книги из ГПНТБ / Рачинский, В. В. Курс основ атомной техники в сельском хозяйстве учебное пособие
.pdfпреобразования излучения сцинтилляции в электрический им пульс.
В сцинтиллятор вводят добавку (примесь) вещества-акти ватора, которая повышает конверсионную эффективность сцин тиллятора. Например, в такие сцинтилляторы, как йодистый натрий (Nal), вводят небольшую примесь таллия. Запись Nal(Tl) означает, что сцинтиллятор — йодистый натрий — акти вирован таллием. Сцинтиллятор имеет оптический контакт с фотокатодом ФЭУ. Часть излучения сцинтилляции попадает на фотокатод ФЭУ, и фотоны вырывают из него фотоэлектроны (фотоэффект). Катод изготовляют напылением на стекло веще ства с высоким выходом фотоэлектронов. Например, сурьмяно цезиевый катод испускает 8— 15 фотоэлектронов на 100 падаю щих фотонов.
ФЭУ является электровакуумным прибором, где последова тельно расположено несколько (8— 13) электродов-анодов, которые называются динодами. На катод и последний анод от высоковольтного источника постоянного тока подается напря жение 1500—2000 в, которое через систему сопротивлений рас пределяется между динодами.
Фотоэлектроны, получив ускорение в электрическом поле до энергий 150—200 эв, ударяются о поверхность первого динода и выбивают из него в среднем два — четыре вторичных элек трона. Это явление называют вторичной электронной эмиссией.
Число образовавшихся |
вторичных |
электронов при |
вторичной |
|
электронной |
эмиссии |
называется |
коэффициентом |
размноже |
ния а. |
из образовавшихся на |
первом диноде |
электронов |
|
Каждый |
всвою очередь ускоряется в электрическом поле между первым
ивторым динодами и выбивает из второго динода вновь два — четыре электрона и т. д. Так от динода к диноду происходит размножение электронов. Если в ФЭУ имеется п динодов, то коэффициент усиления ФЭУ будет равен ап. Коэффициент уси ления ФЭУ зависит от материала динодов, их числа и напря жения между ними. У современных ФЭУ он достигает 105— 107. Лавина электронов, падающая на последний динод, создает
импульс напряжения на нагрузочном резисторе R. Этот импульс затем усиливается и преобразуется подобно тому, как это про исходит в регистрирующем блоке счетчика Гейгера—Мюл лера.
Очень важный момент в наладке работы ФЭУ'— подбор на пряжения на диноды. Необходимо подобрать такое напряжение, чтобы импульс напряжения на выходе ФЭУ был пропорционален интенсивности сцинтилляции в сцинтилляторе.
Сцинтилляторами могут быть газообразные, жидкие и твер дые, неорганические и органические вещества с достаточной «прозрачностью» для излучения сцинтилляции, т. е. поглощение излучения сцинтилляции должно быть минимальным. Это обес-
fiO
печивает наибольший выход фотонов из сцинтиллятора, а сле довательно, и наибольший выход фотоэлектронов и наибольший электрический импульс на выходе ФЭУ.
Важной характеристикой сцинтиллятора является время вы свечивания. Время пролета частицы через сцинтиллятор состав ляет примерно 10~10 сек. Для получения наибольшей разрешаю щей способности сцинтилляционного счетчика выбирают сцин тилляторы с временем высвечивания 10~6— 10~9 сек. Таким образом, мертвое время сцинтилляционного детектора значи тельно меньше, чем у газоразрядных счетчиков. Это одно из важных преимуществ сцинтилляционных счетчиков. Последние применяют для регистрации всех видов излучений. Часто ис пользуют сцинтилляторы, характеризующиеся избирательной чувствительностью к отдельным видам излучения. Например, ZnS(Ag) обладает высокой чувствительностью к а-частицам. Кристаллы Nal(Tl) обычно применяют для регистрации уФ °тонов. При этом эффективность регистрации у-фотонов достига ет 60%, тогда как эффективность регистрации этого же вида
излучения |
счетчиками |
Гейгера—Мюллера |
составляет |
|
около 1 %. |
время сцинтилляционных счетчиков |
(детектора |
и |
|
Мертвое |
||||
регистратора) 10~8— 10~5 сек, |
что позволяет регистрировать |
из |
лучения с большой плотностью потока.
