книги из ГПНТБ / Губин, В. А. Пространственно-временная обработка радиолокационных сигналов (конспект лекций)
.pdf60
при постоянной скорости движения ленты пропорциональна частоте
записываемого |
сигнала (см .р и с .2 .3 ,б ) При не очень больших от |
клонениях х |
от середины записи, соответствующей траверсу |
цели, она изменяется примерно пропорционально этому отклонению.
Вид записи на фотопленке в пределах данного элемента дальности
зависит от начальной фазы функции f ( t ) |
. |
Распределение ярко |
||||
сти вдоль |
оси х |
может соответствовать |
сигналу |
типа siп к х г |
||
(см .р и с.2 |
. 3 , в),си гн ал у типа |
cos к х г |
( с м .р и с .2 .3 ,г ) либо не |
|||
которой их комбинации, как |
показано на р и с;Л .5 . |
Отметки пер |
||||
вичного сигнала сильно растянуты по координате |
х (в соответ |
|||||
ствии с шириной диаграммы направленности) и при |
наличии множе |
|||||
ства целей перекрывают друг |
друга. |
|
|
|
Р и с .4 .5 . Огибающая видеосигнала когерентной РЛС и его запись на фотопленке
Таким образом, при фотозаписи электрический сигнал одиноч ной точечной цели преобразуется в пространственный сигнал, ко торый располагается вдоль пленки (координата х ) и на одном элементе дальности образует дифракционную решетку с переменным периодом. В дальнейшем мы будем рассматривать запись сигнала лишь в пределах этого элемента. Последующая обработка сигнала
(фильтрационного или корреляционного типа) осуществляется мно гоканальными спектроанализаторами или дифрактометрами. Много-
канальность этих устройств заключается в том, что каждый из указанных выше элементов дальности обрабатывается ими отдельно.
Принцип обработки поясним с помощью следующей упрощенной схемы рис.4 . 6 . Фотопленка с первичной записью сигнала одиноч-
61
v ной цели просвечивается параллельным пучком монохроматического с в е т а . Плоская световая волна, проходя через пленку, модулиру ется по интенсивности. При этом позади пленки можно найти та кую точку 0 , в которой вследствие явления дифракции световые
Р и с .4 .6 . Упрощенная схема оптической обработки сигналов
волны, приходящие как от положительных, так и от отрицательных
элементов записи, будут складываться в ф азе. В результате этого образуется оптическая модель процесса формирования радиолока ционного сигнала, т . е . расстояния (выраженные в длинах волн ),
которые проходят радиоволны между целью и перемещающейся РЛС,
световые сигналы одновременно всех элементов записи как бы про
ходят в обратном |
направлении и складываются в точке 0 . Эта точ |
ка соответствует |
положению цели. Другие точки плоскости 0 0, где |
световые волны суммируются с разными фазами, перекрывают непроз рачным экраном.
Полезный, сжатый в точку 0 сигнал проходит через щель и соз дает засвет на другой фотопленке, предназначенной для фиксиро вания готового радиолокационного изображения. Фокусировка сигна ла в окрестности щели нарушается при небольших смещениях первич ной записи. Поэтому отметка цели на изображении, возникающая в процессе синхронной протяжки пленок, оказывается сжатой в на правлении движения.
Аналогичным' образом формируется изображение множества целей,
располагающихся вдоль данного элемента дальности. Последователь но, одна за другой, эти цели дают сжатые отметки, по мере того как в области щели оказывается сфокусированным сигнал первичной записи соответствующего объекта.
