- •Введение
- •Общие сведения
- •Свободные и вынужденные колебания в одиночном контуре
- •Вынужденные колебания в связанных контурах и электрических фильтрах
- •Основы теории длинных волн
- •Параметры длинных линий. Образование волн в линиях
- •Режим бегущих волн
- •Режим стоячих волн
- •Режим смешанных волн
- •Круговые диаграммы полных сопротивлений линии
- •Согласование сопротивлений
- •Электромагнитные волны
- •Распространение радиоволн
- •Основы теории излучения и приема радиоволн
- •Длинноволновые и средневолновые антенны
- •Коротковолновые антенны
- •Волноводы
- •Решения задач рассмотренных в предыдущих главах Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.13
- •Задача 2.14
- •Задача 2.15
- •Задача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 3.1
- •Задача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.19
- •Задача 4.20
- •Задача 4.21
- •Задача 4.22
- •Задача 4.23
- •Задача 4.24
- •Задача 4.25
- •Задача 4.26
- •Задача 4.27
- •Задача 4.28
- •Задача 4.29
- •Задача 4.30
- •Задача 7.3
- •Задача 7.4
- •Задача 8.2
- •Задача 8.3
- •Задача 9.1
- •Задача 9.2
- •Задача 9.3
- •Задача 9.4
- •Задача 10.1
- •Задача 10.2
- •Задача 10.3
- •Задача 10.4
- •Задача 10.5
- •Задача 10.6
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
Задача 4.30
1. Определяем размер изолятора:
2. Проводимость основной линии с волновым сопротивлением ом, отнесенная к волновой проводимости металлического изолятора равна
Эта нормированная проводимость отражена на круговой диаграмме (рис. 21) точкой А и соответствует нагрузке на диапазонный изолятор в сечении dе.
3. Определяем нормированную проводимость в сечении вг состороны линии в—д, г—е. Для этого совершаем поворот по часовой стрелке от А до Б вдоль линии постоянного на угол, соответствующий 0,2175λ. В точке Б
4. Определяем нормированную проводимость, вносимую короткозамкнутым шлейфом в сечение вг. Для этого совершаем поворот по часовой стрелки вдоль внешней окружности диаграммы на 0,2175λ(0,2500+0,2175=0,4675λ) от нижней точки (y=∞) до тщчки В.
В этой точке
Рис. 21
5. Суммарная нормированная проводимость в сечении вг (точка Г на диаграмме)
определяет нагрузку на линию а — в, б —г. В точке Г коэффициент бегущей волны . Линия, проходящая через центр диаграммы и точку Г пересекает шкалу d в положении 0.2925λ. (точка D).
6. Определяем нормированную проводимость в сечении аб со стороны диапазонного изолятора. Для этого совершаем поворот линии 1—D по часовой стрелке на 0,2175λ (0,2925+0,2175=0,510λ или 0,01λ).
В новом положении линия 1—E пересекает окружность в точке Ж, где
Задача 5.1
Из выражения мгновенного значения электрического поля находим мгновенное значение плотности тока смещения:
полный ток смещения
и его амплитуду
Для частот f=50 гц и f=50 Мгц соответственно получаем
=2,22
=2,22
Задача 5.2
В единице объема диэлектрика заключена энергия электрического поля:
Объем изоляции конденсатора:
Среднее значение электрического поля конденсатора:
Задача 5.3
Коэффициент фазы:
Амплитуда напряженности магнитного поля:
Мгновенное значение напряжения электрического поля:
Мгновенное значение напряжения магнитного поля:
Задача 5.4
Волновое сопротивление среды:
Действующее значение напряжения электрического поля:
Действующее значение напряжения магнитного поля:
Задача 6.1
При отношение:
При отношение =
При отношение =
Задача 6.2
B первой среде распространяются бегущая волна с амплитудой напряженности электрического поля и стоячая волна с амплитудой а во второй среде поскольку, она не ограничена в направлении распространения (т.е. по оси х), -бегущая волна с амплитудой
Задача 6.3
Разделим обе части равенства, выражающего комплексную диэлектрическую проницаемость:
на диэлектрическую проницаемость воздуха и выразим через длину волны
Тогда получим искомую зависимость:
Задача 6.4
Критической частотой ионизированного слоя fкр называется максимальная частота волны, которая способна отразиться от данного слоя. Для этой частоты угол падения показатель преломления отражающего слоя n2=0. Соответственно получим:
=0,
где
N в эл/ а fкр в кГц
откуда
В данном примере а критическая длина волны
Задача 7.1
Действующее значение напряженности электрического поля:
Амплитуда напряженности электрического поля:
Амплитуда напряженности магнитного поля:
Длинна волны тока в вибраторе:
Частота тока в вибраторе:
Задача 7.2
Поскольку в экваториальной плоскости ( =90°) излучение элементарного вибратора наиболее интенсивно, то при ( =90°) увеличении плотности потока мощности коэффициент направленного действия D=1.5. Для произвольного зенитного угла увеличение происходит в DF2 ( ), где F( ) управление нормированной диаграммы направленности по напряженности поля. В данном случае F( ) = sin поэтому искомое увеличение плотности потока мощности DF2 ( ) =1,5 для 1,5 для 1,5 для 1,5 для