книги из ГПНТБ / Губин, В. А. Пространственно-временная обработка радиолокационных сигналов (конспект лекций)
.pdf120
которые существуют только при сечении ниже уровня уг/) = е * ~
* 0,7В .
Первый экстремум позволяет определить протяженность сече
ния по |
оси |
X |
при |
отсутствии |
расстройки |
по |
дальности |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
А х т |
- |
1/5Т |
|
|
(6 .5 0 ) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
которая |
является |
наибольшей протяженностью |
сечения по |
оси |
X |
|||||||||
при |
у |
> |
0 , 7 8 |
и |
наименьшей при |
у > 0 , 7 8 . Наибольшая протя |
||||||||
женность сечения |
при |
у |
< |
0 , 78 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Л х ” |
= |
vStе у г |
|
|
( б *51) |
||
определяется двумя другими экстремумами. |
|
|
|
|
||||||||||
Так как обычно d A( \ > 1 , |
протяженность |
сечения по |
R |
всег |
||||||||||
да больше, |
чем по |
X |
. |
Поэтому диаграмма разрешения |
вытянута |
|||||||||
вдоль |
оси |
R . Сечения ее имеют |
вид овала |
при |
у > угр ~ |
О, 78 |
||||||||
и овала "с талией" при у < угр , причем наиболее узкая часть |
||||||||||||||
сечения |
соответствует |
R = 0 . |
|
|
|
|
|
|||||||
Двумерная диаграмма разрешения позволяет оценить влияние |
||||||||||||||
расстройки |
не |
только |
по дальности, но и по продольной состав |
ляющей скорости, возникающей вследствие собственного движения цели либо неточного знания скорости носителя РЛС.
Сравним влияние поперечного смещения цели R и продольной составляющей скорости цели х на фазу, амплитуду и длительность принимаемого сигнала, полагая, что положительные направления
хи V совпадают.
Закон изменения фазы принимаемого сигнала относительно мо мента пролета траверза цели имеет вид
23Е V V
(6 .5 2 )
= " A ( R 0+R)
при наличии поперечного смещения и
= - |
2 J r ( V - c c ) z i 2 |
|
|
■ XR0 |
(6 .5 3 ) |
||
|
|||
|
|
121
при наличии продольной составляющей скорости дели.
Приравнивая правые части двух последних формул, находим условие эквивалентности влияния поперечного смещения и продоль ной скорости на фазу сигнала
|
|
|
I V |
У |
(6 .5 4 ) |
|
*0 |
V v - i ) |
|||
|
|
||||
Условие |
эквивалентности |
влияния |
R и х на длительность |
||
принимаемого |
сигнала имеет |
вид |
|
|
|
|
|
_ |
V |
(6 .5 5 ) |
|
|
R 0 |
V - |
х |
||
|
|
Амплитуда принимаемого сигнала при наличии продольной скорости цели не изменяется, поэтому для нее справедливо условие экви валентности.
R" = 0 . |
(б.56) |
Полученные здесь условия эквивалентности позволяют исполь
зовать двумерную диаграмму разрешения для оценки влияния про дольной скорости цели на выходной сигнал согласованного фильтра
когерентной РЛС бокового обзора. Для этого в формуле |
(6 .3 6 ) |
||||||||
подставим |
вместо |
R |
его эквивалентные |
значения: |
R3 |
г фазовом |
|||
множителе, |
R3 в |
аргументе |
диаграммы направленности |
и |
/?"= О |
||||
в амплитудном множителе у ! + ~ - |
. Тогда получим |
|
|
|
|||||
|
|
¥ (X ,iO |
= ¥ ( Х , R3) r |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
A AR |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6 .5 7 ) |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а в ( t |
'■><£) |
|
|
|
|
|
= к |
|
|
|
23 i V % |
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
- 0 0 |
( |
|
|
|
. |
|
|
|
(6 . 58) |
гд е R3 и |
|
|
|
|
|
|
|||
Яэ определяются через |
х |
согласно (6 .5 4 ) |
|
и ( 6 . 5 5 ) . |
|||||
Обычно | x | « V |
, поэтому основной интерес представляют ма |
||||||||
лые значения продольной скорости цели. |
Кроме то го , |
на |
выходной |
||||||
сигнал согласованного |
