. |
|
|
-f- CBRBRи |
|
||
|
2 |
VCBLBRH(R0+ RH) ’ |
|||||
|
_ |
1 |
|
|
RB~f~ Rll |
|
|
|
V y_ |
VcJTy |
' |
|
|
Rn |
|
Сопротивления, емкости |
и индуктивности |
цепей |
вычисляют |
||||
ся по формулам (310), (312), (313). |
|
|
|
||||
Из сравнения характеристик |
выходного |
и управляющего |
|||||
элементов следует, что частота собственных |
колебаний выход |
||||||
ного элемента много меньше частоты |
собственных колебаний |
||||||
управляющего |
элемента. Поэтому |
в переходных |
процессах и |
при построении частотных характеристик струйных усилителей управляющие элементы усилителя не оказывают существенного влияния. Передаточной функцией управляющего элемента мож но пренебречь.
Кроме того, рекомендуется не учитывать динамику самой ра бочей камеры при соблюдении всех остальных допущений, ого воренных выше [89, 116].
Следует отметить, что нагрузочное сопротивление влияет на частотные характеристики элемента рассматриваемого типа, по этому при составлении технических требований на струйные усилители необходимо оговаривать условия нагрузки.
Была выполнена экспериментальная проверка возможности рассмотрения струйного элемента, показанного на рис. 76, при определенных условиях в качестве линейного элемента [116]. На исследуемый усилитель подавался периодический управляющий сигнал (Лру) и определялся сигнал на выходе. Во входном и вы ходном сигналах выделялись основная, вторая и третья гармо ники. Известно, что если система линейная, то при прохождении через усилитель каждая из гармоник преобразуется в соответст
вии с одной и той же передаточной функцией. |
|
|
Сравнение |
экспериментальных частотных |
характеристик |
с расчетными |
показало, что до частоты 400 Гц |
мелкомасштаб |
ный струйный усилитель с поперечным соударением струй можно рассматривать как линейный элемент. Расчетные и эксперимен тальные характеристики совпадают при этом с достаточной точ ностью.
При частотах выше 400 Гц в выходном элементе струйного усилителя возникают резонансные явления, что приводит к зна-
202
чительным отклонениям экспериментальных характеристик от расчетных.
Частота, при которой справедлива линейная модель, может меняться при изменении параметров силовой струи (струи пита ния) и передаточной функции выходной части усилителя. Для повышения значения частоты, до которой элемент может рас сматриваться как линейный, необходимо увеличить собственную частоту V и уменьшить коэффициент демпфирования £ в выход ном элементе усилителя.
5. Элементы, использующие встречное соударение струй
Струйные усилительные элементы, использующие встречное соударение струй, характеризуются высокой чувствительностью, хорошей нагрузочной способностью и сравнительно низким уровнем шумов, что очень важно при работе с жидкостью, не очищенной от примесей.
Функциональные возможности этих элементов широки и определяются в основном конструкцией их рабочей камеры. Указанные струйные элементы, как правило, содержат два встречно направленных сопла, а рабочей камерой служит про странство между соплами.
При встречном соударении двух струй образуется результи рующее радиальное течение. Если соударение струй происходит в зоне их начальных участков, то динамические давления струй на срезах сопел равны. Всякое изменение давления перед одним из сопел вызывает перемещение результирующего потока вдоль оси в сторону сопла, перед которым давление стало меньше. При этом соответственно изменяются расходы через сопла. Местопо ложение результирующего потока между соплами определяется разностью давлений перед соплами.
Элементы с одной диафрагмой. Простейший элемент со встречным соударением струй состоит из двух встречно направ ленных сопел 1 и 2 (рис. 84), между которыми расположена диа фрагма 3 с центральным отверстием. Обычно одна камера меж ду соплом 2 и диафрагмой 3, служит приемной, а другая (между 1 и 3) — соединяется со сливом.
На рис. 84 схематически показана картина течения в струй ном элементе для трех характерных положений результирующе
го потока, имеющих место при отсутствии расхода |
в нагрузку. |
|
Расстояние от сопла |
1 до диафрагмы 3 выбирается |
минималь |
ным из условия, что |
статическое давление у среза |
сопла 1 и |
у диафрагмы 3 равно давлению в сливной камере, если резуль тирующий поток равноудален от сопла 1 и диафрагмы 3 (рис. 84, а). При этом давление в приемной камере минимально, а динамические давления струй у сопла 1 и диафрагмы 3
равны.
