книги из ГПНТБ / Губин, В. А. Пространственно-временная обработка радиолокационных сигналов (конспект лекций)
.pdf150
двух целей е параметром о*. , отличающимся на Дог , вызовет эффект на выходе смежных фильтров, воспринимаемый как резуль тат наличия двух целей.
Рис.7 .4 . Геометрические соотношения для оценки разрешающей способности при движении целей (а ) и РЛС (о )
Так, например, можно определить |
разрешающую способность |
||||||||||
системы по скорости |
движения цели |
v |
. Пусть |
оптимальный |
|
||||||
фильтр рассчитан на выделение сигнала цели, движущейся на |
|
||||||||||
участке наблюдения с |
постоянной |
скоростью |
V- |
. |
Изменение |
ско |
|||||
рости цели приведет к изменению формы сигнала |
в |
интервале |
|
||||||||
t 0 -г |
t 0 + Т (см .р и с.6 . 1 в ) . |
Если фазовый |
набег |
|
при этом |
будет |
|||||
'"равен |
разрешаемому |
Дер = |
Atp0 |
, |
то |
соответствующее |
изме |
||||
нение |
скорости Д ху |
определит разрешающую способность |
по |
ско |
151
рости . Сигналы двух целей могут быть выделены раздельно двумя
фильтрами, если их скорости |
различаются не |
менее чем |
на А у -. |
|||||
Для суждения о разрешающей способности когерентных радио |
||||||||
локационных систем по геометрическим параметрам траектории |
||||||||
возвратимся к рассмотрению |
скалярного |
поля функции |
. |
|||||
- Полагаем, что |
в |
точке |
цели А |
(р и с .7 .4 ,8 ) |
задано |
неко |
||
торое направление |
в |
виде |
единичного вектора |
I |
, фиксирован |
ного относительно множества неподвижных отражающих точек. Точ
ки целей |
и вектор |
I |
перемещаются |
в |
системе |
координат, |
свя |
|||||||||
занной с РЛС; в начале (А,) |
и в |
конце |
( А г ) участка |
накопления |
||||||||||||
сигнала вектор |
I |
занимает положения l t и |
|
1 г . |
Изменение |
|||||||||||
фазы отраженного сигнала |
цели |
А |
за |
время |
наблюдения проис |
|||||||||||
ходит |
монотонно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Требуется определить, на каком |
минимальном расстоянии |
от |
||||||||||||||
цели А |
в направлении |
I |
может быть расположена |
вторая |
от |
|||||||||||
ражающая точка |
В |
, |
сигнал |
которой выделяется |
радиолокацион |
|||||||||||
ной системой как сигнал новой цели. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Как было показано выше, |
сигналы целей |
А |
и |
В |
выделяются |
|||||||||||
раздельно, если за время наблюдения |
Т |
между |
законами |
изме |
||||||||||||
нения |
их фазы накапливался |
разрешаемый фазовый |
набег А ср0 . |
|||||||||||||
Поскольку |
поле функции |
Ц> |
потенциально, |
условием |
разрешения |
|||||||||||
будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А<Ро = О д г ~ <Ра , ) - ( V |
У * , ) ’ |
|
|
( 7 Л 5 ) |
||||||||||
где |
, срд |
q>6i |
, <fe2- |
значения |
фазы в |
точках |
А ,, |
Аг . |
||||||||
8 f , |
82 |
соответственно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Переписав |
выражение |
(7 .1 5 ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
AtPo = ( 4 V Ч ^ М Ф а, - 4>а,) * |
(7Лб) |
замечаем, что вследствие близости разрешаемых точек |
выражения |
в скобках могут быть представлены в виде |
скалярных произведе |
||||||
ний градиента |
функции |
cf в точках |
А, |
и А 2 |
и малых векто |
||
ров |
A l T j |
I AL |
12 |
, определяющих расстояние |
между наблю |
||
даемыми точками |
|
|
|
|
|
||
Acf 0 = ( 9 r a d < P ) l |
A l t ’* - ( g r a d tp )i |
A i t , . |
(7 .1 7 ) |
А
Умножим обе части формулы (7 .1 7 ) на величину
Д<р0 А1 '
Полученное выражение
152
^ = ^ D[( 9rad(f^ " (9™d vh
назовем относительным разрешением системы в направлении Т .
