книги из ГПНТБ / Лебедев И.В. Элементы струйной автоматики
.pdfдимость в переходных участках |
от |
прямоугольных |
сечений |
||
к круглым. Это приводит к снижению |
гидравлических |
потерь |
|||
в элементах, что существенно при управлении |
мощными пото |
||||
ками. |
|
|
|
|
|
Крупномасштабные элементы с осесимметричными |
соплами |
||||
являются более технологичными, |
так как не требуют |
выполне |
|||
ния сложных операций при их изготовлении. |
При таком |
конст |
|||
руктивном исполнении проще обеспечить уплотнения |
в местах |
||||
разъемов. |
|
|
|
|
|
Вкачестве примера крупномасштабного струйного элемента
сосесимметричными соплами можно привести пропорциональ ный переключающий клапан [37]. Другим примером может слу жить клапан с осесимметричными соплами. На рис. 78 показан продольный разрез этого клапана. Внутренний диаметр подво дящего канала питания 0,025 м.
При конструировании элемента (плоского пли объемного), использующего поперечное соударение струй, можно придержи ваться некоторых общих рекомендаций. Так, угол между осями сопел питания и управления должен выбираться в пределах 90— 120°. Чем больше этот угол, тем выше усилительные свойства элемента, ибо при увеличении угла 0 интенсивность воздействия
управляющей |
струи возрастает. |
При достаточно |
большом уг |
||
ле Ѳ возникает опасность |
«прилипания» прямой |
результиру |
|||
ющей струи |
пли струи |
питания |
к внешней стенке |
сопла уп |
|
равления. |
|
|
|
|
|
Если полости А и Б (рис. 76) соединены с атмосферой, то они |
|||||
являются областями, в которых |
распространяется |
обратная |
струя. При этом расстояния между соплом питания и соплами управления не влияют на угол отклонения прямой струи (см. гл. Ill), поскольку взаимодействующие струи являются свобод ными. Принимая во внимание, что в этом случае струя питания изменяет свое направление только после встречи со струей уп равления, выгодно приблизить эту точку к соплу питания с целью увеличения расстояния LK (рис. 79). Из чисто геометрических соображений очевидно, что с ростом L K повышаются усилитель
ные. 78. Конструкция элемента |
Рис. 79.Расчетная схема для оп |
сосесимметричнымисоплами |
ределенияхарактеристикэлемента |
190
ные свойства элемента. Этот вывод подтвержден эксперимен тально [34, 45].
Если полости А и В (см. рис. 76) изолированы от атмос
феры, то в этих полостях создается повышенное давление. Это
явление улучшает усилительные |
свойства |
элемента, |
причем |
наибольший эффект достигается |
при малых |
площадях |
зон А |
и Б. Если при этом каналы управления расположены |
только |
с одной стороны (например, в элементе имеются только каналы Уз и У^), то улучшение усилительных свойств элемента может быть достигнуто некоторым смещением кромки сопла питания ct
(рис. 79). В соответствии с экспериментальными данными опти
мальное значение С\ для 0 |
в интервале 80— 110° лежит в преде |
лах і,0 — 1,5 bn [20]. |
|
Заметное влияние на |
работу элемента рассматриваемого |
типа могут иметь конфигурации зон В и Г, называемых иногда
атмосферными или вентиляционными каналами. Через эти по лости избыток жидкости или газа истекает в область низкого; давления (в атмосферу). Этот избыточный расход может быть равен сумме расходов питания и управления, если нагрузкой выходного канала является глухая камера или если прямая ре зультирующая струя целиком попадает в одну из зон В или Г
вследствие отклонения от первоначального направления управ ляющим потоком (см. рис. 76). Пропускная способность кана лов, связывающих зоны В и Г с атмосферой, должна быть рас
считана |
так, чтобы при максимальном |
избыточном |
расходе- |
в этих |
зонах не наблюдалось заметного |
повышения |
давления.. |
Если струя питания или результирующая струя полностью улав ливается приемными соплами, то вследствие эжекции жидкость
из атмосферы через зоны В ц Г подтекает к струе. При |
этом |
в различных точках зон В и Т могут возникать области |
пони |
женного давления, благодаря чему на отдельных участках рас пространения струн появится поперечный перепад.
