книги из ГПНТБ / Лебедев И.В. Элементы струйной автоматики
.pdfРис. 109. Влияние положения разде лителя на рабочий процесс струйного элемента с внутренней обратной связью:
а |
— близкое расположение дефлектора: |
|
б |
— равноудаленное расположение |
деф |
лектора и атмосферных каналов; |
в — |
далекое расположение дефлектора
*)
Из рассмотрения приведенных вариантов следует, что наибо лее рациональным является вариант расположения кромок дефлектора напротив атмосферных каналов, ближе к их перед ней кромке.
Дальнейшим развитием элементов с внутренней обратной связью является элемент, в котором угол наклона стенок выбран настолько большим, что почти полностью исключается притяже ние струп к стенке, а то пли иное крайнее положение струи обес печивается за счет отраженных вогнутым дефлектором потоков
(см. рис. 110, а ). |
|
|
|
Предложен струйный |
элемент |
с вогнутыми стенками |
|
(рис. ПО, б ), в котором отсекание части струи |
и отражение ее |
||
в область между основной |
струей и |
стенкой |
осуществляется |
кромками одной из вогнутых стенок '. Элемент работает следую щим образом. Если сигналы управления отсутствуют, то струя, вытекающая из сопла питания 1, пересекает рабочую камеру 8
и попадает в выходной канал 5. Это положение струя сохраняет и в том случае, если подан сигнал управления одновременно в каналы 2 и 9. При подаче сигнала управления в один из кана лов управления, например в канал 2, струя прижимается к вог нутой стенке 7, течет вдоль нее и попадает в выходной канал 4. При этом часть струи отражается стенкой 3, направляется в об
ласть между этой стенкой и границей струн и прижимает струю к стенке 7. Благодаря действию этой обратной связи элемент сохраняет переключенное состояние и после снятия сигнала уп равления, т. е. осуществляется запоминание дискретного сигна ла. Для переключения элемента надо подать либо сигнал в канал
1 Bauer Р., Fluid multi-stable device. US Patent, N 3. 192.938.
240
9 (струя притянется к стенке 3, на выходе 6 появится сигнал высокого уровня), либо в каналы 2 и 9 (сигнал высокого уровня появится в канале 5). Таким образом, описанный элемент пред
ставляет собой трехпозиционный элемент памяти.
Своеобразный способ обеспечения одностабильности элемен та, основанного на эффекте Коанда, состоит в следующем Элемент (рис. ПО, в) имеет одну плоскую и одну вогнутую стен
ки. Вогнутая стенка отражает часть струи, попадающей в канал 2, II направляет ее в область между основной струей и стенкой 1,
создавая возвращающее усилие, играющее роль отрицательной обратной связи. Назначение вогнутой стенки двоякое: во-первых, она препятствует возникновению эффектов запоминания; вовторых, не допускает переотклонения струи в случае, если на входы поданы сигналы высокого уровня.
Методы проектирования струйных элементов рассмотренно го типа до настоящего времени не разработаны, так как мате матическое описание происходящих в них сложных явлений затруднено. Это объясняется тем, что описанные аэродинамиче ские эффекты (притяжение струи к стенке, соударение струй, переход ламинарного течения в турбулентное, вторичные тече ния, вызываемые вогнутым дефлектором, обратные потоки, воз никающие в приемной части и др .), описанные в гл. Ill, высту пают здесь не изолированно, а в сложном взаимодействии.
Однако понимание физической сути основных явлений, по дробно проанализированных в гл. Ill, позволяет создать работо способную конфигурацию элемента при небольшом числе экспе риментов. Оптимизация ж е конфигурации элемента может быть проведена экспериментально-статистическими методами, обеспе чивающими получение оптимальной конструкции при неполном
знании механизма явлений |
(см. г л .IX). |
1 Dexter Е. М., Jones О. R., |
Fluid logic components. US Patent, N 3. |
240.219. |
|
Рис.110.Некоторыеспособыреализациивнутреннейобратнойсвязи:
а — элемент с большим углом наклона стенок; б — элемент с вогнутыми стен ками; в—элемент с плоской н вогнутой стенками
16 Зак. 935 |
241 |
6. Кромочные усилители
Принцип действия. Кромочный усилитель представляет со бой аналоговый или дискретный струйный элемент, в котором стенка выполнена в виде острой кромки. Возможны кромочные усилители двух типов: с одной кромкой (рис. 111, а) п с двумя
кромками (рис. 111,6).