203
а) |
5) |
|
Рис. 84. Схемы |
течений |
в элементе |
||||
|
содной диафрагмой при нагрузке на |
||||||
|
глухуюкамеру: |
|
|
|
|||
|
а |
— |
результирую щ ий поток |
равноудален |
|||
|
от |
сопла |
питания и |
ди аф рагм ы ; 6 — |
пре |
||
|
дельное полож ение |
результирую щ его |
по |
||||
в) |
тока |
на |
ди аф рагм е; в — |
возникновение |
|||
обратного |
течения в сопле 2 |
|
|
Если давление р\ увеличить, то результирующий поток смес
тится в сторону диафрагмы, и статическое давление у диафраг
мы, а следовательно, и |
давление выхода повысятся 1. |
|
|
Расход через сопло |
2 станет равным |
нулю, когда |
давление |
в приемной камере окажется равным |
давлению р'2 . |
При этом |
от удара струи, вытекающей из сопла /, о диафрагму как о плос кую стенку (рис. 84, б), образуется радиальный поток, а давле
ние выхода достигает максимальной величины.
При дальнейшем увеличении давления р\ в сопле 2 возникает обратное течение (рис. 84, в), а давление выхода может умень
шаться, оставаться неизменным или увеличиваться в зависимо сти от геометрии приемной камеры и гидравлического сопротив ления соединительного канала сопла 2 (рис. 85, а).
Чтобы соударение струй в элементе всегда происходило в зо не их начальных участков (при одинаковых соплах диаметром
dc), расстояние от сопла 2 до диафрагмы 3 выбирается в преде лах (1— 3)dc, а расстояние от сопла 1 до диафрагмы 3 — в пре
делах (2—4) с!с. На основном участке струи уменьшение динами ческого давления струи при удалении от среза сопла весьма существенно. Поэтому, если расстояния в элементе больше указанных, то чувствительность элемента резко падает.
В реальных устройствах каналы, соединяющие источники давления с соплами, обладают сопротивлениями. С учетом этого по расчетной схеме, представленной на рис. 85, составим систему уравнений, позволяющих определить зависимость давления выхо да Рв от давлений источников р\ и pz-
1 Здесь и в дальнейш ем имеется в виду избыточное давление.
204
1) расход через сопло 1
Qi = р .[сйі|// у рі'; |
(314а) |
2) расход через сопло 2
Q2 = |V I>2 | // - ^ ( Р 2 —Рв)- |
(3146) |
3)перепад давлений на соединительном канале сопла I
|
“ 2 я" t |
|
т ( t ) |
!+ £ |
E- |
i ( £ |
||
4) перепад давлений |
на |
соединительном |
канале |
сопла |
2 |
|||
Рг—Pi - |
2л' |
І2п Р |
/ |
Q2 \ 2 I Ж 1 f- |
Р |
/ Q2 |
^ 2 |
(314г) |
f ( |
t 2+) S |
£- |
f m |
|
||||
|
|
|
|
* Д л я всех величии цифры в индексах означаю т принадлеж ность к опре деленном у соплу, а буквы показы ваю т номер участка подводящ ей магистрали или местного сопротивления на ней.
Рис. 85. Элемент с одной диафрагмой при расстоянии между |
соплом |
идиафрагмойвсливнойкамере2,4dc: |
|
а — расчетн ая схем а; 6 — статические характеристики по давлению ; в — |
зави ся |
мосгь коэф ф ициента усиления по давлению от величины сопротивления в линии, сое диняю щ ей источник давления с соплом в приемной камере
205
где цс — коэффициент расхода сопла; р — плотность жидкости; w — проходное сечение канала; к — коэффициент сопротивления
трения; £ — коэффициент сопротивления; d — диаметр |
канала; |
|
I — его длина. |
|
|
Вследствие равенства динамических давлений струй при со |
||
ударении полные давления в соплах также равны |
|
|
р'\ = |
р2- |
(315) |
Строго говоря, это положение |
относится к области |
течения |
вне пограничного слоя. Совместное решение системы |
(314) |
с уче |
|||
том условия (315) позволяет определить давление |
выхода |
|
|||
_І_ |
I + R2 |
~ ? 2 |
|
|
(316) |
Рв = Ri |
1+ R, Р1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
где |
,Н|Мі |
|
|
|
|
/?» = |
|
|
|
|
|
ши |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J-I2CÜ2 |
І |
М |
^ |
Г |
/? 2 = |
)2+ |
||||
|
|
|
|
|
т
На рис. 85, б показаны зависимости, построенные по форму ле (316) при различных значениях R і и R 2 , хорошо совпадающие
с данными опытов.
