- •Частина 2.Фізичні основи метрології напівпровідників Методи вимірювання питомого електричного опору напівпровідникових матеріалів і структур
- •1.Питомий електричний опір як фундаментальна характеристика напівпровідника
- •1.1Методи визначення типу електропровідності напівпровідників
- •Загальна характеристика зондових методів вимірювання питомого електричного опору
- •1.2.Двозондовий метод
- •1.3.Чотиризондовий метод
- •1.5Метод опору розтікання
- •1.6.Однозондовий метод
- •1.7. Метод Ван-дер-Пау
- •1, 2, 3, 4 – Ножевидні контакти; 5 – досліджуваний зразок; d – товщина зразка.
- •1.8.Властивості і параметри омічних контактів до напівпровідників
- •1.9.Чинники, що визначають точність вимірювань питомого електричного опору зондовими методами
- •1.10.Неруйнуючі методи контролю питомого електричного опору н-п
- •1.11.Апаратура для вимірювання питомого електричного опору напівпровідників
- •2.Методи вимірювання часу життя, нерівноважних носіїв заряду
- •2.1.Час життя нерівноважних носіїв заряду як найважливіший
- •2.2.Стаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду
- •2.3.Фотоелектричний метод визначення довжини дифузії
- •2.4.Метод вимірювання дифузійної довжини по іч-поглощенію на вільних носіях заряду
- •2.5.Метод фотогальваномагнітного ефекту
- •2.6.Метод модуляції стаціонарної фотопровідності.
- •2.8.Нестаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних
- •2.9.Метод модуляції провідності в точковому контакті.
- •2.11.Вимірювання часу життя в електронно-дірчастому переході
- •2.12.Апаратура для вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду.
- •3.Методи визначення концентрації домішок в напівпровідниках
- •3.1. Загальні відомості про концентрацію домішок і методи її визначення
- •3.2. Визначення концентрації домішок з вимірювань електропровідності
- •3.3. Визначення концентрації і рухливості носіїв заряду з вимірювань ефекту Холу
- •3.4. Основні джерела погрішності при вимірюваннях ефекту Холу
- •3.5. Методи визначення ступеню компенсації домішок в напівпровідниках
- •Метод Буша-Вінклера.
- •Метод Адіровіча
- •Метод Лонга
- •Метод Самойловіча-Баранського
- •3.6. Методи визначення концентрації електрично пасивних домішок в напівпровідниках
- •Оптичний метод визначення концентрації кисню і вуглецю в кремнії і германії.
- •Традиційні методи контролю газових домішок в твердих тілах.
- •Спеціальні електрофізичні методи визначення змісту кисню в напівпровідниках.
- •4 Основи метрології неоднорідних провідників
- •4.1. Вимірювання питомого опору неоднорідних провідників
- •4.2.Вимірювання ефекту Холу в неоднорідних напівпровідниках.
- •4.3.Об'ємно-градієнтні ефекти в напівпровідниках
- •4.4.Критерії однорідності напівпровідникових матеріалів
- •5. Особливості метрології напівпровідникових плівок і структур
- •5.1. Загальна характеристика метрологічних проблем технології напівпровідникових плівок і структур
- •5.2. Вимірювання питомого електричного опору плівок зондовими методами
- •Чотиризондовий метод
- •Тризондовий метод
- •Пятизондовий метод
- •5.3. Вимірювання товщини епітаксіальних плівок
- •Метод фарбування шліфа (сколу)
- •Інтерференційний метод
- •5.4. Методи дослідження дефектів структури епітаксіальних плівок
- •Література
2.6.Метод модуляції стаціонарної фотопровідності.
Для вимірювання малих часів життя (до 10–3 мкс) може бути використаний метод, заснований на тому, що через напівпровідниковий зразок пропускається струм (в режимі генератора струму), і його освітлюють модульованим світлом, що створює генерацію електронно-дірчастих пар в концентрації
(2.7)
де G – швидкість генерації.