Есть еще одно важное преимущество сцинтилляционных счетчиков. Оно заключается в том, что интенсивность излучения сцинтилляции в ряде сцинтилляторов, таких, как N al(Tl), ан трацен, пропорциональна поглощенной энергии, выделяемой регистрируемой частицей в сцинтилляторе. Это позволяет использовать сцинтилляционные счетчики в качестве спектро метрических приборов-анализаторов спектров излучений.
Для некоторых специальных целей кроме жидких и твердых сцинтилляторов используют также и газовые сцинтилляторы (например, ксенон и другие благородные газы).
Люминесцентные аккумулирующие детекторы. Имеется груп па твёрдых веществ, обладающих способностью накапливать, аккумулировать поглощенную энергию при прохождении через них ионизирующих излучений. Механизм этого явления обуслов лен спецификой свойств и строения некоторых твердых веществ. В таких веществах под действием излучения электроны пере ходят в зону проводимости и накапливаются в особых местах, которые называются электронными ловушками. Твердое веще ство, таким образом, может находиться в возбужденном состоя нии длительное время. Переход из возбужденного состояния в основное может быть стимулирован каким-то внешним воздей ствием: нагреванием, облучением инфракрасным светом, ультра звуком, электрическим полем и др. Такое внешнее воздействие разрушает центры накопления электронов в ловушках, и энергия возбуждения передается фотонам, рождаемым в процессе пере
61
хода вещества в основное состояние, — испускается излучение люминесценции.
Например, существуют термолюминесцентные детекторы. Вы свобождение накопленной под действием излучения энергии в виде люминесценции в них происходит при термическом воздействии (нагревание).
Стимулированное излучение люминесценции регистрируется, как правило, также при помощи фотоэлектронных умножителей. Из известных в настоящее время веществ лучшими термолю минесцентными свойствами обладают поликристаллические люминофоры CaF2Mn, MgF2Mn, LiF, CaS04Mn, а также алюмо-
фосфатные стекла. Созданные на их основе детекторы могут измерять интегральные величины — поток частиц и энергию ■излучения, т. е. общее число частиц, прошедших через детек тор, или общую энергию излучения, поглощенную детекто ром.
Во вспышечных детекторах излучение люминесценции сти мулируется более длинноволновым светом, чем свет люминес ценции. В них в качестве люминофоров используют такие вещества, как SrS(Eu, Sra), NaCl(Ag), KCl(Ag).
Некоторые вещества обладают свойством переходить из возбужденного состояния в основное не путем испускания излучения люминесценции, а путем испускания электронов. Накопленные в электронных ловушках (центрах) электроны под действием какой-либо внешней стимуляции (термической или оптической) испускаются во внешнее пространство. Это явление получило название экзоэлектронной эмиссии. К таким веществам относятся, например, MnS04, ZnO, NaCl, А120 3 и др. Эмиттируемые такими интегральными детекторами электроны реги стрируются газоразрядными счетчиками или другими детекто рами электронов.
Существуют и другие твердые вещества, свойства которых используют для регистрации и измерения интегральных потоков 'излучений. Это, например, вещества, изменяющие свою окраску под действием излучения. На их основе созданы колориметри ческие детекторы (силикатные и фосфатные стекла, некоторые пластмассы и др.). Есть вещества, которые, накапливая погло щенную энергию в электронных ловушках, начинают люминесцировать при поглощении света. На их основе созданы радио-
фотолюминесцентные детекторы.
Наконец, имеются вещества, обладающие люминесценцией под воздействием видимого или ультрафиолетового света, но ухудшающие люминесцентную эффективность под воздействием излучения с высокой энергией и интенсивностью. На основе эф фекта затухания люминесценции созданы детектирующие уст ройства (антрацен, нафталин, пластмассы и др.), регистрирую щие степень затухания люминесценции под действием ионизи рующего излучения.
62
Счетчики Черенкова. В 1934 г. советские физики С. И. Вави лов и П. А. Черенков открыли явление испускания видимого излучения при движении заряженных частиц через прозрачные среды.