62
Подобная система обработки представляет собой известную
в оптике линзу Френеля. Напомним принцип действия такой линзы. |
||
Предположим, |
что имеется точечный |
источник монохроматического |
света (р и с.4 |
. 7 , а ) . Окружающее его |
пространство можно разбить |
на зоны Френеля сферическими поверхностями, отстоящими друг |
от друга на |
расстоянии |
Л /2 |
. В |
пределах одной зоны фаза све |
|
товых волн |
меняется не |
более чем |
на ос ; геометрические суммы |
||
колебаний |
в |
соседних зонах |
также |
отличаются на ос . |
Рис. 4 .7 . Принцип формирования плоской волны (а ) с помощью линзы
|
|
Френеля (б ) |
Если эти сферические слои пересечь плоскостью, то мы полу |
||
чим зоны Френеля |
в виде концентрических колец. Здесь также ко |
|
лебания в соседних |
зонах противофазны, а изменение фазы волны |
|
в пределах каждой |
зоны |
не превышает гс . |
Теперь закроем |
все |
четные (или нечетные) зоны Френеля не |
прозрачными кольцевыми экранами. Тогда в плоскости экрана со стороны', противоположной источнику, будут действовать колеба ния, близкие к синфазным: фаза отдельных точек отличается не более чем на . Этот эквифазный колебательный фронт соз дает плоскую световую волну. Расходящиеся из точки 0 лучи на
правляются после экрана параллельным пучком; система экрани рующих колец выполняет функции . линзы-конденсора.
63
Это же устройство может действовать в обратном направле
нии, как собирательная линза: приходящие к линзе волны с пло ским фронтом собираются в фокусе 0 (рис.4 . 7 , б ) . Разумеется,
что линза не препятствует прохождению света и к другим точкам
плоскости 0 0 , однако здесь волны складываются с разными фазами.
Нетрудно заметить полную аналогию между распределением зон Френеля для радиоволн на прямолинейном пути движения РЛС и зон
Френеля на плоскости, образованных в результате дифракции све товых волн точечного источника. В этой плоскости можно найти прямую A ,A2 , представляющую собой модель линии пути РЛС. Рас пределение зон Френеля вдоль этой линии подобно записи сигна
лов |
с выхода фазового |
детектора (см .р и с.2 |
. 2 , в , г и ри с.4 . 4 ) . |
|||
Если |
несколько |
сместить |
плоскость I —I , |
то фокусировка в |
||
точке |
0 |
нарушается, |
так |
как |
в новом положении плоскости зоны |
Френеля располагаются иначе. Так, например, если,первоначально
зоны Френеля располагались по радиусу в соответствии |
с ри с.2.2^в, |
|||||
то при смещении плоскости на |
А /4 |
распределение их будет со |
||||
ответствовать |
ри с.2 . 2 , г ,ч т о |
эквивалентно повороту фазы опорно |
||||
го напряжения |
на 9 0 ° . |
|
|
|
|
|
Таким |
образом, устройства для обработки сигналов |
типа |
||||
s L n /< x 2 |
и c o s k x 2 (см .р и с.2 . 2 , в , г ) |
отличаются лишь |
небольшим |
|||
изменением фокусного |
расстояния. |
|
|
|||
Простейшую схему |
рис.4 .6 |
можно несколько усложнить, вклю |
чив в нее линзу. Дело в том, что расстояние между первичной фотопленкой и пленкой для записи сформированного изображения,
располагающегося за экраном, должно быть очень большим. Пока жем это на примере. Пусть расстояние между соседними засветами
на пленке, |
соответствующими |
первой |
и второй зонам |
Френеля, |
||
составляет |
0 ,5 |
мм, а |
длина |
световой |
волны монохроматического |
|
источника |
0 ,5 |
микрон. |
Тогда |
угол между лучами этих |
зон, скла |
дывающимися в фазе, будет 10"^ радиан, а фокусное расстояние составит 0 ,5 м.
