- •Частина 2.Фізичні основи метрології напівпровідників Методи вимірювання питомого електричного опору напівпровідникових матеріалів і структур
- •1.Питомий електричний опір як фундаментальна характеристика напівпровідника
- •1.1Методи визначення типу електропровідності напівпровідників
- •Загальна характеристика зондових методів вимірювання питомого електричного опору
- •1.2.Двозондовий метод
- •1.3.Чотиризондовий метод
- •1.5Метод опору розтікання
- •1.6.Однозондовий метод
- •1.7. Метод Ван-дер-Пау
- •1, 2, 3, 4 – Ножевидні контакти; 5 – досліджуваний зразок; d – товщина зразка.
- •1.8.Властивості і параметри омічних контактів до напівпровідників
- •1.9.Чинники, що визначають точність вимірювань питомого електричного опору зондовими методами
- •1.10.Неруйнуючі методи контролю питомого електричного опору н-п
- •1.11.Апаратура для вимірювання питомого електричного опору напівпровідників
- •2.Методи вимірювання часу життя, нерівноважних носіїв заряду
- •2.1.Час життя нерівноважних носіїв заряду як найважливіший
- •2.2.Стаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду
- •2.3.Фотоелектричний метод визначення довжини дифузії
- •2.4.Метод вимірювання дифузійної довжини по іч-поглощенію на вільних носіях заряду
- •2.5.Метод фотогальваномагнітного ефекту
- •2.6.Метод модуляції стаціонарної фотопровідності.
- •2.8.Нестаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних
- •2.9.Метод модуляції провідності в точковому контакті.
- •2.11.Вимірювання часу життя в електронно-дірчастому переході
- •2.12.Апаратура для вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду.
- •3.Методи визначення концентрації домішок в напівпровідниках
- •3.1. Загальні відомості про концентрацію домішок і методи її визначення
- •3.2. Визначення концентрації домішок з вимірювань електропровідності
- •3.3. Визначення концентрації і рухливості носіїв заряду з вимірювань ефекту Холу
- •3.4. Основні джерела погрішності при вимірюваннях ефекту Холу
- •3.5. Методи визначення ступеню компенсації домішок в напівпровідниках
- •Метод Буша-Вінклера.
- •Метод Адіровіча
- •Метод Лонга
- •Метод Самойловіча-Баранського
- •3.6. Методи визначення концентрації електрично пасивних домішок в напівпровідниках
- •Оптичний метод визначення концентрації кисню і вуглецю в кремнії і германії.
- •Традиційні методи контролю газових домішок в твердих тілах.
- •Спеціальні електрофізичні методи визначення змісту кисню в напівпровідниках.
- •4 Основи метрології неоднорідних провідників
- •4.1. Вимірювання питомого опору неоднорідних провідників
- •4.2.Вимірювання ефекту Холу в неоднорідних напівпровідниках.
- •4.3.Об'ємно-градієнтні ефекти в напівпровідниках
- •4.4.Критерії однорідності напівпровідникових матеріалів
- •5. Особливості метрології напівпровідникових плівок і структур
- •5.1. Загальна характеристика метрологічних проблем технології напівпровідникових плівок і структур
- •5.2. Вимірювання питомого електричного опору плівок зондовими методами
- •Чотиризондовий метод
- •Тризондовий метод
- •Пятизондовий метод
- •5.3. Вимірювання товщини епітаксіальних плівок
- •Метод фарбування шліфа (сколу)
- •Інтерференційний метод
- •5.4. Методи дослідження дефектів структури епітаксіальних плівок
- •Література
3.Методи визначення концентрації домішок в напівпровідниках
3.1. Загальні відомості про концентрацію домішок і методи її визначення
Властивості напівпровідників однозначно визначаються електричною активністю і концентрацією що містяться в них домішок.
Звичайно вводять в розгляд декілька концентраційних параметрів:
розподільча концентрація (Nd, N );
сумарна концентрація (Nd+N );
різницева концентрація (Nd-N );
де Nd і N - об'ємні концентрації донорних і акцепторних домішок, мають розмірність [см-3].