Из выражения (316) следует, что коэффициенты усиления элемента по давлению для разных входов различны:
К |
dpB |
1 |
1 |
+ Я 2 . |
(317) |
dp\ |
Яг |
|
ч- ЯI |
||
|
1 |
|
|||
|
dpB |
|
|
|
(318) |
|
dpt |
|
|
|
|
и только при R\ = R 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dPg |
dpB |
|
1 |
|
|
dpx |
dpi |
|
яГ' |
|
Из выражений (317) и (318) видно, что в основном чувстви |
|||||
тельность элемента определяет сопротивление R 2 . Д аж е |
при ма |
||||
лой величине сопротивления |
R 2 коэффициент усиления |
kv эле |
мента резко снижается, что показано на графике рис. 85, б. Зависимость на рис. 85, в в координатах Т?2, /гр — 1 представ
ляет собой прямую.
Если расстояние от сопла 1 до диафрагмы 3 меньше 2,4dc (da— диаметр сопла), то влияние гидравлического сопротивле ния соединительного канала сопла 1 на kv будет аналогично
влиянию гидравлического сопротивления соединительного кана ла сопла 2 и будет тем большим, чем меньше указанное рассто
яние.
206
Рассмотрим случай, когда расстояние от сопла 1 до диа фрагмы 3 уменьшено вдвое, т. е. равно 1,2dc. При этом в край
них положениях радиального потока расход через одно из сопел максимальный, а через другое равен нулю.
Исходя из условия (315), запишем
|
Рлі + |
Р |
с |
т |
І |
= |
+ Р Рв,д 2 |
|
|
|
' - ( 3 1 9 |
) |
где р д і— динамическое давление |
струи; рСті — статическое дав |
|
||||||||||
ление у среза сопла 1\ рд2— динамическое давление струи у сре |
|
|||||||||||
за сопла 2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для рассматриваемого |
случая |
|
используем |
систему |
(314) |
|
||||||
с заменой первого уравнения на |
Q і = р,ісоі ]/2/р(р', |
рст1) |
|
|
||||||||
|
Р |
Р с т і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
РIі— РсТІ |
|
|
l+Ri |
|
|
|
(320) |
|
|||
|
Р 2 ~ Р В |
|
|
1 |
|
|
|
(321) |
|
|||
|
Рі —Рв |
|
|
1 + Ri |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Определим значения рд1 и рд2 из выражений |
|
(320) и |
(321), |
|
||||||||
учитывая, что рд! =р\ — |
рсті и рд2 = |
р\ — |
Р в'. |
|
|
|
|
|||||
|
Ра\- |
Р1 — РСТ1 |
|
|
|
(322) |
- |
|||||
|
|
|
|
|
1+/?, |
|
|
|
|
|
||
|
Рр.2 |
'■ |
|
Рі — Рв |
|
|
|
(323) |
|
|||
|
|
1 + /?2 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
После подстановки |
выражений |
|
(322) |
и (323) |
формулу |
|
||||||
(319), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тГР1 |
R\ |
|
Р СТІ |
|
|
Рі |
Ri |
Рв- |
(324) |
= |
||
+ R\ |
|
1 |
+ Rz |
RiI |
||||||||
1 +/?, |
|
|
|
4 - |
|
|
|
Из уравнения (324) необходимо определить величину рсть Для этого можно воспользоваться условием симметричности задачи. Из формулы (319) следует, что в крайних положениях радиального потока рл\ = рв, рСті = РдгЭто справедливо и для
промежуточных положений, так как каждая часть уравнения (319) должна оставаться постоянной. Отсюда можно определить. значение рсть
Рст1 |
l + Ri |
Подставляя значение рсті в уравнение (324), после преобра
зований получаем
__ (1 + Ri)P\ — Pi |
(325) |
|
R{ 4* RiRi 4- Р 2
На рис. 86 показано, как меняется статическая характери стика элемента по давлению в зависимости от R і и R 2. Для рас-
207'
Рв |
Pt |
Рг |
о— |