Суть методу полягає в тому, що величину визначають по зміні опору зразка при освітленні, а G знаходять або по струму короткого замикання еталонного фотодіода, виготовленого з матеріалу з великим , або шляхом вимірювання зразка з відомим .
Звичайно використовують світловий потік, модульований з певною частотою ( 75 125 Гц) за допомогою диска з прорізом. Вимірювальний сигнал посилюється резонансним підсилювачем і відділяється таким чином від перешкод. Для розрахунку величини використовується формула
(2.8)
де - довжина зразка; r – опір, включений послідовно із зразком; Ro – темновий опір зразка; u – напруга, прикладена до зразка; - зміна опору зразка при його освітленні.
До недоліків методу слід віднести трудність визначення G, з якою пов'язана його основна погрішність, і вплив рівнів прилипання.
Метод вимірювання часу життя по зміні добротності контура.
Ідея методу полягає в тому, що при внесенні зразка у високочастотний контур виміряють його добротність без світла (QТ) і при освітленні фотоактивним світлом (Qф). При цьому виявляється, що
(2.9)
де до – якийсь коефіцієнт пропорційності, значення якого встановлюється шляхом вимірювання зразків з наперед відомим . Метод дуже простий і продуктивний, хоча і недостатньо точний, що пов'язано з помилками у визначенні до. Тому він частіше всього використовується для попередньої розбраковуваної в напівавтоматичному режимі напівпровідникових кристалів і пластин в умовах масового виробництва.
2.8.Нестаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних
носіїв заряду
Нестаціонарні методи вимірювання часу життя характеризуються короткочасним (імпульсним) процесом введення надмірних носіїв заряду в зразок. Вимірювання часу життя грунтується або на дослідженні загасання надмірної концентрації носіїв заряду з часом, або на визначенні кута фазового зсуву між первинним сигналом генерації і вторинним у відповідь сигналом (наприклад, сигналом фотопровідності).
Розглянемо основні нестаціонарні методи вимірювання часу життя, найбільш широко вживані в промисловості переважно для контролю кремнієвих монокристалічних злитків і пластин.
Метод загасання фотопровідності.
Це основний метод вимірювання, який найбільш поширений як в СНГ, так і за кордоном. Принципова схема реалізації методу дуже проста: через зразок у формі прямокутного паралелепіпеда (пластини) пропускається струм в режимі генератора струму, потім в певний момент часу зразок освітлюється коротким П–образним імпульсом світла від газорозрядної лампи–фотоспалаху, іскри розрядного конденсатора або лазера. Інжектовані носії заряду рекомбінують на поверхні і в об'ємі напівпровідника, а стимулююча ними фотопровідність з часом затухає від її початкового максимального значення до нуля. Спад фотоЕРС відбувається по експоненціальному закону:
(t)= (2.10)
де - темнова провідність; - фотопровідність; А – деяка константа.
Таким чином, можна визначати як , так і S (згідно формулі 1.37).
Існує безліч модифікацій цього методу, відмінних способом збудження фотопровідності і реєстрації сигналу вимірювальної інформації.
При вимірюваннях методом загасання фотопровідності слід дотримувати деякі умови:
відстань плями світлового імпульсу до контактів і країв зразка повинна перевищувати декілька дифузійних довжин;
у вимірюваннях використовується експоненціальна ділянка кривої загасання, віддалена від її початку принаймні на 2 ;
величина напруженості електричного поля не повинна перевищувати 5 В/см;
для виключення впливу рівнів прилипання необхідне постійне підсвічування зразка в процесі вимірювань.
Метод загасання фотопровідності охоплює діапазон вимірювань від десятих часток мкс до десятків мілісекунд і S до 103 104 см/с. Застосовується цей метод переважно для пластин кремнію і германію. Точність методу для злитків не дуже висока ( 20%). В кращих зарубіжних варіантах установок з використанням вбудованих ЕОМ при вимірюванні пластин досягається точність до 0,1 %.