Если на пути лучей поставить собирательную линзу, то фо кусное расстояние можно уменьшить до конструктивно удобных размеров. Обратим внимание еще на одно обстоятельство. Опти мальным фильтром для элемента дальности является элементарный участок щели, иными словами ь точечное отверстие-это оптималь ный фильтр для изображения точечной цели ( р и с . 4 . 8 , 6 ) . Можно также воспользоваться фильтром, расположенным вблизи первичной
64
пленки ( р и с .4 .8 ,э ) . Но здесь вид фильтра должен быть иным - |
||
он полностью |
соответствует первичной записи сигнала |
точечной |
цели и имеет |
вид элементарной линзы Френеля. Лишь в |
одном по |
ложении пленки в процессе |
|
ее протяжки, когда все светлые участ |
|
ки первичного |
изображения |
и фильтра совпадут, световой поток |
|
максимальной |
интенсивности |
будет пропущен на вторичную пленку |
|
и создаст на |
ней точечную |
|
отметку цели. Естественно, что из |
двух возможных' видов фильтров целесообразно применять более |
|||
простой, располагающийся |
в |
плоскости второй пленки. |
Р и с .4 .8 . Схемы оптической обработки сигнала с располо жением фильтра в области первичной ( а ) и вторичной (б ) пленки
Однако рассмотренное устройство, поясняющее принцип дей
ствия оптической системы |
обработки сигналов, практически не |
||
может быть использовано. |
В фокусе оптической линзы, т . е . в |
||
области, где |
формируется |
отметка цели, собирается также све |
|
товой поток, |
соответствующий постоянной |
составляющей сигнала |
|
(см .р и с.4 . 2 ) . Изображение точечной цели |
и за све т , обусловленный |
постоянной составляющей, перекрываются, так как фокусные рас стояния для этих световых потоков отличаются мало.
Полезный за с в е т , обусловленный дифракционными явлениями,
может быть значительно слабее общей освещенности фотоэмульсии в области щели и не оставит на ней заметного следа.
65
Преодолевают эту трудность путем разноса полезного и мешаю щего световых потоков в разные направления. С этой целью на первичную фотопленку записывают сигнал, сдвинутый по часто те,
т . е . сигнал
u ( t ) = U ( t) c o s jo ) 0i |
+ <J>(t)] |
|
|
на некоторой поднесущей частоте |
coQ |
. Частотный сдвиг |
должен |
быть таким, чтобы в пределах интервала |
накопления ( t 3~ |
на |
|
р и с .4 .9 ) частота сигнала не достигала |
нулевого значения. |
|
Т
|
i |
|
|
|
j L |
|
1 t— |
T |
|
i |
|
Р и с .4 .9 . Области |
сигнала, используемые при оптической обработке |
|
|
сигналов в РСА |
|
Вместе с тем |
частота сигнала записи выбирается по возмож |
|
ности небольшой. |
Каждая полуволна этого |
колебания, в том числе |
и самая короткая, должна воспроизводиться отдельным засветом на пленке и ей должен соответствовать по крайней мере один при нятый импульс. Как указывалось ранее, возможности повышения частоты посылок РЛС ограничены выбранным диапазоном дальности.
Поэтому при фиксированной частоте посылок |
{ F = c o n s t ) целе |
сообразно выбирать максимальное значение |
частоты сигнала j F n , |
минимальное - |
близкое к |
нулю, а среднее значение (поднесущую) - |
||||
порядка |
Fn |
. Из этих |
соотношений видно, что частотный сдвиг |
|||
в системе |
обработки сокращает |
используемую |
длительность |
сигна |
||
ла по крайней |
мере в два |
раза |
по сравнению |
с максимально |
воз |
66
можной. Разрешающая способность системы ухудшается вдвое по
сравнению |
с предельной A X mLn= d |
Получить такой сигнал можно двумя способами: |
|
I . |
Повернуть луч антенны относительно траверса так , чтобы |
выбранное |
значение поднесущей о)0 соответствовало направле |
нию максимума антенного луча.
3 . Подавать на фазовый детектор опорное напряжение с часто
той, сдвинутой относительно номинального значения промежуточ
ной частоты на поднесущую ( со ± )•
Р и с .4 .1 0 . Характер частотной модуляции |
сигналов РСА при различ |
ных расстояниях до |
цели |
Таким образом, на запись поступает сигнал с частотной мо дуляцией. При не очень большой длительности этого сигнала за
кон модуляции почти не отличается от линейного ( 2 . 5 ) . Скорость
изменения частоты определяется расстоянием между целью и лини
ей пути носителя (ри с.4 .1 0 ) РЛС.