Рис. 86. Статические характеристики элемента содной диафрагмой при расстоянии от сопла до диафрагмы всливнойкамере 1,2dc
Рис. 87. Статические характеристики —> элемента с одной диафрагмой при нагрузкенасопло
смотренного случая коэффициенты усиления определяются вы ражениями
dptt __ |
1+ R 2 |
dpв _________1_______ |
|
dpi |
Rj -Ь R1 R2 -Ь Rv |
dp2 |
Ri4- R1 R2 4- R2 |
Все рассмотренные характеристики относятся к случаю, когда выход элемента соединяется с глухой камерой. Если выход сое динен через дроссель с атмосферой, то статическая характерис тика имеет максимум (кривая 1 на рис. 87). Это связано с тем,
что при наличии расхода через приемную камеру в результате взаимодействия двух струй, вытекающих из сопел, возникают два радиальных потока один в сливной камере, другой — в при
емной. На |
рис. 88 схематически показаны картины течения |
в струйном |
элементе для четырех характерных положений ра |
диальных потоков. Если радиальный поток расположен в слив ной камере и равноудален от сопла / и диафрагмы 3 при рас
стоянии |
между ними |
2,4dc, то давление |
выхода |
минимальное |
Рв mm ] = |
рсл (рис. 88, |
а). С увеличением |
давления |
р{ радиаль |
ный поток в сливной камере перемещается в сторону диафраг мы, в результате чего увеличивается давление выхода, а в при емной камере вдоль диафрагмы образуется второй радиальный поток (рис. 88, б). Когда радиальный поток в приемной камере равноудален от диафрагмы 3 и от сопла 2 (рис. 88, в), в прием
ной камере давление увеличивается до максимума, что соответ ствует максимальному расходу на нагрузку. При дальнейшем увеличении давления р\ давление в приемной камере будет уменьшаться, так как расход через сопло 2 уменьшается, и до
стигнет второго минимума |
рв mm 2 , |
когда расход через сопло 2 |
■будет равен нулю (рис. 88, |
г). То, |
что образование второго ми- |
208
нимума связано с перемещением радиального потока в приемной камере, подтверждается следующим. Кривая 2, совпадающая с кривой 1 (рис. 87), соответствует случаю соединения сливного канала с источником давления р\.
Монотонно возрастающую |
характеристику с насыщением |
|||
(рис. 87, кривая 3), |
можно получить, если |
радиальный |
поток |
|
в приемной камере |
не будет |
приближаться |
к соплу 2. |
Чтобы |
обеспечить это, сопло 1 можно сместить параллельно общей оси
сопла 2 и отверстия |
диафрагмы 3 |
на б = |
(0,1 ч- 0,2)dc |
(рис. 89, а) пли повернуть его на угол а = |
3° ч- 8° так, чтобы его |
||
ось пересекала общую |
ось в плоскости диафрагмы |
(рис. 89, б). |
Как показали опыты, снижение чувствительности элемента при этом не происходит. Небольшое смещение сопла вызывает толь-
Рис. 88. Схемы течений |
в элементе |
с одной |
диафрагмой при |
нагрузке |
|||
насопло: |
|
|
|
|
|
|
|
а — результирую щ ий |
поток |
равноудален |
от |
сопла / и ди аф рагм ы 3; б — течение резуль |
|||
тирую щ его потока в |
приемной кам ере |
по |
ди аф рагм е 3; |
в — результирую щ ий |
поток р а в |
||
ноудален от ди аф рагм ы 3 и сопла 2; г |
— зап ирани е сопла 2 |
|
|||||
1 |
3 |
2 |
|
|
|
|
|
Рис.89.Схемыэлементасосмещеннымисоплами:
а — с |
п араллельны м смещ ением оси сопла 1 относительно оси сопла 2; б — с повер |
нутым |
соплом |
14 Зак. 935 |
209 |