Хотя кромочный усилитель может служить аналоговым пли дискретным элементом, однако в литературе описано его исполь зование только в качестве аналогового усилителя с большим коэффициентом усиления по давлению (до 5000) [76].
Кромочный усилитель с одной кромкой работает следующим образом. Если расход управления отсутствует, то струя притяги вается к кромке (точкой притяжения является кромка). По мере увеличения давления в камере рк уменьшается кривизна оси
струи и, следовательно, ось струи смещается относительно при емного канала и уровень выходного сигнала меняется. Это из менение происходит непрерывно — каждому значению входного давления соответствует определенное отклонение струи. При изменении отклонения струп изменяется давление в приемном канале.
Приведенное краткое описание рабочего процесса позволяет
сделать |
вывод о нерациональности |
использования кромочного |
усилителя в качестве дискретного |
элемента. Действительно, |
|
в таком |
усилителе не фиксируются |
крайние положения струи и |
Рис.111.Кромочныйусилитель:
а — с одной кромкой; б — с двумя кромками; в — зависимость со ставляющих расходов от кривизны оси струи; г — зависимость рас хода управления от кривизны оси струн; д — входная характеристика
242
ее направление зависит от сигнала управления. Поэтому воз можно переотклонение струи, которое при больших значениях сигнала управления приводит к уменьшению давления в выход ном канале по мере увеличения сигнала управления.
Рабочий процесс усилителя с двумя кромками аналогичен описанному. Использование двух кромок позволяет увеличить коэффициент усиления по давлению за счет того, что по мере отклонения струи увеличивается разрежение вблизи противопо ложной кромки. Это способствует дальнейшему отклонению струи.
Рабочий процесс и характеристики кромочного усилителя. Рассмотрим для простоты однокромочный усилитель. Для струн, взаимодействующей со стенкой, должно выполняться уравнение баланса расхода [76]:
Qa = Qo6p + Qy + Qa>
где Q3 — расход, эжектируемый струей; Q0gp — возвратный рас ход; Qy — расход управления; Qa — расход, засасываемый из атмосферы.
Когда струя притянута к стенке, Qa = 0, транзитный поток отделяется от возвратного границей раздела, являющейся лини ей тока и определяемой из уравнения
Qa— Qo6p— Qy = 0.
Если Qy = 0, то Q3 = Qo6p и граничной линией тока будет служить граница струи постоянной массы (рис. 111, а). По мере
увеличения расхода управления расход возвратного потока уменьшается и, следовательно, граничная линия тока смещается в сторону границы струи, что приводит к уменьшению кривизны струи. Так как радиус кривизны струи R = //Ар, увеличению
расхода управления должно соответствовать увеличение перепа да, действующего на струю. Поэтому увеличение расхода уп равления приводит к изменению давления в камере элемента.
Для понимания рабочего процесса элементов этого типа по лезно познакомиться с входной характеристикой. На рис. I ll, в нанесены примерные графики зависимости расходов Qa, Qa и Qo6p от кривизны оси струи с:
„ __ Ра |
Рк |
и |
С |
- |
О п . |
Характер кривых можно объяснить следующим образом. Расход Qa остается практически постоянным, так как он опреде ляется эжекционной способностью части струн от сопла до кромки. Эжекционная'же способность струи при малых искрив лениях ее оси почти не изменяется. Расход Qa определяется сопротивлением зазора между краем струи и кромкой и давле
16* |
• |
243 |
нием рк. При небольших перепадах ра — Рк расход мал и воз
растает с увеличением кривизны благодаря увеличению перепа да. При дальнейшем увеличении кривизны начинает сказываться уменьшение зазора между краем струи и кромкой. Наконец, когда край струи коснется стенки, поступление расхода из атмо сферы прекращается.