Аналогичное выражение может быть получено при использовании системы координат, связанной с целью (рис. 7 Л , б ) :
|
_Л^ |
|
|
|
r a d ц>)2 I - |
( g r a d |
|
|
(7 .1 9 ) |
|||
|
м |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Здесь ( g r a d |
<р) t |
и |
(g ra d c p )a- |
значения |
градиента функции |
<р |
||||||
в точке |
А |
для |
начального и конечного |
положений РЛС.выражен |
||||||||
ные в системе координат, связанной с целью. |
|
|
|
|||||||||
Множители |
I |
в формуле |
(7 .1 9 ) одинаковы, |
поэтому |
вслед |
|||||||
ствие |
дистрибутивности |
скалярного |
произведения |
выражение |
(7 .1 9 ) |
|||||||
можно переписать |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
i r |
= ^ |
|
[ ^ |
r a d ^ |
~ |
^ r a d c p ) ] ~ - |
,( 7 *20) |
|||
6 частном случае, представляющем наибольший практический |
||||||||||||
интерес, |
приемник |
и передатчик РЛС совмещены. |
При этом |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
g r a d tp = у - 2 г , |
|
|
(7 .2 1 ) |
||||
где |
F - |
единичный вектор в |
направлении РЛС - |
цель. Тогда |
||||||||
если Дсро = V3I , формула для относительного разрешения приоб |
||||||||||||
ретает |
вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л = ( г 2 ~ г, ) 1 ’ |
|
|
(7 .2 2 ) |
Аналогичные формулы могут быть получены для более сложных си стем .
§ 7 . 3 . СЛОЖЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНЫХ РАЗРЕШЕНИЙ
Одним из условий, принятых при выводе формул для относи тельного разрешения, является монотонность изменения фазы вдоль наблюдаемого участка траектории. Определим разрешающую
153
способность б более общем случае при произвольной форме на блюдаемого участка траектории.
РЛС
Р и с.7 .5 . |
Геометрические соотношения при наблюдении цели на |
|
|
двух участках траектории |
|
Предположим, что |
наблюдение за целью производится на двух |
|
участках |
траектории: |
1 -2 и 3 -4 (р и с.7 . 5 ) ; на каждом из них |
фаза изменяется монотонно. Требуется определить относительное разрешение системы.
Минимальное расстояние А I между точками А и В для
раздельного выделения их сигналов должно быть таким, чтобы
фазовый набег за время наблюдения этих |
целей составил Д (р0 . |
Условие разрешения может быть записано |
|
А % = (<Ра* ~ (Ра3) + ( Ч ~ |
" |
-C«Pev- <Fe3 ) - ( 4 » s 2-
После перестановки слагаемых
ДФо = О а2- ^ г) ~ («Ра,- Ч>в ,) +
+ ( . % - V a J - ( ^ а3 ~ ‘Р в з ) .
Заменяя выражения в скобках соответствующими скалярными про изведениями
154
AtP0 = ( q r a d y J x l 2 A l - ( $ r a d ^>)I l, A l +
+ ( g r a d ( f J ^ TAl^ - ( g r a d y ) m T3 A l
и переходя к относительному разрешению, получаем
|
( 7 .2 3 ) |
|
( 7 ^ 3 ) |
Два слагаемых в правой части выражения^;?.23) |
совпадают |
с формулой для относительного разрешения д у и |
на к. |
дом из отдельных участков траектории, поэтому из выражения
(7 .2 3 ) следует ____________________________
X |
X |
Л |
(7 .2 4 ) |
|
Al |
А IJ2 |
A l з^ |
||
|
Таким образом«нами доказана теорема.
Относительное разрешение при наблюдении цели на двух участ
ках траектории равняется сумме относительных разрешений, по лученных при наблюдении каждого из участков отдельно.
Пользуясь теоремой о сложении относительных разрешений,
можно определить разрешающую способность системы при любом за коне движения цели. Для этого всю наблюдаемую траекторию нужно разбить на участки , в пределах каждого из которых фаза изме няется монотонно. Вычислив относительные разрешения для этих участков и просуммировав их, можно определить относительное разрешение при накоплении сигнала на всей наблюдаемой траекто рии.
В заключение рассмотрим одно из следствий теоремы о сложе нии относительных разрешений.
Предельное значение относительного разрешения, которое мо жет быть получено при наблюдении цели на участке траектории с
монотонным изменением фазы, составляет единицу. Действительно,
пусть, например, РЛС |
перемещается |
по прямой из бесконечности |
|
в точку, ближайшую к |
цели. Тогда |
единичные векторы |
и |
155
в формуле (7 .2 2 ) перпендикулярны и их проекция на направление движения равна единице, т . е . -£-1 = / . В соответствии с .вы -
ражением (7 .2 4 ) предельное |
значение относительного |
разрешения |
|||
при наблюдении цели на двух |
участках траектории, на которых |
||||
фаза изменяется монотонно в противоположных направлениях, |
долж |
||||
но быть в два раза больше: |
— |
I |
= 2 . В указанном |
примере |
это |
|
Л I |
I |
Л 7 |
|
|
соответствует случаю, когда наблюдение за целью продолжается,
пока она вновь Не удалится в бесконечность.