При записи такого сигнала на элементе дальности образуется
дифракционная решетка с постепенно возрастающим периодом. На пленку с записью сигнала падает плоская волна монохроматиче
ского |
света |
(р и с.4 . I I ) . Пленка освещается в пределах кадрового |
окна |
I , |
которое обычно бывает меньше полной цротяженностй |
отметки цели, и поэтому определяет раскрыв синтезированной ан
тенны |
Поскольку дифракционная решетка на элементе |
||
дальности имеет |
переменный шаг х 0 , отклонение луча |
^ [ |
см. |
формулу ( 4 .2 ) 3 |
в начале и конце окна будет различным. В |
на |
|
чале записи, где штрихи дифракционной решетки следуют |
чаще, |
67
Р и с.4 . I I . Преломденпз света дифракционной решеткой с переменным шагом
угол отклонения луча будет больше, чем в конце кадрового окна.
В результате этого из трех пучков лучей, на которые дифракцион ная решетка разделяет освещающий световой поток, лишь один -
центральный - будет параллельным. Лучи, отклоняющиеся в направ
лении оси х |
.р асходятся . |
|
|
|
||
Пучок, идущий в противоположном направлении, соберется в |
||||||
некоторой точке С |
. |
Как и в случае видеозаписи, дифракционная |
||||
решетка здесь, играет |
роль линзы Френеля, фокусирующей пучок |
|||||
параллельных лучей |
в |
точке |
С |
Однако |
в пределы кадрового |
|
окна попадает |
липа* |
"край" |
этой линзы. |
Точка С освещается |
пропорционально плотности дифракционной решетки и представляет собой световую модель наблюдаемой цели.
Чтобы уменьшить фокусное расстояние системы, за кадровым окном размещается обычная собирательная линза объектов (рис.4 ,1 2 ).
Проходя через объектив, лучи меняют направление. Параллельные лучи сходятся в главном фокусе линзы; сходящийся пучок фокуси руется впереди фокальной плоскости линзы F-F {расходящийся пучок теперь также собирается в точку позади фокальной плоско сти D .
По мере протяжки пленки перед кадровым окном изображения целей также перемещаются в соответствующих плоскостях. Точки
68
Ви С расходятся в разные стороны. Для определенного по
ложения пленки (например, такого , при котором участок с за писью сигнала цели, принятого на траверсе, располагается в середине окна) сфокусированное пятно В или С попадает на вторичную пленку через щель. Эта щель играет роль фильтра,
Р и с .4 .1 2 . Схема формирования изображения точечной цели
настроенного на определенную скорость изменения допплеровской частоты , и препятствует засвету пленки другими, не сфокусирован ными в данной точке лучами. Таким образом, вторичная пленка засвечивается сфокусированным на ней световым пятном только тогда, когда пространственная частота записи сигнала в кадро вом окне совпадает с законом изменения частоты , соответствую щим выбранному положению цели.
§’4 . 3 . ФУНКЦИОНАЛЬНАЯ СХЕМА ОПТИЧЕСКОГО УСТРОЙСТВА ДЛЯ ФОРМИРОВАНИЯ РАДИОЛОКАЦИОННОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ
Примерная функциональная схема всей оптической системы формирования радиолокационного изображения представлена на рис.4 .1 3 .
В этой системе для освещения первичной фотопленки приме няется щелевой источник св е т а . Сами по себе источники монохро матического света такие, как , например, ртутная лампа со св е -
69
10тофильтром, создают световое пятно значительных размеровх)'•
Чтобы сформировать с его помощью плоский фронт волны, нужно пропустить свет через малое отверстие, а затем расходящийся пучок лучей превратить в параллельный конденсорной линзой.
При этом только очень малая доля светового потока источника используется полезно, что приводит к необходимости увеличивать экспозицию при фотографировании и замедляет весь процесс об работки.
В многоканальных системах обработки, где запись на пленке
состоит из множества независимых элементов дальности, можно применить щелевой источник, который позволяет во много раз уве личить интенсивность светового потока.
Каждый отдельный элемент |
щели, освещаемой источником, яв |
||
ляется точечным излучателем. |
Создаваемый им пучок |
расходящихся |
|
лучей трансформируется конденсорной линзой |
в |
параллельный |
х ' Лишь лазер является практически идеальным точечным источником.