Представляється доцільним розділити методи визначення концентрації на три основні групи:
Традиційні физико-хімічні методи аналізу: хімічні, спектрографії, масс-спектрометричні, рентгено-спектральні, радіоактивації, електронно-мікроскопічні і інші. Ці методи обмежено застосовні, оскільки високий ступінь чистоти напівпровідників робить їх недостатньо чутливими. Іноді присутність і форма існування домішки в кристалі оцінюється за допомогою цих методів при аналізі проб, що спеціально збагатили, і супутніх процесів отримання напівпровідників, шлаків, нальотів і включень.
Еоектрофізичні методи: вимірювання провідності, часу життя, рухливості, ефекту Холу, різних гальваномагнітних, фотоелектричних і оптичних явищ і інш.
Спеціальні методи вимірювання концентрації електрично пасивних домішок типу кисню і вуглецю, серед яких найбільше застосування знайшли методи ІЧ-спектроскопії.
В практичній метрології напівпровідників домінуюче положення займають методи другої і третьої груп, яким і буде надана основна увага в подальшому.
3.2. Визначення концентрації домішок з вимірювань електропровідності
Цей метод є найпоширенішим в метрології напівпровідників, оскільки він застосовується при розрахунках легування, а іноді і при розбраковуваній марочних монокристалів. Крім того, він найбільш простий в реалізації і експресний, оскільки по суті зводиться до вимірювань ПЕО.
Стосовно германію і кремнію цей метод використовують при кімнатних температурах (Т=300 До), грунтуючись на наступних допущеннях:
Присутні тільки прості донори і акцептори, що володіють дрібними енергетичними рівнями, повністю однократно іонізовані при Т=300 До.
Ступінь компенсації матеріалу незначний, тобто Nd>>N . В цій ситуації концентрація електронів в зоні провідності n=Nd-N , тобто метод дозволяє визначити різницеву концентрацію:
n=Nd-N= (3.1)
Табличні значення і добре відомі.
3.3. Визначення концентрації і рухливості носіїв заряду з вимірювань ефекту Холу
ЕРС Холу визначається як поперечна різниця потенціалів UH, що виникає в напівпровіднику, через який тече струм I і який поміщений в поперечне магнітне поле напруженістю H таким чином, що вектори зовнішнього електричного поля, магнітної індукції і електричного поля Холу взаємно перпендикулярні (Рис. 3.1).
1 – зразок; N, S – полюси магніта; I – струм через зразок; U+, U- - потенційні зонди вимірювання ПЕО; Uн+, Uн- - потенційні зонди вимірювання ефекту Холу;
d, b, - геометричні розміри зразка.
Рис. 3.1. Схема вимірювання ефекту Холу
Класична теорія ефекту Холу для зразка у формі прямокутного паралелепіпеда завтовшки d у напрямі магнітного поля дає відомий вираз
(3.2)
За наявності в зразку носіїв обох знаків величина Rн, іменована постійній Холу, має вигляд:
,.де . (3.3)
Величина r називається хол-чинником. В невиродженому напівпровіднику n-типа провідності Rн = -r/en. Оскільки провідність в цьому випадку, то
(3.4)
Величину називають холівською рухливістю. Таким чином, хол-чинник є відношенням холівської рухливості до рухливості провідності (істинної, дрейфової)
. (3.5)
Хол-чинник визначається типом хімічного зв'язку в напівпровіднику і залежить від характеру розсіяння носіїв заряду. Величина хол-чинника r рівна: 3/8 – для граткового розсіяння, 315/512 - для іонного розсіяння, 041 - для полярного розсіяння.
В металах і вироджених (сильно легованих) напівпровідниках значення r близько до одиниці.
В помірно сильних (не досягаючих межі квантування) магнітних полях хол-чинник також може бути прийнятий рівним одиниці.
Остання обставина дозволяє нам в подальших міркуваннях вважати, що r=1. Проте, слід мати на увазі, що при особливо точних вимірюваннях значення величини хол-чинника може бути узято із спеціальних таблиць.
Концентрації носіїв заряду n і p можуть бути визначений експериментально з сумісних вимірювань і , є системою з двох рівнянь щодо двох шуканих невідомих.
Крім того, в процесі цих вимірювань може бути визначений холівська рухливість носіїв заряду RН (у фізичній літературі її так і називають: «эр-сигма»).
Існує декілька варіантів методів вимірювання Uн:
в постійних електричному і магнітному полях (I=const і H=const);
в змінних електричному і магнітному полях (I і H - змінні);
в комбінованих електричному і магнітному полях (I - змінне і H=const).