§ 7 . 4 . ПОЛЯРНАЯ ДИАГРАММА ОТНОСИТЕЛЬНОГО РАЗРЕШЕНИЯ
Разрешающая способность фазовых РЛС существенно зависит от -
направления Т ; эта зависимость может быть наглядно проиллю
стрирована с помощью полярных диаграмм относительных разреше
ний. Построим диаграмму относительного разрешения в точке А
наблюдаемой |
поверхности при накоплении сигнала за время пере |
|||
мещения РЛС |
из точки |
I в точку 2 (р и с .7 . б , а ) . |
|
|
В соответствии |
с |
изложенным выше, отрезок траектории, на |
||
котором производится |
радиолокационное наблюдение, |
необходимо |
||
разбить на участки |
с |
монотонным изменением фазы. |
Таких участ |
ков в данном случае будет д в а :1 -0 и 0 - 2 , где 0 - точка траек
тории, ближайшая к цели А. Определим относительное разрешение для этих участков, выполнив графические построения, соответ
ствующие формуле ( 7 .2 2 ) .
Построим векторы 7*" и г0 . Поскольку эти векторы еди
ничные, для их построения удобно воспользоваться окружностью радиусом I с центром в точке А .Векторы г~ и г~0 пред
ставляют собой радиусы этой окружности, проведенные в направ
лении к точкам |
I и 0 . Далее находим геометрическую |
разность |
||||
векторов |
, |
7*J , соединив их концы. |
Искомое |
относительное |
||
разрешение |
представляет собой проекцию |
вектора |
~ w |
на прямую, |
||
направление которой задано углом |
ср |
относительно |
прямой ОА. |
|||
Если этот |
угол |
изменять, то длина |
проекции вектора |
Т10 на это |
направление будет меняться по закону косинуса; поэтому диаграм ма относительного разрешения для участка 1 -0 будет иметь вид восьмерки (р и с .7 . 6 , в ) .
Аналогичным образом может быть выполнено построение для участка траектории 2^-0. Диаграмма относительного разрешения для этого участка, также имеющая вид восьмерки,- повернута о т -
156
Рис.7 .6 . Диаграмма относительных разрешений для когерентной РЛС непрерывного излучения
носительно предыдущей (р и с .7 . 6 , в ) . В |
соответствии |
с формулой |
(7 .2 4 ) относительное разрешение для |
обоих участков |
может быть |
найдено путем арифметического сложения соответствующих ординат диаграмм, полученных для каждого участка.
157
Результирующая диаграмма относительных разрешений ( 7 . 6 , г)
представляет собой более сложную фигуру, чем диаграммы для от дельных участков. Если при накоплении сигнала на участке с мо нотонным изменением фазы существует направление, в котором це ли не разрешаются, то для двух участков с противоположными за
конами изменения фазы такие направления отсутствую т. Однако ха
рактерной особенностью фазовых радиолокационных систем являет ся относительно низкая разрешающая способность в направлении,
перпендикулярном траектории. Соотношение между поперечным и
продольным разрешением улучшается, когда угол oi , в пределах которого производится накопление сигнала, увеличивается.
От полярной диаграммы относительного разрешения легко пе
рейти к соответствующей зависимости для абсолютного разрешения
Д£ в функции от направления. В результате мы получим элемен
тарную площадку, разрешаемую радиолокационной станцией. При сделанных ранее предположениях разрешаемая площадка имеет вид прямоугольника. Более длинная его сторона вытянута вдоль коор динаты дальности AY , так как разрешающая способность по даль ности при когерентной обработке всегда ниже разрешающей способ ности вдоль перемещения АХ а лишь приближается к ней при уве личении угла обзора, охватываемого антенным лучом.