Зоны В и Г имеют большое значение с точки зрения органи
зации потока в рабочей камере элемента. При конструировании элемента конфигурацию и размеры зон В и Г, а также пропуск
ную способность каналов, соединяющих их с атмосферой, следу ет подбирать так, чтобы течение в рабочей камере элемента было достаточно близко к симметричному. В противном случае истинные значения параметров потока в выходном канале мо гут заметно отличаться от полученных в предположении, чтопоперечный перепад давления отсутствует. Несимметрия зон В и Г при отсутствии сигнала управления приводит к некоторому
нерасчетному отклонению струп питания, которое усиливается' благодаря включению канала обратной связи [65].
В зонах В и Г могут выполняться специальные выступы
(«ножи»), показанные на рис. 76 штриховой линией. Таким об
разом, |
внутри зон В и Г создаются |
области Д и Е, которые,, |
в свою |
очередь, могут быть связаны |
с атмосферой либо изолиро- |
191
ваны от нее. Острые кромки «ножей» не касаются струи пита ния, когда управляющий сигнал отсутствует. После подачи сиг нала управления в полостях Д и Е может возникать избыточное
давление и создающийся поперечный перепад давления приводит к искривлению оси струи, что может улучшить усилительные •свойства элемента.
Размер сопла питания bn, da (ширина или диаметр) выби
рается таким, чтобы он обеспечивал заданную пропускную спо собность. При конструировании выходного канала за срезом приемного сопла предусматривают участок, на котором площадь
проходного сечения остается |
постоянной. Обычно длина этого |
||
участка /„ = 2Ьв (рис. 79). |
|
|
(В і, В %, |
Если элемент имеет несколько выходных |
каналов |
||
Bz), то выступы, разделяющие эти каналы, |
должны иметь спе |
||
циальную форму. |
Ьу могут быть рассчитаны |
|
|
Размеры элемента L K, Ьи, |
метода |
||
ми, излагаемыми ниже. |
|
|
|
3. Методы гидродинамического расчета характеристик элементов с поперечным взаимодействием струй
Если элемент предназначен для реализации логических функ ций, то, как это было показано в гл. I, его нагрузочная способ ность может быть выбрана основным критерием качества. В этом случае оптимизацию элемента по данному критерию мо жно выполнить по методике, описанной в гл. IX.
Если в качестве основного критерия выбирается коэффици ент усиления элемента, возможны'иные пути нахождения опти мальных размеров проточной части.
Рассмотрим элемент с тремя выходными [16] каналами, при чем выходным сигналом является разность ра3 — рв1. Угол Ѳ
между осями сопел питания и управления примем равным 90°. Тогда направление прямой струи определится по формуле
і__ 7У |
. Риуеу°? |
ьА ° у |
|
LS u |
r |
2 *> |
1 2 2 ’ |
|
I n |
P w ne n y n |
Ья в Х |
где азу, by, Vy и сі)ш bB, |
ѵп — площадь |
сечения сопла, его высота |
и средняя скорость соответственно для сопел управления и пи
тания; |
Еп и |
Еу — коэффициенты сжатия |
за соплами питания и |
||
управления. |
Выражая |
скорость истечения формулой ѵ = |
|||
= cp V |
2рір, |
где р — полное |
давление |
в подводящем канале, |
|
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
tg a = |
e ^ |
ypy/en2(p2&n/7n. |
192
Это уравнение может быть обобщено на случай |
элемента |
с двумя входами, например, Уі и У3 (см. рис. 76): |
|
t g a = И2Ьу ( Р у і— Р у л ) |
(283) |
bnPn |
|
где и = буфу/епсрпБыли проведены опыты, которые подтвердили
это соотношение при фиксированной |
площади канала |
питания. |
|
Согласно опытам ц « 1 [16]. |
|
|
|
Принимая определенный |
закон |
распределения продольных |
|
скоростей в результирующей |
струе, |
например уравнение (118), |
|
и считая с известной степенью точности, что давление |
в выход |
ных каналах ра/рп связано линейной зависимостью с tg a , можно рассчитать числовые значения коэффициента усиления кр:
^ДРп |
__ |
(Р ві |
Рв3)2 (Р в 1 |
Р вз)і |
(284) |
|
|
Ру 3)2— (Р у і |
|
||
d&py |
|
(р у і |
Р уз)і |
||
|
|
||||
Максимальное значение kv |
(см. рис. 79) |
составляет около 20 |
и достигается в том случае, когда приемные каналы расположе ны на расстоянии 5— 9 ширин питающего канала от среза сопла питания [16].