фильтра определяющее влияние |
оказывает |
122
изменение фазы принимаемого сигнала. При указанных условиях можно пренебречь изменением длительности сигнала (/?э ~ 0 ) и
согласно (6 .5 4 ) положить
|
|
|
|
. |
(6 .5 9 ) |
|
|
|
* о |
V |
|
Тогда вместо |
формулы (6 .5 8 ) |
напишем приближенное выражение |
|||
|
|
|
I ав it-, i : j | ~ |
|
|
|
|
|
|
ЛЗПГ |
(6 .6 0 ) |
—ЛП |
|
|
. |
^ ~ * М 0 |
3 |
|
|
|
|||
справедливое |
при |
| x | « V . |
|
|
|
В частности, при прямоугольной диаграмме направленности |
|||||
можно пользоваться формулой |
( 6 . 3 9 ) , положив в |
ней |
|||
|
|
2 X R r ]£| |
|
2 X |
2V |
r dУд » |
' |
u А |
|
||
и V |
|
а при гауссовой диаграмме направленности справедливо видоизме
нение формулы (6 .4 6 )
/ |
|
,г |
|
|
ехр |
X ' |
|
(6 .6 1 ) |
|
|
-л |
|
||
|
|
ч т |
г . |
|
Аналогичный эффект вызывает |
расстройка фильтра по |
скорости, |
вызванная неточным знанием скорости носителя РЛС. При этом за вышение скорости носителя эквивалентно наличию отрицательной составляющей скорости цели и наоборот.
Влияние расстройки по продольной скорости в когерентных
РЛС бокового обзора с излучением немодулированной несущей или периодической последовательности импульсов проявляется по-раз
ному.
В системах н е п р е р ы в н о г о и з л у ч е н и я расстройка по скорости приводит к смещению максимума выходно
го сигнала |
по дальности на величину, определяемую формулой |
( 6 . 5 4 ) , без |
изменения интенсивности и формы сигнала. При этом |
положительная расстройка фильтра эквивалента возрастанию даль ности, отрицательная - ее уменьшению. Таким образом, расстрой ка по продольной скорости цели вызывает поперечное смещение отметки, в то время как расстройка по поперечной скорости при водит к продольному смещению.
Кажущаяся дальность цели при расстройке по скорости х согласно формуле (6 .5 4 ) равна
123 |
|
|
о ^ э = р т у , * /?0 (/+Z |
, |
(6.62) |
а кажущееся расстояние между двумя целями |
|
|
ЛК» ' , 7 Г ж ? * Л', ('+ 2 1 ) ’ |
|
<6-63> |
v v /
где ДД - действительное расстояние между ними.
При этом поперечный масштаб изображения изменяется в отно
шении |
|
|
А Яд |
* Л= |
(6 .6 4 ) |
ДД |
|
|
( J - f r |
в то время как форма сигнала и относительное взаимное располо жение целей по дальности сохраняются неизменными. Так как ско рость протяжки ленты в устройстве записи пропорциональна ско рости V , на которую настроен фильтр, а не действительной скорости полета V - х , продольный масштаб изображения изме няется в отношении
|
~ / + |
х_ |
(6 .6 5 ) |
|
1- £ |
V |
|||
v |
|
|||
' |
|
|
||
Отношение продольного масштаба к поперечному |
|
|||
frg |
_ |
х |
(6.66) |
|
В* |
~ |
V |
||
|
отличается от единицы, в результате чего при неточном знании скорости носителя не только изменяются абсолютные значения
расстояний между целями, но также искажается само изображение,
так как изменение продольного масштаба лишь частично компен
сирует более |
сильное изменение поперечного масштаба. При за |
||
нижении собственной скорости ( х > 0 ) |
изображение |
оказывается |
|
растянутым в |
поперечном направлении, |
при завышении |
(сс < 0 ) |
впродольном.
Ви м п у л ь с н ы х системах расстройка фильтра по про
дольной скорости не приводит к смещению изображения цели по дальности, а вызывает лишь уменьшение амплитуды и искажение формы сигнала (расширение отметки вдоль координаты X ) в соот ветствии с поведением функции W( X, /?э) . Следует, однако, от м етить, что уменьшение амплитуды и возрастание длительности сигнала практически ничтожны, так как в РЛС бокового обзора предполагается использование узких диаграмм направленности.
