- •Основные цели и задачи мат физики. Предмет и методы ее исследования.
- •2. Постановка краевой задачи поперечных колебаний тонкой струны.
- •Постановка краевой задачи продольных колебаний стержня.
- •4. Постановка краевой задачи стационарного обтекания тела идеальной жидкостью.
- •5. Постановка краевой задачи переноса тепла в неподвижной среде.
- •6. Классификация краевых задач мат физики. Общая постановка краевых задач мат физики. Понятие корректно и некорректно поставленной задачи.
- •7. Классификация диф ур-й 2 порядка с 2 независимыми переменными.
- •8. Приведение к каноническому виду уравнений гиперболического типа.
- •9. Приведение к каноническому виду уравнений параболического типа.
- •10. Приведение к каноническому виду уравнений эллиптического типа.
- •11. Уравнение Трикоми. Канонический вид ур-я Трикоми.
- •12. Классификация уравнений 2 порядка с числом независимых переменных больше 2.
- •13. Постановка задачи ш-л. Основные свойства собственных значений и собственных функций.
- •14. Основная идея и расчетная схема метода разделения переменных.
- •15. Задача ш-л для отрезка.
- •16. Задача ш-л для отрезка с периодическими граничными условиями.
- •17. Задача Штурма-Лиувиля для прямоугольника и прямоугольного параллелепипеда.
- •18. Задача ш-л для круга.
- •19. Задача ш-л для кругового сектора.
- •20. Задача ш-л для кругового кольца.
- •21. Задача ш-л для цилиндра.
- •22. Задача ш-л для шара.
- •23. Задача ш-л для шарового слоя.
11. Уравнение Трикоми. Канонический вид ур-я Трикоми.
В качестве примера уравнения смешанного типа рассмотрим уравнение Трикоми:
Приведем это уравнение к каноническому виду, а также найдем для него области эллиптичности, гиперболичности и параболичности. Выпишем коэффициенты уравнения:
Тогда . Следовательно, при уравнение (1) является уравнением эллиптического типа, а при – уравнением гиперболического типа. Область параболичности представляет собой пустое множество.
Характеристическое уравнение для (1) имеет вид
Тогда
Пусть (гиперболическое). Тогда
Т.о. , характеристиками уравнения Трикоми являются кривые
Выберем в качестве новых переменных:
Дифференцируя:
и подставляя результат в, находим:
Подставляя полученные выражения в (1), запишем:
Приводя подобные слагаемые, имеем:
Выразим y через ξ и η.
Тогда имеем:
или, после упрощения,
Уравнение (3) является канонической формой уравнения Трикоми в области гиперболичности.
Пусть (эллиптическое). Тогда из характеристического уравнения следует:
Характеристиками уравнения Трикоми в этом случае являются кривые
Выберем в качестве новых переменных
Тогда
Выражения для и принимают вид:
Подставляя полученные соотношения в (1), имеем:
Произведем необходимые упрощения
и перейдем к новым переменным:
Уравнение (5) есть канонический вид уравнения Трикоми в области эллиптичности.
Уравнение Трикоми представляет интерес для газовой динамики, причем, в области гиперболичности оно соответствует сверхзвуковому движению, а в области эллиптичности – дозвуковому движению.
12. Классификация уравнений 2 порядка с числом независимых переменных больше 2.
Обобщим полученные результаты на линейное Д.У. 2-го порядка со многими независимыми переменными:
Здесь – функции . Введем новые переменные:
Тогда
Подставляя полученные выражения (3) в (1), имеем:
Здесь
Рассмотрим квадратичную форму
коэффициенты которой равны коэффициентам исходного уравнения в некоторой точке . Произведем над переменными y линейное преобразование
в результате которого получим новое выражение для квадратичной формы:
Сравнивая (7) и (5), можно убедиться, что коэффициенты уравнения (1) при старшей производной изменяются по тому же закону, что и законы квадратичной формы.
Как известно, матрицу квадратичной формы всегда можно привести к диагональному виду:
Причем
При этом число положительных, отрицательных и равных нулю коэффициентов в каноническом виде квадратичной формы инвариантно относительно линейного преобразования.
Назовем уравнение (1) уравнением эллиптического типа в точке , если все n коэффициентов имеют один знак; уравнением гиперболического типа (или нормально гиперболического типа), если коэффициентов имеют одинаковый знак, а один коэффициент – противоположный знак; уравнением ультрагиперболического типа, если среди имеется m коэффициентов одного знака и - противоположного знака (причем, и ); уравнением параболического типа, если хотя бы один из коэффициентов равен нулю.
Выбирая независимые переменные таким образом, чтобы коэффициенты преобразования в точке приводили квадратичную форму (6) к каноническому виду, получаем одну из следующих канонических форм уравнения (1) в точке :
Т.о. если уравнение (1) в некоторой точке M принадлежит к определенному типу, то его можно привести к соответствующему каноническому виду в этой точке.
Для приведения уравнения в некоторой области к каноническому виду на функции следует наложить ограничения вида: . Число таких условий равно и при превосходит число определяемых функций . Для недиагональные элементы , можно обратить в нуль, но диагональные элементы окажутся при этом различными.
Итак при уравнение нельзя привести к каноническому виду в некоторой окрестности точки M. При можно обратить в нуль единственный недиагональный коэффициент и выполнить условие равенства двух диагональных коэффициентов.
Если коэффициенты уравнения (1) постоянны, то приводя (1) к каноническому виду в точке M, мы получим уравнение, приведенное к каноническому виду во всей области определения уравнения.