Однако в импульсных РЛС разрешающая способность определя ется другим фактором - длительностью импульса. Разрешаемая пло щадка в этом случае представляет собой геометрическое место
точек, принадлежащих одновременно двум областям: указанному вы ше разрешаемому прямоугольнику, обусловленному когерентным спо
собом обработки сигналов, и полосе шириной |
~ |
, определя |
||
емой длительностью |
импульса Z |
( рис . 7 . 6 , д ) . |
|
|
В заключение отметим, что изложенная выше приближенная тео |
||||
рия разрешения когерентных РЛС может также |
основываться на трак |
|||
то вк е, используемой |
в антенной |
технике. |
|
|
При отклонении |
профиля антенны, создающей в |
пространстве |
||
синфазный фронт электромагнитных колебаний, |
от |
расчетного на |
правленность антенны ухудшается. Если это отклонение накапли вается вдоль поверхности антенны постепенно, то его максималь
ная величина (или максимальное отклонение фазы |
Д |
) может |
|
служить критерием ослабления |
направленного действия |
антенны. |
|
Сказанное выше относится |
и к синтезированным |
антеннам. |
Когерентная обработка сигнала эквивалентна фокусировке синте зированной антенны на определенную цель. Для других целей фоку
158
сировка нарушается; антенна условно считается полностью рас фокусированной, когда максимальный фазовый набег вдоль ее рас-
крыва достигает некоторого порогового значения Д сро ,
Изложенный метод оценки разрешающей способности когерент
ных радиолокационных систем может быть применен к любым коге рентным РЛС, необязательно к РЛС землеобзора. Ниже описывают
ся две наземные системы, которые являются гипотетическими и
приводятся лишь для иллюстрации возможностей рассматриваемой приближенной теории оценки разрешающей способности.
Обе эти системы разнесенные, |
- т . е . состоят из двух |
пунктов, |
|||
образующих б азу ; первая из ни х- |
активная, содержащая |
приемную |
|||
и передающую часть |
и принимающая отраженные сигналы |
целей; |
|||
вторая - пассивная, |
с |
двумя приемными пунктами, принимающими |
|||
собственное |
излучение |
объектов. |
|
|
|
§ 7 . 5 . |
РАЗРЕШАЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ АКТИВНОЙ РАЗНЕСЕННОЙ |
||||
|
|
|
РЛС |
' |
|
Предположим, что |
передатчик |
немодулированных колебаний |
|||
I и приемник отраженных сигналов |
П размещены в разных пунктах |
земной поверхности. Цели перемещаются по "жестким" прямолиней ным параллельным друг другу траекториям с одинаковыми скоро стями ( рис . 7 . 7 , а ) . Геометрическое место точек пространства,
для которых фазы принимаемых сигналов постоянны, представляет
собой семейство эллипсоидов вращения с фокусами в точках |
I и |
|||
П. |
Если траектория цели известна, |
то мажет быть |
рассчитан |
за |
кон |
изменения фазы принимаемого |
сигнала (р и с.7 |
. б ,б ). |
|
|
Этот закон подобен ранее-рассмотренному (см .р и с.2 . 2 , в ,г ) |
и лишь несколько деформирован по сравнению с ним. Для заданного закона изменения сигнала нетрудно построить корреляционную или фильтрационную систему обработки. Эта система будет обладать определенным разрешением.
Для упрощения задачи полагаем, что цели движутся с посто янной скоростью по прямолинейным, параллельным друг другу тра екториям. В этом случае разрешение будет иметь место как для целей,движущихся по одной траектории, так и для разноудаленных траекторий.
Оценим величины относительных разрешений, воспользовавшись выражением ( 7 .2 0 ) . Напомним, что это выражение было получено
159
Р и с.7 .7 . Поле фаз |
активной разнесенной РЛС (а ) |
и закон измене |
ния видеосигнала |
после фазового детектора |
(б ) |
при самых общих предположениях, однако справедливо лишь для участка траектории, где фаза сигнала меняется монотонно. Фаза отраженного сигнала определяется суммой расстояний от цели до точек приема ( /?г ) и передачи ( /?г )
о |
|
|
2ST |
|
|
|
|
|
|
Ч = |
* 1 + — |
* л = Ъ + <9х- |
|
<7 ‘2 5 > |
|||||
Градиент в формуле (7 .2 0 ) |
выражается |
через |
единичные |
векторы |
|||||
в направлении |
на |
цель |
от |
точек |
излучения |
( |
г г ) и приема ( г ж) |
||
|
q r a d |
ср = |
~ |
( г г + |
г л |
) . |
|
(7*26) |
|
Сделав соответствующую подстановку, получаем |
|
||||||||
д i |
~ ~2 |
|
ri i ) ^ + 2 ( г ж г ~ Гт ) ‘ |
(7 .2 7 ) |
|||||
Индексы 1 ,2 |
соответствуют |
точкам |
начала |
и конца участка |
|||||
наблюдения с |
монотонным |
изменением фазы сигнала. |
|
||||||
Из сравнения |
формул |
( 7 . 2 7 ) и (7 .2 2 ) |
можно заключить, |
что относительное разрешение разнесенной системы равно полусум ме относительных разрешений для аналогичных совмещенных РЛС,
двукущихся по траекториям приемного и передающего носителей