Обратный расход возникает после того, |
как край |
струн |
|||||||||
коснется кромки, и увеличивается |
по мере |
увеличения |
кривиз |
||||||||
ны до тех пор, пока не станет равным |
расходу, эжектнруемому |
||||||||||
струей. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Просуммировав ординаты кривых в соответствии |
с уравне |
||||||||||
нием баланса расходов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q y= Qs |
Qo6p |
Qа> |
|
|
|
|
||||
получаем входную |
характеристику |
в |
|
координатах |
кривизна |
||||||
струи — расход (рис. 111, г). |
Кривизна |
струи |
определяется вы |
||||||||
ражением |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, , |
(Ра |
Рк)Ьп |
- |
|
(Рк — |
Ра)Ьп |
|
, |
|
|
|
|
|
-J |
|
|
|
- |
|
|
|
||
где рк — ра избыточное |
давление |
в камере; |
/ — импульс |
струп. |
|||||||
Так как в камере имеет место разрежение, то |
(рк — ра) < 0. |
||||||||||
Перестроив график, |
показанный |
на |
|
рис. 111, в, |
и заменив |
||||||
в формуле (ра — Рк) |
на |
(рк — ра), |
получим |
входную |
характери |
стику (рис. 111, а). Эта характеристика состоит из трех участ ков: двух устойчивых 1—2 и 3—4 и одного неустойчивого 2—3.
Как видно, входная характеристика имеет такой же вид, как и для усилителя с плоскими стенками, так как сущность явлений в обоих случаях одинакова. Отличие состоит в том, что у эле мента с плоскими стенками расход, эжектируемый струей, умень шается по мере искривления струн благодаря смещению точки притяжения в сторону сопла питания. В кромочном же усили
теле этого не происходит, так как точка |
притяжения струи |
||
к стенке остается неизменной. |
|
|
|
Эксперименты [76] подтвердили общий характер входной ха |
|||
рактеристики, проведенной на рис. 111, д. |
|
|
|
Получить математическое описание |
процесса |
в кромочном |
|
усилителе проще, чем в элементе с плоскими |
стенками, так как |
||
в этом случае точка притяжения струи |
к стенке |
фиксирована |
|
(совпадает с кромкой). |
|
|
|
В одной из статей [112] приводится методика расчета кромоч ного усилителя. При расчете принят ряд упрощающих допуще ний: рассматриваются только малые отклонения струи, пренебрегается влиянием приемной части на переключение и др.
Расчет сводится к определению траектории оси струи, выбо ру оптимального положения и ширины приемного канала. Р а диус кривизны оси может быть определен на основании уравне ний, приведенных в п. 5 гл. III.
244
7. Динамические свойства элементов, использующих притяжение струи к стенке
При создании устройств струйной автоматики важно знать динамические свойства элемента, т. е. его поведение в процессе переключения. Закономерности переключения элементов, ис пользующих взаимодействие струи с плоской стенкой, исследо вались многими авторами, однако сложность явлений не позво лила получить математическое описание неустановившпхся про цессов в элементах. В настоящее время отсутствуют четкие представления и о характере явлений, определяющих переклю чение элемента. Имеющиеся опытные данные свидетельствуют о том, что на динамику элемента существенно влияют коммуни кационные каналы, в которых возникают различные волновые процессы. Поэтому представляется разумным комплексное ис следование динамики системы элемент — коммуникационный канал. Здесь же кратко рассмотрим только некоторые общие соображения о динамике элемента.
Динамические свойства дискретного элемента принято харак теризовать временем его переключения, под которым понимают интервал времени между появлением сигнала определенного уровня на входе элемента и достижением заданного уровня сиг налом на выходе. Наряду с временем переключения необходимо знать и характер переходного процесса — наличие выбросов, шумов. Качественный анализ процесса переключения [78, 93] по зволяет представить время переключения как сумму двух со ставляющих: времени переброса и транспортного времени.
Время переброса tn — это интервал времени, необходимый
для перемещения потока от одной стенки до другой (рассмат ривается сечение, перпендикулярное оси струи).
Транспортное время tr — это интервал времени, необходимый
для перемещения рабочей среды от среза сопла питания до при емного канала. Транспортное время приближенно равно отно шению длины рабочей камеры L к средней скорости на выходе сопла питания и0.
Визуальное исследование процесса переключения [81, 88] по казывает, что возможны переходные процессы двух типов:
1.В элементах с малым смещением стенок (а/Ьи < 0,5) при
подаче сигнала управления струя сначала притягивается к про тивоположной стенке, а затем отрывается от стенки, к которой была притянута первоначально. В этом случае в определенные моменты времени струя притянута к обоим стенкам.
2.При больших значениях смещения процесс переключения проходит иначе — сначала струя отрывается от той стенки, к ко торой она была притянута, а затем притягивается к противопо ложной.