Рассмотрим элемент несколько иной конструкции, причем в выводах учтем возможность различного нагружения выходного канала, т. е. в расчеты включим ширину нагрузочного отверстия
Ьн (см. рис. 79) [34]. В основу |
выкладок положим |
следующие |
|
условия и допущения: Ѳ = 90°, |
площадь зоны Б равна нулю, |
||
с1 = 0, |
L,( > 5Ьл, т. е. приемное |
сопло находится |
на основном |
участке |
турбулентной струи; взаимодействие струй |
в области, |
примыкающей к месту расположения выходных сечений каналов П и У (см. рис. 76), определяет лишь направление и исходные
размеры сечения результирующего потока, прямая струя рас пространяется как одиночная; статическое давление во всей об ласти взаимодействия струй неизменно и равно давлению окру жающей среды; наличие приемного канала не вносит изменения в распределение динамического напора по сечению результиру ющего потока. Кроме того, принимается, что точка О лежит на срезе сопла питания, т. е. расстояние L K определяется с точно стью до Ьу/2. Закон распределения динамического давления по
сечению, перпендикулярному к оси результирующей струи, при нимается в виде
|
|
(285) |
|
Здесь |
|
|
|
b' —0,5ф + |
0, Ix'; |
(286) |
|
1 4- Ö y P y |
P y |
(287) |
|
0,3ф + 0,14л: |
|||
|
13 Зак. 935 |
193 |
где
( l + Ь у \ 1 у |
Р у)2 . |
(288) |
|
[l+ (V fö )T * ’ |
|||
|
|||
цу — коэффициент расхода сопла |
управления; b y — b y / b n, р у = |
= ру/рп, р — безразмерный динамический напор в точке резуль тирующего потока с координатами х' и у' (прямоугольная сис
тема координат х ' и у ' с центром в точке О показана на рис. 79). Системы координат, показанные на рис. 79, связаны между со бой соотношениями
у ' = |
у cos ß + X sin ß; x ' = |
— г/sin ß + x co s ß. |
(289) |
Подставляя |
зависимости (289) |
в выражения (285) — (288) |
и учитывая формулу (283), получим распределение скоростного напора по плоскости входного сечения приемного сопла:
(1 + Ж 1 + |
Vbyf)2 |
||||
р(у) = |
|
|
|
X |
|
[ 0 , 3 ( 1 + V b y f ) 2 + 0 M ( x - y f ) ] - |
|||||
X |
|
\xf + y\ |
3. 2 ' |
||
V h f ) 2 + |
0 , 9 (x — yf) |
||||
0 , 5 ( 1 + |
|||||
где / = /у //п — отношение |
импульсов |
потоков управления и пи |
|||
тания. |
|
|
|
|
|
Средний безразмерный динамический напор р'в по входному |
|||||
сечению приемного сопла определится как |
|||||
|
J |
\!2 |
|
||
Рв = |
j |
P(y)dy. |
|||
Ь. |
|||||
- V 2 |
|
|
|||
|
|
|
|
Рассматривая далее каналы 1 и 2 как последовательные
турбулентные дроссели (см. рис. 79), определим поток импульса на входе в приемное сопла элемента / и в установившемся ре жиме:
ЬнѴІ |
1 |
/2 |
|
|
|
|
|
|
(290) |
||
/„ = /„ 1 +(ЬнцнІЬвцву |
bB■ |
f p(y)dy, |
|
||
|
|
||||
|
-ir- |
|
|
|
|
где Цп и Цв — коэффициенты расхода |
нагрузки |
и |
приемного |
||
сопла. |
|
|
|
|
|
Воспользовавшись формулой (290), |
по заданным |
геометри |
|||
ческим размерам элемента можно |
построить |
его |
статическую |
||
характеристику, т. е. / н в зависимости от f. |
|
|
|
||
Рассмотрим теперь методику расчета коэффициентов В р , B Q , |
|||||
У v, W Q , д л я струйного элемента |
с осесимметричными соплами. |
||||
Принципиальная схема элемента |
показана |
на рис. 79, а его |
конструкция — на рис. 78. Отметим, что выходной канал элемен-
194
та представляет диффузор, рассчитываемый из условия безот рывного течения. Рассматривается работа выходного канала в проточном режиме. В качестве выходных величин берутся дав ление на выходе диффузора и расход через диффузор. При выво дах' аналитических зависимостей принимаются те же допущения, что в работе [34]. Распределение скоростей в поперечном сечении струи принимается в виде уравнения (118).