Теорию этого явления разработали также советские фи зики И. Е. Тамм и И. М. Франк. Они показали, что свечение может происходить только в том случае, если скорость заря женной частицы превосходит фазовую скорость света в данной среде (распространение электромагнитных волн), которая за висит от показателя преломления ее с'—с/п, где п — показатель преломления. Если заряженная частица движется в прозрачной
Рис. 2.7. Схема счетчика Черенкова:
С — прозрачное вещество; Л — собирающая линза; Ф — фотокатод фотоумножителя.
среде со скоростью v > c ', то скорость распространения электро магнитного поля заряженной частицы будет меньше, чем ско рость самой частицы, что и приводит к отрыву части электро магнитного поля заряженной частицы от самой частицы, т. е. рождаются свободные фотоны. Это есть своеобразное торможе ние заряженной частицы в собственном электромагнитном поле, и излучение Вавилова — Черенкова — излучение самоторможе ния заряженной частицы в среде. Согласно теории, угол рас
твора конуса излучения Вавилова — Черенкова зависит |
от |
скорости движения частицы (соэф = c'/v, при v = c' ср=0), |
а |
число фотонов, испускаемых в единичном интервале частот, — от заряда частицы. Все это позволило на основе явления
Вавилова — Черенкова |
создать детекторы заряженных частиц, |
|
позволяющие |
измерять |
не только плотность потока частиц, но |
и их энергию |
и заряд |
(спектральный анализ). Схема счетчика |
Черенкова показана на рис. 2.7. Он внешне похож на сцинтилляционный счетчик. Только вместо люминофора детектором служит прозрачное вещество (плексиглас, вода и др.). Заря женная частица со скоростью V^>c', попадая в прозрачную среду, испускает под углом ф излучение, которое после несколь ких внутренних отражений через собирательную линзу фоку сируется на фотокатод фотоумножителя. Легко подсчитать, что при длине прозрачного детектора 10—20 см время вспышки света будет составлять порядка 10~10 сек. Таким образом, счет чики Черенкова характеризуются высокой разрешающей спо собностью. Они регистрируют только заряженные частицы со скоростью v > с/п (порог регистрации).
63
§ 4. ХИМИЧЕСКИЕ И ФОТОГРАФИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ
Излучения, проходя через вещества, производя ионизацию и возбуждение атомов и молекул, могут вызывать в них различ ные химические реакции.
Изучением химических реакций, происходящих в веществах под действием излучений, занимается специальная наука радиа ционная химия. Радиационнохимические процессы в живых организмах являются первоначальной причиной биологического действия излучений, изучением которого занимается радиобио логия.
Вещества, в которых происходят радиационнохимические процессы, можно использовать для детектирования излучений. Радиационнохимический эффект зависит от количества погло щенной энергии излучения. Следовательно, радиационнохимиче ские детекторы можно использовать в качестве интегральных детекторов, регистрирующих потоки энергии излучения. Мерой потока энергии излучения служит количество продукта (или продуктов) радиационнохимической реакции. В ряде случаев в результате радиационнохимических изменений среды изме няются некоторые физические свойства вещества (электропро водность, окраска, прозрачность и т. д.). В таких случаях мерой потока излучения служит изменение указанных физических свойств вещества.
Химическими детекторами могут быть газообразные, жидкие и твердые вещества. Например, в качестве реактива в газовом детекторе используется закись азота N2O. Под действием излу чения в качестве продуктов реакции образуются молекулярные азот, кислород и двуокись азота. При введении в закись азота двуокиси бора, лития и урана можно измерить поток нейтронов (ядерные реакции на нейтронах).
Для получения жидкостных детекторов используют органи ческие и неорганические растворы и их смеси. Например, в вод ных растворах органических веществ (индол, хлороформ, треххлорэтилен) происходят радиационнохимические процессы, в результате которых изменяются pH раствора, оптическая про зрачность, цвет.
В качестве примера твердых химических детекторов можно привести поливинилхлоридные пленки, в состав которых вводят краситель. Под действием излучения происходит разложение поливинилхлорида и выделяется соляная кислота, которая, дей ствуя на краситель, изменяет окраску пленки.
Фотографическое действие излучения. Разновидностью ра диационнохимического действия излучения является его фото графическое действие на фоточувствительные эмульсии, которые представляют собой смесь кристаллов галоидов серебра, жела тины и глицерина. С помощью фотографического метода было впервые открыто явление радиоактивности.