Вобоих случаях наблюдаются две стадии развития процес
са — устойчивая и неустойчивая. На первой стадии каждому
245
данному значению расхода управления соответствует определен ный объем циркуляционной зоны. На второй стадии при расходе, превышающем расход срабатывания, происходит лавинообраз ное увеличение объема циркуляционной зоны, приводящее к от рыву струи от стенки.
Для анализа процесса переключения важно выяснить, что является причиной переключения — восполнение эжектируемого расхода или отклонение силовой струи в результате соударения со струей управления.
Рассмотрим результаты экспериментального исследования обоих типов переключения.
На укрупненных моделях струйных элементов [81] с до статочно длинными стенками и малыми смещениями исследова лась реакция струйного элемента на скачкообразное изменение давления ‘. Скачок давления осуществлялся с помощью ударной трубы. В результате экспериментов было установлено, что вре мя переброса уменьшается с увеличением отношения давления управления к давлению питания ру/ра и возрастает при увеличе нии давления питания рп при неизменном руІрп-
Исследования показали, что при быстром нарастании сигна ла управления струя отрывается от стены не в результате вос полнения эжектируемого расхода за счет расхода управления, а в результате отклонения силовой струи вследствие ее соударе ния со струей питания.
Исследования второго типа отрыва струи от стенки [88] пока зали, что отрыв струи в этом случае является следствием сов местного действия как восполнения эжектируемого расхода, так
и соударения струй. Причем время переключения уменьшается
сувеличением разности между подаваемым давлением и давле нием срабатывания.
Опыт построения схем и результаты исследований показыва ют, что динамические свойства элементов в существенной степе ни зависят от параметров соединительных линий и нагрузки. Отражение волны давления от концов линии и поворотов может изменить скорость переключения и вызвать ложные срабаты вания.
При проведении динамических испытаний элементов важно иметь такие ж е условия нагружения, как и в реальных устрой ствах. Причем это относится не только к гидравлическому сопро тивлению нагрузки, но и к ее волновым свойствам. В качестве нагрузки можно использовать струйные элементы, аналогичные испытуемым [47].
В заключение отметим, что полоса частот пропускания эле
ментов, |
изготавливаемых |
зарубежными |
фирмами, достигает |
1— 2 кГц. |
|
|
|
1 Keto |
J. R., Transient behavior of a bistable fluid elements. Transaction of |
||
2nd fluid amplification symposium, |
H. D. L., N. Y., |
1964. V. 3, pp. 5—26. |
246
V I |
СТРУЙНЫЕ ДИОДЫ |
|
|
Глава |
|
1.О бщ ие определения
Всистемах струйной автоматики находят применение струйные диоды. Струйные диоды — это проточные элементы, не содержа щие подвижных механических частей и отличающиеся тем, что при различных направлениях течения через них жидкости ее расход при одинаковой потере напора оказывается существенно различным. Направление течения, для которого расход через диод получается большим, называют прямым, а противополож ное направление — обратным. В соответствии с этим различают прямой и обратный расходы.
Известные в настоящее время струйные диоды различаются по способу уменьшения обратного расхода. С этой точки зрения их можно разделить на две основные группы.
Вдиодах первой группы уменьшение обратного расхода до стигается конструированием проточной части элемента таким образом, чтобы при обратном направлении течения возникала
значительная деформация потока, сопровождаемая отрывами его от стенок, соударением струй и другими гидродинамическими эффектами, приводящими к значительному увеличению гидрав лического сопротивления. Напротив, в прямом направлении про точная часть диода должна быть по возможности удобообтекаемой. Следовательно, в основе принципа действия диодов этой группы лежит изменение гидравлического сопротивления при из
менении направления течения жидкости. Поэтому диоды этой группы могут быть названы резисторными.
В диодах второй группы уменьшение расхода в обратном направлении достигается путем полного или частичного откло нения струи в канал сброса. Это отклонение может быть вызва но, например, соударением струй, притяжением струи к специ альной стенке, турбулизацией ламинарной струи или закруткой
потока в рабочей камере. Диоды этой группы могут быть назва ны дефлекторными.