При соответствующем профилировании сужающейся части сопел питания и управления можно получить коэффициенты расхода и кинетической энергии достаточно близкими к единице.
Сучетом этого полное давление в канале питания рп = ри„ /2.
Расход через поперечное сечение приемного сопла
QB= ««(*) f — |
(291) |
J »м
среднее давление в выходном |
канале |
(без учета потерь в диф |
||||||||
фузоре) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рв = |
2лггЬ |
|
|
|
|
|
(292) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где ыв — площадь |
поперечного |
сечения приемного сопла; |
гв — |
|||||||
радиус приемного |
сопла |
(ra = |
|
d j 2). Используя |
формулу |
(118), |
||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 я |
гв |
|
|
|
|
|
||
Г-^-ісо = |
|
Гс?г) Г-v^ -rdr = 2яА[)I; |
|
(293) |
||||||
J |
у м |
J |
|
J |
ѵч |
|
|
|
|
|
ш в |
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
ф, = 0,5 — 0,75 |
|
|
|
|
ГВ |
3 |
(294) |
|||
|
|
|
|
ггр |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V (г) |
da = |
|
|
|
V (г)' |
rdr = |
2я/-2ф2; |
(295) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
н |
|
|
|
|
«м . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ф2 = 0 ,5 — 1,5( —£ - ) |
+ |
|
0,8 |
Г®_ |
+ |
1,5 |
|
|
||
|
^rn |
J |
|
|
V |
Г,Гр |
|
|
' гр |
|
— 1,72 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(296) |
|
здесь т), г — полярные координаты |
точек |
выходного сечения; |
||||||||
грр — полутолщина |
струйного |
пограничного слоя (рис. 80). |
||||||||
Функции фі и ф2 можно аппроксимировать: |
|
|
||||||||
|
Фі = |
0,5 — 0,35гв/ггр; |
|
|
(297) |
|||||
|
фо = 0,5 — 0,42rѣ/ггр. |
|
|
(298) |
13* |
195 |
Исходя из определения коэффициентов восстановления и нс пользуя формулы (291) — (298), получим
= |
|
|
~ |
^ |
----------{rjrnf(0,5 |
0,3 5 |
|||
|
|
|
0, 176л- |
||||||
|
|
|
|
0 ,0 7 |
— + 0 ,2 9 |
|
гп+ |
||
|
|
|
|
|
|
|
(299) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß P= 2 |
Чм(х) |
ф2 |
|
1,84 |
0,5- |
0,42г„ |
|
(300) |
|
|
|
(0,07л-/гп +0,29)2 V |
гп + 0, 176л: |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
||||
Значения коэффициентов |
B Q и В р, |
подсчитанные |
|
по приве |
денным формулам, сведены в графики на рис. 81. По этим гра
фикам |
можно |
найти |
зна- |
ß |
|||
чения |
В,, |
(рис. 81, |
а) и |
° |
|||
B Q (рис. 81, б) |
для |
наи |
|
||||
более |
употребительного |
|
|||||
диапазона |
значений |
L u/dn |
|
||||
и dßjclп. |
|
|
|
|
|
|
|
Как показала экспери |
|
||||||
ментальная проверка,гра |
|
||||||
фики рис. |
81 |
могут |
|
быть |
|
||
использованы |
для оценки |
|
|||||
коэффициентов' B Q |
|
и Вр |
|
||||
на первом этапе |
проекти |
|
|||||
рования |
элемента. |
|
Р ас |
|
|||
хождение теоретических и |
|
||||||
опытных |
данных |
объяс |
|
||||
няется |
главным |
образом |
|
||||
тем, что в описанных вы |