124
При неправильной оценке собственной скорости импульсных РЛС изменения масштаба характеризуются следующими величинами:
/ + — . (6 .6 7 )
'V
1v
Врезультате изображение местности также искажается. Толь
ко в противоположность системам непрерывного излучения заниже
ние скорости |
перемещения |
РЛС вызывает растягивание изображения |
в продольном |
направлении, |
а завышение - сжатие. |
В заключение заметим, |
что зависимость амплитуды выходного |
сигнала от расстройки по продольной скорости заключает в себе принципиальную возможность измерения модуля путевой скорости носителя РЛС. В свою очередь, зависимость допплеровского сдви га средней частоты принимаемого сигнала от угла поворота ан тенны относительно линии пути позволяет при наличии двух сим
метричных диаграмм направленности определить угол сн оса. Таким
образом, когерентные РЛС бокового обзора в принципе способны измерять вектор путевой скорости носителя РЛС и , следовательно производить самонастройку - установку диаграммы направленности перпендикулярно линии пути и протяжку ленты с записью сигнала пропорционально действительной скорости носителя РЛС.
В отличие от допплеровских измерителей путевой скорости ,
средвеквадратическая ошибка которых пропорциональна ширине всего спектра допплеровских частот, попадающих в широкий луч,
ошибка измерения путевой скорости когерентными РЛС бокового обзора определяется шириной спектра допплеровских часто т, по падающих в сжатую диаграмму направленности, т . е . значительно меньше. Однако сама система получается более сложной.
§ 6 .4 . НЕЗАВИСИМОСТЬ ЭНЕРГИИ ВЫХОДНОГО СИГНАЛА ОТ РАССТРОЙКИ ФИЛЬТРА ПО ДАЛЬНОСТИ
Для анализа селектирующих свойств согласованных фильтров когерентных РЛС бокового обзора при расстройке по дальности
(поперечной координате) рассмотрим спектральные характеристи ки входных и выходных сигналов непрерывного излучения, а также связанные с ними интегральные свойства двумерной функции раз решения.
Комплексная огибающая сигнала, принимаемого от цели, кото рая находится на удалении R Q+ R от линий пути, в самом об-
125
щем случае может быть представлена с точностью до неизвестной начальной фазы как
|
|
|
* « £ * ( ? ) |
г / |
V t |
|
|
X |
|
|
|
|
~ ( V * ) z ( v * ) 2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Х e x p j - j |
k Jt |
i/(/?0+/?)2+(v02'| |
f |
|
'(6.68) |
||
|
|
— |
|
||||||
|
|
|
' Ь |
|
|
|
|
|
|
гд е |
учтено |
влияние расстояния |
]/(/? 0+ R}2+ (V i)2' |
. |
изменяю |
||||
щегося за |
время |
облучения |
и приема как |
на фазу, |
так |
|
и амплиту |
||
ду |
сигнала. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом соотношения |
(6 .3 5 ) квадрат |
модуля огибающей при- |
||||||
мет |
вид |
|
|
/ |
v i |
\ |
|
|
|
|
|
12 |
- |
\ V (R o + R)z+(yi)£ ) |
|
|
|
||
|
( « М ‘ |
Г |
/ 1/-А |
\ 7 ~ \ Q . |
|
* |
(ОфЬУ) |
Благодаря глубокой частотной модуляции, возникающей при движе нии РЛС относительно цели вследствие допплеровского эффекта,
существует однозначное соответствие между мгновенной частотой принимаемого сигнала и временем его приема
2 |
. |
- , |
(6 .7 0 ) |
f ~ --------- - |
•М/ ( R 0+ R ) z+ ( V i f
которое приводит к .дифференциальному энергетическому равенству
\ A l f ) f d f |
(6 - 71) |
или
|А(7)|г ~ | a ( i ) \ \ o U \ f )
где
d i |
| |
b { R 0 + R) |
R0+RVt |
|
|
= 7f |
I |
2 V 5 |
7 + |
(6 .7 2 ) |
|
- якобиан преобразования |
при переходе |
от t к f |
согласно |
||
( 6 .7 0 ) . |
|
|
|
|
|
Дифференциальное равенство |
(6 .7 1 ) |
может быть |
получено стро |
гим путем, исходя из принципа стационарной фазы. Для этого рас смотрим огибающую сигнала a (t ) и ее спектр A(f) =
связанные преобразованием Фурье
126
i9etL'Pt |
F(p(f)+■ 2Jt |
Д |
|
|
a(t) = j A ( f ) e d |
d f = J |A ( f ) | |
d |
f . |
(6 .7 3 ) |
—O Q |
—GO |
|
|
|
Согласно принципу стационарной фазы интеграл |
от |
быстро ос |