64
Фотоэмульсии наносят тонким слоем на бумагу, стеклянные пластинки и пленки (в некоторых случаях изготовляют и тол стые слои). При прохождении через фотоэмульсию излучения в результате ионизации высвобождаются электроны, которые захватываются ионами серебра, вследствие чего происходит восстановление серебра. Таким образом, под действием излу чений в фотоэмульсии происходит радиационнохимическая реак ция восстановления серебра. Заряженная частица, производя ионизацию по направлению своего распространения, оставляет в фотоэмульсии цепочку восстановленных атомов серебра. Сово купность восстановленных атомов серебра в фотоэмульсии и составляет так называемое скрытое изображение. Число атомов серебра в скрытом изображении не так велико, чтобы можно было визуально наблюдать почернение фотоэмульсии. Лишь при больших потоках прошедших частиц это почернение стано
вится заметным. Однако скрытое изображение |
можно усилить |
и сделать визуально наблюдаемым благодаря |
механизму про |
явления фотоэмульсии.
При обработке фотоэмульсии химическим реактивом — про явителем— атомы восстановленного в скрытом изображении серебра становятся центрами лавинообразного процесса восста новления всего серебра, содержащегося в данном кристаллике. Таким образом, при проявлении почернеют все кристаллики, через которые прошла частица излучения и вызвала образо вание восстановленных атомов серебра скрытого изображения. Галоидное серебро, которое не прореагировало в первичном радиационнохимическом процессе, затем удаляется из слоя фо тоэмульсии путем растворения в растворе гипосульфита — фик сирование или закрепление..
Фотографический метод используют для регистрации инте гральных потоков излучения. В этом случае мерой потока прошедшего излучения является степень почернения фотоэмуль сии после ее проявления и фиксирования. Степень почернения определяют фотометрическими методами.
Заряженные частицы оставляют в фотоэмульсии следы в виде цепочек проявленных зерен. Таким образом, слои фото эмульсии можно использовать для исследования свойств заря женных частиц. Такие методы широко используются, например,
вфизике элементарных частиц, физике космических излучений
ит. п. Многие элементарные частицы были открыты по их сле
дам (трекам), которые они оставляли в слоях фотоэмульсии. В биологических исследованиях фотографический метод ре гистрации излучений также получил широкое применение. На пример, топографическое распределение меченных радиоактив ными изотопами элементов в живых организмах (в клетках, тканях, растениях) можно изучать с помощью так называемого
авторадиографического метода. Объект, содержащий радиоак тивный изотоп, помещают на поверхность фотографической
3 Зак. 7BJ |
65 |
Камера Вильсона. Это один из старейших приборов, позво ляющих визуально наблюдать следы (треки) заряженных частиц. Схема камеры Вильсона показана на рис. 2.9. Принцип работы камеры основан на способности ионов быть центрами конден сации паров жидкости. Камера представляет собой плоский цилиндр с поршнем. Сверху камера закрывается стеклом. Воз дух в камере тщательно очищается от пыли (пылинки могут стать центрами конденсации пара). Камера наполняется на-
Рис. 2.9. Схема камеры Вильсона:
/ — цилиндр; 2 — поршень; 3 — прозрачное стекло; 4 — капля жидкости (воды) для насыщения камеры парами; 5 — иони зирующая частица, оставляющая след.
сыщенным паром (вода, спирт). При резком опускании поршня происходит адиабатическое расширение газа в камере, и газ охлаждается. Насыщенный пар при этом переходит в пере сыщенный. Если в этот момент в камеру проникает заряженная ионизирующая частица, то на пути ее движения образуются ионы, которые служат центрами конденсации пара. Так появ ляется в камере след частицы, который можно наблюдать визуально и фотографировать.
Пересыщенное состояние пара в камере сохраняется не бо лее 1—2 сек, после чего камера становится не пригодной для регистрации треков частиц до тех пор, пока не будет осущеществлен очередной цикл адиабатического расширения газа.
