- •Введение
- •Термодинамические параметры состояния
- •2. Основные понятия и определения
- •Идеальный газ. Законы идеального газа
- •Закон Бойля – Мариотта
- •Закон Гей – Люссака
- •Закон Шарля
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •Закон Авогадро
- •Молярная масса
- •4. Уравнение менделеева – клапейрона
- •Уравнение состояния реальных газов
- •5. Газовые смеси
- •6. Первое начало термодинамики Теплота и работа
- •Принцип эквивалентности
- •7. Внутренняя энергия
- •Закон сохранения и превращения энергии
- •Формулировки первого начала термодинамики
- •Виды работ
- •Развернутое уравнение первого закона термодинамики и его частные выражения
- •Энтальпия
- •8. Теплоемкость газов
- •9. Анализ термодинамических процессов на основании I начала термодинамики Понятие об энтропии
- •Схемы распределения энергии
- •Изотермический процесс
- •Адиабатный процесс
- •10. Политропные процессы
- •Группы политропных процессов
- •Способы определения n
- •Связь между n и с
- •11. Второе начало термодинамики Односторонность протекания самопроизвольных процессов
- •Формулировки второго начала термодинамики
- •Выражение первого закона термодинамики для циклов
- •Термический коэффициент полезного действия прямого цикла
- •12. Цикл карно
- •Термодинамическая шкала температур
- •Математическое выражение второго закона термодинамики
- •Критика учения о «тепловой смерти вселенной»
- •13. Термодинамика потока газа. Основные понятия и уравнения гидрогазодинамики
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение энергии – уравнение первого закона термодинамики
- •Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение импульса
- •Располагаемая работа газа в потоке
- •Скорость звука и критические параметры
- •14. Скорость и расход газа при течении. Истечение из сужающихся сопел
- •Переход через скорость звука. Сопло Лаваля
- •После подстановки значения скорости потока в последнее уравнение получим .
- •Истечение при наличии трения
- •Дросселирование газа
- •15. Термодинамика химических процессов
- •Термохимические процессы
- •Первый закон термодинамики применительно к химическим процессам
- •Закон Гесса
- •Второй закон термодинамики
- •Тепловой закон Нернста
- •16. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл со смешанным подводом тепла
- •Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
- •Цикл с подводом тепла при постоянном давлении
- •Сравнение циклов поршневых двс
- •Сравнение по условию .
- •Сравнение по условию
- •17. Циклы компрессоров
- •Многоступенчатые компрессоры
- •Центробежный компрессор
- •Осевой компрессор
- •18. Циклы газотурбинных установок
- •Регенеративные циклы
- •19. Циклы паросиловых установок
- •Цикл Карно для водяного пара
- •Цикл Ренкина
- •Цикл с промежуточным перегревом пара
- •Регенеративный цикл
- •Бинарные циклы
- •Цикл парогазовой установки
- •Теплофикационный цикл
- •20. Циклы холодильных установок
- •Цикл воздушной холодильной машины
- •Цикл парокомпрессорной холодильной машины
- •Цикл теплового насоса
- •Детандеры
- •21. Реактивные двигатели
- •Цикл ПуВрд
- •Цикл трд
- •22. Ракетные двигатели
- •Цикл рдтт
- •Цикл жрд
- •Цикл ярд
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Закон Авогадро
В 1811 г. А. Авогадро выдвинул положение: в равных объемах разных идеальных газов, находящихся при одинаковых температурах и давлениях, заключено равное число молекул.
Т.к. в одном и том же количестве вещества содержится одно и то же число его частиц, то современная трактовка такова: в равных объемах любых идеальных газов при одинаковых давлениях и температуре содержится одно и то же количество вещества.
Единицей количества вещества является моль – количество вещества в граммах, численно равное его молекулярной массе. Более строго моль определяется как количество вещества, в котором содержится столько молекул, сколько атомов углерода содержится в 0,012 кг изотопа углерода . Киломоль (кмоль= ) – количество вещества в килограммах, численно равное его молекулярной массе (соответственно киломоль – в 12 кг того же изотопа).
Молярная масса
определяется отношением массы к количеству вещества :
. (3.10)
Молярная масса – это масса вещества, взятого в количестве одного моля, т.е. , т. К. , то
,
т.е. она численно совпадает с относительной молекулярной массой, но является размерной величиной.
Из определения киломоля следует, что молярная масса углерода составляет , где 12 – относительная молекулярная масса углерода .
Для любого другого вещества числовое значение молярной массы также равно его относительной молекулярной массе.
Относительной молекулярной массой Мr называется отношение массы молекулы m этого вещества к 1/12 массы атома углерода mc:
(3.11)
- величина безразмерная.
Следовательно, для водорода с относительной молекулярной массой Мr = 2,016 молярная масса равна 2,016 кг/кмоль, для кислорода с Мг = 32, М=32 кг/кмоль и т.д.
Молярный объем определяется отношением объема к количеству вещества n:
. (3.12)
Значит, следует, что молярный объем любого идеального газа при одинаковых давлении и температуре один и тот же.
В каждом моле содержится одинаковое число молекул (постоянная Авогадро)
.
Значение молярного объема идеального газа в нормальных физических условиях (t=0° С; p= 101325; Па =760 мм. Рт.с) принято равным 22,4136 и называется нормальным объемом.
Поскольку величина при данных p и Т не зависит от вида газа, то можно проиллюстрировать этот подсчет, например на кислороде
. (3.13)
По известному значению молярной массы идеального газа М можно определить его удельный объем и плотность в нормальных физических условиях
и . (3.14)
Например, относительная молекулярная масса водорода Mr равна 2,016, поэтому его молярная масса М = 2,016 кг/моль, а
при этом и .
Относительная молекулярная масса окиси углерода Mr = 12,01+16 = 28,01. Поэтому Mr = 28,01 кг/кмоль, и .
В практических расчетах довольно часто приходится определять плотность того или иного газа при различных давлениях и температурах. Для получения удобного расчетного уравнения напишем уравнение состояния в виде
. (3.15)
Пусть нам известна плотность при и .
Уравнение состояния для этих условий имеет вид
. (3.16)
Путем деления этих уравнений друг на друга, получим
. (3.17)
Заменяя величины и обратными, т.е. принимая
и , получаем
. (3.18)
Если известны и для определенных значений и , то неизвестными в этих уравнениях являются и , которые и могут быть вычислены для любых заданных давлений и температур.