циллирующей функции пренебрежимо мал, за исключением области,
где производная от |
фазы равна нулю. В выражении (6 .7 3 ) |
имеется |
стационарная точка |
f = fc , где |
|
|
о |
|
или |
|
|
|
2 J t £ = - q ' ( f c ) |
(6 .7 4 ) |
и фазовая функция может быть разложена в ряд Тейлора из трех членов относительно этой точки, откуда после несложных преоб разований получаем
|
| а ( * ) | |
~ |
2JT |
(6 .7 5 ) |
|
Из |
выражения (6 .7 А ) |
находим |
вторую производную |
|
|
|
|
|
|
|
(6 .7 6 ) |
подставляя которую в |
формулу |
( 6 . 7 5 ) , приходим к |
равенству |
||
( 6 |
. 7 1 ) . |
|
|
|
|
Переходя от огибающей сигнала к ее спектру согласно равен
ству (6 .7 1 ) и учитывая соотношения
Щ_________ |
= _ f ___ |
|
V {R 0+R)z+ {V i)r |
2 V/A |
|
вытекающие из формулы ( 6 . 7 0 ) , |
получим |
|
|А ( С Я)|г = | А « | 2 = |
6 * ( щ у ) / ' - ( W i x ) ' ' . ( 6 - ” > |
Таким образом, модуль спектра огибающей входного сигнала не зависит от дальности цели и определяется только диаграммой направленности антенны. Сам комплексный спектр огибающей со гласно формулам (6 .6 8 ) и (6.77)
127
f |
¥K{Ro+R) |
а Х т ) У ’ - ( т ) г “ W |
(6 .7 8 ) |
l |
содержит фазовый множитель,’ являющийся функцией расстояния.
Следовательно, все различие в спектрах сигналов, принимаемых
с разных дальностей, заключено только в их фазовых характери стиках.
Спектр выходного сигнала согласованного фильтра, настроен
ного |
на |
дальность |
R 0 > при поступлении на |
его вход |
сигнала с |
|||||||||
дальности |
R0+ R определяется |
|
выражением . |
|
|
|
|
|||||||
|
|
A e ( f i R) = |
Н ( f ) |
A ( f ; |
R) ■ - |
CA* ( f ) |
A (f; |
R), |
|
|
С6 - 79) |
|||
где |
|
|
|
H( f ) |
= |
CA* |
{ f ) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
'(6 .8 0 ) |
- функция |
передачи |
фильтра, |
определяемая |
из формулы (6 .7 8 ) |
||||||||||
при |
R = |
0 . Отсюда спектр огибающей выходного |
сигнала |
при рас |
||||||||||
стройке |
R |
по дальности |
и сама огибающая соответственно имеют |
|||||||||||
вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А Л |
|
|
А2 |
|
|
4-Ji R |
|
|
|
|
||
AB(f;R) |
С 2Мг & (zy/а ) \ / |
|
|
|
^ f |
у |
| |
’ |
( б *81) |
|||||
[zv/x) е х Р | А |
|
|||||||||||||
|
|
|
a 6 ( t ; R ) = § |
A(f"} R ) e t* ZJif |
|
d f - |
|
|
|
|
||||
|
zv/\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d f . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и _ |
|
(6 .8 2 ) |
|
Введем |
новые переменные: |
угловую координату |
2VAX |
|||||||||||
и продольное смещение X = V £ . |
_ |
после |
нормировки |
|||||||||||
Тогда |
получим |
|||||||||||||
двухмерную функцию разр-ешения |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
V(K, R)= 2t r |
|
exp■<f f |
( x u |
- |
|
|
du,{ 6 .8 3 ) |
|||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Es = ~ |
^\A{ f ) \Zd f = |
j * - |
|
|
|
d u |
|
|
( 6 .8 * ) |
128
- энергия принимаемого сигнала. Огибающая выходного сигнала
при расстройках R |
согласно формулам (6 .8 2 ) и (6 .8 3 ) |
|
а в |
( i ; R) = 2 C fs ¥ ( X = V i , R) |
(6 .8 5 ) |
с точностью до постоянного множителя, пропорционального энер гии принимаемого сигнала, повторяет двухмерную функцию неопре деленности»
Квадрат модуля спектра огибающей выходного сигнала в соот
ветствии с формулой (6 .7 9 ) |
|
\Ae ( f i R ) f = A e (f-,R)A*B ( f-,R) = |
|
= C2A * ( f ) A ( f ) A ( f ; R) |
R) = |
- |
c 2|A ( |
f ) |
| z |A f / ;1 |
/?)|C*\A(f)\2 = |
¥ |
|
( 6 |
не зависит от дальности, так как согласно ранее доказанному |
|||||||
|A(f$/?)|2 = |
| A ( f ) | 2 |
• |
Соответственно энергия |
|
выходного |
сигнала |
|
|
ьс |
|
|
2 оо |
|
|
|
E (R ) = [ \ \ A d (f-,R)\Zd f |
J | A ( f ) | V f |
= ; £ ( 0 ) |
(6 .8 7 ) |
||||
|
- ОО |
|
|
- а о |
|
|
|
также не зависит от дальности и равна энергии выходного сигнала полностью согласованного фильтра Е { 0 ) .
