- •Частина 2.Фізичні основи метрології напівпровідників Методи вимірювання питомого електричного опору напівпровідникових матеріалів і структур
- •1.Питомий електричний опір як фундаментальна характеристика напівпровідника
- •1.1Методи визначення типу електропровідності напівпровідників
- •Загальна характеристика зондових методів вимірювання питомого електричного опору
- •1.2.Двозондовий метод
- •1.3.Чотиризондовий метод
- •1.5Метод опору розтікання
- •1.6.Однозондовий метод
- •1.7. Метод Ван-дер-Пау
- •1, 2, 3, 4 – Ножевидні контакти; 5 – досліджуваний зразок; d – товщина зразка.
- •1.8.Властивості і параметри омічних контактів до напівпровідників
- •1.9.Чинники, що визначають точність вимірювань питомого електричного опору зондовими методами
- •1.10.Неруйнуючі методи контролю питомого електричного опору н-п
- •1.11.Апаратура для вимірювання питомого електричного опору напівпровідників
- •2.Методи вимірювання часу життя, нерівноважних носіїв заряду
- •2.1.Час життя нерівноважних носіїв заряду як найважливіший
- •2.2.Стаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду
- •2.3.Фотоелектричний метод визначення довжини дифузії
- •2.4.Метод вимірювання дифузійної довжини по іч-поглощенію на вільних носіях заряду
- •2.5.Метод фотогальваномагнітного ефекту
- •2.6.Метод модуляції стаціонарної фотопровідності.
- •2.8.Нестаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних
- •2.9.Метод модуляції провідності в точковому контакті.
- •2.11.Вимірювання часу життя в електронно-дірчастому переході
- •2.12.Апаратура для вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду.
- •3.Методи визначення концентрації домішок в напівпровідниках
- •3.1. Загальні відомості про концентрацію домішок і методи її визначення
- •3.2. Визначення концентрації домішок з вимірювань електропровідності
- •3.3. Визначення концентрації і рухливості носіїв заряду з вимірювань ефекту Холу
- •3.4. Основні джерела погрішності при вимірюваннях ефекту Холу
- •3.5. Методи визначення ступеню компенсації домішок в напівпровідниках
- •Метод Буша-Вінклера.
- •Метод Адіровіча
- •Метод Лонга
- •Метод Самойловіча-Баранського
- •3.6. Методи визначення концентрації електрично пасивних домішок в напівпровідниках
- •Оптичний метод визначення концентрації кисню і вуглецю в кремнії і германії.
- •Традиційні методи контролю газових домішок в твердих тілах.
- •Спеціальні електрофізичні методи визначення змісту кисню в напівпровідниках.
- •4 Основи метрології неоднорідних провідників
- •4.1. Вимірювання питомого опору неоднорідних провідників
- •4.2.Вимірювання ефекту Холу в неоднорідних напівпровідниках.
- •4.3.Об'ємно-градієнтні ефекти в напівпровідниках
- •4.4.Критерії однорідності напівпровідникових матеріалів
- •5. Особливості метрології напівпровідникових плівок і структур
- •5.1. Загальна характеристика метрологічних проблем технології напівпровідникових плівок і структур
- •5.2. Вимірювання питомого електричного опору плівок зондовими методами
- •Чотиризондовий метод
- •Тризондовий метод
- •Пятизондовий метод
- •5.3. Вимірювання товщини епітаксіальних плівок
- •Метод фарбування шліфа (сколу)
- •Інтерференційний метод
- •5.4. Методи дослідження дефектів структури епітаксіальних плівок
- •Література
3.5. Методи визначення ступеню компенсації домішок в напівпровідниках
Найважливішою задачею практичної метрології напівпровідників є роздільне визначення концентрації донорів (Nд) і акцепторів (Na). Якщо в напівпровіднику донори і акцептори містяться в приблизно рівній концентрації, то електрони, що віддаються донорами, захоплюються безпосередньо акцепторами, і, таким чином, в провідності беруть участь переважно власні носії заряду. Такий напівпровідник називають компенсованим і як міра ступеня компенсації вводять коефіцієнт .
Компенсовані напівпровідники в першому наближенні виглядають як власні, тобто чисті. Ця компенсація негативно позначається на параметрах приладів і мікросхем в основному із двох причин:
Оскільки в компенсованих напівпровідниках велика сумарна концентрація іонізованих домішок Ni= Nd+N , значення рухливості і часу життя носіїв заряду в них менше, ніж в чистих зразках.
В технологічному циклі виготовлення приладів і мікросхем «рівновага» між Nd і N зсовується в ту або іншу сторону через процеси дефектоутворення, комплексоутворення , випаровування, дифузії і інше., що приводить до погіршення і нестабільності їх показників якості.
При NdN (NdN ) ступінь компенсації До0. Якщо Nd=N , то К=1 (повна компенсація). Проте, величина ступеня компенсації не повністю характеризує матеріал, оскільки вона не залежить від абсолютних значень Nd і N , тобто, кінець кінцем, від сумарної концентрації. Тому доцільно ввести так званий чинник компенсації
= (3.14)
Існує безліч методів визначення ступеня компенсації або роздільного змісту донорів і акцепторів в напівпровідниках.
Проте досвідчені фахівці «відчувають» компенсований матеріал навіть по деяких «зовнішніх ознаках». Зокрема, сигналом про можливу компенсацію може бути переважання р-типа провідності, оскільки при NdN Н завжди повинна бути більше р через . У ряді випадків настороженість викликають завишені проти розрахункових або табличних значення ПЕО, що в компенсованих напівпровідниках пов'язано з додатковим розсіянням через підвищений сумарний вміст домішок Nd+N і з відповідним заниженням рухливості носіїв заряду.
Основна ідея роздільного визначення Nd і N полягає в одночасному вимірюванні ПЕО і холівської рухливості, що дозволяє визначити їх значення з системи двох рівнянь з двома невідомими:
(3.15)
Розглянемо деякі методи роздільного визначення Nd і N .
Метод Буша-Вінклера.
Це класичний метод, який полягає в дослідженні температурного ходу залежності або Rн (або і того і іншого) і у визначенні концентрації і сорту (тобто хімічної природи) домішки.
Компенсація визначається якісно по нахилу температурної залежності.
Хай NdN ; nd – концентрація неіонізованих донорів; Ndnd - концентрація іонізованих донорів. Прості обчислення, отримані з використанням умови електронейтральності n+ N= Ndnd, дають два варіанти:
Некомпенсований напівпровідник, N n:
(3.15)
Компенсований напівпровідник, N n:
(3.16)
де Nс – густина вільних станів в зоні провідності, - енергія активації донорів.
Таким чином, для некомпенсованого напівпровідника нахил кривої ln n=f(1/T) рівний, а для компенсованого він рівний /