Качество струйного диода определяется величиной отноше ния прямого Qnp и обратного Q0s расходов при одинаковой поте
247
ре напора. Это отношение называется |
диодкостыо по расходу |
и обозначается Д&. |
|
Д о = - ~ . |
(347) |
Ц:об |
|
Следует отметить, что в случае дефлекторных диодов под Q0â
понимается остаточный расход, который имеет место на выходе диода. Для резисторных диодов наряду с показателем Дф ис пользуется также величина отношения коэффициентов гидрав лического сопротивления диода в обратном £0б и прямом £пр на
правлениях при одинаковой потере напора. Это отношение наз вано диодностью по сопротивлению и обозначается Д:
Д = -5°б_. |
(348) |
£пр |
|
Для выражения связи потерн напора Н на струйном |
диоде |
с расходом Q, проходящим через него, удобно использовать за |
|
висимость (87): |
|
Н = Щ 2. |
|
Учитывая эту зависимость, можно установить связь |
между |
показателями Дд и Д: |
|
До= ]/Д. |
<349) |
При развитом турбулентном течении £0б и £тгр, а следователь но, Д и Др являются функциями только пограничной геометрии проточной части диода.
При ламинарном режиме течения коэффициенты сопротивле ния диода в общем случае могут быть выражены следующим образом [22]:
у |
“4пр . |
у |
4 0(5 |
> |
|
ьпр — |
р |
- |
Ьоб — |
р |
|
|
К“пр |
|
|
*\“об |
|
где Лпр и Лоб — коэффициенты, зависящие от конфигурации проточной части диода в прямом и обратном направлениях. Диодность по сопротивлению в этом случае определяется фор мулой
д |
_ -4 об |
^ епр |
|
|
4 Лр |
КСоб |
|
Но Renp = Qnpöf/ѵш, а |
Re0s = |
Qo^d/va. Вводя |
обозначение |
Дг = Лоб/Лпр, получаем |
Д = Д ?Дя- |
|
|
|
(350) |
Величина Д г, представляющая собой отношение коэффици ентов, зависящих только от пограничной геометрии проточной части диода, может быть названа геометрической диодностью.
248
Подставляя выражение (350) в формулу (349), находим, что Д<? = Дг, т. е. при ламинарном режиме течения диодиость по
расходу равна геометрической диодности.
В большинстве случаев коэффициенты Лпр и А 0б мало отли чаются один от другого, поэтому величина MQ при ламинарном
режиме течения, как правило, имеет порядок единицы.
Таким образом, качество струйных резисторных диодов при ламинарном режиме течения оказывается невысоким. Этот вы вод подтверждается экспериментально [103].
У дефлекторных диодов показатели диодности могут быть такого же порядка, как и у диодов электрических, для которых отношение прямого тока к обратному достигает значительных величин.
Для резисторных диодов показатели диодности оказываются значительно меньшими. Поэтому при включении в схемы их действие будет существенно зависеть от соотношения сопротив лений самого диода и элементов, включенных с ним в одну ли нию (см. ниже).
В отдельных случаях диод, как элемент схемы, конструктивно включает в себя устройства, обладающие заметными гидравли ческими сопротивлениями (например, сопловые камеры, служа щие для организации потока, подводимого в рабочую камеру
диода).
В связи с этим целесообразно ввести понятия базовой и эле ментной диодности. Базовая диодиость определяется для изо
лированного диода данного типа при работе в заданном диапа зоне изменения его режимных параметров (расходов и давле ний). Под элементной диодностью понимается диодиость элемента, включающего базовый диод, а также конструктивно связанные с ним устройства.
2. Основные типы струйных диодов
Резисторные диоды. Они различаются в основном по способу создания значительного обратного сопротивления. Для получе
ния этого |
сопротивления |
применяют различные |
конструкции |
проточной |
части диода, |
обеспечивающие е о з м о ж н о |
более силь |
ную деформацию обратного потока или его закрутку.
В одном из первых типов диодов (рис. 112, а) * для получе
ния высокого обратногоісопротивления использовалось разделе ние потока с помощью специальных расщепителей и последую щее почти встречное соединение (соударение) разделенных по токов, сопровождающееся большой потерей энергии потока. При течении в прямом направлении поток практически не разде ляется, так как направленная навстречу ему грань расщепителя практически совпадает с поверхностью стенки. Эту конструк-
* На этом и последующих рисунках сплошными линиями обозначен пря мой поток, а штриховыми — обратный.
249