|
||||||
водах не были учтены ис |
|
||||||
кажения, |
вносимые |
в по |
|
||||
ток приемным |
соплом. |
|
Рис. 81. Коэффициенты восстановления |
|||||
дляэлементаскруглымисоплами: |
|||||
а - |
В |
. |
( |
: |
LK ' |
|
— |
d\\ . |
|||
Рис.80.К расчету коэффициен |
|
|
V d„ |
|
|
вц=І ( — |
■ |
LK |
|||
тов управления элемента |
|
||||
скруглымисоплами |
|
|
V d„ |
|
|
.196
Судя по полученным данным, значения B Q и В р, взятые по
рис. 81, следует уменьшать на 8— 10%- Такое расхождение опыт ных и теоретических данных оказывается в данном диапазоне изменения параметров элемента практически постоянным.
Гораздо более значительное и нерегулярное расхождение теории и эксперимента наблюдается в том случае, когда во вход ном сечении приемного сопла имеет место частичное или полное
торможение |
потока. |
Сильное |
дросселирование снижает расход |
||||
в выходном |
канале |
п, |
следовательно, |
уменьшает коэффициент |
|||
B Q . Значения коэффициента В р при этом, напротив, оказываются |
|||||||
больше расчетных. |
В |
отдельных случаях |
при нагружении |
вы |
|||
ходного канала глухой |
камерой значение |
коэффициента |
В р, |
||||
полученное |
экспериментально, |
может |
превосходить расчетный |
в 1,8 раза. Более подробно это явление описано в гл. III. Перейдем теперь к расчету коэффициентов управления струй
ного элемента с осесимметричными соплами. Будем считать, что ß не превышает 10° (как это часто бывает при работе реального струйного элемента). Рассмотрим поперечное сечение результи рующей струи, совпадающее со срезом приемного сопла / —/ (рис. 79). Схема этого сечения показана на рис. 80. Ограничим
ся случаем, когда yR < rw — гв (где yR — смещение |
оси откло |
ненной струи относительно оси приемного сопла). |
|
Из рисунка следует, что |
|
Уя = х і g ß - |
(301) |
В полярных координатах, центр которых лежит на оси сечения отклоненной струи, граница области интегрирования (контур сопла питания) приближенно определяется выражением
'■==«/* sin |
— у і cos2!]. |
(302) |
Теперь можно перейти к вычислению среднего динамического напора на входе в приемное сопло. В целях упрощения выраже ние для рв аппроксимируем функцией, которая получается, если
принять линейный закон распределения продольных скоростей в струе:
|
Рв= |
|
|
cos ß |
(303) |
Для |
углов ß ^ 10° cos ß |
1. |
В |
рассматриваемом |
случае |
рн/ггр |
1, поэтому при выполнении соответствующих математи |
||||
ческих |
преобразований члены, содержащие (yR/rrp) n, где |
п > 2, |
|||
можно отбросить. Тогда |
|
|
|
|
|
|
Г |
4га |
'I |
3у\ |
(304) |
|
|
Зггр |
|
2/>рГв |
|
|
|
|
|
197
Значение рв, подсчитанное по уравнению |
(304) |
при |
г/д = 0 |
и гв = ггр, отличается от В р определенного |
для тех |
ж е |
условий |
не более чем на 3%. что говорит о допустимости использования указанного уравнения для приближенных вычислений.