Диффузионная камера. В этой камере состояние пересыщен ного пара возникает в градиентном температурном поле, созда ваемом двумя поверхностями с разными температурами. Схема диффузионной камеры показана на рис. 2.10. Чувствительный слой пересыщенного пара (спирта) толщиной в несколько санти метров сохраняется неограниченное время, что создает опреде ленные преимущества диффузионной камеры по сравнению с камерой Вильсона.'
3* 67
Искровая камера. Это есть разновидность плоской иониза ционной камеры, работающей в режиме искрового газового разряда, который распространяется в малом объеме вдоль трека ионизирующей частицы. В последнее время сооружают много секционные системы искровых камер типа годоскопов-, позво ляющих получать треки заряженных длиннопробежных частиц. Схема многосекционной искровой камеры показана на рис. 2.11.
________ Z________ ■
/
Рис. 2.10. |
Схема |
диффузионной |
|
|
|
камеры: |
|
.'t- |
|
Т\ — холодная |
стенка: |
Т2 — горячая |
||
стенка. Пунктиоом обозначен слой пе |
рис. 2.11. Схема ыногосекционной |
|||
ресыщенного |
пара, |
в |
котором обра |
|
зуются следы ионизирующих частиц. |
искровой камеры. |
Пузырьковая камера. Известно, что температура кипения жидкости зависит от внешнего давления. В пузырьковой камере легкокипящую жидкость поддерживают под давлением при тем пературе, несколько превышающей ее температуру кипения при атмосферном давлении. Если снизить внешнее давление до атмосферного, то жидкость перейдет в перегретое состояние. В течение короткого времени (около 10-5 сек) жидкость не кипит. Если в это время в жидкость проникнет заряженная ионизирующая частица, то по пути ее следования в перегретой жидкости образуется цепочка ионов, энергия которых превра щается в тепло, и жидкость при этом еще больше перегревается. Этот дополнительный перегрев провоцирует выделение пузырь-- ков пара. Итак, след в пузырьковой камере — это пузырьки пара, образовавшиеся по пути следования заряженной частицы. По добно камере Вильсона, пузырьковые камеры работают в перио дическом режиме. В настоящее время сооружают пузырьковые камеры с рабочим объемом от нескольких десятков до несколь ких сот литров жидкости. В качестве жидкостей используют жидкий водород, жидкий ксенон, жидкий гелий, пропан и пентан. Основная область применения их — физика элементарных частиц и высоких энергий.
Г л а в а 3
хи м и я ИЗОТОПОВ, РАДИОХИМИЯ И РАДИАЦИОННАЯ ХИМИЯ
§ 1. ОСНОВЫ х и м и и и з о т о п о в
Химия изотопов занимается изучением физико-химических свойств и поведения изотопов химических элементов. Эта дис циплина имеет важное значение для понимания сущности про цессов, которые изучаются в биологии и сельском хозяйстве с применением изотопных методов.
Рассмотрим основные понятия химии изотопов и явления, которые она изучает. В химии изотопов атомы изотопов дан ного химического элемента называются изотопными. У водорода, например, могут быть изотопные атомы протия JН, дейтерия jH
и трития fH. Углерод может быть представлен изотопными
атомами |
, \2С , |
, £4С. |
Число разновидностей изотопных атомов, естественно, совпа дает с числом изотопов данного химического элемента. Изотоп ные атомы, входя в состав молекул, образуют разновидности молекул, различающиеся изотопным составом. Такие молекулы называются изотопными. Изотопные разновидности атомов и молекул по совокупности называют изотопными формами. Уже у двухатомных молекул число изотопных форм (изотопных мо лекул) больше числа изотопных форм атомов химического эле мента (изотопных атомов). Число изотопных форм быстро увеличивается с усложнением химического состава молекул
(табл. 3.1).
Изотопные молекулы могут различаться и расположением изотопов в химической структуре молекул. В связи с этим в сложных молекулах могут существовать изотопные изомеры молекул. Например, общее число изотопно-изомерных форм глицериновой кислоты, включающей изотопы водорода, угле рода и кислорода, достигает нескольких сот, даже если не учи тывать скрытую изотопную оптическую изомерию.
Изотопный обмен. В результате молекулярно-теплового дви жения, атомно-молекулярных взаимодействий и внутримолеку лярных движений в природе непрестанно происходят процессы обменного обновления атомно-молекулярного состава среды.
69