Заметим, что полученные зависимости не являются идеально точными и справедливы при достаточно большой величине произ
ведения |
длительности сигнала на ширину его спектра. Указанное |
||
условие |
в РЛС бокового о б з о р а > ^ > / J |
обычно |
удовлетворяется. |
При невыполнении этого условия дифференциальное |
энергетическое |
||
равенство |
|
|
\а (t )\ z d t ^ \ A ( f ) \ 2 d f
становится несправедливым и должно быть заменено более общим интегральным энергетическим равенством Персеваля
ООА©
J |ct (t)|2ctt = |
| |А (f )|2 d f . |
- о о |
- СО |
Погрешность, возникающая при переходе от интегрального равенства к дифференциальному, может быть оценена по точности метода стационарной фазы. Возникновение погрешности связано с тем, что не учитываются^ составляющие спектра, обусловленные медленным изменением амплитуды сигнала во времени. Скорость
129
этого изменения различна на разных дальностях, в то время как
девиация частоты постоянна по дальности. Оценка погрешности,
обусловленной различной степенью приближений на разных дально-.
ст я х , проще |
всего может быть |
получена |
на одном частном, но ха |
||||||
рактерном примере. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пусть используется диаграмма направленности колокольной |
|||||||||
формы. Тогда сигналы двух целей, находящихся |
на удалениях R0 |
||||||||
и R0+R соответственно, дают на выходе фильтра, настроенного |
|||||||||
на дальность |
R0 , отклики, |
полученные |
по точной формуле |
||||||
\ae U-, |
0 ) | 2 - |
5Т _ |
р |
/ |
d |
Л . |
> |
|
|
г |
е х р < |
^ |
|
|
|||||
|
|
|
|
dz (dt + b j ) + с/,(d2 + b 2) |
г] |
||||
|
______ 2 (d r + d z) z + ( b , - |
Ьг ) г |
J |
||||||
\ae (t; R) |2 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R 0 (Я 0 + Ю T/ ( d } + c/z) z -h ( b , ~ b z ) z |
' |
|||||||
где |
|
ZTlV2- |
|
t . |
231 V2 |
|
|
|
|
|
dl = |
|
|
|
|
|
|||
|
S X |
|
|
* R o |
’ |
|
|
|
|
|
d 2 |
25Г V"2 |
|
|
2JTV2 |
|
|
|
|
|
ez (R0+R)* ’ |
\ ( R 0+R) |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||||
енного по дальности фильтров |
определяется соответственно,как |
||||||||
|
|
|
|
з |
|
|
|
л 5 |
|
f ( 0 ) 4 j J a a ( M ) | V = ^ |
|
= |
8 V T v |
d |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
ОС |
|
|
|
|
JC |
|
|
|
|
E(K) = j J |ore |
j R)\Zdt = |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
2R0(R0 +R)l/2[dz(d?+ bz,)+d, (d24 b l)f
Как видим, оба выражения равны с точностью до близкого к
единице множителя |
+ |
У второго подкоренного слага |
||
емого, которое само очень мало по сравнению с |
первым. |
Посколь |
||
ку реальные диаграммы |
направленности в пределах основной своей |
|||
части близки к гауссовым, данный пример может |
служить |
для оцен |
||
ки точности используемого здесь |
приближенного |
метода |
вообще. |