Из определения глубины регулирования следует |
|
|
||||||
Рв = РвО — ЯР/0вО = |
Рво(1— /?р). |
|
|
(305) |
||||
Используя формулы |
(304) и (305), получим |
|
|
|
||||
У К = | |
/ |
- ^ |
( 1 |
- 4 г в/3rrp + r h 2 r % ) R p= |
(306) |
|||
= V 2/3(гп+0,176х)гв[1 - 4 г в/3(гп+0,176х)+г5/2(гІІ + |
0І176*)*]/?<, ' |
|||||||
Из уравнения (301) |
следует, что |
|
|
|
|
|||
|
tgß |
IsinG |
, |
|
|
(307) |
||
|
1+ f cos0 ~ IJR X |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||
Обозначим руГ^ /рпГ2 |
через |
к. Тогда, исходя |
из определения f, |
|||||
Уд и Ур, можно записать: |
|
|
|
|
|
|
||
|
yQ=i/Vkf-, yp=k/f. |
|
|
|
||||
Окончательно для коэффициентов управления получим сле |
||||||||
дующие выражения: |
|
|
k(sin 0—yRfx cos 0) |
|
|
|
||
|
У„ |
|
|
(308) |
||||
|
|
УК/Х |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||
Уо = |
|
kyR/x |
-0,5 |
|
|
(309) |
||
sii\Q—yRcosQjx |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|||
где г/д — вычисляется по формуле |
(301). Задаваясь |
различными |
||||||
значениями R p в пределах от 0 до 1, по уравнениям |
(308) и (309) |
|||||||
можно построить статические |
характеристики |
элемента. При |
||||||
заданной величине R p значение R Q определяется, если |
известна |
|||||||
характеристика нагрузки |
выходного канала. По |
R p |
находим |
|||||
Рв — Рво(1— Rp)- Для |
этого |
по |
приведенной |
характеристике |
определяем QB и вычисляем R Q = (QBо — QB)/Q BO-
Коэффициенты усиления были рассчитаны для ряда значений
d j d n и L K/dn при фиксированных |
значениях k = 1, |
R p = 1,0, |
0 = 90°. Значение У<э приведены |
на рис. 82, а, |
а У Р — на |
рис. 82, б. Графики рис. 82, а также рис. 81 могут быть использо
ваны для приближенных расчетов с учетом принятых выше до пущений.
Следует отметить, что значения коэффициентов управления, приведенные на рис. 82, подсчитывались для значений k, R p, Ѳ,
соответствующих минимальным значениям коэффициентов уп равления. Кроме того, даж е при выводе уравнений (308) и (309)
198
Рис.82.Коэффициентыуправленияэлементаскруглымисоплами:
\ dn |
-!*-)■ |
. б - У |
\ |
~ |
dn |
J |
|
|
не учитывалась возможность улучшения усилительных свойств за счет наличия замкнутой межструйной зоны.
Что касается значений k Ф 1, Rv Ф 1 и В Ф 90°, то перейти к соответствующим им значениям У ѵ и WQ о т У ѵ и У<э, приведен
ных на графиках рис. 82, можно по следующим зависимостям:
w |
è (У р sin Ѳ— У Я р С о э Ѳ ) |
||
|
|
Y t |
; |
|
s in 0 — Уф V ^ p C o sB |
||
|
Z 1 |
y Qb y % |
|
которые непосредственно следуют из |
формул (301), (308) и |
||
(309). |
|
|
|
4. Некоторые данные о расчете динамических свойств элементов с поперечным взаимодействием струй
Динамике струйных элементов рассматриваемого типа и сое динительных каналов посвящено большое число работ [89, 116]. Несмотря на различие подходов к оценке динамических свойств элементов, общим для них является использование аналогии динамики струйных и электрических систем.
При аналитическом определении передаточных характерис тик струйных усилителей используются модели управляющих объектов и понятия полных проводимостей. Последние являются
194